Распределения скоростей течение

Рис. 26. Схема распределения скоростей течения жидкости по сечению капилляра под влиянием давления до достижения стационарного состояния.

Скорость перехода компонента из одной жидкости в другую, не смешивающуюся с ней (например, из стали в шлак), часто определяется величиной конвективного перемешивания в обеих фазах, возникающего в результате разницы температур, выделения пузырьков газа и пр. В таких случаях распределение скоростей течения и концентраций на границе двух жидкостей представляется более сложным, чем при движении жидкости относительно твердого тела. В связи с этим изложенные выше представления о пограничном слое могут быть использованы лишь для качественного рассмотрения кинетики реакций в системе, состоящей из двух жидкостей. [c.376]

При колебаниях рабочей среды в трубопроводе или в каком-либо другом напорном канале распределение скоростей течения по сечению потока отличается от закона, описывающего это распределение в случае установившегося движения среды. Так, при колебаниях ламинарного потока жидкости в круглой цилиндрической трубе нарушается параболическое распределение скоростей, которое, как известно из гидравлики, является характерным для ламинарного установившегося движения жидкости в трубе. При гармоническом изменении градиента давления вдоль трубы распределение скоростей можно найти с помощью формулы (9.42). Для этого в формулу следует вместо (s) подставить изображение по Лапласу гармонического закона изменения градиента давления и затем выполнить обратное преобразование. Полученная таким образом функция (t, г) приведена в работе [28]. [c.251]

Для эффективности захвата важны три фактора 1) поле течения или распределение скоростей течения среды вблизи препятствия, 2) траектория частицы, зависящая от ее массы, сопротивления среды ее движению, размера и формы препятствия и скорости воздушного потока, 3) прилипаемость частиц к препятствию [c.182]

Полная же аналогия имеется между давлением Р в цилиндрическом сосуде с толстыми стенками из эластичного материала и распределением напряжений Т (растяжения) в толще стенки как функции расстояния К от оси сосуда. Можно ожидать, что натяжение Т пропорционально градиенту скорости течения на данном расстоянии К от оси. Тогда задача сводится к отысканию распределения скоростей течения и коэффициента пропорциональности. Причина же возникновения натяжения линий тока представляется достаточно очевидной — это растяжение, а в пределе и распрямление молекулярных клубков под действием сдвиговых напряжений. Известно, что вытянутые частицы (клубки) преимущественно ориентируются своей длинной осью под углом к направлению течения. Далее не сложно убедиться, что растягивающая сила пропорциональна разности скоростей движения жидкой среды у концов растянутой молекулы, т. е. углу наклона ее оси к линии тока. Известно также, что ориентация частиц непостоянна, т. е. частицы вращаются в потоке. Следовательно, в той фазе вращения, когда ось растяжения молекулы совмещена с направлением линии тока, растягивающие силы не действуют и молекула получает возможность свернуться в клубок, сокращая, таким образом, тот отрезок линии тока, частью которого она является. Суммирование этих эффектов и создает макроскопическое проявление натяжения линий тока в виде эффектов Вайсенберга. [c.745]

Льюис и Эльбе [4] не предполагали параболическое распределение скорости течения, а приняли следующий способ измерения. Через дополнительную перпендикулярно присоединенную к горелке трубку вводили в исходную смесь порощок оксида магния. Смесь и пламя освещали через щели. [c.113]

Ламинарный поток имеет принятое распределение скоростей (течение Пуазейля). Распределение температур в ламинарном потоке при постоянной температуре стенки соответствует параболе четвертой степени . Профили температур и скоростей в цилиндрическом канале за электродуговым нагревателем газа [c.218]

На рис. 2 представлены эпюры распределения скорости течения газа на выходе из слоя катализатора высотой 700 мм. Катализатор загружался через шланг диаметром 80 мм с равномерным перемещением его по сечению аппарата с постоянной подачей катализатора. [c.80]

Под гидродинамической дисперсией понимается явление образования на границе раздела фильтрующихся жидкостей зоны смешения, растущей со временем. Гидродинамическая дисперсия имеет место при различных физико-химических и геохимических процессах, являясь одной из главных причин рассеяния химических элементов в фильтрующихся потоках. Гидродинамическая дисперсия при фильтрации однородных (с одинаковой плотностью и вязкостью) жидкостей рассматривается как результат неодинаковости частиц пористой среды и неравномерности их укладки, распределения скорости течения по поре, наличия Полостей, в которых происходит смешение, и молекулярной диффузии [Бэр Я. и др., 1971]. Считается, что за счет этих факторов некоторые частицы вытесняющей жидкости опережают поток, а другие, наоборот, отстают, в результате чего и формируется зона смешения двух жидкостей. [c.25]

На рис. 3.7 показано распределение скоростей течения в поперечном сечении потока в коллекторах круглого, яйцевидного и шатрового сечений. Несмотря на достаточную скорость течения в центре потока, лотки коллекторов круглого и яйцевидного сечений заполнены осадком. Чем [c.62]

Расчет радиальных отстойников можно производить по методу проф. А. И. Жукова, учитывающему неравномерность распределения скоростей течения жидкости по длине и глубине отстойника. Этот метод дает более точные результаты сущность его изложена при определении раз-.меров горизонтальных отстойников. [c.304]

Рис. 3.6. Распределение скоростей течения сточной воды в круглом коллекторе

Рпс. 68. Прибор Фукса для измерения распределения скоростей течения в гелях и структурированных золях [c.222]

Рис. 3.7. Распределение скоростей течения материала в зазоре между валками каландра.

На рис. 3.7 показано распределение скоростей течения материала в зазоре между валками каландра, а на рис 3.8 приведены схемы движения материалов на каландрах различного типа. [c.78]

Тогда для распределения скорости течения жидкости получим в первом приближении формулу [c.313]

Такие жидкости называются аномальными средами со степенным реологическим законом, и стабилизированное распределение скорости течения внутри круглой трубы (Г=1) и плоского канала (Г=0) определяется формулой [c.345]

В 10 мы отмечали уже. что распределение скоростей течения жидкости V и концентрации веш.ества с описываются сходными уравнениями. Согласно сказанному в 1 уравнения гидродинамики можно трактовать как уравнения сохранения плотности импульса. [c.98]

Рис. 5.12. Схема распределения скоростей течения расплава при насосном режиме работы зоны дозирования и различном давлении в формующей головке.

Интегрируя уравнения (27) и (28), можно построить профиль распределения скоростей течения структурированных тел в трубах и капиллярах, а также в ротационных вискозиметрах, и по ним рассчитать истинные величины внутреннего трения. Описанный метод успешно. применен Г. В. Виноградовым с сотр. [120—122] для взаимного пересчета результатов измерений, выполненных на капиллярном и ротационном вискозиметрах, а также для обработки результатов исследования течения смазок в условиях сложно-напряженного состояния. [c.108]

Схема распределения скоростей жидкости в открытых потоках представлена на рис. 40. Резкое изменение распределения скоростей течения, имеющее место в точке Д, является показателем того, что условия движения потока у его дна сильно отличаются от условий движения в остальной части. [c.69]

Нетрудно видеть, что выражение для 2 зависит от того, какой принят закон распределения скоростей течения жидкости через ротор. [c.40]

Рис. 3.12. Распределение скоростей течения жидкости при обтекании тонкой плоской пластины

Распределение скоростей течения при ламинарном режиме. Рассмотрим движение жидкости по горизонтальному участку цилиндрической трубы со сформировавшимся ламинарным режимом движения и устойчивым распределением скоростей по течению. В соответствии с ранее выясненной внутренней структурой ламинарного движения (см. гл. 3), которая характеризуется слоистым (струйчатым) строением, перемещение потока происходит без перемешивания частиц. Ламинарный поток мы можем представить как совокупность большого количества бесконечно тонких концентрично расположенных цилиндрических слоев, параллельных оси трубопровода. Эти слои движутся вдоль оси трубопровода один внутри другого с различными скоростями, увеличивающимися от стенок к оси потока. Такое движение иногда называют телескопическим (рис. 4-2). Скорость жидкости в слое непосредственно у стенки трубопровода вследствие прилипания частиц равна нулю. По оси трубы скорость будет максимальной. Такая структура ламинарного движения позволяет теоретическим путем установить закон распределения скоростей при ламинарном движении, который имеет следующий вид (рис. 4-3) [c.61]

Рис. II-2. Распределение скоростей течения по глубине водохранилища

Зона II (см. рис. 7.1) в реальных фильерах, где отношение длины канала к диаметру отверстия превышает единицу, составляет основную часть канала. Эта зона характеризуется установившимся профилем распределения скоростей течения, который зависит от типа жидкостей. Ньютоновские жидкости, подчиняющиеся закону [c.142]

Q . . I . I — I Работа Хигби не была основана на до-5 10 15 статочно прочном фундаменте изучения гид-родинамики вязкого обтекания сферы. Теоретически формула Хигби не обоснована [58] и не согласуется с результатами изучения распределения скоростей течения во внешней среде. [c.208]

В настоящее время еще не разработан математический аппарат, позволяющий точно предсказать закон уменьшения радиуса волокна или распределение скорости течения на участке интенсивного умень -шения радиуса волокна. Правда, несколько попыток оценить скорость, радиус волокна и температуру в зависимости от расстояния от фильеры уже предпринято. Первыми, кто исследовал неизотермическое формование волокна, были Кейс и Матсуо [2]. В работе Хана [За обобщены результаты, полученные упомянутыми авторами, и предложены два уравнения, описывающие распределение единственной компоненты скорости (г) и Т = Т (г) для установившегося режима (см. Задачу 15.1) [c.562]

Теория электроосмотического противотока в том виде, как она была дана Буллом, подверглась критике со сторны Рейхар-дта. По мнению Рейхардта электроосмотический противоток может наблюдаться только в области двойного электрического слоя. Рейхардт считает, что распределение скоростей течения жидкости по продольному сечению капилляра при наличии электроосмотического противотока может иметь следующий вид, показанный па рис. 57. [c.99]

На рис. 8 представлены эпюры распределения скоростей течения газа при двух способах загрузки сферических частиц диаметром 5,6 мм в аппарате диаметром 0,4 м. Кривая 1 соответствует загрузке шаров равномерно в слой аналогично заводской загрузке. Кривая 2 соответствует загрузке, для которой каждый ряд шаров укладывался в правильную гексагональную упаковку. При этом строгая гексагональная упаковка не достигалась лишь в небольшой пристепочно области, равной 3—4 диаметрам зерна. Как видно из рис. 8, характер формирования крупномасштабных неоднородностей в этих обоих случаях существенно различался. [c.86]

Смазки — необходимый компонент всех жестких (не содержащих пластификатора) II. п. В ряде случаев смазки вводят также и в нластифицированные материалы. Смазками могут служить низкомолекулярные пли полимерные вещества, плохо совмещающиеся или несопмещающиеся с ПВХ. В зависимости от степени совместимости с ПВХ смазки обычно подразделяют на внешние и внутренние, хотя это деление в известной мере условно. Внешние смазки (напр., парафины, воска, низкомолекулярный полиэтилен) выделяются из расплава па иоверхность раздела расплав — стенки перерабатывающего оборудования, уменьшая внешнее трение. Внутренние смазки (моноэфиры глицерина, стеараты металлов и др. мыла) остаются в расплаве распределяясь между элементами надмолекулярной структуры полимера, они оказывают влияние на вязкость расплава и распределение скоростей течения по профилю канала. Для достижения максимального эффекта часто исиользуют комбинации различных смазок. Смазки эффективны в малых концентрациях, их содержание обычно не иревышает 1%, но, тем не менее, они оказывают заметное влияние на физико-механич. свойства материала. [c.403]

Б. С. Филатов [14] приводит критический разбор обобщенных критериев Р. И. Шищенко. Рассматривая распределение скоростей течения жидкости в кольцевом пространстве вокруг ядра потока, Р. И. Шищенко определяет средний градиент скорости сдвига в этом пространстве и подставляет эту величину в выражение закона Шведова-Бингама [3] для вычисления эффективной вязкости. Таким путем получен критерий Репл. [c.56]

Рис. 6.3.9. Распределения скорости течения в плоском факеле при заданых значениях Рг, N = —0,5 и 1,0 и различных начениях числа Шмидта. (С разрешения авторов работы [31]. 1971, Pergamon Journals Ltd.)

Рис. 3.7. Распределение скоростей течения сточной жидкости в коллекторах а —круглом б — по,пуэллиптическом в — яйцевидном

Сформулированная в предыдущем параграфе общая задача переноса теплоты (4.373), (4.374) поаволяет исследовать распределение температурного поля в потоке неньютоновских жидкостей со степенным реологическим законом, обусловленное диссипацией энергии из-за неравномерности распределения -скорости течения жидкости. Рассмотрим задачу для круглой трубы при граничных условиях первого рода. Положим в задаче (4.375) Г=1 г Я В =оо =0 и получим [c.360]

Распределение скоростей течения при турбулентном режиме. Пульсация скорости. Частицы жидкости при турбулентном режиме движутся по разнообразным, весьма сложным, извилистым траекториям в самых различных цаправлениях, сталкиваясь друг с другом и с поверхностями, ограничивающими поток. При этом в жидкости появляются крутящиеся, изменяющиеся, то затухающие, то вновь возникающие в различных местах потока водовороты. [c.63]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология