Маллар

В 1881 г. исследователи (Маллар и Ле-Шателье, Бертло № Бьей), изучавшие распространение пламени в газообразных сме- сях, помещенных в цилиндрические трубы, наблюдали интерее-ное явление. В первый момент после поджигания смеси плаЙ5 [c.139]

В заключение этой главы кратко рассмотрим детонационное распрост-рапение пламени в газовых смесях. Явление детонации газов, открытое в 1881 г. Малларом и Ле-Шателье и независимо от них Вертело, имеет огромное практическое значение. Поскольку одно из проявлений детонации связано с ее разрушительным действием, то вполне естественно, что именно катастрофические взрывы метана и пылевоздушных смесей в угольных шахтах послужили тем стимулом, который возбудил интерес к явлениям распространения пламени и привел к открытию детонации и в дальнейшем к ее еср-стороннему изучению. [c.241]

Несколько позже, тоже во второй половине XIX столетия, Маллар и Ле-Шателье наблюдали ири сгорании в трубах переход от плавного движения пламени вдоль трубы к вибрационному горению. Позже аналогичное явление наблюдали и другие авторы. Первыми тщательно поставленными опытами, в которых вибрационное горение было достаточно полно исследовано, явились опыты Коварда, Хартвелла и Джорджсопа ), опубликованные в 1937 г. Основная масса опытов велась в горизонтальных [c.14]

Согласно формулам типа (12.1) и другим, при подогреве смеси до температур, близких к температуре воспламенения, знаменатель (Гв—Гц) —> О, а скорость горения - оо. В действительности,как это показывают примеры, приводимые Мостом и подробней рассматриваемые в 13, ...температурная зависимость и . оказывается довольно слабой ([129],стр. 112). На это противоречие опыта с выводами из теории Маллара и Ле Шателье было указано еще в 1932 г. на осиовании сравнения фоторегистраций горения кислородных смесей СО и СН4 в трубе ири 10 и 500° [33]. [c.177]

Хотя общие аредставления о роли турбулентности в ускорении распространения пламеии появились, по крайней мере, еще с работ Маллара н Ле Шателье в виде воздействия на пламя движения свежего газа, создаваемого самим пламенем , но первые идеи о механизме воздействия турбулентных пульсаций скорости на пламя былп сформулированы только в 1940 г. 129] применительно к стабилизированному пламеии горелки Бунзепа. В дальнейшем проблема определения скорости турбулентного горения рассматривается независимо от самого способа стабилизации, которая, как отмечалось (см. 15), сводится в конечном счете к воспламенению потока свежего газа от пламенных газов — пилотного пламени, в рециркуляционной зоне за плохо обтекаемым телом пли над краем горелки. [c.256]

Третья ста ji.it я. После выброса одного пз фронтов пламо-нн из камеры распространение другого фронта происходит в условиях, аналогичных распространонню ламинарного пламепп при зажигании у открытого конца —в методе Маллара и Ле Шателье ( 11, стр. 158). Как видно [c.264]

Первые же наблюдения Бертло и Вьей [50], Маллара и Ле Шателье 1109] детонационной или как ее называли французские исследователи, ч<взрывной волны (onde explosive) установили радикальное ее отличие от всех других видов распространения пламени. Взрывная волна распространяется с абсолютно постоянной скоростью независимо от длины трубы, ее материала, диаметра (если он превосходит некоторую предельную величину менее 15 мм), условий на концах трубы. Стационарность процесса распространения взрывной волны независимо от того, закрыта или открыта труба, непосредственно обусловлена тем, что скорость распространения волны по отношению к газу D значительно превышает скорость звука Со, т. е. скорость распространения в свежем газе возмущений, вызываемых самим сгоранием, как это видно из табл. 24. Поэтому детонационная волна всегда распространяется в газе при неизменном начальном его состоянии. [c.299]

В опытах Маллара и Ле Шателье (1091 при зажигании детонирующей смеси у открытого конца наблюдалось на значительном отрезке трубы [c.360]

Еще ранее (1875 г.) аналогичное выражение было получено Малларом [1194]. У Мал-лара и Ле-Шателье А, (7 , — представляет собой тепловой поток, поступаюшрй из зоны горения в зону предварительного подогрева С — средняя теплоемкость 1 ел газа (в интервале температур — То)- Следовательно, / = 1/6. [c.494]

Работа Маллара и Ле-Шателье была первой попыткой построения теории теплового распространения пламени. Дальнейшее развитие тепловой теории в течение длительного времени шло по линии некоторого уточнения представлений Маллара и Ле-Шателье на основе формального учета скорости химической реакции. [c.495]

Еще ранее (1875) аналогичное выражение было получено Малларом [904]. У Маллара и Ле-Шателье X (Т , — представляет собой тепловой поток, поступающий из зоны горения в зону предварительного подогрева с — средняя теплоемкость 1 см° газа [c.594]

В заключение этой главы кратко рассмотрим детонационное распространение пламени в газовых смесях. Явление детонации газов, открытое в 1881 г. Малларом и Ле Шателье [905] и независимо от них Вертело и Вьей [390], имеет огромное практическое значение, которое обусловлена необходимостью подавления детонации ввиду ее разрушительного действия. Детонация пыле-воздушных смесей в угольных шахтах представляет собой особенно яркий случай детоиации, когда борьба с нею становится настоятельной необходимостью. Имен1ю катастрофические взрывы в шахтах и послужили тем стимулом, который возбудил интерес к явлениям распространения пламени и привел к открытию детоиации и в дальнейшем к ее всестороннему изучению. К той же категории явлений относится детонация газовых и пылевидных смесей в условиях различных производств, как и детонация в двигателе внутреннего сгорания, приводящая к быстрому износу и разрушению двигателя. Не входя в рассмотрение явления детонации с точки зрения практики, здесь коснемся только тех его сторон, которые в той или иной мере связаны с химией и кинетикой процессов горения в детонационной волне. [c.636]

Научные исследования относятся к физической химии. Совместно с П. Э. М. Бертло и французским химиком Ф. Малларом занимался (1881—1882) исследованием процессов воспламенения, горения, взрывов и детонации рудничного газа. Предложил оригинальный способ определения теплоемкостей газов при высоких температурах. Сформулировал (1884) общий закон смещения химического равно- [c.297]

Присовокупим, что Маллар и Ле Шателье (1882) прл взрыве смеси [c.446]

Если при горении 1 ч. водорода развивается 34 500 единиц тепла и это тепло передается происходящим притом 9 вес. ч. водяного пара, то, приняв теплоемкость этого последнего равною 0,475, получим, что каждая единица тепла нагреет 1 весовую часть водяного пара на 2 ,1, а 9 вес. ч. 2,1/9 т. е.) на 0 ,23, откуда 34500 единиц тепла нагреют водяной пар на 7935°. Если гремучий газ дает воду в запертом пространстве, то образующийся водяной пар не может расширяться, а потому, для вычисления температуры горения, нужно принять во внимание теплоемкость при постоянном объеме, которая для водяного пара 0,36. Это число дает еще высшую температуру пламени. В действительности она гораздо ниже, но показания разных наблюдателей (от 1700° до 2400°) значительно разноречивы, что зависит прежде всего от того, что в действительности пламя различной величины охлаждается лучеиспусканием в различной степени, и главное, от того, что температуры разных частей пламени различны и пространство пламени ограничено и подвижно. Принимая в пламени гремучего гаэа температуру около 2000°, я руковожусь, как думаю, совокупностью наиболее достоверных определений и расчетов, основанных на определении изменения теплоемкости водяных паров и других газов. Подробнее — насколько это ныне возможно — определение температуры горения или жаролроизводитель-ности (пирометрического эффекта, как говорят нередко) при горении в воздухе рассмотрено в моем сочинении Основы фабрично-заводской промышленности. Топливо , 1897 г., стр. 93—98. Для понимания причины того, что вместо 8000° получают только 2000 — достаточно узнать, что от 0° до 2500° средняя кажущаяся (соединенная с диссоциациею) теплоемкость водяного пара превосходит вероятно (судя по наблюдениям Маллара и Ле Шателье, 1888 г.) теплоемкость жидкой воды, а если бы средняя кажущаяся теплоемкость водяного пара превосходила теплоемкость жидкой воды, то и стало бы понятно, что вместо 8000° получается только около 2000°. Маллар и Ле Шателье показали, что до явного начала диссоциации среднюю теплоемкость водяного пара можно принять близко к 0,4 0,0(Х)2 /. При температуре же пламени гремучего газа диссоциация очень велика и это уменьшает температуру пламени или увеличивает кажущуюся теплоемкость. [c.448]

Степень или относительная величина диссоциации СО изменяется с температурою и давлением, а именно возрастает по мере возвышения температуры и по мере уменьшения давления. При давлении в 1 атм. Девилль нашел, что в пламени горящей окиси углерода в кислороде, когда температура около 3000 , разлагается около ШЧо СО , при 1500° разлагается менее 1% (Крафте), а при давлении около 10 атм. при 3300° около 34 /о (Маллар и Ле Шателье). Отсюда уже можно понять, что при очень малых давлениях диссоциация СО будет значительною, даже при сравнительно невысоких температурах, но, однако, при температурах обычных печей (около 1000°) даже и при малом парциальном давлении углекислоты существуют ничтожные следы разложения, которыми можно пренебречь при практических расчетах, относящихся до горения углеродистых веществ. Приведем здесь величину частичной теплоемкости СО (т.-е. количество тепла для нагревания на 1 градус 44 вес. единиц СО ), по определениям и расчетам Маллара и Ле Шателье при постоянном объеме v = 6,26- -0,0037 I, при постоянном давлении Ср — С -)-2 (доп. 375), т.-е. теплоемкость СО быстро [c.573]

В течение более чем 50 лет распространение пламени в спокойном газе или в ламинарном потоке представляли, исходя из модели Маллар и Ле-Шателье (М., Л.-Ш), как нагрев свежего газа кондуктивным потоком тепла до так называемой темпера- [c.139]

Приведенная формула основана на тех же самых элементарных представлениях о тепловом механизме распространения пламени, как и известная формула для скорости пламени Маллар и Лешателье. [c.39]

Это выражение совпадает по существу с формулой, предложенной первоначально Малларом и Ле-Шателье [67, 68]. [c.211]

Отдельные члены этого уравнения представляют скорость изменения тепловой энергии вследствие теплопроводности, массового потока и химической реакции, соответственно. Принятое Малларом и Ле-Шателье приближение заключается в том, что дТ/дх принимают за величину постоянную между л=0 и x=x , и так как dH dt=Q при то уравнение (2.57) легко [c.212]

Формулу Маллара и Ле-Шате пье приводят иногда в другом виде. Скорость выделения тепла при постоянной дТ дХ между j =0 и х=хь, согласно уравнению (2.57), равна [c.212]

Это совершенно неверно. Как указано в предыдущем примечании, форм л3 (2.60) дает правильную зависимостг. скорости горения от те(1Л0-проводности, а формула Маллара и Ле-Шателье —неправильную. (Прим. ред.) [c.212]

ЦИИ рассматривались как переменные вдоль оси х. Как видно из уравнения (2.57), принимая некоторое распределение температур вдоль оси х, мы тем самым автоматически фиксируем скорость выделения тепла, что после введения надлежащих граничных условий обеспечивает однозначное решение задачи такой метод был принят Малларом и Ле-Шателье. С другой стороны, одни допущения, касающиеся скорости выделения тепла вдоль оси х, не определяют еще полностью распределения температур. Упомянутые усовершенствования состоят во введении тех или иных допущений, касающихся протекания реакции вдоль оси л. Для решения задачи необходимо дополнительное уравнение. Его легко получить из условия, что масса газа, поступающая в зону реакции за единицу времени, должна равняться массе газа, вступающей в химическую реакцию по всей ширине зоны за единицу времени [c.213]

Если учесть, насколько трудно предложить удовлетворительную гипотезу касательно изменения скорости реакции вдоль оси х, то становится очевидным, что эти исследования не идут по существу дальше, чем трактовка Маллара— Ле-Шателье. Мало что нового можно почерпнуть из эгих работ, кроме более полно разработанной математической формулировки. Можно отметить учет охлаждающего действия стенок в теории распространения пламени в трубках Даниэля. Даниэль объясняет существование наименьшего критического диаметра, ниже которого распространение пламени становится невозможным. [c.213]

Слабым местом всех вышеприведенных методов рассмотрения является представление о температуре воспламенения как истинной физической константе газовой смеси. Всякое дальнейшее развитие теории далее того этапа, на котором ее оставили Маллар и Ле-Шателье, даст существенный прогресс, только если отказаться от понятия температуры воспламенения как заданной величины. С точки зрения современной кинетики нужно считать, что место, где реакция становится быстрой, определяется не только температурными условиями, но и в значительной степени концентрацией активных центров цепной реакции. Зона реакции должна рассматриваться как зона с исключительно высокой концентрацией активных центров, которые должны диффундировать в обоих направлениях — как в продукты горения, так и в исходный газ. Комбинированный эффект диффузии активных центров и передачи тепла будет перемещать зону реакции по направлению к исходному [c.213]

Явление, описываемое в этой главе, открыли Вертело и Вьей [81] и Маллар и Ле-Шателье [ ]2]. Изучая распространение пламен в трубах, они нашли, что в известных условиях некоторые горючие смеси способны к распространению пламени со скоростями гораздо большими, чем измерявшиеся ранее. Скорость распространения достигает громадных значений, от 1000 до ЗоОО м в сек., в зависимости от состава смеси, т. е. в несколько раз больше скорости звука при обычных температурах и давлениях. Это явление получило название детонации. [c.233]

Вертело и Вьей [83] разработали электро.хронографический метод, а Маллар и Ле-Шателье [84] применили фотографический метод для измерения скорости детонации. Позже Диксон [85] продолжал измерения для большого числа газовых смесей, пользуясь обоими методами ). [c.233]

Из подобных соотношений типа формулы Маллара—Ле-Шателье делают иногда совершенно неверный вывод, будто скорость распространения пламени при постоянных прочих свойствах смеси должна быть прямо пропорциональна теплопроводности 1. Так полагают Льюис и Эльбе при обсуждении влияния инертного газа на основе формулы (2.56). [c.282]

Делалось много попыток путем теоретических рассуждений получить уравнения, из которых фундаментальная скорость могла бы быть подсчитана по известным тепловым свойствам сгоревшей и свежей смесей. Наиболее ранняя теория, предложенная Малларом и Ле-Шателье [35], была основана на исходном предположении, что тепло от пламени передается соседнему слою несгоревшего газа до тех пор, пока его температура не достигнет величины, при которой наступает самовоспламенение. Впоследствии эта теория была несколько изменена и расширена Жуге [36], Нуссельтом [37 , Даниэлем [38] и другими, но при этом сохранялось предположение Маллара и Ле-Шателье, что воспламеняющийся слой газа должен сначала достичь температуры самовоспламенения лутем прямой теплопередачи от пламени. [c.45]

Этот результат снова очень сходен с результатом, выведенным ранее для скорости распространения пламени [см. уравнение (XIV.9.2)1. Подобный метод был применен Малларом и Ле-Шателье [58] и впоследствии тл ательно разработан Крюссаром и др. (см. также [59]). [c.404]

Специальные решения уравнений одномерного стационарного распространения пламени. Попытки количественного решения уравнений распространения пламени совершенно естественно начались с простого случая одномерного и стационарного распространения, иллюстрируемого на рис. 25. Самая ранняя из таких попыток принадлежит Маллару и Ле-Шателье [6J. Эти авторы считали распределение темнературы в зоне горения точпо таким же, как это изображено на рис. 25, и предположили, что точка перегиба Т, температурной кривой представляет собой температуру воспламенения , ниже которой химическая реакция не происходит. Процессы диффузии в этой ранней работе, естественно, не рассматривались, и поэтому можпо было составить следующее уравнение, описывающее сохранение энергии в плоскости Xj, соответствующей температуре Ту [c.200]

Это, по существу, и есть уравнение Маллара и Ле-Шателье. Оно устанавливает главным образом размерный анализ задачи о ронте пламени. Другие авторы делали попытки обобщить эту теорию, вводя выражения для скорости химической реакции. При этом оказывалось возможным исключить неизвестную длину Лж, но тогда приходилось вводить столь же неизвестное [c.200]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология