Группа волн

Оказывается, атомы и молекулы излучают электромагнитные волны отдельными группами. Каждая такая группа волн распространяется как одно целое и обладает рядом свойств, характерных для частиц. Ее и называют по аналогии с другими частицами микромира 0о-тоном. При взаимодействии света с различными веществами фотон действительно ведет себя как частица. Так, например, ни разу не было обнаружено поглощение части фотона. Всегда вся группа волн, составляющих фотон, поглощается целиком, отдавая всю свою энергию. [c.21]

Энергия фотона Е является суммарной энергией электромагнитного поля всей группы волн она зависит только от частоты колебаний [c.21]

Распространение световой волны рассматривается в современной теории так же, как это делалось раньше в волновой теории, с той разницей, что система волн описывает распространение не всего светового пучка, а одного фотона. Группы волн, составляющие разные фотоны, между собой практически не взаимодействуют, поэтому движение каждого фотона можно рассматривать независимо от остальных. [c.22]

Таким образом, при изучении света нужно одновременно пользоваться и волновыми и корпускулярными представлениями. Распространение света следует рассматривать, пользуясь волновой теорией, так как каждый фотон является группой волн и его движение как целого полностью определяется распространением этих волн. При изу- [c.22]

Почему угол падения света равен углу отражения Как атомы отражающей поверхности могут знать , что они обязаны отражать свет (т. е. испускать вторичные группы волн) в точности под теми же углами, под которыми на них падают кванты света К тому же даже идеально зеркальная поверхность шероховата [c.402]

Известно, что распространение нормальных волн характеризуется рядом особенностей [211. В импульсных дефектоскопах скорость распространения группы волн (импульса) является групповой скоростью, определяющей скорость переноса энергии. В продольных и поперечных волнах все составляющие распространяются с одной и той же скоростью, а скорость распространения импульса (группы волн) равна фазовой скорости. Нормальные волны обладают дисперсией, скорость распространения импульса определяется интерференцией всех составляющих спектра импульса, каждая из которых распространяется со своей фазовой скоростью, определяемой ее частотой. [c.7]

Более сложная картина возникает в том случае, когда складываются группы волн с различной частотой, а также неодинаковой амплитудой и фазой, например [c.220]

Для упрощения расчета предположим, что в покоящейся среде все беспорядочные волны можно заменить тремя группами волн, распространяющихся вдоль осей х,у,г. Это упрощающее предположение аналогично тому, которое иногда делается в кинетической теории газов в отношении беспорядочного теплового движения молекул. Во всяком случае, в предварительном порядке выяснено, что более точный подсчет приведет, повидимому, к результату, отличающемуся от полученного здесь лишь на множитель порядка 1. [c.38]

В среде, обладающей дисперсией (рассеянием), происходит искажение формы группы волн при ее распространении, обусловленное различием фазовых скоростей отдельных компонент группы. В этом случае скорость переноса энергии группой волн называют групповой скоростью. При отсутствии дисперсии групповая скорость совпадает с фазовой скоростью волны. [c.52]

Группа волн, мк пость частот, см- [c.43]

Таким образом, при изучении света, нужно одновременно пользоваться и волновыми и корпускулярными представлениями. Распространение света следует рассматривать, пользуясь волновой теорией, так как каждый фотон является группой волн и его движение как целого полностью определяется распространением этих волн. При изучении поглощения или испускания света веществом, наоборот, главную роль играет энергия фотона и лучше пользоваться представлением о свете как о потоке частиц. [c.22]

Спектр электромагнитного излучения. Самые разнообразные явления — радиоволны и идущие из космоса у-лучи, лучи Рентгена и видимый свет — оказались одинаковыми по своей природе. Все они являются электромагнитными волнами различной длины волны (частоты). Длина волны электромагнитных волн может изменяться в очень широких пределах от нескольких километров до малых долей ангстрема. Полный спектр содержит все типы электромагнитного излучения, расположенные по порядку от длинных к коротким волнам (см. цветную вклейку, верхний спектр, стр. 32). В зависимости от длины волны меняется характер излучения и его свойства. В области длинных волн электромагнитное излучение имеет чисто волновой характер. Порция (квант) энергии, соответствующая отдельной группе волн, как видно из формулы (4), очень мала. Поэтому выделить отдельные кванты практически невозможно. Наоборот, в области коротких волн энергия одного кванта велика, и он может быть без труда обнаружен. Но волновые свойства в связи с очень малой длиной волны почти незаметны и излучение по своему характеру мало отличается от пучка быстрых частиц. [c.26]

Поскольку наблюдение может быть выполнено только для большого числа групп волн, мы не найдем какого-либо предпочтительного направления поляризации. В среднем интенсивности [c.41]

Название группы волн Длины ВОЛН Источник излучения [c.214]

Соответствующие волны в материальной среде имеют разные скорости и поэтому набегают друг на друга, интерферируют между собой и образуют пучности и узлы. Пучности, т. е. места максимальной амплитуды такой группы волн, перемещаются с некоторой групповой скоростью, отличной от фазовой скорости каждой отдельной волны. Де-Бройль показал, что если частоту фазовой волны задать указанным выше способом, то скорость и направление группы фазовых волн совпадают со скоростью и направлением движения самой частицы группа фазовых волн таким же самым образом определяет скорость и траекторию материальной частицы, как группа электромагнитных волн определяет скорость и распространение светового луча в материальной среде. [c.42]

Первая проблема, которую мы должны разрешить,. . . состоит, следовательно, в измерении и анализе групп волн, испускаемых атомами 92-х элементов. Зигбан [14, стр. 224]. [c.40]

Уравнение (27) определяет две группы волн, критические условия которых одинаковы. Однако волна типа НЕц является низшей волной только одной группы. Это объясняется тем, что 1/и в уравнении (20) нельзя рассматривать как величину, медленно изменяющуюся вблизи ы = 0. И действительно, 1 становится равным 2/ы вблизи ы = О, и член второй степени исключается из уравнения. [c.183]

Группы волн Длина волн (в м) Частота (в Нг) [c.289]

Функциональные группы волны [c.600]

Эта группа волн показана на рис. П-9, а обе системы волн — на рис. П-10. [c.77]

Рассмотрим й-е слагаемое суммы, которое мы обозначим через фй. Ему соответствует группа волн с амплитудой [c.320]

До сих пор МЫ говорили об асимптотическом разложении группы волн 1,и, соответствующих -му слагаемо- [c.322]

Траектории распространения групп волн (лучи) можно рассчитать с помощью методов из разд. 8.9.2. В общем виде формулы для них представлены в разд. 8.12.3. Уравнения (8.12.27) для такого луча имеют вид [c.159]

Рис. 11.3. Иллюстрация р-дисперсии гравитационных волн. Напряжение ветра начинает действовать с момента = 0 в поясе 2000 км < // С 2500 км. Сначала, как и на /-плоскости, генерируются локальные инерционные волны. Однако изменения / с широтой приводят к тому, что волны пересекают экватор с севера на юг и обратно. На рисунке показаны изолинии меридиональной скорости. Лучевая траектория, по которой распространяется группа волн, близка к той, которая вытекает из формулы (11.7.7). (Из работы [19, рис. 6].)

Другими словами, поскольку каждый вклад в амплитуду движется с групповой скоростью, то и амплитудная функция движется также с групповой скоростью. В тех случаях, когда / существенна только в ограниченной области, волны в ней называются группой волн. Отсюда и название групповая скорость для скорости, с которой движется группа. [c.132]

Описание этого явления (которое предшествовало объяснению) было дано Скоттом Расселом (1844) (см. [429, разд. 236 ) Часто отмечалось, что если изолированные группы волн явно одной и той же длины распространяются по сравнительно глубокой воде, то скорость группы как целого меньше, чем скорость составляющих ее индивидуальных волн. Если рассматривать отдельную волну, можно видеть, что она перемещается через группу вперед, постепенно затухая по мере приближения к фронту. В то же время ее предыдущее место в группе последовательно занимают другие волны, которые переместились вперед с тыла . [c.132]

На рис. 6.8, а изображена такая комбинация внутренних гравитационных волн. На нем представлено вертикальное сечение в плоскости распространения, причем контуры соответствуют точкам, в которых возмущение давления равно половине максимального значения для всего волнового поля. Волновой вектор направлен вниз под углом ф == 60° к вертикали, бк выбрано равным 0,03к, и вектор бк имеет тот же модуль, но направлен под прямым углом к 4к. На рис. 6.8,6 показаны те же волны, но через четыре периода. Волновой гребень АА переместился на четыре длины волны вниз влево, но группа волн переместилась вверх параллельно гребням, т. е. под прямым углом к направлению распространения фазы. Для сравнения на рис. 6.8, в показано поведение подобной комбинации поверхностных гравитационных волн. В этом случае рис. 6.8, а интерпретируется как схема, показывающая контуры возвышения свободной поверхности при бк = 0,03к и бк, имеющей тот же модуль, но составляющей прямой угол с бк. Рисунок 6.8, в представляет собой положение спустя четыре периода, гребень Л А переместился на четыре длины волны. Группа как целое переместилась в том же самом направлении, но с вдвое меньшей скоростью. [c.168]

И единицу при предельном переходе к коротким волнам. Например, рис. 5.7 и 6.8, г, в могли бы отобразить группу волн Пуанкаре с %на= 1, для которых групповая скорость равна половине фазовой скорости, точно так же как это имеет место для поверхностных воли на глубокой воде. [c.317]

Таким образом, в среде, свойства которой не зависят от времени, частота, связанная с группой волн (т. е. вычисленная вдоль траектории луча), постоянна. [c.375]

Естественный свет состоит из групп волн, которые являются чрезвычайно короткими по отношению к времени, необходимому даже для самых быстрых наблюдений. Каждая группа волн дает эллиптическое колебание с постоянной интенсиглюстью и эллиптичностью, причем колебания последующих групп имеют эллиптичность и ориентацию, не зависящие от колебаний предыдущих групп. [c.41]

Соотношение неопределенности. Мы видели, что в квантовой механике каждой частице отвечает группа фазовых волн, которую мы теперь назовем волновым пакетом. Если мы такой пакет захотим локализовать в небольшой части пространства, чтобы точно определить положение отвечающей ему частицы, то должны представить его себе в виде суммы фазовых волн с очень различными частотами. Чем это различие в частотах больше, тем резче волновой пакет ограничен в пространстве и тем определеннее положение отвечающей ему материальной точки. Но скорость такого пакета будет, наоборот, тем больше терять свою определенность, чем больше различие в частотах составляющих его волн, как легко может быть доказано исследованием уравнения группы волн. Если мы, наоборот, захотим наделить пакет определенной скоростью, то должны представлять себе его в ви де суммы фазовых волн с очень небольшой разностью частот, но тогда этот пакет разползается на большой объем пространства и точная локализация положения отвечающей ему частицы становится невозможной. Таким образом в квантовой механике увеличению точности в определении положения частицы отвечает уменьшение точности в определении ее скорости. Обе величины одновременно не могут быть совершенно точно найдены. Чтобы приблизительно оценить границы точности, обратимся снова к аналогии с волновой оптикой, где явления диффракции также не позволяют определить траекторию светового луча точнее, чем до величины порядка длины волны X. Так как согласно 10) [c.69]

Вопрос о том, зависят ли спектры флуоресценции кристаллов солей уранила от длины волны возбуждающего света, снова был поставлен Левшиным и Шереметьевым (1947). С помощью возбуждения светом ртутной дуги (длина волны 435 нм) и ультрафиолетовым светом (группа волн длиной 254—366 нм, в основном более 311 нм) были получены спект-рофотограммы, охватывающие все восемь полос флуоресценции, обнаруживающиеся в спектрах уранилсульфата при комнатной температуре. В обоих случаях как относительные интенсивности индивидуальных полос, так и их форма оказа- [c.25]

TPQRS (рис. 58) на поверхности кристалла ЛГ участок АВ представляет ограниченный фронт падающего волнового пакета, т. е. группы волн с разбросом направлений распространения. [c.201]

Влияние изменения параметра Кориолиса с широтой на ход лучей не ограничено только областью низких широт. В частности, применительно к гравитационным волнам оно было исследовано в работе Андерсона и Гилла [19]. При этом член /2 o в уравнениях (11.7.6) и (11.7.7) мог считаться пренебрежимо малым. Если, например, в некотором небольшом диапазоне широт на достаточном удалении от экватора на океан внезапно начнет действовать однородное ветровое напряжение, то возникнут инерционные периодические колебания, которые были рассмотрены в разд. 9.3 на /-плоскости. Поскольку в соответствии с (11.7.6) энергия возмущения должна переноситься по меридиану на север или на юг, она не может остаться локализованной на широте своего зарождения. На рис. 11.3 этот эффект показан в предельном случае, когда изменения по х отсутствуют (т. е. e = О и применимым оказывается не соотношение (11.7.7), а первый вариант (11.7.6)). Решение для /-плоскости реализуется только на протяжении двух или трех периодов, после этого начинает сказываться распространение энергии к экватору. Позднее образуется картина движения энергии через экватор и обратно в виде группы волн, которая достаточно хорошо описывается лучерым уравнением dy/dt = gy. [c.160]

Приведенное выше обсулсдеиие групп волн было ограничено довольно специфическим случаем, когда все составляющие волны имели строго параллельные гребии. Для того чтобы устранить это ограничение, все рассуждения можно повторить, введя в выражение (5.4.1) для двух волн зависимость от у. Вместо формулы (5.4.2) для суперпозиции двух волн получим [c.133]

Различие в направления-х фазового и группового распространения для внутренних волн хорошо иллюстрируется лабораторными экспериментами, в которых возмущения плотности можно сделать видимыми, используя шлирен-метод (метод полос). В этом эксперименте, результаты которого показаны на рис. 6.9, энергия распространяется от колеблющегося цилиндра, рассматриваемого в первом приближении как точечный источник воли с фиксированной частотой со. Следовательно, энергия распространяется радиально в направлении распространения группы волн, т. е. она перемещается в пучках, угол ф которых с вертикалью задается соотношением (6.5.5). Врщно, что линии постоянной фазы пересекают пучки трансверсально, и их движение направлено к горизонтальной плоскости, проходящей через источник. Эти и другие лабораторные эксперименты с внутренними волнами рассмотрены в [795]. [c.168]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология