Ньютона определяемые

Рекомендуемая с 1963 г. в качестве предпочтительной международная система единиц (СИ) за основную единицу давления принимает 1 ньютон на 1 квадратный метр, к/ж (единица силы — ньютон — определяется как сила, сообщающая телу с массой [c.24]

При протекании жидкости через трубку разные ее слои, располагающиеся концентрически от стенок трубки к ее середине, движутся с разной скоростью у стенки слой молекул неподвижен, следующие слои движутся со все большей скоростью, постоянной для каждого слоя. Такой поток называется ламинарным. При увеличении скорости слои образуют завихрения и перемешиваются ламинарный поток переходит в турбулентный. Ламинарное течение характеризуется двумя основными законами. Первый из них (постулат Ньютона) определяет силу вязкого сопротивления жидкости Р по уравнению [c.191]

Ньютон (Н) — единица силы в системе СИ. Ньютон определяется как сила, сообщающая телу с массой 1 кг ускорение 1 м-с . 1 Н=10 дин. [c.23]

Рассмотрим лопасть, обтекаемую жидкостью. Сила сопротивления R, согласно закону Ньютона, определяется по формуле [c.153]

Закон вязкости Ньютона определяет вязкость т] как коэффициент пропорциональности между напряжением ст и скоростью деформации жидкости [c.77]

Вязкостью называется величина внутреннего трения, возникающая при течении одного слоя жидкости относительно другого. При сдвиге слоев жидкости возникает тангенциальная сила, которая согласно закону Ньютона определяется соотношением [c.533]

За счет совершения реакции температура в сосуде повышается с Тд до Т. По закону Ньютона определим теплоотвод через стенки сосуда [c.72]

Для описания движения взвешенной частицы используется еще один метод, который описывает установившееся движение частицы в поле силы тяжести. Сила сопротивления среды движению в ней частицы по закону Ньютона определяется выражением [c.65]

Если учесть, что эффективная вязкость, согласно закону Ньютона, определяется уравнением [c.177]

Рекомендуемая с 1963 г. в качестве предпочтительной международная система единиц (СИ) за основную единицу давления принимает 1 ньютон на 1 квадратный метр, (единица силы — ньютон — определяется как сила, сообщающая телу с массой в 1 кг ускорение 1 м/сек ). По абсолютной величине 1 н1м — 0,01 мб. [c.24]

Расчет напряжений, возникающих в разрывном заряде при выстреле. При движении снаряда по каналу ствола он приобретает ускорение. Исходя из второго закона Ньютона определим силу инерции и напряжение, возникающие в разрывном заряде при выстреле. [c.126]

Большинство нефтяных и синтетических масел при обычных температурах и давлениях подчиняется закону Ньютона и относится к ньютоновским жидкостям. Вязкость определяет течение жидкости только в ламинарном потоке. При увеличении скорости ламинарный поток завихряется, послойный сдвиг разрушается. Переход от ламинарного к турбулентному потоку определяется критическим значением числа Рейнольдса Ре= = бус /т), где (1 — диаметр трубы или величина зазора. Распределение скоростей в ламинарном и турбулентном потоке заметно различается (рис. 5.12). В первом случае для вязкой жидкости устанавливается параболическое распределение скоростей с ярко выраженным максимумом у оси трубы. При турбулентном режиме скорости по сечению потока за счет его завихрения выравниваются. Отметим, что для пристенного слоя в цилиндрической трубе характерны значительные градиенты скоростей. Критическое значение Ке близко к 2500. Вследствие достаточно высокой вязкости масел и небольшой величины зазоров для смазочных масел, как правило, реализуется ламинарный поток. [c.267]

Вязкость смазочного материала определяет возможность перекачивания и подачи масла (смазки) к узлу (зоне) трения. Зная вязкость, несложно рассчитать давление, обеспечивающее необходимый расход масла. Исходя из закона Ньютона, Пуазейлем было выведено уравнение, дающее зависимость между перепадом давления АР и расходом Q для цилиндрической трубки [c.277]

Так же удобно определить н специальные единицы силы и работы. Согласно первому закону Ньютона, для того чтобы тело массой т приобрело ускорение а, на него должна действовать сила F = та. Если тело массой т килограммов приобретает ускорение а метров в секунду за секунду, то для этого необходима сила Р = та кг-м с . Таким образом, в системе СИ единицей силы является 1 килограмм-метр в секунду за секунду. [c.442]

Подобно этому выражают и единицу работы. Если сила, равная F ньютонам, выполняет работу на пути в метров, то эта работа равна к = Fs ньютон метр. В данном случае (также по соображениям удобства) единица 1 ньютон метр определяется как джоуль (Дж) по имени английского термодинамика. Таким образом, [c.443]

Уравнение (3.115) решается по Ньютону, значения производной рассчитываются по (3.113). Ошибка определяется по формуле [c.190]

Значения констант равновесия /Ср рассчитывали по уравнению Вант-Гоффа. Для рассматриваемого случая изменение Кх, в зависимости от температуры реакции иллюстрируется рис. 4. Значения коэффициентов активности Ку1 определяли по графику Ньютона [39, 44]. Величины К для рассматриваемых условий приведены на рис. 5. [c.37]

Общее количество тепла Q (в Вт), проходящее через однослойную стенку при стационарном режиме, определяется по уравнению Ньютона [c.24]

В настоящее время предложена модификация метода Ньютона, которая натребует вычисления на каждой итерации матрицы частных производных, но этот метод не всегда сходится. Метод Вольфа при достаточно хорошем начальном приближении сходится примерно с такой же скоростью, как и метод Ньютона. Метод Вольфа выгодно отличается от метода Ньютона тем, что не требует вычисления матрицы частных производных. Однако в этом методе для начала работы требуется иметь п+1 начальных приближений, что неудобно в общем по двум причинам. Во-первых, при большом п может потребоваться большая вычислительная работа. Во-вторых, получение +1 начальных приближений — довольно трудная задача. Они могли бы быть определены, например, путем простой итерации. Но простая итерация может расходиться, и тогда полученные приближения могут расположиться далеко от решения. А в методе Вольфа очень важно, чтобы п- - начальных приближений располагались достаточно близко от искомого решения. [c.94]

Для снятия кинетических кривых в гальваностатическом режиме в серии опытов задают плотность юка через ячейку 5, 10, 15, 20 мА/см - Через промежутки времени в I мин (по секундомеру) фиксируют по вольтметру напряжение на электродах. Процесс анодного окисления проводят до достижения постоянного значения напряжения (порядка 400—500 В). Строят серию кривых в координатах 11 х (см. рио. 67). Методом цветовых оттенков Ньютона определяют толщину слоя 8Юг, по.лучениого при каждой плотности тока На основании кинетических кривых выбирают напряжение, до которого необходимо формировать пленку в комбинированном режиме для получения заданной толщины. При этом ориентировочно полагают, что в основном голншна пленки определяется гальваностатическим этапом комбинированного режима, [c.133]

Зная величину раздражений красных, зеленых и синих нервных центров, обусловленных каким-нибудь цветом, т. е. зная его цветовой тон, можно, пользуясь графическим методом, при по-моши треугольника Ньютона, определить и насыщенность цвета. [c.51]

В Международной системе единиц (СИ), рекомендуемой с 1963 г. в качестве предпочтительной, за основную единицу давления принимается 1 ньютон на 1 квадратный метр, н/л . (Единица силы — ньютон — определяется как сила, сообщающая покоящемуся телу с массой в 1 кг ускэрение I м сек .) [c.20]

Критические скорости сдвига обратно пропорциональны начальной вязкости. Тогда их произведение согласно закону Ньютона определяет критическое значение напряжения сдвига От, крит-В пределах каждого поли.мергомологического ряда эта величина постоянна и практически не зависит от температуры. Для различных полимергомологических рядов значение СТт, крит изменяется в узком диапазоне — примерно от 0,05 до 0,5 МПа, тогда как Укрит в зависимости от молекулярной массы и температуры молеет изменяться, так же как и начальная — наибольшая вязкость, в пределах многих десятичных порядков. Значения укрпт и От.крит отвечают явлению срыва. [c.226]

Пользуясь этим свойством связанной воды, Соренсен разработал способ определения гидратации белков. Гортиер и Ньютон определяли количество связанной воды, используя метод криоскопии. Думанский предложил очень удачный рефрактометрический и поляримегрический методы определения. Мы не будем описывать их. Укажем лишь в качестве примера на принципы криоскопического метода. Так,например,Гортнер и его сотрудники определяли количество связанной воды в коллоидах растительных соков. Для этого путем высушивания сначала определялось общее количество воды в исследуемом объекте. Затем к определенному объему растительного сока прибавлялось известное количество тростникового сахара и измерялось понижение точки замерзания. После этого такое же количество сахара растворяли в дистиллированной воде, причем брали ее столько, сколько содержалось в растительном соке. Измерялась депрессия и оказывалось, что в соке она была значительно больше, чем при растворении в чистой воде. При соответствующих пересчетах можно было узнать количество связанной коллоидом воды. В лаборатории Думанского этим методом было определено количество воды, связываемое крахмалом. Оказалось, что 1 г сухого крахмала при помещении его в холодную воду связывает 0,18 г воды. [c.293]

При рассмотрении под микроскопом в скрещенных поляризаторах волокон с ориентированными молекулами видны интерференционные цвета, которые наиболее ярки, когда оси волокон расположены под углом 45 к направлениям поляризации. Это явление обусловлено разностью показателей преломления для двух главных направлений поляризации (вдоль и поперек оси волокна). Интенсивность интерференционных цветов по шкале Ньютона определяется разностью между этими показателями преломления (двулучепреломлением) и толщиной волокна (подробные сведения можно найти в книгах по оптике кристаллов [22,24]). Эффект двулучепреломления может быть выражен как отставание Н световой волны одной компоненты поляризации (той, которая имеет направление, связанное с более высоким показателем преломления) от световой волны другой компоненты поляризации Я равно п —n t, где и п ,—показатели преломления, t—толщина волокна. Отставание можно измерить, если поместить на пути луча компенсатор типа Бабине или Берека [24], который компенсирует отставание света, прошедшего через волокно, соответствующим регулируемым эффектом противоположного направления. Картина, наблюдаемая при рассмотрении волокна под микроскопом с применением компенсатора Бабине, представлена на рис. 48 темные интерференционные полосы смещены в том месте, где они пересекают волокно все экспериментальные измерения сводятся к измерению максимального смещения, которое наблюдается в центре (в наиболее толстой части) волокна смещение пропорционально отставаниро, которое может быть рассчитано непосредственно из калибровочной константы прибора. Если известна толщина волокна, которая для волокон с круглым поперечным сечением может быть измерена при помощи микроскопа, то легко найти величину двулучепреломления. [c.246]

Важным результатом расчетов методом молекулярной динамики с помощью потенциальных функций является возможность определения сил, действующих на каждую частицу. Это просто выполнить, вычисляя производную от энергии как функцию от координат. Зная массу ядер, можно по закону Ньютона (сила = масса-ускорение) вычислить ускорение и далее координаты, момент и кинетическую энергию каждой частицы через короткий фиксирова1П1ый отрезок времени. В отличие от тpaдициom ыx методов поиска наиболее выгодных конформа-ций (1 наименьшей энергией исследователь не может в данном случае производить свободный просмотр конформаций. Применяемый алгоритм основан па законе Ньютона, а выбор очередной конформации происходит вынужденным образом. Простота закона Ньютона определяет и простоту основного алгоритма, но на практике применяют модифицированные алгоритмы, обеспечивающие нужную скорость и точность вычислений. Наиболее популярный из них [2] отличается простотой, скоростью и надежностью. Помимо задания начальной конформации и вида потенциальных функций (для численного решения уравнений), алгоритм требует знания начальных скоростей частиц и ограничения отрезка временного интервала. Слишком большой интервал экономит расчетное время, но не обеспечивает плавного изменения потенциальной и кинетической энергии. Начальные скорости частиц необходимо задавать, так как средняя кинетическая энергия определяет температуру системы. Нет смысла выполнять вычисления при абсолютном нуле или при очень высокой температуре, когда большая часть энергии стартовой конформации превращается в кинетическую энергию системы. [c.572]

Прямая дорожка образуется при равенстве диаметров колец и симметричности их расположения в следе относительно оси дорожки (рис. 66, г, /). Кроме того, она ориентирована перпендикулярно плоскости взмаха, а ее ось совпадает с вектором полной аэродинамической силы, действующей на насекомое. При опускании крыльев создаются подъемная сила и тяга. Вихревое кольцо, образовавшееся за это время, будет иметь импульс, направленный вниз и назад. Так же ориентирована образовавшаяся при махе вниз струя (а, рис. 67, 7). При махе вверх отрицательная по знаку циркуляция ответственна за генераций тяги и отрицательной подъемной силы, а соответствующее кольцо будет иметь импульс, обращенный вверх и назад, как и образовавшаяся за это время струя (в, рис. 67, /). Результирующая импульсов ближайших к телу колец следа, направленная назад, в соответствии с третьим законом Ньютона определяет создание тяги. Прямая вихревая дорожка была зарегистрирована только за телом субимаго поденки Heptagenia sulphurea. Ее образование возможно у тех насекомых, положение плоскости взмаха которых [c.137]

Уравнение (III.57) определяет а следовательно, и j как функцию температуры. Соответственно К , левая часть уравнения (III.46), также может быть представлена как функция Т. Чтобы получить окончательный результат, нужно решить это трансцендентное уравнение путем проб и ошибок или с помощью более систематичного метода последовательных приближений, нанрнмер метода Ньютона. Приближенное графическое решение (которое может стать хорошей отправной точкой для более точных вычислений) можно получить, проведя на рис. III.4 прямую линию с наклоном 1//, где J— среднее значение (— АН)1Ср. Для жидкостей величина J мало меняется, и в большинстве случаев ее можно считать постоянной. Для газов J не будет постоянной, так как Ср — это теплоемкость единицы объема. Однако величина J" = pJ = (— АН)/(Ср1р) должна быть почти постоянной, так как Ср/р — теплоемкость единицы массы. Поэтому при расчете газовых реакций лучше пользоваться переменной — степенью полноты реакции, выраженной в молях на единицу массы, — так как для нее соотношение [c.55]

Все многообразие процессов и явлений, наблюдаемых при трении твердых тел, заключено между трением ювенильных поверхностей и гидродинамическим трением. Под трением ювенильных (идеально чистых) поверхностей понимают трение поверхностей при полном отсутствии между ними третьей фазы, способной выполнять функцию смазочной среды. Термин гидродинамическое трение определяет процессы, происходящие в присутствии смазочной среды, поведение которой подчиняется законам гидродинамики ламинарного потока жидкости, в первую очередь уравнению Ньютона. Этот термин определяет процессы трения, характеризуемые вязкостью как важнейщим физико-химическим свойством смазочной среды. Между двумя указанными предельными состояниями фрикционной системы, т. е. между сухим и жидкостным трением, существует гранич1н0е трение , наблюдаемое в том случае, когда тонкий слой смазочной среды, разделяющий трущиеся поверхности, находится в границах их влияния на смазочное вещество. [c.223]

Для режима деформированных эллипсоидальных капель и пузырей Ишии и Зубер [62] сделали следующее допущение. Поскольку режим движения эллипсоидальных капель и пузырьков, как и режим Ньютона для твердых сфер, является автомодельным, т. е. не зависящим от вязкости, то характер гидродинамического взаимодействия частиц в обоих режимах должен быть одинаковым. Отсюда следует, что, несмотря на различные абсолютные значения коэффициентов сопротивления для твердых частиц в режиме Ньютона и деформированных частиц, отношение С /С, а следовательно, и иг1и в обоих режимах определяются одними и теми же зависимостями. Таким образом, для расчета относительной скорости движения фаз в режиме деформированных капель и пузырей можно воспользоваться уравнением (2.51). При этом значение скорости м , для деформированных капель и пузырей авторы [62] рекомендуют вычислять по формуле, предложенной Хармати [63] [c.79]

Двухмассовая система. Элементарная теория удара твердых тел классической механики основана на допущении, предложенном Ньютоном, что относительная скорость соударяющихся материальных точек после удара пропорциональна их относительной скорости перед ударом. Коэффициент пропорциональности, в этом случае называемый коэффициентом восстановления, определяют опытным путем. Коэффициент восстановления к в зависимости от свойств соударяющихся тел изменяется от О до 1. Значение к = О соответствует абсолютно неупругому удару, когда после удара относительная скорость соударяющихся тел равна нулю, т. е. тела движутся совместно. При к I удар является абсолютно упругим, относительная скорость соударяющихся тел сохраняет свою величину, но меняет знак. При значениях к, отличных от О и 1, удар называют не вполне упругим. [c.89]

Силы, действующие на мешалки. Расчет мешалок в основном сводится к определению усилий, действующих на лопасти, и мощности, затрачиваемой на иеремеишвание. Силу сопротивления, действующую на пластину, которая движется поступательно в неог-раниченнон жидкой среде, мол<но определить но формуле Ньютона [c.274]

Неравновесная задача рассматривается в разд. 3.4, Что же касается равновесных и стационарных процессов (режимы 1 и 3), то практические детали реализации решения алгебраической системы (3.70) и задание конкретной кинетической модели как раз и определяют -все разнообразие известных подходов к анализу предельных явлений, позволяя в частных случаях получать различные асимптотики, поддающиеся аналитическому рассмотрению. Так, для случая 3 система (3.70) для механизма окисления водорода вида Г а = 1+—4+, 12, 14-, 15, 18+, 20+, 9- (М = = Нз, Оз), 11+(М = На, Оа) — см. табл. 2) впервые была рассмотрена в [57]. Подробный анализ этой модели, как и некоторых других, проведен в гл. 4. Заметим, что численное решение для случаев 1 и 3 можно реализовать любым способом, причем наиболее удобен пз них модифицированный метод Ньютона — Рафсона. [c.161]

Рассмотрим численное решение системы уравнений, описывающих гидро-иэомернзацию бензола (см. пример выше), методом Ньютона — Рафсона. Пусть/С 1=5,/С 2 = 1, /Пос Нв = 1. ОТоН2 = 3, тос Ни="гоС5Н9СНз = 0. 2/п/о=4. Тогда нужно определить и Ха из системы [c.108]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология