Вязкость пластического течения

Значения бингамовской вязкости пластического течения разрушенной структуры битумов I типа малы. [c.87]

Согласно теории Ри-Эйринга [315], вязкость консистентной смазки слагается из трех составляющих вязкости масла ХоТ)о> ньютоновской дисперсной вязкости, обусловленной течением в масле разделенных частиц загустителя и вязкости пластического течения X [c.158]

В течение первой фазы почти всегда наблюдается увеличение давления распирания, что связано только с увеличением внутреннего давления в главных пластических зонах. Как объяснить это увеличение Есть предположение, что это увеличение вызывается главным образом расширением этих пластических зон вследствие уменьшения термического градиента загрузки вблизи центра камеры газы должны проходить через слой большей толщины, что приводит к увеличению потерь давления. Между тем первичные смолы, содержащиеся в газах, выделяющихся из центральной части загрузки, начинают конденсироваться, а затем снова испаряться, когда их настигает пластический слой. Таким образом, тенденцию к увеличению давления можно объяснить постепенным увеличением количества газов, выделяющихся в процессе коксообразования. Наконец, конденсирующиеся первичные смолы, осаждающиеся в угле, изменяют, несомненно, вязкость пластического слоя, но характер этих изменений трудно предвидеть. [c.371]

Если, кроме того, вязкость t]i оказывается весьма высокой, то первый участок практически сливается с осью абсцисс и тогда ПРК сводится к кривой пластического течения (см. рис. 87—88). [c.155]

Однако к структурированным жидкостям относят также псевдо-пластическую и дилатантную жидкости. На рис. 47 есть кривые течения для этих жидкостей. Название псевдопластическое течение , псевдопластическая жидкость связано с тем, что в этом случае предел текучести равен нулю. Псевдопластическое течение наблюдается в высокомолекулярных соединениях. Физическое толкование псевдо-пластического течения заключается в том, что с возрастанием напряжения сдвига асимметрические частички постепенно ориентируются. Кинетические единицы течения вместо хаотических движений, которые они совершают в покоящейся жидкости, своими большими осями ориентируются вдоль направления потока. Эффективная вязкость будет убывать с ростом скорости сдвига до тех пор, пока сохранится возможность дальнейшей ориентации частичек вдоль линий потока, а затем кривая течения будет линейной. Предел текучести для таких жидкостей равен нулю. Реологические свойства псевдопластического течения не зависят от времени. Это означает, что процесс ориентации частичек жидкости происходит почти мгновенно. Для псевдопластического течения предложено несколько законов, описывающих реологическую кривую течения [c.136]

S=S ющие наиболее существенные свойства реальных тел — упругость, пластичность (пластическое течение) и вязкость (вязкое течение). Упругие свойства тела обычно изображают пружиной (рис. 53). В условных единицах это уравнение можно представить в виде тела массы т, подвешенного на пружине, жесткость которой численно равна 2G = [c.146]

Участок ВС пластического течения, характеризующий равновесное состояние разрушения и восстановления структуры может быть описан также уравнением Ньютона (XIV. 2) с переменной вязкостью. Из (XIV. 2) и (XIV. 6) следует [c.268]

Существует определенная граница между гидравлическим и пластическим течениями, характеризующая переход одного вида течения в другой. В случае гидравлического течения количество жидкости, вытекающей из трубы, пропорционально давлению, какова бы ни была вязкость жидкости кроме того, если жидкость однородна, то в сообщающих-ся сосудах она устанавливается на одинаковом уровне. Теоретически для осуществления гидравлического течения достаточно приложит , самое незначительное давление. [c.200]

У. Бингама — уравнение расчета вязкости дпя систем с пластическим течением [c.307]

I — участок ползучести, II— участок пластического течения, III — участок ньютоновского течения. Им соответствуют три участка на кривой т)=/(т) с высокой постоянной вязкостью т]1, с переменной вязкостью r = r] +T /Y и с низкой постоянной вязкостью Т12. Последний участок часто недостижим в режиме ламинарного течения из-за перехода к турбулентному течению. [c.155]

Если линейные участки более или меиее отчетливо выражены, то они графически экстраполируются, т, е, проводятся линии, которые показаны на рис, 89 пунктиром. Точка пересечения второго линейного участка (пластического течения) с осью абсцисс дает предельное динамическое напряжение сдвига Тс, наклон этого участка определяет пластическую вязкость ц = х2 — Хс)1у2, а координаты точек его пересечения с продолжением первого и третьего участков — напряжение полного разрушения тг и скорость у2 полного разрушения, вязкость полностью разрушенной структуры т)2=тг/у2, скорость 71 и напряжение Т1 перехода к пластическому [c.179]

Кривые зависимости градиента скорости от напряжения сдвига ё (Р ) имеют больший наклон к оси абсцисс, характеризуются наличием бингамовского пластического участка течения и предела текучести, после которого следует сразу участок, соответствующий течению с переменной вязкостью. С увеличением температуры в слое возрастают величины пределов текучести и пределов прочности структуры в результате ее упрочнения в условиях стационарного потока Рг- Чем прочнее структура и чем больше взаимодействие между ее элементами, тем больше и пластическая вязкость. При течении, когда структура почти разрушена, пластическая вязкость практически не зависит от изменения температуры в системе, следовательно, как и в случае другого глобулярного белка — сывороточного альбумина, повышение температуры не приводит к изменению параметров структурных элементов. [c.233]

Между гидравлическим и пластическим течениями существует определенная граница, при которой одно течение переходит в другое. При гидравлическом течении количество жидкости, вытекающей из трубки за счет того или иного давления, по закону Пуазейля пропорционально этому давлению, какова бы ни была вязкость жидкости кроме того в случае однородной жидкости в сообщающихся сосудах устанавливаются одинаковые уровни. Теоретически для осуществления гидравлического течения достаточно приложить самое незначительное давление. [c.319]

При малых давлениях жидкость не течет. При некотором избыточном давлении начинается медленное пластическое течение жидкости с высокой вязкостью при незначительном разрушении структуры системы. С ростом давления и скорости течения происходит разрушение структуры. Течение с разрушенной структурой характеризуется прямолинейным отрезком и описывается уравнением [c.59]

Будем исходить из предположения, что вязкость полимерной фазы, при которой практически отсутствует пластическое течение, должна быть не менее 10 Па-с. Для обычных по молекулярному весу полимеров это соответствует их концентрации в растворе не менее 40%. Примем концентрацию полимера в исходном растворе равной 3%. При этой концентрации растворы образуют студни. Во многих случаях концентрация раствора, способного к студнеобразованию, лежит значительно ниже. При заданных выше условиях объем полимерной фазы при распаде исходного раствора составит лишь 7—10% от общего объема. В суспензиях такой концентрации возможно обычное вязкое течение, а в случае контактов между частицами (гипотетическая пространственная структура) суспензии приобретают тиксотропные свойства. Такие системы резко отличаются от студней полимеров, имеющих высокую обратимую деформацию при практически полном отсутствии течения вплоть до напряжений, вызывающих их полное механическое разрушение, после которого исходное состояние полностью не восстанавливается. [c.89]

Вследствие значительного изменения структуры и деформационного упрочнения, сопровождающих пластическое течение, некоторые твердые тела приобретают способность к вязкому течению даже при низких температурах. Это объясняется тем, что эффективный коэффициент вязкости т) = тобусловленный [c.13]

Дальнейшее деформирование со скоростями, превышающими скорость тиксотропного восстановления, при напряжениях выше — предела упругости структур — приводит к их лавинному разрушению, сопровождающемуся столь же резким падением эффективной вязкости и началом течения. Предел прочности соответствует разрушени1р связей на поверхностях сдвига и характеризует потерю сплошности структуры. По мере роста напряжений происходит дальнейшее разрушение ее в объеме и измельчение обломков структуры. При напряжении, возросшем до Тк отмечается значительное уменьшение сил взаимодействия между частицами. Наличие двух участков пластического течения на рис. 37 — шведовского II) и бингамовского IV) и переходной области между ними ПГ) говорит [c.229]

Как видно на рис. 37, эффективная вязкость может быть выраженг как вязкость некоторой истинной жидкости, у которой данному гра диенту скорости соответствуют те касательные напряжения, которые вызвали пластическое течение. При неизменной т)пл по мере возрастания напряжений эффективная вязкость непрерывно уменьшается пока течение не выйдет из бингамовской области, когда понятие теряет смысл и исчезают различия между эффективной и ньютоновской вязкостью. Это происходит при значении т = т , характеризующем предельное разрушение структуры. Устанавливающаяся постоянная минимальная вязкость т] все же в 2—3 раза и более выше вязкости дисперсионной среды вследствие заполнения объема ее обломками структуры.Приближенно это выражается уравнением Эйнштейна [c.230]

При больших скоростях сдвига разрушается большое количество связей, не успевающих восстанавливаться, и вязкость падает. При определенном напряжении сдвига структурная сетка не выдерживает стационарного течения и разрушается. Таким напряжением является Рп — предел прочности структуры слоя, разрушающейся в стационарном потоке. Это напряжение соответствует переходу кривой течения в область пластического течения (область прямолинейной зависимости ё от Рее). Выше бингамов- [c.222]

Пределы текучести Р/с,, выше которых начинается пластическое течение, уменьшаются с увеличением температуры так же изменяются и пределы прочности структуры в условиях стационарного потока Рг. Величина участков шведовского пластического течения одинакова во всех случаях. Пластическая вязкость 1 3, наибольшая для более прочного слоя, при температуре выше 30° С уже не изменяется, что свидетельствует об идентичности структур при высоких температурах. Вязкости в основном разрушенной структуры, состоящей из обрывков ее, практически одинаковы, что, по-видимому, указывает на идентичность элементов, образующих структуры слоев при этих температурах. [c.230]

Характер максимумов на кривых Р (х) свидетельствует об одинаковом характере разрушения связей в структурах изученных слоев. Прочность слоев ПВС также зависит от скорости деформирования и отличается по величине при разных температурах. Для слоев ПВС практически отсутствует шведовский участок пластического течения. Только при больших напряжениях сдвига (градиентах скорости) четко обнаруживается бингамовский пластический участок течения с постоянной вязкостью, причем вязкость эта практически одинакова для слоев, сформированных при разных температурах. Очевидно, это также свидетельствует об идентичности структурных элементов данных слоев. [c.231]

Реологическая кривая для ЧСА показана на рис. 44, в. Для межфазных адсорбционных слоев ЧСА характерна твердообразная структура, проявляющая полностью обратимые эластические деформации при небольших напряжениях сдвига. При достижении прэдела текучести обнаруживается пластическое течение с еще неразрушенной структурой, успевающей восстанавливаться затем нри определенном напряжении и критическом градиенте скорости начинается разрушение, которое превалирует над восстановлением, и течение происходит с минимальной пластической вязкостью (бингамовская область пластического течения). [c.231]

Шведовская пластическая вязкость неразрушенной структуры т1о по порядку величины совпадает с условной вязкостью упругого последействия т) , т. е. на еще развивающиеся эластические деформации накладывается пластическое течение с вязкостью порядка 10 —10 пз. Бингамовская пластическая вязкость на три порядка меньше шведовской вязкости и вязкости упругого последействия TI2. Эта вязкость, характеризующая течение в основном разрушенной структуры, на 6—8 порядков выше вязкости чистой воды (дисперсионной среды). [c.236]

При дальнейшем новышении температуры система еще продолжает быть двухфазной, но состав второй фазы сдвигается в сторону меньших концентраций полимера, и нластичность этой фазы начинает заметно увеличиваться. В суммарной деформации начинает преобладать деформация пластического течения системы. В точке С образуется одна фаза. Здесь исчезает эластичность, свойственная системе в студнеобразном состоянии, но становится уже значительной пластичность (текучесть). Наконец, при температуре достигается такая вязкость, при которой система превращается в относительно низковязкую жидкость. Кривая 2 характеризуется наличием плато, отвечающего области повышенной обратимости деформации. [c.359]

Другую группу коагуляционных структур образуют истинно твердообразные структуры. Именно к ним относятся многие тиксотропные гели даже при очень малом объемном содержании дисперсной фазы, образующиеся, например, в водных суспензиях натриевого бечтонита (при содержании в воде 2,796 по объему и вьппе) и некоторые гели мыл предельных жирных кислот. При достаточно малых напряжениях сдвига до некоторого предела упругости Pft (низшего предела прочности структуры) в них нельая обнаружить текучести (ползучести) возникают лишь уаругие и высокоэластические деформации, соответствующие упругому равновесию. Только выше этого предела с помощью весьма топких приборов может быть обнаружено пластическое течение, соответствующие постоянству пластической (шведов-ской) вязкости, определяемой как [c.16]

Во многих работах [17, 39—46] предполагалось, что приложенные напряжения вызывают мо.лекулярное течение по механизму, в существенных чертах тождественному предложенному Эйрин-гом, согласно которому внутренняя вязкость должна понижаться с увеличением напряжения. Тогда предел текучести отвечает такому напряжению, при достижении которого внутренняя вязкость снижается настолько, что создаваемая скорость деформации оказывается равной скорости пластического течения ё, предсказываемой уравнением Эйринга. Отсюда следует, что [c.294]

Четко выраженной тенденцией к взаимодействию с загустителями обладают и нерастворимые в воде красители, в частности кубовые. Это подтверждается тем, что при наличии их в составе загустки резко возрастают ее вязкость и нагрузка, при которой наблюдается пластическое течение загустки (Рт). Последняя величина характеризует суммарный эффект структурирования загустки и определяется как средней прочностью отдельной мостиковой связи, так и их общим числом. [c.68]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология