Волновая колебательная

В Р-ветви вращательно-колебательного спектра метана получены линии с волновыми числами (см" ) 3032,30 3043,15 3054,00 3064,85 3075,70. Определите момент инерции молекулы метана. Молекула метана имеет симметрию Т . Определите равновесное межъядерное расстояние и сопоставьте его со справочным значением [М.]. [c.43]

Теория характеристических колебаний. Сопоставление колебательных спектров большого ко- / личества многоатомных веществ, обладающих одинаковыми группами атомов, показало, что в спектрах всегда присутствуют одни и те же или мало отличающиеся по волновым числам полосы поглощения или линии комбинационного рассеяния. На основании такого наблюдения было установлено, что некоторые волновые числа полос поглощения или линий комбинационного рассеяния можно привести в соответствие с колебаниями отдельных атомов или груии атомов в молекуле. [c.21]

Определите колебательную составляющую теплоемкости метана при 1000 К- Значения волновых чисел колебательного движения в молекуле метана возьмите из справочника [М.]. Вырождения колебаний Vj 1 Vas 3 os 2 bas 3. [c.112]

Система уровней и волновые функции гармонического осциллятора. Рассмотренный осциллятор — линейный (колебания ядер совершаются вдоль прямой). Величина х =г — г — единственная координата движения, иначе у линейного гармонического осциллятора одна степень свободы колебательного движения. Уравнение Шредингера для линейного гармонического осциллятора согласно (3.3) имеет вид [c.157]

Для многоатомных молекул волновая колебательная функция изолированной молекулы (1 )) является произведением (3 — 6) ортогональных функций гармонического осциллятора. В этом случае в член [выражение (31)] входит взаимодействие между каждой нормальной модой молекулы I и каждой нормальной модой молекулы к. Обычно предполагают, что взаимодействуют только подобные нормальные моды. Такое предположение подтверждается экспериментально и позволяет сохранить первоначальную ортогональность. Однако положение [c.391]

Для измерения длины волны применяются различные единицы длины. В инфракрасной области наиболее удобной единицей является микрон (1 X 10 см). Частота моягет быть также выражена числом колебаний в секурщу илп числом длин волн на единицу длины. Это так называемое волновое число. На практике волновые числа выражаются в обратных сантиметрах (см ). Чаще всего при обсуждении колебательных спектров молекул встречается термин волновое число в см , так как этот термин применим как к инфракрасным спектрам, так я к спектрам комбинационного рассеяния. При обсуждении результатов исследований в инфракрасной области длины волн принято выражать в микронах. [c.314]

Волновая колебательная функция многоатомной молекулы как произведение волновых функций гармонического осциллятора имеет вид [c.174]

Поглощаемое излучение регистрируется по его длине волны, частоте или волновому числу. Поглощение излучения детектируется электронными приборами и записывается в виде графика. Сильное поглощение в узкой области частот проявляется в записанном спектре в виде острого пика или спектральной линии . Пики поглощения не всегда оказываются узкими и острыми, потому что на каждый колебательный энергетический уровень накладывается целый ряд вращательных энергетических уровней (см. рис. 13-32) вследствие этого каждый колебательный переход в действительности представляет собой наложение друг на друга переходов между многими колебательно-вращательными уровнями. [c.588]

Наличие узловых поверхностей в атомах и молекулах связано с общими закономерностями микромира. Движение микрочастиц описывается соотношениями, аналогичными уравнениям волнового движения. В любой волне имеются точки, где смещение колеблющейся величины равно нулю. Если колебательный процесс происходит в трех измерениях, то совокупно ь данных точек образует узловую поверхность. [c.25]

Для селективного воздействия большое значение имеет возможность перестройки длины волны, излучаемой лазером. В работе [11] описан перестраиваемый импульсный лазер на СОг с поперечным разрядом при атмосферном давлении газа. Средняя выходная мощность варьируется в пределах 0,1-2 МВт/см площадь сечения пучка составляет 8 см . Резонатор этого лазера представляет собой разрядную трубку длиной 2,43 м, по которой прокачивается газ со скоростью 1,4-108 см /ч. В энергетической диаграмме молекул СО2 содержатся два низких колебательных уровня, которым соответствуют волновые числа 1388 и 1286 см 1. В результате колебательно-вращательных переходов эмиссионный спектр содержит линии от 923 до 990 см 1 и от 1023 до 1090 см-1, с помощью дифракционной решетки, размещаемой на конце трубки резонатора, можно настроить излучение лазера на один из необходимых максимумов излучения. [c.100]

Определите волновые числа трех первых линий в / -ветви вра-н[ательНО колебательного спектра поглощения Н Р. Необходимые для расчета величины найдите в справочнике [М.]. [c.42]

В спектре поглощения газообразного 1Н С1 при 298 К и нормальном давлении в 7 -ветви вращательно-колебательной полосы обнаружены 13 заметных максимумов, волновые числа и оптические плотности которых приведены в таблице [c.40]

Табличные значения волновых колебательных чисел связей можно применять для любых связей молекулы, рассчитывая X(hvlkT), v и j и используя затем уравнение (IV. 2) для определения Ср. По этим средним волновым числам Добрац рассчитал зиачения коэффициентов Л, Б и С разложения Ср кол [c.198]

Разность волновых чисел спектральных линий в спектре излучения равна волновому числу, соответствующему переходу молекулы с уровня у == О на уровень V 1, т. е. вояновому числу основной полосы поглощения в колебательном спектре. [c.15]

Снять спектр поглощения газа подобно съемке спектра поглощения полистирола. 5. Сделать анализ полученного спектра. Отнести каждую полосу поглощения к определенному переходу. 6. Определить значения шкалы длин волн для каждой полосы поглощения в Р-ветви вращательно-колебательного спектра. 7. Определить среднее значение из 10 значений Ло) (разность волновых чисел соседних полос поглощения). 8. Вычислить ио уравнению (111,39) вращательную постоянную В на основании среднего значения Ао). 9. Рассчитать момент инерции. Сопоставить полученную величину со справочной. 10. Рассчитать межатомное расстояние по уравнению (III, 4). П. Определить ио уравнению (III, 38) волновое число основной полосы поглощертя. Сопоставить полученное значение с собственной частотой колебания. [c.62]

Не вдаваясь в обсуждение математической стороны дела, отметим лишь наиболее суш,ественные качественные аспекты проблемы Хунда. Самой важной чертой энергетического спектра, получаемого при рас-стуютрении этой проблемы, является его парный (дублетный) характер, поскольку соответствующие волновые функции могут быть как симметричны, так и антисимметричны относительно плоскости, проходящей через начало координат и перпендикулярной оси R (рис. 25а). Иными словами, спектр энергии включает пары колебательных энергетических уровней И — колебательное квантовое число), рас- [c.116]

Определите волновые числа полос поглощения во вращательно-колебательном спектре поглощения Р Вг, если <о = = 672,6. 10 м- и С0ед е= 4.50 10 м" . Значение вращательной постоянной В е— = 0,714. 10 м-1. О) в — 2(0еХе= 663,6 X X 10 м" . [c.40]

В спектре поглощения газообразного Н С1 при 298 К и нор-лальном давлении в / -ветви вращательно-колебательной полосы получены тринадцать заметных максимумов, волновые числа и оптические п/отности которых приведены в таблице [c.42]

Каждый электронный переход вызывает изменение к леба1ель-ного и соответственно вращательного состояния. Хотя гомоядерные двухатомные молекулы не дают чисто колебательных и чисто вращательных спектров, в электронном спектре проявляется вращательная и колебательная структура в виде серий полос, отвечающих электронным переходам. Чем больше поглощенная энергия, тем более сближаются полосы. Возбуждение электронов приводит к возбуждению колебательных состояний и далее к диссоциации молекулы на невозбуждениый и возбужденный атом. Если сообщенная молекуле энергия превышает энергию, необходимую для этого процесса, то избыток ее идет на увеличение кинетической энергии атомов. Спектр поглощения газообразных атомов является непрерывным, поэтому у границы сходимости полос возникает область сплошного поглощения (континуум). Волновое число этой границы гр (также Умакс) определяет энергию перехода от невозбужденной молекулы к атомам, один из которых возбужден. Вычтя из этой энергии энергию электронного возбуждения атома Дбат, получим энергию диссоциации молекулы на невозбужденные атомы Во (рис. XXIX. 5). [c.346]

Вычислите волновые числа тринадцати полос поглощения л / -вет1ш вращательно-колебательного спектра Н С1 с учетом изме [c.42]

На основании данных, приведенных в задаче 1, для молекулы А определите . 1) волновые числа трех первых линий поглощения в Р-вет1И вргщательно-колебательной полосы 2) волновые числа трех перзых линий в / -ветви вращательно-колебательной полосы. [c.43]

Гармонический осциллятор даже на нулевом колебательном уровне совершает колебания с так называемой нулевой энергией оло. не исчезающей и при температуре О К. В классической механике осциллятор при самом низком энергетическом состоянии покоился бы. Различие квантовомеханического гармонического осциллятора и классического хорошо иллюстрируют графики волновых функций г цл и их квадратов 1 1>к0л1 (рис. 75). Последние указывают плотность вероятности того, что межъядерное расстояние равно г. В классической механике скорость ядер в точках возврата равна нулю, и вероятнее всего можно найти ядра именно в этих точках. В квантовой механике для нулевого колебательного уровня вероятность нахождения ядер в точках возврата очень мала, а наиболее вероятное положение ядер отвечает равновесному расстоянию (рис. 75). Для уровня с [c.158]

Вычислите волновые числа 13 полос поглощения в 7 -ветви вращательно-колебательного спектра Н Ч , с учетом изменения вращательной постоянной В , со = 2990,95 см 1, (ЛдХе = 52,8185 см 1. Определите а в уравнении (У.19) по известной г-линии/=12 (см. данные задачи 11). Сопоставьте полученные значения волновых чисел с экспериментальными, приведенными в задаче 11 или в справочнике [М.]. [c.40]

Рамановское испускание растворителя (комбинационное рассеяние). При комбинационном рассеянии света длина волны отличается от длины волны возбуждающего света. Это происходит потому, что при рассеянии света часть энергии пучка может перейти в энергию колебаний или, если облучаемая молекула находится в колебательно-возбужденном состоянии, то она может отдать колебательную энергию фотону. Идентифицировать полосы комбинационного рассеяния нетрудно, поскольку при изменении длины волпы возбуждающего света они всегда сдвинуты на одно и то же расстояние (в щкале волновых чисел) от линии возбуждения. Для уменьпюния рамаиовского рассеяния используют отсекающие фильтры или иа пути пучка флуоресценции помещают поляризатор, что уменьшает интенсивность рамановских полос, поскольку рамановское испускание достаточно поляризовано. [c.73]

Анализируя характер изменения эксфемальных значений АР можно говорить о существовании и влиянии колебательных и волновых движений в струйных закрученных потоках (см. рис. 2.18, 2.19, 2.20). [c.70]

Но реальный сигнал, измеряемый датчиком, всегда отягощен погрешностями, возникающими за счет наличия различных волновых процессов в исследуемой среде и приводящими к возникновению различных шумов при распространении в ней ударной волны и передающихся на датчик из-за неидеальности развязки датчиков, индивидуальности каждого датчика, различий в установке, из-за деформаций корпуса и т. д. Хотя статическая погрешность показаний датчика в ударной трубе незначительна, на сигнале, вырабатываемом им, также сказываются индивидуальная особенность, вибрационные ускорения, температура среды, различные временные искажения, мультипликативные и аддитивные шумы [13]. Таким образом, кроме динамических искажений сигнала, поступающего на датчик, существуют еще случайные и систематические искажения при выработке сигнала самим датчиком. Но, обычно, последние невелики на фоне основного сигнала. Вьщеляются лишь так называемые резонансные искажения сигнала, что вполне закономерно, так как система измерения обычно представляет собой комбинацию колебательных систем [14]. Резонансные искажения носят случайный характер и могут не проявляться, если в сигнале нет частот, совпадающих с резонансными частотами измерительной системы (ИС). В процессе измерения ИС вьщает сигнал с суммарной погрешностью. [c.110]

К их числу относятся и технологии, использующие акустические (волновые) методы воздействия на химико-технологические процессы. В мощном акустическом поле, создаваемом специальной аппаратурой в газе, жидкости или многофазной среде, помимо колебательного движения возникают однонаправленные вихревые потоки — акустические течения. Ни одно из вторичных явлений, возникающих в акустических полях в жидкостях, не имеет такого большого значения в химической технологии, какое имеет кав итация. Скорость движения стенки кавитационного пузырька прй образовании кумулятивной струи достигает 500 — 600 м/с. Высокоскоростные кумулятивные струи создают локальные давления порядка 10 —10 МПа. На поведение кавитационных полостей существенное влияние оказывают внешнее давление среды, электрическое поле, добавки ПАВ и другие дополнительные воздействия, позволяющие управлять кавитацией. [c.3]

В квантовой химии традиционно осуществляют анализ характеристик атомов и связей в молекуле в терминах атомных зарядов и порядков связей. Наиболее известен анализ заселенностей по Малли-кену. Разработаны и другие схемы анализа эффективных атомных зарядов, в том числе с привлечением карт электронной плотности и путем анализа экспериментальных данных по изменению колебательных спектров молекул при изотопическом замещении. После вычисления волновых функций могут быть найдены величины, коррелирующие с классическими представлениями валентности, см. [28]. [c.185]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология