Скорость дислокации

Характерно, что с ростом скорости дислокации V крутизна спада функции и (х) увеличивается, и в пределе V -> 5 функция, определяемая соотношением (10.14), заменяется разрывной функцией. [c.191]

Для линейных дислокаций уравнение (17.10) имеет простой смысл. Действительно, в случае отдельной линейной дислокации свертка /о пропорциональна [Ьт1 V,т. е. пропорциональна проекции скорости дислокации на направление, перпендикулярное векторам т и Ь, другими словами, на направление, перпендикулярное плоскости скольжения дислокации. Таким образом, (17.10) означает, что при сохранении непрерывности среды вектор скорости дислокации V всегда лежит в ее плоскости скольжения, а, следовательно, механическое движение дислокации может происходить лишь в этой плоскости. [c.272]

Если интересоваться квадратичным по скоростям дислокаций приближением, то потенциал ф (г) можно вычислять в линейном приближении, положив [c.279]

В заключение заметим, что инерционный член в уравнении движения играет существенную роль только при резко нестационарном движении дислокации, когда ее ускорение очень велико. Если же ускорение дислокации невелико, то определяющим является действие сил торможения, включающих в себя диссипативные силы. Величина и зависимость от скорости дислокации именно этих сил определяет в основном характер почти стационарного движения дислокации. [c.284]

Движущаяся дислокация испытывает силу торможения,, зависящую от ее скорости. Если скорость дислокации достаточно велика, и ее кинетическая энергия превышает потенциальный рельеф Пайерлса, то сопротивление движению создают процессы взаимодействия дислокации с различными элементарными возбуждениями кристалла — фононами, спиновыми волнами, электронами и т.п. [c.32]

При малой скорости дислокации К установится стационарный режим, в котором локальный разогрев будет характеризоваться определенным повышением температуры 8Т = 6(Т, У), и для нее можно ожидать линейную зависимость от скорости [c.35]

Прежде чем решать эти уравнения, заметим, что между скоростью изменения длины двойника и скоростью дислокаций на конце двойника существует простая зависимость [c.84]

С ы торможения дислокаций вдоль движущегося двойника должны от-личаться от чисто статических сил и включать слагаемые, зависящие от скорости дислокаций. Для дислокаций, скорости которых направлены вдоль оси X (и(л , О > 0) > можно записать [c.84]

Для экспериментальной проверки этого соотношения воспользуемся тем обстоятельством, что движущийся вдоль двойника интерференционный максимум можно рассматривать как зонд, определяющий скорость дислокаций в месте своей локализации. [c.126]

На рис. 4.25 показано распределение безразмерных скоростей дислокаций вдоль двойника в случае его выхода из кристалла под действием сил поверхностного натяжения. Участок значений u(xi)/F> 0,7 (V = = dL dt) соответствует самому начальному моменту движения двойника, [c.126]

Р и с. 4.25. Распределение скоростей дислокаций в двойнике, выходящем из кристалла -номера двойников [c.126]

Для идентификации механизма излучения необходимо определить применимость соотношений (8.1)-(8.3) для описания всей экспериментальной информации. Анализ этих соотношений показьшает, что при фиксированном положении точки наблюдения полярность сигнала определяется знаком произведения ЬК. В соотношениях можно выделить сомножитель, ответственный за пространственное распределение излучения. И наконец, временной характер изменения АЭ интегральным образом зависит от изменения во времени плотности потока и скоростей дислокаций, выходящих на поверхность. [c.212]

На рис. 8.3а, б представлены сигналы АЭ, сопровождающие образование двойника с поверхности и его выход на поверхность ( вход и выход ю кристалла одних и тех же дислокаций). Эти сигналы имеют противоположную полярность, у них противоположный характер изменения сигнала во времени. Характер такого изменения, очевидно, связан с тем, что при образовании двойника скорости дислокаций вначале велики, а затем по мере приближения к статически равновесной длине падают при выходе двойни- [c.212]

Изменение направления скорости дислокации приводит к изменению полярности сигнала эмиссии (см. рис. 8.3д, б). Из этого экспериментального факта можно сделать вывод, что наблюдается именно переходное излучение звука, для которого, как это видно из соотношений (8.1)—(8.3), [c.213]

Экспериментальные данные показывают, что дислокации могут двигаться с различными скоростями — от 10" до 10" см/с (10 до 10 м/с) в зависимости от материала и приложенного напряжения. Скорость дислокации в кристалле не может быть больше, чем скорость звука, потому что перемещение дислокации — это и есть перемещение волны упругой деформации. 5 [c.327]

Основной целью авторов было определение скорости дислокации. Оказалось, что значения этой скорости, полученные на основе полных уравнений и из амплитудного уравнения, не всегда хорошо согласуются даже при Р = оо. В ряде случаев эволюция течения осложнена неустойчивостями, и анализ результатов затруднен. Если структура в основных чертах сохраняется достаточно долго, то скорость дислокаций довольно быстро устанавливается и впоследствии меняется мало. Связь скорости с волновыми числами систематически не исследовалась. Было отмечено, что если увеличивать п и Lx при фиксированном волновом числе невозмущенной картины, равном f (иначе говоря, делать структуру в среднем все менее возмущенной), скорость дислокаций стремится к нулю. Другого результата ожидать трудно, поскольку в этом пределе среднее волновое число структуры стремится к невозмущенному значению f . [c.151]

Перемещение дислокаций в кристаллах требует преодоления различного типа барьеров, связанных как с периодическим строением кристалла (барьеры Пайерлса), так и с дефектами решетки. Медленно движущиеся дислокации останавливаются перед этими барьерами и преодолевают их с помощью термических флуктуаций. По мере увеличения скорости дислокаций, когда их кинетическая энергия достигает высоты энергетических барьеров, создаются условия для динамического преодоления препятствий. Торможение дислокаций приобретает динамическую природу и лимитируется перекачкой энергии от дислокации к различным ветвям элементарных возбуждений в объеме кристалла. В отличие от области термофлуктуационного преодоления препятствий скорость дислокаций в динамической области слабо за- [c.218]

Это уравнение определяет как закон движения дислокации х = х (I), так и силу / в качестве собственного значения, допускающего закон движения типа (22) при заданном значении средней скорости дислокации v. [c.225]

В ряде работ [27 - 29, 101 - 106] была рассмотрена проблема радиационных потерь, обусловленных периодическими изменениями конфигурации ядра дислокации при движении в рельефе Пайерлса. Обсуждаемый механизм оказывается существенным лишь при околозвуковых скоростях дислокаций (подробнее см. [97]), и мы не будем здесь на нем останавливаться. [c.226]

При низких скоростях V г непосредственный расчет показывает, что температурный ход торможения определяется температурным ходом плотности нормальных электронов (44). С повышением скорости дислокации становится существенным процесс рождения электронно-дырочных пар, и выражение (47) допускает простые оценки лишь в предельных случаях Г Гс и Т [c.232]

В этой связи особый интерес представляет анализ экспериментальных данных [71] о стартовой скорости дислокаций в кристаллах полупроводников. [c.235]

Значения параметров АЭ зависят от ряда параметров испытания, включая геометрию образцов, скорость нафужения, аппаратуру и другие условия. На рис. 3 приведена зависимость величины максимума скорости счета от скорости деформации для стали 10ГН2МФА. Общая закономерность чем выше скорость деформирования, тем большие значения принимают параметры АЭ. Это объясняется тем, что при более высоких напряжениях происходит пластическое деформирование образцов. А более высоким напряжениям соответствует большая скорость дислокаций при их отрыве от препятствий. [c.305]

В квазистатических условиях сила Пайерлса - Набарро аналогична силе сухого трения. Модуль и направление силы Пайерлса — Набарро в равновесии зависит от направления движения, предшествовавшего равновесию, так как она включает в себя диссипативную силу трения, всегда направленную против движения. Обычно предполагается, что в пределе бесконечно малой скорости дислокации она равна постоянной величине (соответствующее напряжение обозначим 5о). Эта величина обычно входит в континуальную теорию в виде феноменологического параметра. [c.32]

Выпишем систему уравнений, определяющих движение тонкого двойника в слабопеременных упругих полях, когда характерная длина волны другого поля значительно, больше длины двойника [191]. В этом случае двойник можно описывать фактически в прежних терминах, учитьшая лишь то, что внешнее упругое поле и плотность дислокаций в двойнике зависят от времени, а сила торможения может зависеть от скорости дислокации. Инерционные свойства дислокаций в практически интересных ситуациях можно не учитывать. В этом случае система основных уравнений [c.83]

Поскольку энергия ступеньки на доелокации по порядку величины (juft ) должна быть не меньше 0,1 эВ, то для пересечения дислокаций леса при комнатных температурах одних только тепловых флуктуаций будет явно недостаточно и требуется еще механическая активация. При высоких скоростях дислокации ее кинетическая энергия может сравниться с высотой барьера. Расчет показывает, что. в кальците при у = = 20 см/с даже без учета тепловых флуктуаций кинетическая энергия дислокации сравнивается с энергией образования ступеньки на дислока-оди (учет тепловых флуктуаций несколько понизит значение Ук) [c.131]

Скорость дислокации в потенциальных моделях к) - kdY (ср. с формулой (6.9), полученной в [253]). Для непотенциальных моделей k , не совпадает с другими вьщеленными волновыми числами — kzz и fea При малых к) - k скорость переползания растет линейно с этой величиной. [c.153]

Периодические колебания скорости дислокации, движущейся в периодическом поле решетки, впервые были учтены в работе Харта (26]. Автор учел основную гармонику = = 2пи/а в осцилляциях скорости дислокации, оценил амплитуду осцилляций в модели Пайерлса — Набарро и нашел, что радиационное торможение при повышении средней скорости дислокации убывает по закону /Г . При малых скоростях дислокации несамосогласованные оценки амплитуды дислокационных колебаний оказались ненадежными получалось, что амплитуда при понижении скорости неограниченно нарастает и превышает параметр решетки. [c.225]

При преодолении дислокациями локальных полей примесных центров и других дефектов решетки равномерность движения дислокаций нарушается и происходит излучение фононов, приводящее к возрастанию уровня радиационного трения. В частности, Окава и Язу [35] исследовали механизм излучения фононов в поле примесных центров, сходный с механизмом радиационного трения для дислокации, движущейся по рельефу Пайерлса. Согласно их расчету, сила торможения сравнительно невелика, убывает по закону v с ростом скорости дислокации и обращается в нуль при и 0. Оценки, полученпые для медленных дислокаций без самосогласо-вания закона движения дислокации, нельзя, однако, считать надежными. [c.226]

По этим оценкам в работе [65] была схематически построена скоростная зависимость силы торможения. В работе [66] был выполнен численный расчет телшературного хода силы торможения для различных значений скорости дислокаций, подробнее см. в [96]. [c.232]

По мере попижения скорости дислокации ее кинетическая энергия снижается настолько, что динамическое преодоление локальных барьеров становится невозможным, дислокация останавливается перед этими барьерами и преодолевает их лишь с помощью термических флук- [c.236]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология