Длина волны света

Дисперсия показателя преломления вещества определяется как разница между его показателями преломления при двух определенных длинах волн света. Двумя общеизвестными линиями для вычисления дисперсии являются линии С (6,563 А, красная) и F (4,861 А, голубая) спектра водорода. Для более хороших результатов желательны более точные приборы и монохроматический источник света [142], но приемлемые приблизительные значения могут быть получены с некоторыми рефрактометрами Аббе при использовании компенсационной призмы Амичи и белого света. Зависимость показателя преломления от длины волны может быть подсчитана по эмпирической формуле Каши [152] [c.185]

Принцип действия спектрографа виды спектров. В спектрографе пучок света, проходящий через щель, попадает в устройство, которое разлагает излучение на его составляющие и направляет их в разные места фотографической пластинки, соответствующие определенным длинам волн и частотам V. Для исследования видимого и ультрафиолетового излучения обычно используют оптические спектрографы, в которых излучение разлагают, пропуская его через призму из стекла (для видимого света) или из кварца (для ультрафиолетового излучения). Принципиальная схема спектрографа показана на рис. 1.1. Разложение света призмой обусловлено зависимостью показателя преломления от длины волны света для большинства сред показателе- преломления уменьшается с увеличением длины волны. [c.9]

В табл. 7 длина волны света сопоставлена с энергией фотона. [c.133]

Первая энергия ионизации атомов s равна 376 кДж моль Вычислите первую энергию ионизации одного атома цезия (в килоджоулях и электронвольтах). Вычислите длину волны света, способного вызвать ионизацию атома s. [c.381]

Коэффициент экстинкции зависит от вещества, длины волны света и температуры. Величина lg (/о//) называется оптической плотностью раствора, она пропорциональна концентрации поглощающих частиц и обладает свойством аддитивности. Зависимость величины е или ее логарифма от длины волны или частоты поглощаемого света представляет собой спектр поглощения данного вещества. [c.50]

Успешно также применяется метод нарушенного полного внутреннего отражения (НПВО), который позволяет записывать ИК-спектры для любых растворов, в том числе и водных. Физическая сущность метода при падении света на границу раздела двух сред А и В (рис. 76) с показателями преломления п и п.2 под углом больше критического происходит полное внутреннее отражение, если П1>П2. В области отражения луч частично проникает в оптически менее плотную среду на глубину, которая пропорциональна длине волны света и зависит также от угла падения луча и от величины критического угла. Если при изменении длины волны преломляющегося света изменяется разница между и П2 (что происходит в областях полос поглощения вещества В), то наблюдается изменение иптепсивности отраженного луча. Такие изменения можно записать на обычном ИК-спектрометре, снабженном приставкой НПВО, и получить спектр, близкий к обычному ИК-спектру пропускания вещества В. Основное различие состоит в зависимости оптической плотности полосы от места ее нахождения в спектре, так как с увеличением длины волны увеличивается и длина оптического пути в веществе В подобные искажения спектра могут быть скорректированы. В качестве рабочего тела А используют кристаллы из хлорида серебра, германия, бромнд-иодида таллия и других веществ. Для повышения чувствительности метода применяют многократное отражение луча от поверхности ра , дсла. [c.208]

Взаимодействие света с веществом зависит от соотношения длины волны света и размеров частиц, на которые падает световой поток. Это взаимодействие происходит по законам геометрической оптики (отражение, преломление), если размеры объекта больше длины волны света. Если размеры частиц меньше половины длины [c.316]

Молекулы имеют электронные энергетические уровни, колебательные энергетические уровни и вращательные энергетические уровни. Переходы между вращательными уровнями попадают в микроволновую область спектра переходы между колебательными уровнями-в инфракрасную область, а переходы между электронными уровнями-в видимую и ультрафиолетовую области спектра. Инфракрасная спектроскопия и спектроскопия комбинационного рассеяния используются для наблюдения внутримолекулярных колебательных переходов. Поглощение света молекулами в видимой и ультрафиолетовой частях спектра обусловлено электронными переходами. График зависимости интенсивности этого поглощения от длины волны света называется спектром поглощения. [c.596]

Изучение зависимости показателя преломления жидкости от температуры и длины волны света [c.96]

Какое из следующих утверждений относительно фотоэлектрического эффекта неверно а) При облучении светом поверхности металла электроны не выбиваются из него до тех пор, пока частота света не превзойдет некоторого порогового значения, б) Если свет имеет частоту выше пороговой, то чем больше интенсивность света, тем больше скорость выбиваемых фотоэлектронов, в) Если свет имеет частоту выше пороговой, то чем меньше длина волны света, тем больше скорость испускаемых электронов, г) Если свет имеет частоту выше пороговой, то чем больше интенсивность света, тем больше число электронов, испускаемых в единицу времени. [c.379]

Применение данного спектрального метода вызвано необходимостью структурного исследования кинетических элементов разрабатываемых нефтепродуктов, ядра которых соизмеримы с длиной волны света. [c.34]

В случае эмульсий без адсорбционного слоя (белых) необходимо рассмотреть зависимость между светорассеянием и распределением частиц по размеру. Теория строго справедлива только для очень разбавленных сферических дисперсий, поскольку оптическая интерференция между частицами усложняет исследование. Если размер частиц превышает длину волны света (< 0,1 Я), светорассеяние описывается теорией Релея, согласно которой рассеяние пропорционально квадрату объема частиц. Поэтому флокуляция будет сопровождаться увеличением светорассеяния или мутности. [c.103]

Электромагнитный спектр простирается от области жесткого 7-излучения с очень короткой длиной волны до длинных радиоволн. Частота электромагнитных колебаний v связана с длиной волны света X соотношением [c.141]

Для анализа используют спектрограф ИСП-30 (рис. 1.7). Полихроматическое излучение плазмы, проходя через шель 1, попадает на зеркальный коллиматорный объектив 2, который поворачивает лучи и обеспечивает равномерное освещение призмы 3. Разложенный по длинам волн свет собирается камерным объективом 4 в его фокальной плоскости, отражается зеркалом 5 и попадает на фотографическую пластинку 6. Одинаковое почернение спектральной линии по высоте является необходимым условием количественных измерений и получается только при равномерном освещении щели спектрографа источником излучения. Наиболее совершенна в этом случае трехлинзовая осветительная система (рис. 1.8). Линза 2 дает несколько увеличенное изображение источника света 1 на проме/куточной диафрагме 3, которая позволяет вырезать различные зоны свечения источника эмиссии, а также экранировать раскаленные концы электродов и менять интенсивность светового потока. Конденсор 4, расположенный за диафрагмой 3, проецирует изображение линзы 2 на щель спектрографа в виде равномерно освещенного круга. Линза 5 дает увеличенное изображение выреза диафрагмы 3 на объективе 7 коллиматора. Таким образом, конденсоры 2, 4 и 5 играют роль вторичных полихроматических источников света. [c.26]

Рассеяние света. Одним из основных преимуществ оптических методов определения размеров частиц является то, что взаимодействие излучения с частицами не меняет структуры системы, т. е. дисперсная с[1стема остается прежней (за исключением тех случаев, когда происходят фотохимические реакции). К числу наиболее перспективных относится метод фотокорреляционной спектроскопии [133, 134]. Причиной светорассеяния является наличие оптических неоднородностей в среде. Такие среды называют мутными. В основе теории рассеяния света в мутных средах лежат следующие предположения 1) размер частиц много меньше длины волны света (/ Д 0,1) 2) не происходит поглощения (раствор не окрашен) 3) форма частиц близка к сферической 4) концентрация частиц мала, так что не происходит интерференции пучков, рассеянных различными частица- [c.94]

I — IV) по зависимости оптической плотности О от длины волны света Л [c.129]

Измерение показателя преломления при большой длине волны света затруднительно, а экстраполяция измерений, приведенных в [c.48]

Фильтры и монохроматоры. Светофильтры, используемые для выделения необходимой спектральной области источника света, так называемые первичные фильтры, не должны пропускать свет в области, где измеряется люминесценция, и, наоборот, пропускать как можно больше света в области поглощения объекта. Длинноволновая граница пропускания светофильтров должна быть несколько смещена в коротковолновую сторону по сравнению с самым длинноволновым максимумом поглощения. Фильтры, использующиеся для выделения флуоресценции, так называемые вторичные фильтры, должны отсекать весь рассеянный возбуждающий свет и пропускать весь свет флуоресценции. В качестве первичных и вторичных фильтров используются стеклянные фильтры из цветного стекла. В качестве вторичных фильтров могут использоваться клееные стеклянные фильтры и интерференционные-фильтры. Первые состоят из двух стеклянных пластинок и заключенного между ними слоя желатины, окрашенной органическими красителями. Под действием интенсивного облучения эти фильтры со временем портятся. Интерференционный фильтр представляет собой стеклянную пластинку, на которую нанесены две (или более) полупрозрачные металлические пленки, разделенные слоем прозрачного вещества. Для защиты металлического слоя на него наклеивается еще одна стеклянная пластинка. Расстояние между металлическими пленками определяет длину волны света, проходящего сквозь фильтр. Свет, половина длины волны которого равна расстоянию между пленками, пройдет через фильтр, а свет с любой другой длиной волны отразится. Интерференционные фильтры также разрушаются от интенсивного облучения. [c.65]

При измерении спектра флуоресценции на записывающем устройстве получают кривые зависимости тока фотоумножителя от длины волны света флуоресценции, падающего на фотоумножитель. Величина тока, получаемого в фотоумножителе, пропорциональна интенсивности флуоресценции. Поэтому показания регистрирующего устройства воспринимаются как интенсивность флуоресценции для данной длины волны. В практике обычно используются значения относительной интенсивности флуоресценции ///о (/о — интенсивность флуоресценции при определенных условиях). [c.66]

Аналогичные результаты получены для поверхности раздела воздух - вода. Показатель преломления воды п = 1,333. Отметим, что закон отражения и закон преломления, приведенные в табл. 6 справедливы только в том случае, если поверхность раздела по своим размерам значительно превосходит длину волны света (г X.) для сферической поверхности. [c.82]

Величина этого отклонения зависит от природы оптически активного вещества, от растворителя и от длины волны света она возрастает с увеличением толщины слоя, через который проходит поляризованный [c.129]

X—длина волны света, проходящего через раствор [c.82]

Строго говоря, это уравнение относится к случаю, когда длина волны света, служащего для определения величины показателя преломления, стремится к бесконечности. Если же длина волны света лежит в видимой области света, то но уравнению (8) определяется только величина электронной поляризации. При определении показателя преломления в области инфракрасного спектра уравнение Лоренца-Лорентца дает сумму электронной и атомной поляризаций. [c.400]

Отметим, что в течение этого процесса стационарное состояние характеризуется отсутствием окраски 12. В этом случае большая часть иода находится в виде Н1. По-видимому, их данные подтверждают именно такую схему. Во всяком случае, они показали, что невозможны другие механизмы, включающие прямые молекулярные реакции. Фотохимическое разложение ацетальдегида значительно сложнее, чем пиролиз нри высоких температурах. Хотя основными продуктами являются СО и СН4, в системе присутствуют также и На, (СНзСО)г, (СН0)2, НСНО и СаНв в количествах, составляющих 1 — 10% от количества СО. Относительное количество этих веществ обычно уменьшается с увеличением температуры [46]. Квантовые выхода понижаются при температурах ниже 100°, но быстро увеличиваются и достигают значений, равных значениям выхода для ниролиза нри температурах около 300°. Существуют данные, свидетельствующие о возможности не радикального, а самопроизводного распада фотовозбужденных молекул СН3СНО, причем этот самопроизвольный распад на СН4 и СО протекает в одну стадию. Вероятность такого распада увеличивается с уменьшением длины волны света. Наблюдаемые эффекты усложняются реакциями возбужденных молекул [c.334]

Обоснование уравнения Зелльмейера-Друде. Коэффициент преломления света (п) представляет собой отношение скорости света в вакууме (2,9986 X 10 см/сек) к скорости света в веществе. Это отношение зависит от длины волны света, а также от плотности и химического состава вещества, через которое проходит свет. Как правило, чем короче длина волны и чем больше плотность вещества, тем более замедляется прохождение света через него. [c.250]

Эмпирически показано [44, 90, 38], что следующее уравнение даст удовлетворительные результаты при вычислении коэффициента преломления при любой температуре илн давлении и для любой длины волны света, если известна плотность при этих ус.тк1виях и если известны значения плотности и коэффициента преломления для двух длин волн спета при температуре 20 [c.259]

В данной работе следует определить показатель преломления жидкости при трех-четырех температурах при освещепии О-линией в спектре излучения наров натрия нри постоянной температуре и нескольких длинах волн света. [c.96]

Разли1ие в преломлении лучей называется дисперсией (рассеянием) света. Дисперсию, характерную для вещества, дает разность HOI азателей преломления двух лучей разной длины волны. Наибольиее значение показатель преломления имеет для лучей с наименьшей длиной волны и наименьшее — для лучей с наи-бо.[ьшей длиной. Удельная рефракция для двух определенных значений длины волны света дает удельную дисперсию [c.131]

Часто вместо длин волн дают обозначения фрауигоферовых лииий. В табл. 31 приведены основные фраунгоферовы линии и соответствующие им длины волн света. [c.131]

Рассеяние света всегда происходит ио различным направлениям по отношению к проходящему лучу света. Рассеянный свет образует вокруг коллоидной частицы, являющейся центром рассеяния, светящееся поле. В грубодисиерсных системах все лучи спектра рассеиваются одинаково. В очень высокодисперсных системах интенсивность рассеяния света обратно пропорциональна длине волны в четвертой стеиени. Таким образом, наиболее сильному рассеянию подвергается свет с короткими волнами (фиолетовый и синий), свет с длинными волнами (красный и оранжевый) рассеивается слабее. Поэтому высокоднсперсные коллоидные спстемы в большинстве случаев синеватые ири наблюдении в боковом рассеянном свете, а в проходяидем свете — красноватые. Коллоидные системы с частицами, размеры которых соизмеримы с длиной волны света, обычно рассеивают лучше свет с короткими волнами. При этом разница в силе рассеяния света различных длин воли сказывается менее резко. Интенсивность рассеяния света обратно пропорциональна длине волны в третьей, второй и первой степени. [c.197]

Стал применяться метод комбинационного рассеяния, разработанный Г. С. Ландсбергом и Л. И. Мендельштамом в СССР и С. Раманом в Индии. Этот метод заключается в следующем. Если просвечивать какое-либо вещество (в данном случае нефть или ее фракцию) монохроматическим, т. е. имеющим строго определенную длину волны, светом, то на фотопластинке, кроме спектральных линий источника света, обнаруживаются другие линии вследствие рассеяния света веществом, а также линии, характеризующие состав последнего. [c.219]

Используя законэмерности светорассеяния в соответствии с теорией Рэлея и ослабления светового потока в соответствии с законом Бугера — Ламберта — Бера, рассчитайте радиус частиц дивинилсти-рольного латекса (варианты I—IV) по результатам измерения оптической плотности О в кювете длиной 5,01 см при длине волны света Л [c.129]

Для определения формы импульса света ( ) возбуждающей лампы [точнее аппаратной функции А( )] вместо образца помещают металлическую рассеивающую пластинку и проводят измерение обычным образом. Если время затухания флуоресценции соизмеримо со временем вспышки, для получения точных значений параметров флуоресценции необходимо знать аппаратную функцию вспышки в тех условиях, в которых регистрируется флуоресценция. Получение такой функции осложняется несколькими факторами, способными стать источниками ошибок 1) форма импульса возбуждающего света лампы зависит от длины волны, причем эта завис1 Мость наиболее существенна для ламп, работающих при низких давлениях (менее 0,5 МПа и имеющих линейчатый спектр) длительность и форма вспышки, измеряемые на длине волны, соответствующей отдельной линии гораздо лучше, чем при регистрации в континууме 2) форма регистрируемого сигнала ФЭУ и положение максимума сигнала зависят от длины волны света, падающего на ФЭУ 3) слишком большая интенсивность света, падающего на ФЭУ, искажает сигнал 4) изменение геометрии [c.107]

Ф о т о п о л и м е р и 3 а ц и я. Влияние света на инициирование молекул мономера гораздо более эффективно по сравнению с тепловым воздействием. Источником светового облучения 1збычно служит ртутная лампа. Фотополимеризацию проводят в кварцевом сосуде, в среде азота или другого инертного газа. Как показали наблюдения, интенсивность образования радикалов возрастает, если длина волны света ртутной лампы соответствует области поглощения света для данного мономера. [c.93]

Значения показателя преломления зависят от температуры - с ростом Т величина его падает. В зависимости от длины волны света и концентрации раствора значение показателя преломления меняется. Как 111 авило, измерения проводят для спектральной линии желтого натриево-го плакени при 20 С. При обозначении указывают температуру и длину [c.38]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология