смещаемые интерференционные

Влияние температуры на инструментальный контур. Изменение температуры эталона, а также атмосферного давления смещает интерференционные кольца. При фотографической регистрации с большими экспозициями это может привести к уширению инструментального контура. Нетрудно подсчитать, насколько сместится изображение колец при изменении температуры. Найдем изменение порядка к при изменении оптической толщины эталона [c.178]

Первичный эталон длин волн (нормаль первого порядка). При абсолютных измерениях длина волны измеряемой линии непосредственно сравнивалась с эталоном длины. В основе таких измерений лежит способ, при котором одно из зеркал интерферометра Майкельсона перемещается на определенную длину Ь, при этом измеряется число полос Ы, на которое смещается интерференционная картина. [c.278]

Непосредственным результатом измерений на интерферометрах является не разность показателей щ — щ, а пропорциональное ей число интерференционных полос, на которое смещается интерференционная картина вследствие разницы показателей преломления сравниваемых образцов. При расчетах анализов обычно оперируют именно с числом интерференционных полос, которое должно приводиться к нормальным условиям по формуле, вполне аналогичной (II, 11). Для ускорения этих расчетов имеются специальные номограммы [299]. [c.58]

Фильтры и монохроматоры. Светофильтры, используемые для выделения необходимой спектральной области источника света, так называемые первичные фильтры, не должны пропускать свет в области, где измеряется люминесценция, и, наоборот, пропускать как можно больше света в области поглощения объекта. Длинноволновая граница пропускания светофильтров должна быть несколько смещена в коротковолновую сторону по сравнению с самым длинноволновым максимумом поглощения. Фильтры, использующиеся для выделения флуоресценции, так называемые вторичные фильтры, должны отсекать весь рассеянный возбуждающий свет и пропускать весь свет флуоресценции. В качестве первичных и вторичных фильтров используются стеклянные фильтры из цветного стекла. В качестве вторичных фильтров могут использоваться клееные стеклянные фильтры и интерференционные-фильтры. Первые состоят из двух стеклянных пластинок и заключенного между ними слоя желатины, окрашенной органическими красителями. Под действием интенсивного облучения эти фильтры со временем портятся. Интерференционный фильтр представляет собой стеклянную пластинку, на которую нанесены две (или более) полупрозрачные металлические пленки, разделенные слоем прозрачного вещества. Для защиты металлического слоя на него наклеивается еще одна стеклянная пластинка. Расстояние между металлическими пленками определяет длину волны света, проходящего сквозь фильтр. Свет, половина длины волны которого равна расстоянию между пленками, пройдет через фильтр, а свет с любой другой длиной волны отразится. Интерференционные фильтры также разрушаются от интенсивного облучения. [c.65]

На пути лучей между плоскостью 2 и объективом 3 помещается двухкамерная кювета. Одну кювету наполняют эталонной жидкостью или газом, другую — исследуемой жидкостью или газом. Разность хода лучей света, возникшая вследствие различия показателей преломления, смещает наблюдаемую в окуляре интерференционную картину. Измерение смещения интерференционных полос позволяет определить разность показателей преломления эталонного и исследуемого вещества. [c.85]

Ца пропускания светофильтров должна быть несколько смещена в коротковолновую сторону по сравнению с самым длинноволновым максимумом поглощения. Светофильтры, использующиеся для выделения флуоресценции, так называемые вторичные фильтры, должны отсекать весь рассеянный возбуждающий свет и пропускать весь свет флуоресценции. В качестве первичных и вторичных светофильтров используются стеклянные светофильтры из цветного стекла. В качестве вторичных светофильтров могут использоваться клееные стеклянные и интерференционные светофильтры. [c.152]

На фиг. 38, в показана интерференционная картина, возникающая при повороте зеркала на угол ф и дополнительном смещении зеркала на расстояние Ось С мнимого клина в этом случае не пересекает оптическую ось (ось г), а смещена в поперечном направлении на расстояние Ау и может находиться далеко за пределами поля зрения. При использовании белого света положению оси С соответствует ахроматическая полоса с симметрично расположенными около нее цветными полосами. Положение ахроматической полосы в поле зрения можно изменять при помощи механизма, перемещающего зеркало М (Ае). [c.98]

Определив нуль кюветы , в одну из камер наливают раствор полимера известной концентрации. В этом случае световые лучи, проходя через среды с разными показателями преломления, приобретают дополнительную разность хода, и интерференционные картины смещаются. Эту разность хода компенсируют вращением барабана до совмещения картин и записывают отсчет по барабану Ш). Делают несколько таких отсчетов и берут из них среднее. [c.105]

Однако, как уже отмечалось, интереснее случай очень малых п — щ. Максимальная разность хода может при этом быть меньше одного порядка. Тогда в поле зрения не будет полос, а получится лишь неравномерная освещенность. Включение в этих условиях компенсатора К приведет к появлению интерференционных полос, которые теперь будут смещены в горизонтальном направлении. [c.291]

В соответствии с вариационным принципом для свободного атома увеличение р( ) в области минимального для свободного атома значения = 1 имеет второй порядок по Таким образом, р( ) способствует сохранению вблизи этого значения в вариационном процессе для молекулы. С другой стороны, кинетическая энергия, уменьшающаяся с ростом смещает в сторону больших значений, за исключением молекул с очень большими межъядерными расстояниями / . Следовательно, оптимальное значение соответствует компромиссу при конкуренции энергии промотирования р( ) и интерференционной энергии А его изменение с Н связано с тем, что фактор [c.279]

Всем радиальным узловым прямым соответствуют на рентгенограмме одинаковые кривые (рис. 222). Переход от сетки к рентгенограмме можно условно описать почти так же, как и в случае нулевой слоевой линии лишь в заключительной стадии вместо деформации однородного сдвига требуется произвести деформацию неоднородного сдвига (точки, лежащие вблизи оси 2 рентгенограммы и наиболее удаленные от нее, смещаются сильнее, чем точки промежуточной части). Интерференционные кривые, соответствующие параллельным узловым прямым сетки, почти не меняют своего вида, и-образный характер их сохраняется (рис. 223). [c.355]

Спектральные характеристики интерференционных светофильтров в значительной степени зависят от угла падения лучей [45]. При увеличении угла падения максимум пропускания смещается в сторону меньших длин волн, а полуширина полосы пропускания возрастает. Иногда эту зависимость используют в приборах для регулирования положения максимума пропускания в небольших пределах. Для этого в анализаторы встраивают блоки поворотных фильтров с указателем угла поворота. На рис. 2.17 показано изменение характеристик узкополосного пропускающего интерференционного фильтра в зависимости от угла падения лучей на фильтр, а на рис. 2.18 — блок поворотного фильтра. [c.51]

Интерференционные полосы, даваемые клипом на фотопленке в отсутствие оптических неоднородностей в кювете 8, параллельны радиальному направлению х ротора ультрацентрифуги. Наличие оптических неоднородностей Уя в кювете приводит к тому, что интерференционные полосы на фотопленке 15 смещаются и искривляются в направлении у, перпендикулярном оси х. Это смещение вызывается разностью хода б двух интерферирующих лучей. В седиментационной кювете оптическая неоднородность вызывается изменением концентрации раствора в направлении х, и разность хода, выраженная в длинах волн, равна [c.163]

Однако, как уже отмечалось, более интересен случай очень малых Дп, когда 3< 1. Тогда в поле зрения не будет полос, а получится лишь неравномерная освещенность. Включение компенсатора К приводит к появлению вертикальных (нормальных АВ) интерференционных полос, которые, однако, смещены и [c.374]

Однако, как уже отмечалось, интереснее случай очень малых значений (п — По). Максимальная разность хода может при этом быть меньше одного порядка. Тогда в поле зрения не будет полос, а получится лишь неравномерная освещенность. Включение в этих условиях компенсатора 13 приведет к появлению интерференционных полос, которые теперь будут смещены в горизонтальном направлении. Смещение это будет пропорционально 6 в соответствующем слое. Поэтому полосы примут форму кривых б(лго), описываемых [c.306]

НЫ радиальному направлению х ротора ультрацентрифуги. Наличие оптических неоднородностей V в кювете приводит к тому, что интерференционные полосы смещаются и искривляются в направлении у, перпендикулярном оси х. Это смещение вызывается разностью хода б двух интерферирующих лучей. В седиментационной кювете оптическая неоднородность вызывается изменением с раствора в направлении х, и разность хода, выраженная в длинах волн, равна [c.290]

Вследствие разности показателей преломления исследуемой жидкости и растворителя, через которые проходят лучи спета, последние приобретают добавочную разность хода, верхняя. интерференционная картина смещается и при большом смещении может выйти нз поля зрения. Вращением барабана прибора разность хода лучей компенсируется. [c.41]

В результате интерференционная картина смещается с установленного заранее нулевого положения. Возвращение интерференционной картины в нулевое положение осуществляется с помощью поворотной призмы, находящейся на пути обоих лучей. По углу поворота этой призмы можно судить о содержании компонента в газе-носителе, учитывая при этом чувствительность интерферометра к данному компоненту. [c.105]

Для разбавленных растворов величина Дп может быть найдена с большой точностью интерферометрическим способом. Обыкновенный лабораторный переносный прибор с двойной кюветкой и автоколлимацией наиболее пригоден. Если свет длины волны X интерферирует после прохождения слоев пробы и стандартной воды, налитых в обе половины кюветки длины Ь, то интерференционный спектр смещается на т полос это смещение связано с разностью показателей преломления Ди соотношением [c.48]

Интерференционные максимумы на этих рентгенограммах будут взаимно смещены вследствие теплового расширения, что позволит, помимо значений вычислить и ряд значений [c.82]

Если расхождения отсчетов по шкале не превышают два-три деления, то полученный отсчет записывают он является первой точкой на калибровочной кривой. Затем в одно из отделений кюветы заливают заранее приготовленный раствор известной концентрации. В этом случае перед интерференцией оба луча проходят через две среды с различными показателями преломления, благодаря чему возникает разность хода лучей и интерференционный спе тр смещается чтобы компенсировать это смещен е, вращают винт до совмещения обоих спектров. Полученный отсчет необходимо несколько раз воспроизвести, смещая найденное положение компенсации, после чего отсчет и соответствующую ему концентрацию записывают в журнал. [c.391]

Если внесенная разность хода, выраженная в длинах волн X, равна пгк, т. е. 1 пс пх) = тХ, то вся интерференционная картина смещается на +т, где т может бьггь и дробным числом. Измеряя это смещение, можно определить значение т. На практике смещение на 1/10 полосы (т - 1/10) наблюдается без труда. [c.701]

Следует заметить, что последовательность цветов, приведенная в табл. 16 для пленок на некоторых металлах, несколько изменяется, что может быть обусловлено такими факторалги, как разная щирина интерференционных полос. Кроме того, если металл или пленка на нем имеют собственную окраску, то это означает существование полосы поглощения, которая с ростом толщины пленки не смещается и видоизменяет последовательность возникающих цветов. [c.258]

Очевидно, эффект поглощения влияет также на периодические изменения амплитуд преломленной и дифрагированной волн с глубиной. Напомним физическую модель, с помощью которой в гл. 3 было дано объяснение интерференционных эффектов маятникового решения. Интерференция между преломленными волнами обоих полей в кристалле приводит к периодическому изменению амплитуды суммарной волны с глубиной. Такая же интерференция имеет место для дифрагированных волн обоих полей. При этом, хотя период изменений амплитуды с глубиной в обоих случаях одинаков, так как определяется величиной вектора А А , относительные положения плоскостей максимумов и минимумов смещены на половину экстинкционной глубины т == I ЛА В результате возникает эффект перекачки энергии от преломленной волны к дифрагированной и обратно. [c.92]

Принцип компенсационных измерений разности показателей преломления. Положение видимой в окуляр верхней системы интерференционных полос зависит от разности хода лучей, проходящих через кювету и компенсатор. В том случае, когда камеры кюветы наполнены одним и тем же веществом, а пластины компенсатора установлены параллельно друг другу, суммарная разность хода лучей равна нулю и верхняя система полос с ахроматичной полосой в центре располагается точно над нижней (рис. XI, 13, а). Если же камеры кюветы наполнить веществами с разными показателями преломления, то верхняя система полос смещается, как показано на рис. XI, 13, Ь и с. Изменяя с помощью микрометрического винта наклон одной из пластин компенсатора, можно создать в нем разность хода лучей, равную по абсолютной величине и противоположную по знаку разности хода в камерах кюветы. При этом суммарная разность хода вновь станет равной нулю и верхняя система полос вернется в исходное положение (рис. XI, 13, а). Произведенное смещение микрометрического винта служит мерой, вносимой компенсатором разности хода лучей и, следовательно, разности показателей преломления сравниваемых веществ. Для вычисления последней надо знать соотношение между показаниями шкалы микрометрического винта и разностью хода лучей в компенсаторе, выражаемой числом длин волн М. В компенсаторе данной конструкции зависимость между М и отсчетом по шкале Т не линейна и для ее установления требуется детальная градуировка, описываемая ниже (стр. 227). Число /V, определяемое по градуировочной таблице, подставляется в расчетную формулу [c.224]

Так, если Ln = Н + К+ L = 3q (где q--0, 1, 2...), то такие компоненты интерференционных рефлексов не смещаются и не размываются. Если же Lo = 3i/ l, то эти колшонеиты испытывают размытие и смещение, зависящее, в частности, от концентрации деформационных а- н двойниковых Р-дефектов упаковки. [c.165]

При рассмотрении под микроскопом в скрещенных поляризаторах волокон с ориентированными молекулами видны интерференционные цвета, которые наиболее ярки, когда оси волокон расположены под углом 45 к направлениям поляризации. Это явление обусловлено разностью показателей преломления для двух главных направлений поляризации (вдоль и поперек оси волокна). Интенсивность интерференционных цветов по шкале Ньютона определяется разностью между этими показателями преломления (двулучепреломлением) и толщиной волокна (подробные сведения можно найти в книгах по оптике кристаллов [22,24]). Эффект двулучепреломления может быть выражен как отставание Н световой волны одной компоненты поляризации (той, которая имеет направление, связанное с более высоким показателем преломления) от световой волны другой компоненты поляризации Я равно п —n t, где и п ,—показатели преломления, t—толщина волокна. Отставание можно измерить, если поместить на пути луча компенсатор типа Бабине или Берека [24], который компенсирует отставание света, прошедшего через волокно, соответствующим регулируемым эффектом противоположного направления. Картина, наблюдаемая при рассмотрении волокна под микроскопом с применением компенсатора Бабине, представлена на рис. 48 темные интерференционные полосы смещены в том месте, где они пересекают волокно все экспериментальные измерения сводятся к измерению максимального смещения, которое наблюдается в центре (в наиболее толстой части) волокна смещение пропорционально отставаниро, которое может быть рассчитано непосредственно из калибровочной константы прибора. Если известна толщина волокна, которая для волокон с круглым поперечным сечением может быть измерена при помощи микроскопа, то легко найти величину двулучепреломления. [c.246]

В оплодотворенных яйцеклетках мыши и кролика, извлеченных в соответствии со стадией их развития, пронуклеусы очень хорошо видны и могут быть легко инъецированы. У эмбрионов сельскохозяйственных животных в цитоплазме имеются темные липидсодержащие гранулы, которые затрудняют визуализацию пронуклеусов. В результате центрифугирования при 15000 g в течение 3—5 мин (Wall R.J. et al., 1984) гранулы смещаются к одному полюсу яйцеклетки, а лежащие недалеко от центра пронуклеусы становятся видимыми и доступными для микроинъекций. Для эмбрионов овцы, как правило, не требуется центрифугирования для визуализации пронуклеусов достаточно применить оптику Номарского с интерференционным контрастом. Несмотря на такую обработку, микроинъекция эмбрионов сельскохозяйственных животных все же сложнее и не может быть выполнена с такой же надежностью и эффективностью, как у мышей и кроликов. [c.227]

Интерференционные цвета побежалости на поверхности металлов, давая определенное указание на возникновение на поверхности металла прозрачных пленок средних толщин, позволяют вместе с этим сделать и количественное заключе ние о толщине этих пленок (рис. 12). Механизм появления цветов побежалости на металле можно пояснить так. Погасание света вследствие интерференции в двух налагающихся друг на друга лучах света с длиной волны у ГфОИСХОДИТ, есл эти два луча смещены друг относительно друга на половину фазы, т. е. на нечетное число полуволн [c.31]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология