Напряжения дальнего порядка

Процесс упорядочивания сводится к такому перераспределению атомов водорода, при котором возникает определенная периодичность, т. е. дальний порядок в их расположении в основной матрице. Это сопровождается, в отличие от упорядоченных фаз растворов замещения, сильным изменением периода кристаллической решетки основной матрицы с ростом концентрации атомов внедрения. Принято считать [22], что искажение решетки носит упругий характер, а процесс упорядочивания, т. е. перераспределения атомов внедрения, приводит к релаксации внутренних напряжений. В пользу идеи о доминирующей роли деформационного взаимодействия свидетельствует плавный, почти линейный характер изотермы сорбции в области упорядоченной фазы. [c.115]

В таком случае приложение нагрузки т (меньшей предела текучести) к металлу, имеющему несовершенства кристаллического строения, вызовет неоднородное распределение внутренних напряжений в очагах локального плавления приложенное напряжение преобразуется в гидростатическое давление (фазовое состояние близко к жидкому, дальний порядок отсутствует) а в остальной части кристалла напряжение в элементарных объемах подчиняется законам упругости твердого тела. Таким образом, в местах дефектов структуры типа дислокаций возможно равенство т = Р. Например, в работе [16] при вычислении свободной энергии вакансий постулируется справедливость этого соотношения для некоторых областей материалов . [c.28]

Заметим, что напряжения от краевых сил Ро для нефтепроводов более чем на порядок меньше напряжений от изгибающего момента (рисунок 3.6). Поэтому в дальнейшем в расчетах ими можно пренебрегать. [c.664]

Активное сопротивление кремниевого стабилитрона при напряжении от О до порога ограничения /огр достаточно велико, на порядок превышает анодную нагрузку 1/ 1. Поэтому при изменении напряжения на аноде в пределах О— /огр стабилитроны и Дг не оказывают шунтирующего действия. Как только напряжение сигнала достигает величины /огр, активное сопротивление стабилитронов резко падает до величины / д, равной нескольким десяткам ом. При дальнейшем увеличении сигнала на входе каскада рост напряжения сигнала на аноде резко замедляется. Амплитуда напряжения сигнала на аноде [/ при /вх> определяется следующим приближенным выражением [c.161]

Ясно, однако, что окончательное доказательство справедливости подобных предположений требует прямых опытов, в которых было бы показано наличие больших локальных напряжений на межатомных связях. Такие доказательства для полимеров будут приведены в гл. IV, где обсуждаются результаты прямого изучения методом инфракрасной спектроскопии распределения напряжений в нагруженном теле по атомным связям. Прямое доказательство тем более необходимо, что рядом авторов высказываются предположения и об иной трактовке причин высоких значений у [190]. Предполагается, что флуктуационный объем значительно превышает объем атома, и соответственно этому величина д может мало отличаться от единицы. Для металлов и кристаллов также еще необходимы дальнейшие исследования, чтобы выяснить, обязаны ли высокие значения у большим значениям коэффициента перенапряжения д или большому активационному объему. В дислокационной теории механических свойств кристаллов, как известно, развиваются представления о флуктуационных объемах, значительно превышающих (на порядок и более) объем отдельного атома [241—245]. [c.133]

Уравнения, входящие в полученную теорию, полностью исследуются для них проводится разложение по скейлинг-параметру группы. При этом доказывается, что первый порядок приближения приводит к классической теории упругости, в то время как второй и третий позволяют включать в теорию дислокации и дисклинации соответственно. В статическом случае решения полевых уравнений в линейном приближении воспроизводят в ближней зоне поля напряжений краевой и винтовой дислокаций, причем в дальней зоне эти поля экспоненциально убывают. При изучении динамики выводятся сопряженные системы уравнений Клейна — Гордона. Получающиеся при этом дисперсионные соотношения позволяют непосредственно определить соответствующие константы связи с помощью экспериментов по фононному рассеянию. [c.9]

Явление релаксации тесно связано с молекулярным строением тел. В зависимости от плотности и упорядоченности молекулярной упаковки, которые определяются силой взаимодействия между молекулами, различают твердое, жидкое и газообразное состояние веществ. Так как вещества в газообразном состоянии характеризуются отсутствием какого бы то ни было порядка в расположении молекул, они не могут испытывать напряжения, деформации и релаксировать. Эти понятия имеют смысл только применительно к твердым и жидким веществам, которые представляют собой два крайних случая так называемого конденсированного состояния, при котором молекулы сохраняют определенный (дальний или ближний) порядок в расположении. Самопроизвольное развитие процесса релаксации связано с тепловым движением молекул, сопутствующим любому агрегатному состоянию вещества. Между твердыми и жидкими веществами по времени релаксации наблюдается наиболее резкая разница. Однако на практике наблюдается непрерывный переход от одних к другим. [c.88]

После развития этой полоски до глубины 1 —1,5 мм внезапно появлялась первоначальная трещина длиной 0,5—1 мм. Ввиду этого в дальнейшем принято /о =1 мм. Несмотря на то, что у дна надреза действовало повышенное напряжение, найденная величина длины трещины свидетельствует о том, что местная вязкость К в рассматриваемой зоне в результате протекания местного процесса усталости снижалась на один порядок по сравнению со значением, полученным при испытаниях прочности исходного материала при быстром однократном нагружении. Исходная [c.113]

У кристаллов такими местами являются узлы правильной кристаллической решетки, образующей дальний порядок. Тепловое движение выражается в хаотических колебаниях частичек (молекул, атомов или ионов) около узлов решетки — положений равновесия. Некоторая небольшая доля частичек срывается время от времени со своих узлов, образуя дырки — тепловые дефекты или, наоборот, местные уплотнения в виде отдельных атомов в междуузлиях. Такая тепловая дефектность кристалла усиливается с повышением температуры до точки плавления, прн которой энергия теплового движения оказывается достаточной, чтобы разрушить кристаллическую решетку, т. е. нару шить дальний порядок, сорвав частички с их положений равновесия Эти тепловые дефекты, как и дефекты различного размера, не зави сящие от температуры и усиливающиеся под действием напряжений приводящих к разрыву, не мешают образованию правильной коли [c.174]

Все рассмотренные выше надмолекулярные структуры полимеров, начиная с упорядоченных структур ближнего порядка (домены, кластеры) и кончая совершенными монокристаллами, в которых реализуется тре. мсрный дальний порядок, формируются в основном в условиях доминирующего влияния теплового движения. При наложении внешних деформирующих напряжений надмолекулярная структура будет изменяться и полимер будет переходить в особое состояние — ориентированное. [c.64]

Расстояния между частицами в кристаллах имеют порядок размеров самих частиц. Потенциальная энергия частиц больше их кинетической энергии, и единственная форма их движения — колебания около положения равновесия. Частицы размещены в узлах решетки, т. е. в определенных точках пространства. Поэтому говорят, что здесь наблюдается дальний порядок. Благодаря наличию кристаллической решетки твердые тела обладают анизотропией свойств, т. е. их свойства зависят от выбранного направления. К тгиким свойствам относятся тепло- и электропроводность, напряжение сдвига, показатель преломления, двойное лучепреломление и др. [c.286]

Известно, что модуль упругости клея на два и более порядка иже, чем у металлов, а его толщина примерно на порядок 1У1еньше толщины образцов. Поэтому при нагружении взаимное перемещение склеенных образцов незначительно и сравнимо с их собственной упругой деформацией [101]. При дальнейшем увеличении нагрузки основную роль начинает играть жесткость клея и подложки. Максимальная деформация склеиваемых материалов наблюдается у кромок соединения, а по мере отдаления от них она снижается. Это свидетельствует о неравномерном распределении напряжений [102] вдоль слоя клея. По мере роста нагрузки напряжения концентрируются на концах нахлестки, вследствие чего возникает пик напряжений. Значение этого пика в зависимости от жесткости клея может в 3—8 раз превышать средние напряжения, возникающие под действием нагрузки. Поэтому разрушение начинается у кромок соединений. Так как края нахлестки более нагружены, чем ее середина, то прочность обычно повышается не пропорционально площади склеивания. Влияние длины нахлестки в соединении стальных образцов, склеенных клеем Аральдит, на прочность показано ниже [103, 104] [c.145]

Во второй работе вне зоны горения интенсивность турбулентности составляла 5%. При этом максимальная зарегистрированная интенсивность пульсаций в зоне горения составляла для поперечной компоненты скорости 16%, для продольной 10%, т.е. энергия турбулентности возрастала почти на порядок. Еще более интересные результаты получены при измерении напряжений Рейнольдса, а именно установлено, что турбулентная вязкость в каждой точке отрицательна, т.е. энергия пульсаций переходит в осредненное движение (и, следовательно, возрастание энергии може1 быть обусловлено только неустойчивостью пламени, т.е. корреляцией <р div и ) ). Если эти результаты будут подтверждены дальнейшими экспериментальными исследованиями, то необходимо кардинальное изменение принципов построения полуэмпирических теорий турбулентности, которые используются при описании горения однородной смеси. [c.244]

В результате измерений оказалось, что для обоих изучаемых связующих с уменьшением скорости роста напряжения уменьшается и значение адгезионной прочности. Полученные результаты приведены на рис. 4. Здесь зависимость а—сг представлена в полулогарифмических координатах. Видно, что во всем диапазоне исследованных скоростей зависимость эта прямолинейна. Причем чем эластичнее полимер, тем чувствительнее он к скорости приложения нагрузки. Так, при изменении скорости на порядок для более жесткого полимера БФ-4 прочность изменяется на 8%, а для более эластичного — БФ-6 — на 13,5%. Это ясно видно из рис. 5. Здесь (и везде в дальнейшем) за 100% прочности взята прочность, для которой Ig т = 3. Полученная зависимость адгезионной прочности аналогична таковой для прочности когезионной, что, по-ви-димому, говорит о единой природе адгезионной и когезионной прочностей. [c.314]

Работы Бродского по влиянию растворителя на э. д. с. элементов явились дальнейшим развитием исследований Л. В. Писаржевского, посвященных изучению природы электродных процессов. Еще до Бродского влияние растворителей на величину нормального потенциала исследовал Н. А. Из-гарышев (1912)- Он установил значительное влияние растворителей (спиртов) на потенциалы металлов (медь, ртуть, серебро) и металлоидов. В последнее время В. А. Плесков определил нормальные потенциалы металлов и галоидов в таких растворителях, как аммиак, гидразин н муравьиная кислота. Он установил, что нормальные потенциалы сильно зависят от растворителя. В некоторых случаях растворители даже изменяют порядок элементов в ряду напряжения. Н. А. Измайлов с сотрудниками исследовал влияние растворителей на э. д. с. цепей без переноса и показал, как зависят э. д. с. и единые нулевые коэффициенты активности То от химических и физических свойств растворителей. [c.51]

Включают тумблер пуск на пересчетном приборе и, медленно вращая по часовой стрелке регулятор напряжения на высоковольт-нол- выпрямР1теле, постепенно поднимают напряжение на трубке до тех пор, пока неоновые лампочки не начнут регистрировать импульсы. Отмеченное напряжение начало счета (потенциал зажигания) обычно выше истинного, так как напряжение в приборе растет медленнее, чем показания вольтметра. Поэтол у необходимо медленно снизить напряжение до такого уровня, при котором неоновые лампочки перестанут зажигаться, и выждать не менее 1 мин, пока установится постояннее напряжение. Затем записывают показание вольтметра и производят измерение препарата в течение 2 мин. Порядок выполнения измерений такой л<е, как при проверке правильности работы пересчетного прибора. Одновременно включают тумблер пуск и секундомер и одновременно выключают их через определенный промежуток времени. Умножают показание электромеханического счетчика импульсов на кратность пересчета и прибавляют к полученному произведению сумму чисел возле горящих неоновых лампочек. Перед началом каждого измерения нажимают кнопку сброс и устанавливают шкалы электромеханического счетчика на нуль. Повысив напряжение на 50 в и снова выждав 1—3 мин, производят повторное измерение. Так поступают до тех пор, пока вслед за линейным участком не начнется более крутой подъем характеристики, т. е. скорость счета возрастет по крайней мере на 20— 30% при увеличении напряжения на 50 в. Во избежание порчи счетчика дальнейшие измерения следует прекратить и сразу уменьшить напряжение. Результаты измерений сводят в таблицу (форма 2). Строят график, откладывая по оси ординат соответствующие скорости счета. Для каждой экспериментальной точки по формуле (27—И) рассчитывают абсолютное статистическое отклонение отдельного измерения величину 2А/наносят на график в виде вертикального отрезка. Через полученные отрезки проводят плавную кривую. По формуле (2—П) рассчитывают наклон плато. Проверку рабочего напряжения следует повторять не реже чем раз в две недели. [c.250]

Железцов [71, 72] также описал теорию и аппаратуру переменнотокового полярографического метода с амплитудно модулированным синусоидальным напряжением с нижним пределом обнаружения меньше 5-10 М для кадмия. Несмотря на то, что Железцов предлагает метод, на порядок улучшающий чувствительность метода на второй гармонике, до некоторой степени) еще преждевременно ожидать, что этот метод будет использоваться при обычном аналитическом применении полярографии. Дальнейшие замечания относительно переменнотоковых методов, использующих один сигнал очень высокой частоты, а-другой сигнал низкой частоты (с регистрацией сигнала при более низкой частоте), будут приведены в разд. 8.2. Вообще можно представить себе значительно большее число вариаций методов второго порядка, но их вероятно, можно считать скорее экзотическими. Следовательно, в литературе должны появиться, убедительные данные в значительно более широком плане, чем просто предел обнаружения кадмия, прежде чем у химика-аналитика появится интерес к использованию этих методов в своей лаборатории. [c.479]

Образование крейзов на поверхности пленок при вытяжке в жидкости с постоянной скоростью наиболее интенсивно при относительном удлинении 1 - Ъ%, но не прекращается в процессе дальнейшей деформации. Число крейзов, возникающих при удлинении пленок более 4%, меньше на порядок и скорость их роста также несоизмеримо мала. Поэтому они не прорастают через все сечение пленки даже при значительных степенях вытяжки, а сливаются с первичными трещинами в процессе роста последних. Невозможность полного самостоятельного развития вторичных крейзов обусловлена значительным снижением напряжения в пленке после того, как хотя бы один из них пересекает все сечение пленки. Закономерности зарождения крейзов в растягиваемых пленках из стеклообразных аморфных полимеров, их размеры и распределение по поверхности имеют прикладное ana ieHHe. [c.14]

Для выяснения причины различного влияния ПАВ на свойства системы исследовали структуру и физико-механические свойства подложки — резины методом электронной микроскопии путем снятия углеродно-платиновых реплик с поверхности скола образца, подвергнутого предварительно кислородному травлению. Оказалось, что действие исследованных ПАВ на структуру различно. В присутствии ПАВ-1 наблюдается глобулярная структура во всем диапазоне концентраций ПАВ, но размер глобул с ростом концентрации ПАВ монотонно уменьшается от 70 до 20 нм. Иной характер структурообразования отмечен в присутствии ПАВ-2. При введении уже 0,2% ПАВ размер глобул уменьшается на порядок. При дальнейшем увеличении концентрации ПАВ глобулы диспергируются до молекул с последующим образованием из них структур сетчатого типа. Изучение физико-механических и релаксационных свойств резины в присутствии ПАВ различного строения выявило корреляцию их с характером структурных превращений в подложке и с изменением внутренних напряжений в зависимости от концентрации ПАВ. Сопоставляя картину структурных превращений с наблюдаемыми концентрационными зависимостями адгезии и внутренних напряжений, можно следующим образом объяснить влияние ПАВ на свойства системы покрытие — подложка (рис. 3.9) При введении в резину исследованные ПАВ ведут себя как дис-пергаторы, причем активность ПАВ определяется строением ею углеводородного радикала. Благодаря линейному цепному строению ПАВ-2 на структуру резины оказывает более сильное диспергирующее действие, чем ПАВ-1, радикал которого короче [c.85]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология