ДНК релаксированная

Пока нет объяснения тому факту, что сетка эластомера, содержащего полусвязанные и свободные цепи, релаксирует намного быстрее бездефектной сетки [58]. [c.544]

Электроны, релаксирующие в точности с той же самой частотой, что и Л , в наибольшей степени уширяют спектральные линии ЯМР. Обычное значение A составляет примерно 10 Гц. Скорость вращения молекулы в растворе характеризуется временем корреляции которое сос-Время жизни электронного спинового состояния [c.164]

Комплексы Мп(П) представляют собой примеры систем с медленно релаксирующими электронами (1/т я Л,). Если сигнал ЯМР вообще наблюдается, то он имеет вид одиночной очень широкой линии. Однако в спектрах ЭПР, где наблюдаются переходы электронных спинов, эта медленная релаксация гарантирует длительное время жизни возбужденного состояния и, таким образом, получение узкой спектральной линии. Итак, линии спектров ЭПР систем с медленной релаксацией узкие, а линии спектров ЭПР систем с быстрой релаксацией широкие. Было бы удивительно, если бы удалось осуществить и эксперимент ЭПР, и эксперимент ЯМР с одним и тем же соединением и при одной и той же температуре. Эти методы дополняют друг друга. [c.165]

Антистатические присадки значительно повышают электропроводность топлив и тем самым способствуют очень быстрой релаксации зарядов статического электричества. При этом величина образующегося заряда и склонность топлива к электризации при добавлении антистатических присадок не только не уменьшаются, но иногда даже увеличиваются. Однако образующийся заряд в этом случае очень быстро релаксирует, т. е. рассеивается вследствие утечки на заземленные стенки через топливо с повышенной электропроводностью. Электропроводность углеводородных топлив может увеличиваться при добавлении многих соединений (табл. 59), однако не все они применимы в качестве антистатических присадок из-за несоответствия других свойств требованиям эксплуатации. [c.233]

Дислокации (винтовые) в них мало подвижны даже при повышенных температурах. Поэтому уровень напряжений на стадии легкого скольжения повышенный. Вторая стадия практически отсутствует. Это объясняется свойством ОЦК металлов блокирования дислокациями одной системы скольжения всех остальных. Поликристаллы обычно имеют более высокий предел упругости и модуль упрочнения. В поликристаллах практически не бывает 1 стадии, так как у границ зерен образуются скопления дислокаций и большие деформации возникают только тогда, когда напряжения, создаваемые скоплениями будут релаксированы. [c.41]

Из условия равновесия следует, что длина пластической зоны должна быть больше Гу. Фактическая протяженность (1 пластической зоны в направлении трещины равна 2гу. Действительно, если считать, что в пределах Гу напряжения релаксируют до нуля, то, во-первых, это эквивалентно увеличению длины трещины на гу, а, во-вторых, при новой длине трешины + Гу напряжения вне ее пластической зоны распределяются по такому же закону, что и для трещины с длиной Таким образом, длина пластической зоны [c.199]

Расчетные данные (см. рис. 4.15) имеют следующую физическую интерпретацию. В начальные моменты времени, когда сорбция низкомолекулярного компонента в любой из выделенных слоев гранулы сополимера носит релаксационный характер, происходит раздвижение звеньев макроцепей молекулами растворителя в условиях заторможенной внутренней подвижности макроцепей. Это немедленно вызывает появление больших локальных напряжений (см. рис. 4.13), которые релаксируют по мере увеличения подвижности макроцепей вследствие накопления вещества растворителя в слое. Особенностью процесса набухания является то, что интенсивность релаксации напряжений в системе зависит от скорости проникновения растворителя в материал сополимера. Это подтверждается и тем, что факторы, способствующие увеличению коэффициента диффузии (увеличение температуры, уменьшение степени сшитости сополимера), вызывают интенсивную релаксацию напряжений. [c.326]

Анализ результатов решения показывает (см. рис.4.15), что при релаксации напряжений в /-м слое (/ = 1, 2,. . . , Л ) происходит деформация размеров этого слоя вследствие изменения конформаций макроцепей под воздействием возникших локальных напряжений. В области интенсивной релаксации напряжений происходят значительные деформации гранулы сополимера. Таким образом, вместе с положением оптической границы и вслед за ним перемещается область наиболее значительных деформаций материала сополимера, которые быстро уменьшаются после прохождения релаксационной волны напряжений. В этой связи наиболее крутой подъем координаты фазовой границы наблюдается в первоначальные моменты времени, когда локальные напряжения достигают наибольшего значения, а их релаксация захватывает одновременно несколько элементарных слоев материала сополимера. Затем по мере ослабления волны напряжения релаксируют в значительной части пространства исследуемого образца наблюдается замедленное движение фазовой границы. [c.327]

Это время выражается через такие параметры релаксирующей системы, которые характеризуют ее взаимодействие с тепловым резервуаром в состоянии равновесия. Именно последнее обстоятельство позволяет сравнительно легко получить оценки т, не рассматривая в явном виде решения релаксационных уравнений. Следует, однако, иметь в виду, что вследствие упрощенного подхода к решению релаксационной задачи в( личина т, опреде- [c.46]

В настоящее время имеется обширная информация о потенциалах взаимодействия простых систем, как полученная неэмпирическим расчетом, так и из данных о неупругих столкновениях в пучках и релаксирующем газе [40, 497, 559]. [c.65]

Кинетический коэффициент скорости химической реакции в релаксирующем газе [c.220]

Рассмотрим коэффициенты скорости химической реакции в неравновесных двухтемпературных и в некоторых релаксирующих системах [154]. Для неравновесных процессов вообще и релаксационных процессов в частности функции распределения реагентов изменяются во времени. При движении системы к равновесию коэффициент к (зависящий от времени через функции распределения) будет также стремиться к равновесному значению. Он будет представлять собой сложный функционал от /д (v, i), /в (v,f), а- (Г), 13. (t) и а( ) [c.220]

Алгоритм расчета сложной колонны приведен на рис. 2.25. Расчет заключается в применении процедуры ОИ для всех ступеней контакта при последовательном переходе от ступени 1 до ступени N (снизу вверх) и от до 1 (сверху вниз) и последующей корректировке составов пара и жидкости на тарелках методом простых итераций (или более совершенным методом). Поскольку на всех этапах расчета составы входных материальных и тепловых потоков фиксированы, решение стремится (релаксирует) к некоторому пределу, который и является общим решением. [c.95]

Торможение потока при входе в трубу меньшего диаметра приводит к резкому возрастанию энергозатрат (см. рис. 4.8, б). Они существенно уменьшаются, если входное отверстие оформлено в виде конуса (ас на рис. 4.8, а и кривая 2 на рис. 4.8, б). При этом формирование профиля скоростей происходит более плавно. Естественно, что возникающие в полимерной жидкости перенапряжения релаксируют в процессе течения в трубе (капилляре). Для ньютоновских жидкостей длина участка формирования стабильного профиля скоростей составляет [c.176]

При исследовании химической релаксации напряжения вулканизатов отечественных жидких тиоколов было также показано, что этот процесс вызывается реакциями тиол-дисульфидного обмена, катализируемыми меркаптидами железа. Тиоуретановый эластомер, полученный на основе тиокола с концевыми гидроксильными группами, практически не релаксирует в изученных условиях [22]. [c.568]

Для решения (2.103) в общем случае используется большая разница скоростей релаксационных процессов, которые качественно разделены на три подсистемы — очень быструю (все процессы протекают так быстро, что ее можно рассматривать как равновесную), очень медленную (процессы протекают столь медленно, что она рассматривается как замороженная) и релаксирующую (меняется функция распределения). Тогда первые две подсистемы можно описать соответственно равновесными и начальными неравновесными функциями распределения, при этом единственными переменными оказываются параметры ре-лаксирующей подсистемы, что существенно упрощает всю задачу. [c.95]

Электрон в приведенном выше примере меняет свое спиновое состояние со временем. Если по временной шкале ЯМР изменение происходит слишком быстро, чистым эффектом является усреднение до нуля осциллирующего поля на протоне, которое связано с электроном. В результате снижается эффективность релаксирующей способности электрона по отношению к протону. Очень быстрый межмолекулярный электронный обмен или обмен лиганда должны оказывать то же самое влияние, поскольку за счет этих эффектов у протона оказываются электроны с различными значениями т . Эта картина очень напоминает явление усреднения, рассмотренное ранее в связи с ядерным спин-спи-новым расщеплением. Первый эффект похож на развязку протона в ядерной спин-спиновой системе, а последний похож на обмен протона группы О - Н этанола. [c.164]

Простейшая оценка времени релаксации через динамические характеристики взаимодействия релаксирующей системы с тепловым резервуаром может быть нолучепа д.1Я случая, когда переходы в основном происходят между уровнями, разделенными энергетическим интервалом, меньшим iT. В этом случае интегральное уравнение (8,34) сводится к дифференциальному уравнению в частные производных, которое вместо вероятностей переходов к ( , Е ) содержит средний квадрат изменения энергии релаксирующей [c.45]

Здесь для простоты мы полагаем, что энергия Е релаксирующих степеней свободы может меняться непрерывно, В тех случаях, когда это условие не вьшолняется, интегрирование 110 Е в (8,34) и последующих формулах должно быть заменено суммированием. Однако ирииципиалт.иые выводы при этом не меняются. [c.45]

Рассмотрим с номоп ,ью уравнения (8.30) измсионне во времени средней энергии Е релаксирующей системы. Величина Е выра<кается через неравновесную функцию распределения а (Е, I) соотношением [c.46]

Тто касается 1аиисимости вероятности / 1,,, от приведенной массы р, и частоты ы, то рис. 18 показывает выполнимость приближенного линейного соотношения Р,,,, оп (fl(й )V для ряда молекул А , релаксирующих в собственном газе прп Т 300 К [4181. ТТргЕ установлении такой корреляции молчаливо допускается, конечно, что характерный параметр потенциала 1/а приблизительно одинакова для всех указанных молекулярных пар. Заметим [c.85]

Таким образом, и бинарной смеси двухатомных молекул при условиях быстрого FF-обмеиа существует только одно время колебательпой релаксации. Этот вывод теории подтверждается эксперимента.тьно. Например, молекулы СО и в смеси 1% СО и 99% N. релаксируют одновременно со скоростью релаксации т ол хотя вероятности <Р] о> значительно больше для СО, чем для Nj. [c.99]

С другой стороны, если скорость квазирезонансного УУ-обмена мала, то каждая компонента газа релаксирует независимо, и в смеси наблюдаются два времени релаксац]1и Ткол и каждое из которых определяется по формуле [c.99]

При интенсивном нагреве влажного тела внутри его пористой структуры происходит процесс парообразования. Возникающее при этом избыточное давление не успевает мгновенно релаксиро-ваться через пористую структуру материала, и появляющийся градиент давления внутри капиллярно-пористого материала вызывает перемещение влаги. Поэтому в общее уравнение для потока влаги вводится слагаемое, соответствующее переносу влаги под действием возникающего во влажном материале избыточного давления /ф = —Кф /Р, где /Сф — коэффициент фильтрационной проницаемости пористого материала. Общее уравнение имеет вид [c.109]

Большое количество разных задач математического моделирования в области химической кинетики приводит к система.м нелинейных обыкновенных дифференциальных уравнений, причем размерность полученной модели определяется числом реагетов. На практике большинство однородных химических систем просто релаксирует к стационарному состоянию, однако существуют осциллирующие химические реакции, в которых концентрации реагирующих веществ совершают периодические колебания. Их активное исследование началось с открытия реакции Белоусова-Жаботинского [1]. [c.142]

Самым эффективным средством сокращения дерева вариантов оказались оценочные функции. Оценочная функция может быть вычислена для любой вершины s) и представляет некоторую оценку критерия оптимальности при развет1р1 дерева из данной вершины. Критерий оптимальности в вершине s) принимает значение К) обозначим минимальное значение критерия при развитии дерева из s) как К) , а оценку этого значения F) Ф КТ- Тогда в качестве оценки перспективности вершины sj может быть принята сумма К] + F) Ф К) + КТ- Когда F) < кТ и, значит, К) + F с с К) + то оценочная функция является нижней границей для критерия оптимальности. Чтобы F) была нижней границей, обычно релаксируется какое-нибудь ограничение или ограничения. При этом упрощается и расчет F. Расчет /С/" по сложности эквивалентен исходной комбинаторной задаче если же устранить какие-то ограничения, то расчет критерия упростится и его значение F) будет нижней границей для минимального критерия. [c.153]

Наблюдение производится методом ядериого магнитного ре-.юнанса. Объект помещается в сильное магнитное поле. Спины ядер начинают прецессировать вокру вектора напряженности магнитного поля с определенной частотой. Затем подается слабое магнитное ноле, вектор напряженностн которого нерпендн-кулярен начальному вектору. Это поле меняется с некоторой частотой. Прн совпадении частот прецессии н слабого поля система начинает сильно поглощать энергию — наступает резонанс. Затем слабое поле выключается и система релаксирует к равновесному состоянию. По скоростям релаксации определяются значения Т , и То и затем рассчитываются времена корреляции броуновского движения. С помощью ядерной магнитной релаксации их можно измерять в широком диапазоне температур и частот. Измеренные времена корреляции позволяют определить размер частиц. Метод ядерной магнитной релаксации применим не всегда, поскольку нужно учитывать релаксацию молекул как дисперсной фазы, так и дисперсионной среды. Интерпретация результатов оказывается затруднительной. Метод применим для высокодисперсных систем с частицами от молекулярных размеров до десятков нанометров. Исследования нефтяных систем этим методом только начинаются [140]. Проведенные этим методом исследования дисперсности масляных фракций нефти и их фенольных растворов позволили установить, что размеры образующих их ССЕ составляют величины порядка 10 нм [141]. [c.99]

Р. П. Гимаевым, автором и Р. К. Галикеевым изучалась прочность кубиков на сжатие при высоких температурах в специально сконструированной печи с внутренней стенкой из металлической трубы 2 (рис. 51). Предварительно было установлено, что ири больших скоростях нагрева кусков кокса (свыше 7°С/мин) в результате неравномерного их нагрева в массе кокса возникают большие напряжения, вызывающие его растрескивание и даже разрушение (рис. 52). Поэтому во всех опытах скорость нагрева кусков кокса не превышала 5°С/мин. Попеременный нагрев в интервале 500—1000°С и охлаждение кубика после каждого опыта показал, что при температурах выше 700 °С прочность кокса (метод толчения) возрастает, однако прочность кусков (метод раздавливания) монотонно падает. Это объясняется возникновением в массе кокса в процессе нагрева до 700 °С внутренних напряжений, которые полностью не успевают релаксироваться при охлаждении. Снятие этих напряжений при нагреве до температуры выше 700 °С в период, когда идут интенсивно процессы структурирования вещества кокса, является причиной возрастания механической прочности материала кокса с увеличением температуры. Исследование образцов коксов в горячем впде показало их значительно меньшую прочность на сжатие, чем холодных образцов, предварительно прокаленных при тех же температурах. Это объясняется тем, что в первом случае почти отсутствует релаксация внутренних напряжений и материал находится в весьма напряженном состоянии. [c.191]

Величина Л представляет собой время, в течение которого начальное напряжение Ро в теле уменьшается н е раз. Чем больше тем медленнее рассасываются (релаксируют) напряжения в системе. Полное расс 1сывание напряжений может произойти при X = оо. Явление релаксации, как и процесс диффузии, связан с тепловым движением молекул или частиц дисперсной фазы тела, Зависимость (VII. 16) иллюстрирует рис. VII. 5в. [c.361]

Модель Максвелла представляет собой упруговязкую л<ид-кость, которая мол<ет течь (релаксировать) под действием любых нагрузок. Для нее характерна необратимость деформаций. Урав-H iiHe (VII. 16) показывает, что различие между жидкостями и твердыми телами ие является резким и носит кинетический (релаксационный) характер. Если, напрпмер, время релаксации значительно болыгге времени действия напряження, то тело называют твердым. Если же премя релаксации мало по сравнению с временем действия напряжения, то тело ведет себя как жидкость — напряжения умеиьи1а10тся благодаря ее течению. [c.361]

Топлива с таким уровнем электропроводности не обеспечивают безопасность перекачки, заправки летательных аппаратов. При движении такого топлива по трубопроводам происходит его электризация, образование в нем электрического заряда, который в силу малой проводимости топлива не релаксируется, а переносится в топливный бак и приводит к накоплению в объеме перекаченного топлива опасного уровня статического электричества, в ряде случаев бывает достаточного, чтобы вызвать электрический разряд. [c.61]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология