Расширение псевдоожиженного сло коэффициент

Рассматриваемой проблеме посвящен ряд статей, в которых содержится множество уравнений, утверждений и выводов, зачастую разноречивых, поскольку во многих случаях исследователи не измеряли расширение псевдоожиженного слоя при увеличении скорости ожижающего агента. Дело в том, что в предложенных корреляциях заключена зависимость коэффициента [c.385]

Уравнения (XI,5) и (XI,5а), не говоря об их внешнем сходстве, подтверждают отмеченную выше аналогию , так как коэффициент объемного расширения псевдоожиженного слоя Рв обратно пропорционален скорости начала псевдоожижения (см. рис. Х1-1а) — точно так же, как — 1/7 т- [c.478]

С повышением давления преимущества псевдоожиженного слоя сглаживаются во-первых, уменьшается различие в значениях коэффициентов теплопередачи от неподвижного и псевдоожиженного слоев во-вторых, возрастает степень расширения псевдоожиженного слоя и, следовательно, снижается интенсивность процесса в единице объема реактора. [c.438]

Выражение расширения псевдоожиженного слоя в виде степенного ряда, сходного с (Х.9), является, конечно, внешним признаком аналогии. Однако примечателен тот факт, что термический коэффициент расширения Рж капельной жидкости обратно пропорционален абсолютной температуре плавления Т ,, а скоростной коэффициент расширения Рпс псевдоожиженного слоя — скорости начала псевдоожижения Такое совпадение свидетельствует о более глубокой аналогии между свойствами этих двух систем. [c.370]

Nf — коэффициент расширения псевдоожиженного слоя. р — парциальное давление, ат). [c.17]

Зависимость относительного расширения псевдоожиженного слоя набухшего ионита (Я = Lк JL) от скорости потока IV в цилиндрической колонне удовлетворительно описывается уравнением прямой вида Н — АТУ + В в пределах расширений до Я4 для мелких фракций (ад 1 мм) и до Я 2 для крупных фракций (аз > 1 мм). Нами определены значения коэффициентов А п В для разных фракций ионита в условиях наличия и отсутствия сорбции. [c.22]

При помощи этих понятий Лева определяет эффективность псевдоожижения, или коэффициент полезного действия т). Эта величина представляет собой отношение энергии, сообщенное псевдоожиженному слою, за вычетом энергии, требующейся для его расширения, к общей энергии, сообщенной слою. В соответствии с этим [c.266]

В литературе приводится много сообщений о расширенных слоях неподвижных частиц, имеющих ту же порозность, что и псевдоожиженные системы. В таких слоях коэффициент массообмена К ( щ со стенкой высотой Ь, в соответствии с теорией пограничной пленки, может быть выражен уравнением [c.384]

Сочетая уравнения (IX,4) и (IX,10), можно найти отношение коэффициентов переноса в псевдоожиженном и расширенном слоях. В диапазоне чисел Ке, для которых характерно тп = = 0,5 (сравнительно мелкие и легкие частицы), это отношение составляет [c.384]

Методика оценки упомянутых трудноопределимых величин и составления расчетного уравнения на основе выражения (Х,11) базируется на анализе движения газового пузыря (диаметром D , объемом Ув) с гидродинамическим следом (его объемная доля /и/) при этом учитывается сжимаемость непрерывной фазы вокруг пузыря. Пусть в псевдоожиженном слое сечением А газ движется со скоростью П при этом скорость его в непрерывной фазе составляет 17а, а скорость подъема пузыря (относительно стенок аппарата) — ыа- Расширение неоднородного псевдоожиженного слоя с учетом коэффициента сжимаемости непрерывной фазы Б < 1 может быть выражено как [c.426]

Рассмотренные поверхностные явления обусловлены гидродинамическим воздействием потока на слой. Отрыв единичной частицы или группы частиц от межфазной поверхности в определенном диапазоне скоростей С/ энергетически невыгоден Возникаюш ие силы взаимодействия частиц относительно невелики (разумеется, много меньше межмолекулярных сил в капельной жидкости), поэтому невелико поверхностное давление, относительно высок скоростной коэффициент объемного расширения, заметна сжимаемость псевдоожиженного слоя. При высоких степенях расширения, когда частицы удалены одна от другой, силы взаимодействия (а с ними и эффективное поверхностное натяжение) резко понижены, и упомянутые выше явления вырождаются. [c.480]

Пример в-17. Для условий примера 6-16 определить сопротивление ело и коэффициент расширения, если высота неподвижного слоя Но = 0,4 м, а число псевдоожижения m = 2,75. [c.183]

В самом начале псевдоожижения /о и Vq малы. С ростом скорости потока возрастает частота смены пакетов пузырями у стенки Vny., и а возрастает. Однако при большой скорости потока и сильном расширении слоя начинает убывать множитель (1—fg) и коэффициент теплоотдачи а, пройдя через максимум, также уменьшается. Приведем примерную оценку порядка величин. При 8 = 0,4 эффективная теплопроводность зернистого слоя с воздухом у эфф 0,3 Вт/(м К). Положим 1 —/о = 0,2 и частоту [c.145]

Попытки подбора общей зависимости типа (111.28) для коэффициента теплоотдачи а от параметров системы (критерия Архимеда) и режима псевдоожижения (критерий Рейнольдса), пока не привели к успеху. Как показано в нашей предыдущей монографии [1, с. 471 ], для малых и больших значений Аг зависимость N от степени расширения имеет существенно различный вид. [c.154]

Рис. Х-2. Зависимость коэффициента расширения слоя от скорости начала псевдоожижения (по данным табл. Х.1).

При переходе от фильтрующего слоя к псевдоожиженному увеличение скорости газа будет вызывать вначале сравнительно небольшое расширение слоя и значительный рост пульсационных скоростей частиц, вследствие этого коэффициент теплоотдачи с ростом скорости газа должен увеличиваться. Однако при дальнейшем увеличении скорости газа происходит прогрессивно нарастающее расширение слоя, сопровождающееся уменьшением пульсационных скоростей [c.188]

При испытании в аппарате псевдоожиженного слоя краски должны образовать однородно кипящий слой с коэффициентом расширения не менее 1,3. [c.140]

Сопоставление тепло- и массообмена между потоком и зернами в неподвижном и кипящем слоях привело некоторых исследователей к выводу об уменьшении кинетических коэффициентов при псевдоожижении, если проводить сравнение обоих типов слоев при одинаковой скорости потока [70]. Другие исследователи считали, что эти различия связаны с изменением суммарной поверхности обмена в единице объема и толщины пограничного слоя вследствие расширения слоя при псевдоожижении. Для учета этих обстоятельств было предложено [71] в корреляционных формулах частично заменить обычный критерий Рейнольдса на некоторый эффективный [c.480]

Характер псевдоожижения порошков может быть оценен визуально по однородности и вязкости взвешенного слоя, а также по порозности, коэффициенту расширения порошка и некоторым другим показателям. Коэффициент расширения порошков увеличивается при применении горизонтальной или вертикальной вибрации аппаратов для псевдоожижения [56]. Следует учитывать, что порошки, не пригодные для псевдоожижения, нередко показывают хорошие результаты при нанесении другими способами, например струйным или электростатическим распылением. [c.33]

В случае удовлетворительного кипения порошка определяют по параметрам слоя и воздуха, подаваемого в ванну, коэффициент псевдоожижения или в простейшем случае коэффициент расширения слоя. Последний должен быть не менее 1,3. [c.131]

В псевдоожиженном слое существуют благоприятные условия для тепло-и массообмена между твердыми частицами и ожижающим агентом происходит быстрое перемешивание твердых частиц. При атом коэффициенты теплообмена с наружной поверхностью аппарата весьма высоки, поэтому аппараты с псевдоожиженным слоем используют как теплообменники и хими-ческие реакторы, особенно в тех случаях, когда требуется тонкое регулирование температуры и когда системе нужно сообщать (или отеодить ив нее) большие количества тепла. В связи с атим необходимо выяснить характер движения ожижающего агента и твердых частиц. По внешнему виду поток ожижающего агента в псевдоожиженном слое кажется турбулентным. Однако при скоростях, близких к скорости начала псевдоожижения, и в непрерывной фазе неоднородного слоя с барботажем пузырей движение потока обычно является ламинарным этот режим нарушается только в сильно расширенном Однородном слое и при использовании крупных твердых частиц. [c.38]

До сих пор сопоставлялись экспериментальные данные о влиянии размера частиц на а при постоянной скорости газа. Возможно, однако, что более правомерно рассматривать влияние на а при одинаковых числах псевдоожижения [2], а еще лучше — при одинаковых значениях безразмерной скорости [44]. Некоторые авторы [684, 685] сравнивают коэффициенты теилоотдачи для различных размеров частиц при одинаковом расширении слоя (порозности е), т. е. при больших скоростях ожижающего агента (капельной жидкости) для более крупных частиц. Заметим также, что вблизи максимума а более крупным частицам соответствуют большие значения Ыи [97, 117]. [c.303]

В случае газофазных реакций на твердых катализаторах реакторы с псевдоожиженным слоем имеют определенное преимущество перед реакторами периодического действия или трубчатыми реакторами непрерывного действия. Кроме преимущества, определяемого легкостью механического перемещения катализатора, высокий коэффициент теплопередачи от стенки к слою обеспечивает легкость теплопоглощения или теплоотдачи. Более того, вследствие движения твердых частиц весь газ находится в реакторе, по существу, при одной и той н е температуре, образуя с твердым телом непрерывную гомогенную фазу. Еще одно достоинство этого реактора заключается в том, что величина доступной внешней поверхности здесь больше, чем Б реакторе с неподвижным слоем, так что реакции, лимитирующиеся диффузией в порах, будут давать более высокие степени превращения в режиме псевдоожиженного слоя. В задачи данной книги не входит проведение обсуждения механики псевдоожижения, и мы дадим лишь ссылки на соответствующие работы и исследования, выполненные различными авторами 144—46]. Достаточно сказать, что при пропускании газа снизу вверх через слой твердого тела имеет место падение давления в этом слое, которое непрерывно усиливается но мере течения газа. В конце концов наступает момент, когда подъемная сила, действующая на твердые частицы, становится равной весу частиц. С увеличением скорости течения газа подъемная сила такя е возрастает и поток поднимает частицы, увеличивая нри этом объем зазоров между частицами в слое катализатора. Неподвижный слой продолжает в результате расширяться до тех пор, пока не достигнет состояния наиболее рыхлой упаковки. Любое дальнейшее увеличение скорости газа вызывает разделение частиц друг от друга, и они переходят в состояние свободного парения. Весь слой находится теперь в псевдоожиженном состоянии. Теперь уже любое увеличение потока газа не сопровождается соответствующим увеличением перепада давления, так как скорость потока газа при течении через зазоры между частицами уменьшается вследствие расширения слоя. Увеличение потока газа выше точки начала псевдоожижения вызывает увеличение объема пустот внутри слоя. В конце концов достигается точка, когда газ начинает прорываться через слой в виде пузырей. Псевдоожиженный слой становится тогда очень похожим на кипящую жидкость. Образующиеся пузырьки газа движутся вверх через твердые частицы, которые находятся теперь в состоянии непрерывного движения. В случае газофазных реакций, катализируемых твердыми катализаторами, для предсказания рабочих условий чрезвычайно важно знать распределение времени контакта газа по слою. [c.433]

В начале псевдоожижения /о и ф малы. С ростом скорости потока возрастает частота подхода пакетов к стенке ера и увеличивается а. Однако при большой скорости потока и сильном расширении слоя начнет убывать множитель (1 — /о) и коэффициент теплоотдачи а, пройдя через максимум, также начнет уменьшаться. Таким образом, из формулы (VI. 30) вытекает правильная качественная зависимость изменения а с ростом и. Приведем примерную оценку порядка величины. Пусть СтУт = 500 ккал/(м Х Хград), эффективная теплопроводность зернистого слоя Кэ = =0,2 ккал (м ч град) и доля времени 1—/о=0,2. Положим, что частота появления пакетов у стенки того же порядка, что и [c.457]

Вибрационным методом обычно также не удавалось получить желаемое увеличение объема порошка. Применение вибро-ви [ре-вого мгетода напыления способствовало созданию стабильного псевдоожиженного слоя со спокойной поверхностью и большим коэффициентом расширения (рис. 31). [c.89]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология