квантами дейтронами

Звездный гелий (гелий Вселенной) является продуктом термоядерной реакции синтеза ядер водорода, протекающей на Солнце и звездах по протонно-протонному циклу. Два протона на огромной скорости (вследствие высокой температуры в звезде) сталкиваются, соединяются с образованием дейтрона, состоящего из одного протона и одного нейтрона. При столкновении дейтрона с другим протоном будет испущен у-квант и образуется частица Не . Атомы Не могут столкнуться с другой аналогичной частицей при этом образуется общее ядро Не с испусканием двух протонов. На 1 кг синтезированного гелия освобождается 175 млн. квт-ч энергии. Сказанное можно представить схемой [c.11]

АКТИВАЦИОННЫЙ АНАЛИЗ (радиоактивационный анализ), метод качественного и количественного элементного анализа в-ва, основанный на активации ядер атомов и исследовании образовавшихся радиоактивных изотопов (радионуклидов) В-во облучают ядерными частицами (тепловыми или быстрыми нейтронами, протонами, дейтронами, а-частицами и т д) или у-квантами Затем определяют вид, т е порядковый номер и массовое число, образовавшихся радионуклидов по их периодам полураспада и энергиям излучения , к-рые табулированы Поскольку ядерные р-ции, приводящие к образованию тех или иных радионуклидов, обычно известны, можно установить, какие атомы были исходными Количеств А а основан на том, что активность образовавшегося радионуклида пропорциональна числу ядер исходного изотопа, участвовавшего в ядерной р-ции При т наз абсолютном анализе измеряют активность радионуклида и рассчитывают исходное содержание определяемого элемента по ф-ле [c.72]

Активационный анализ основан на превращении стабильного нуклида (А) определяемого элемента в радионуклид (В), называемый индикаторным радионуклидом (ИРН), с помощью ядерной реакции. Реакция индуцируется при воздействии на материал мишени бомбардирующих частиц (х), которыми могут быть нейтроны, заряженные частицы (протоны, дейтроны, тритоны, Не и альфа-частицы) или гамма-кванты. Ядерная реакция может быть представлена в следующем виде [c.93]

Многие химические процессы протекают через стадию образования промежуточных продуктов, которые при обычных условиях представляют собой, как правило, короткоживущие частицы. К их числу относятся возбужденные молекулы и атомы, свободные радикалы, ион-радикалы, сольватированные электроны, карбанионы, карбокатионы и другие. Примеры образования таких частиц разнообразны. Они возникают в различных системах при действии ионизирующего излучения (у-квантов, рентгеновских лучей, быстрых электронов, протонов, дейтронов, а-частиц, нейтронов, тяжелых ускоренных ионов, продуктов ядерных реакций деления и т. п.) света, ультразвука, высокочастотного разряда. При растворении в воде некоторых металлов в качестве промежуточного продукта выступает гидратированный электрон. Во многих окислительновосстановительных реакциях промежуточными частицами являются ионы металлов в необычных состояниях окисления, а в ряде органических реакций — карбанионы и карбокатионы. [c.121]

Применение квантов энергии для интенсификации испарения в вакууме. Зарям енные частицы можно применять не только для обезвоживания различных продуктов, но и в полимерах для изменения структуры молекул без заметных изменений химических свойств материала. Особенно эффективно для этих целей действие ионизирующего излучения, под которым понимают рентгеновские лучи, -излучение, поток фотонов большой энергии, электронов, протонов, дейтронов, а-частиц и нейтронов. Применение частиц ионизирующего излучения в полиме- [c.189]

Ядерные реакции делятся на несколько типов в зависимости от рода бомбардирующих частиц. Возможны реакции под действием нейтронов, протонов, дейтронов (ядер дейтерия, ф, тритонов (ядер трития, /)> а-частиц и более тяжелых ядер, а также под действием у-квантов. [c.38]

Мэе, т. е. ту самую энергию, которая выделяется при образовании дейтрона в виде кванта излучения. [c.23]

Нейтроны, дейтроны, а-частицы и у-кванты, вызывающие процессы деления и откалывания ядер, должны обладать большой энергией. Для небольшого числа ядер возможен процесс деления под действием тепловых нейтронов (П , Ри и др.). [c.221]

Из всех видов излучения, используемых в активационном анализе (быстрые и медленные нейтроны, протоны, дейтроны, а-частицы, жесткие у-кванты), наибольшее применение находят медленные (тепловые) нейтроны. [c.88]

В настоящее время можно получить радиоактивные изотопы почти всех элементов периодической системы Д. И. Менделеева. Для этого используют ядерные реакции под действием медленных и быстрых нейтронов, дейтронов, протонов, а-частиц и электромагнитного излучения бетатрона (кванты очень жесткого излучения). Некоторые радиоактивные изотопы можно выделить из продуктов деления урана или других тяжелых элементов (переработка ядерного горючего). [c.220]

Искусственной ядерной реакцией называется такое взаимодействие ядер (от лития до неона), а-частиц, дейтронов ( й), нейтронов ( я), протонов и 7-квантов с ядрами химических элементов, в результате которого возникают новые ядра атомов и образуются вторичные частицы. [c.29]

Ядерные реакции. Кроме радиоактивного распада, превращения элементов происходят при разнообразных ядерных реакциях. Под ядерными реакциями понимается взаимодействие соответствующих частиц (нейтронов, протонов, дейтронов, а-частиц, многозарядных ионов, - -квантов и мезонов) с ядрами химических элементов. Наиболее простые ядерные реакции характеризуются следующим механизмом. Одна из бомбардирующих частиц захватывается ядром-мишенью, и образуется промежуточное составное ядро с очень короткой продолжительностью жизни ( Ю сек). Это так называемое компаунд-ядро испускает элементарную частицу или легкое ядро и превращается в новый изотоп. [c.41]

Вторая стадия — взаимодействие дейтронов с протонами — приводит к образованию изотопа гелия Не и выделению -у-квантов [c.46]

Ядерные реакции возникают тогда, когда ядра взаимодействуют с элементарными частицами — нейтронами п, протонами р, дейтронами с , а-частицами, у-квантами или когда ядра взаимодействуют друг с другом. Для осуществления ядерной реакции бомбардирующая частица должна проникнуть в ядро мишени, где между нею и ядром действуют ядерные силы притяжения. Но чтобы бомбардирующая частица могла проникнуть в ядро, она должна преодолеть кулоновское поле ядра — потенциальный барьер, т. е. иметь энергию, превышающую кулоновское поле ядра. [c.472]

Исходный продукт в уравнении (2.1) представляет собой стабильное ядро определенного изотопа, которое характеризуется соответствующими значениями Z (заряд) и М (массовое число). В качестве бомбардирующих частиц используются нейтроны, протоны, а-частицы, дейтроны, ядра Н и Не, а также у-кванты. [c.16]

С порядковым номером Z, отличающимся только на несколько единиц от исходного ядра. При подобных ядерных реакциях получаются следующие легкие частицы нейтроны, протоны и ядра гелия. Дейтрон не появляется как продукт расщепления, поскольку слишком легко распадается на протон и нейтрон таким образом, что выделяется только одна из этих частиц. Вместо частицы в некоторых ядерных реакциях выделяется квант у-излучения. [c.771]

При таком способе записи ядерных реакций символы п, р, d, а, е, у, X, л, р обозначают соответственно нейтрон, протон, дейтрон, а-частицу, электрон, у-квант, рентгеновский фотон, я-мезон, антипротон. [c.65]

Отрицательно заряженные частицы (мюон ц", л", К "-мезоны и др.) при торможении в среде образуют мезоатомы, в к-рых эти частицы играют роль тяжелых электронов. Образуясь первоначально в высоковозбужденных состояниях, мезоатомы в результате каскадных переходов при испускании у-квантов или оже-электронов переходят в основное состояние. Орбиты мезоатомов (их размер обратно пропорционален массе частицы) на 2-3 порядка меньше электронных орбит. При этом эффективный заряд ядра Z уменьшается на единицу, в результате чего мезоатом имеет электронную оболочку ядра Z-1. Т. обр., в принципе могут моделироваться атомы любых элементов, напр, при захвате атомом Ne образуется мезоатом [iF. Уникальны мезоатомы, состоящие из ядра водорода (протон, дейтрон, тритон) и отрицательно заряженной частицы, поскольку они являются нейтральными системами малого размера (напр., радиус мюонного атома водорода равен 2.56-10"" см, а радиус пионного атома водорода-1,94- 10" см) и, подобно нейтронам, проникают внутрь электронных оболочек к ядрам, участвуя в разл. процессах. Так, напр., могут образоваться системы ф и Лц, аналогичные мол. ионам водорода, в к-рых ядра вступают в р-ции холодного ядерного синтеза (dd - Не + п или dt -> Не -(- п) с высвобождением ц, осуществляющего послед, акты синтеза (мюонный катализ). Процессы захвата отрицательно заряженных частиц на мезоатомные орбиты и перехвата их др. атомами обусловлены строением электронной оболочки, что позволяет изучать структуру молекул и хим. р-ции мезоатомов. [c.20]

Я.р. осуществляют под действием налетающих, или бомбардирующих, частиц (нейтроны п, протоны р, дейтроны а, электроны е, ядра агомов разл. элементов) либо у-квантов, к-рыми облучают более тяжелые ядра, содержащиеся в мишени. По энергиям бомбардирующих частиц условно различают Я. р. при низких ( < 1 МэВ), средних (1-100 МэВ) и высоких (> 100 МэВ) энергиях. Разфаничивают р-ции на легких ядрах (массовое число ядра мишени А < 50), ядрах ср. массы (50<Л < 100) и тяжелых ядрах (А > 100). [c.514]

Бомбардирующие частицы. Ддя осуществления Я. р. используют нейтроны и, протоны р, дейтроны d, тритоны г, Огчастицы, тяжелые ионы ( , N6, Аг и др.), электроны е и у-кванты. Источниками нейтронов (см. Нейтронные источники) при проведении Я. р. служат смеси металлич. Ве и подходящего а-излучателя, напр. (т.наз. ампульные [c.515]

По неравновесным теориям синтез атомных ядер протекает при низких температурах и давлении. Одной из наиболее широко известных таких теорий является a-P-Y-тeopия, предложенная в 1948 г. Согласно этой теории, возникновение химических элементов происходило в момент быстрого расширения первичной материи, называемой илём . Под ним подразумевается система из нейтронов и гамма-квантов при большом данлении. Когда в результате релятивистского расширения давление в системе упало, то нейтроны стали превращаться в протоны и электроны, ибо газ, состоящий из одних нейтронов, может существовать только лишь при очень высоких плотностях, подобных плотностям нуклонов в атомных ядрах. Образующиеся протоны захЕ-атынали нейтроны с образованием дейтронов, которые в свою очередь также способны присоединять нейтроны. Предполагается, что за 15 мин путем Последовательного захвата нейтронов и Р-распада образующихся ядер, подобно тому как это происходит в ядерном реакторе за длительное время, были созданы все существующие в настоящее время изотопы природных стабильных элементов. Описанная теория хотя Удовлетворительно объясняет некоторые закономерности распространенности изотопов в области тяжелых ЗДементов, но совершенно неприменима к объяснению [c.99]

Методы, основанные на дейтронной активации, наиболее точны для изучения изотопного состава природных соединений кальция (точность до 0,2%). Для дейтроно-активационного анализа природные соединения кальция переводят во фторид, который устойчив к действию излучений, высокой температуры и атмосферным воздействиям. Фторид кальция облучали дейтронами с энергией 12 Мэе, в результате чего образовались изотопы Са и К. Период полураспада равен 7,7 мин., энергия v-кван-тов составляет 2160 Кэв. Другие образующиеся изотопы не дают вклада в 7-линии, поэтому отношение интенсивности 7-квантов с энергией 3070 (для Са) и 2160 Кэе характеризует отношение изотопов Са и Са. Сильнее всего мешает магний ( Mg (а, a) Na), так как Na = 15 час.) дает 7-кванты с энергией 2750 Кэе. [c.109]

Ядерно-физические методы основаны на облучении образца элементарными частицами или у-квантами. В результате ядерной реакции образуется радиоактивный изотоп. Число образовавшихся радиоактивных атомов примеси пропорционально ее содержанию в анализируемом образце. Существуют методы определения кислорода, азота и углерода с использованием ядерных реакций на заряженных частицах (протонах, дейтронах, тритонах, гелии-3 и а-частацах), 14 МэВ-нейтронов и тормозного у-излучения. Для повышения чувствительности ядерно-физических методов применяется радиохимическое выделение с использованием восстановительного плавления, дистилляции и т.п. [c.931]

Я. р. обычно классифицируют в соответствии с природой бомбардирующих ядер (частиц) Я. р. под действием ие11тронов, протонов, дейтронов, а-частиц, многозарядных (тяжелых) понов, у-квантов. Нек-рые тины Я. р. принято классифицировать в соответствии с природой превращения кулоновское возбуждение, деление ядер, синтез ядер и др. Кроме того, разграничивают Я. р. на легких ядрах (А <50, где А — массовое число ядра мишени), на ядрах среднего веса (ЪО<А <100) II тяжелых ядрах (А >100), а также Я. р. нри малых энергиях (<1 кэв), средних (1 кэв — 1 Мэе), больших (1—100 Мэе) и высоких (>100 Мэе) энергиях, хотя границы соответствующих областей устанавливаются весьма условно. [c.541]

Обычно наиболее вероятно испускание нейтронов, т. к. кулоновский барьер препятствует вылету из ядра заряженных частиц — продуктов реакции. Испускание протона может оказаться более вероятным лпшь при условии, что энергия связи нейтрона в составном ядре больше энергии связи протона. Ширины и Гй, отвечающие вылету а-частиц и дейтронов, как правило, чрезвычайно малы. Т. о., при больших энергиях возбуждения составного ядра а все вероятности rip, т],, и т. д. малы. Поэтому сечения реакций, сопровождающихся вылетом нейтронов, как правило, больше сечений реакций, при к-рых испускаются -кванты илп заряженные частицы. [c.543]

В условиях не очень горячих звезд, таких, как наше Солнце, преобладает, по-видимому, протонно-нротонный цикл. Он складывается из трех последовательно сменяющихся превращений. Вначале соединяются на огромных скоростях два протона с образованием дейтрона — конструкции из протона и нейтрона при этом отделяются позитрон II нейтрино. Далее соединяются дейтрон с протоном в легкий гелий с испусканием гамма-кванта. Наконец, реагируют два ядра Пе, преобразуясь в альфа-частицу и два протона. Альфа-частица, обзаведясь двумя электронами, станет потом атомом гелия. [c.36]

Процесс а (захват дейтрона и потеря нейтрона) идет в циклотроне при образовании Со. Атомы Со диффундируют в поверхностный слой металлической фольги, которую применяют как источник в мёссбауэровском спектрометре. Отметим, что, так как время существования Ре значительно меньше чем 267 сут, фактически при каждом распаде ядер Со испускается 7-квант. Поглотителем (образцом) может быть обычное железо в любом химическом состоянии, поскольку распространенность Ре в природе составляет около 2,2%, что достаточно для получения приемлемой чувствительности. [c.522]

Нейтроны с энергией 14 Мэе были иолучены при. бомбардировке дейтронами, ускоренными напряжением 400 кв при силе тока 150 мш (ускоритель Ван де Грааффа), охлаждаемой титановой мишени, насыщенной тритием. Образцы облучались в течение 30 сек потоком нейгронов 5- 10 нейтрон см сек. Указанная продолжительность облучения достаточна для образцов, содержащих более чем 10 мг Р. Эффективный облучаемый объем составлял 50 мл, что позволило одновременно обрабатывать несколько образцов. Регистрация -квантов с энергией 0,51 1Лэв проводилась кристаллом МаЛ(Т1) и одноканальным анализатором с импульсной амплитудой дискриминации между 0,35 и 0,65 Мэе. [c.49]

К тяжелым частицам относятся положительно заряженные протоны, дейтроны, а-частицы, ускоренные ионы, тяжелые осколки деления, а также нейтроны. Тяжелые частицы тоже вызывают ионизацию и возбуждение молекул, кроме того, они способны на упругие столкновения с ядрами вещества, сообщая последним значительную кинетическую энергию. Ядра некоторых химических элементов, входящих в состав смазочных материалов, обладают избирательной способностью активно поглощать медленные нейтроны с последующим испусканием у-квантов, а-частиц, электронов и протонов (захватное излучение). Содержание в смазочном материале небольших количеств таких элементов, как С1, Ыа, способствует быстрой потере радиационной стойкости смазочного материала. Например, при облучении различных полимеров в течение одинакового времени хлорсодер- [c.91]

Полупроводниковые детекторы обладают многими преимуществами перед другими счетчиками ядерных частиц основными из них являются хорошее энергетическое разрешение (примерно в 3 и 10 раз лучше, чем для газонаполненных ионизационных камер и сциптилляционных счетчиков соответственно), их линейность в зависимости от энергии различных частиц, малые времена нарастания импульса. До сих пор они использовались главным образом для спектроскопии протонов, дейтронов, а-частиц, осколков деления и различных тяжелых ионов однако с получением методики, основанной на дрейфе лития, существенно возросла их значимость для спектроскопии электронов и у-квантов. Компактность I полупроводниковых детекторов, их нечувствительность к низким темпера- турам и магнитным полям позволяют использовать эти приборы в самых различных целях, I [c.144]

Так как энергия, необходимая для образования одной пары ионов, не зависит от энергии ионизирующего излучения , различные значения G для выхода, например, И2 при облучении Y-квантами °Со и дейтронами с энергией 8 Мэв объясняются, очевидно, иными факторами по.мимо природы излучения. Считают, что при высокой ЛПЭ (в случае цилиндрического трека) плотность радикалов и других активных частиц много выще, чем плотность тех же частиц при иизкой ЛПЭ (в случае сферических шпор). Поэтому в перво.м случае рекомбинации между активными частицами идет легче, чем во втором. Следовательно, выходы молекулярных и радикальных продуктов должны [c.226]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология