Континуум

В интегральном методе представления состава непрерывной смеси последняя рассматривается в виде смеси континуума, содержащей практически бесконечное число точечных компонентов, характеризующихся своими температурами кипения по кривой ИТК. [c.33]

Таким образом, классическая гидродинамическая теория электропроводности позволяет сделать )яд выводов, которые согласуются с опытными данными, предлагая их вероятное истолкование. В то же время вследствие упрощающих допущений, положенных в ее основу, эта теория не способна дать картину молекулярного механизма миграции ионов и выяснить природу его элементарного акта. Она не объясняет результаты многих наблюдений, иногда даже противоречит им, не позволяет провести количественные расчеты основных величин, определяющих перенос электричества через растворы электролитов. В этом отношении заметным шагом вперед была статистическая теория, сохранившая предположение о растворе как о континууме с неизменными свойствами, но принявшая в расчет существование межионного взаимодействия. [c.120]

Идея представления состава сложных углеводородных систем типа нефтяных фракций с помощью непрерывных кривых плотности распределения по какому-нибудь одному удобно выбранному аргументу оказалась удачной, ибо позволила несколько упростить расчетную процедуру. Представление нефтяных фракций в виде континуума требует замены ряда чисел, отвечающих отдельным компонентам, функцией одной характерной переменной. Для этого естественно исходить из кривых разгонок по истинным температурам кипения (ИТК), связав с ними какое-нибудь удобное для расчета процессов разделения свойство, которое непрерывно изменялось бы с составом смеси-континуума и тем самым определяло компоненты системы, характеризующиеся соответствующими точками кипения на кривой разгонки. [c.112]

В колонных аппаратах химической технологии объемная доля дисперсной фазы может изменяться в очень щироких пределах - от нуля до максимально возможной, а скорости движения фаз относительно стенок аппарата имеют, как правило, тот же порядок величины, что и скорость движения частиц относительно жидкости. Поэтому взаимодействие фаз, связанное с их относительным движением, и гидродинамическое взаимодействие частиц между собой оказывают решающее воздействие на характер течения в аппарате. Для математического описания течений такого рода наибольшее распространение в последнее время получила модель раздельного движения фаз, или двухжидкостная модель [92—95]. В ней фазы рассматриваются как два взаимопроникающих и взаимодействующих континуума, заполняющих один и тот же объем [92, 95]. Фазы, составляющие дисперсную смесь, как бы размазываются по объему, занятому смесью, но при этом каждая из них занимает лишь часть этого объема Величина носит название объемной доли (или объемной концентрации) г-й фазы и является одной из основных характеристик дисперсного двухфазного потока. Объемная доля дисперсной фазы д = может называться удерживающей способностью, задержкой, газосодержанием, а объемная доля сплошной фазы ( = 6 -удерживающей способностью по сплошной фазе либо порозностью. Для двухфазного течения всегда <р + = . Приведенная плотность фазы определяется следующим образом [c.58]

Центр — это изолированное положение равновесия, окруженное континуумом вложенных друг в друга замкнутых фазовых траекторий (рис. 1-4) каждая из этих траекторий соответствует периодическому движению. [c.32]

Граница континуума (непрерывной части) в линейчато-полосатом спектре поглощения соответствует той минимальной энергии световых квантов /гv , которой достаточно для того, чтобы вызвать диссоциацию. [c.61]

Поля, определяемые уравнениями (111,1—111,3), зависят от конкретного вида используемой функции веса. Однако, исходя из локальных усредненных переменных, можно достаточно точно описать только такие свойства системы, для которых значения этих переменных мало зависят от масштаба или точного вида функции g (г) в широком диапазоне их изменения. В таком случае возможны два различных масштаба пространственных изменений один — быстрый и сравнимый с расстоянием между частицами, другой — медленный и сравнимый с размерами всей системы. Если предположить, что эффективная область усреднения имеет промежуточный масштаб, то точная форма функции g (г) будет мало влиять на величину локальных усредненных переменных, и это справедливо только для таких систем, которые можно описывать как континуум. Из существования различных масштабов пространственных изменений вытекают два очевидных математических следствия [c.77]

Подобные соотношения могут быть установлены также между производными в точке и локальными усредненными переменными для твердой фазы . Прежде, чем перейти к ним, проиллюстрируем метод получения уравнения для континуума из зависимостей для точки в твердом материале или ожижающем агенте на примере уравнения сплошности для последнего. Если ожижающий агент считать несжимаемым, то его скорость в точке удовлетворяет уравнению сплошности [c.79]

Баскаков, базируясь на собственных и литературных данных о значениях и показал что измеренные коэффициенты теплоотдачи достаточно хорошо согласуются с вычисленными по формуле (Х,11) для частиц мельче 0,3 мм. В случае более крупных частиц, когда за время контакта с поверхностью успевают прогреться лишь один или несколько их рядов, наблюдается некоторое расхождение. В этих условиях, строго говоря, непрерывную фазу уже нельзя рассматривать как континуум с эквивалентной теплопроводностью к . Однако во всех случаях, при псевдоожижении газами умеренной температуры частиц не крупнее —2 мм характер изменения расчетных значений к вполне удовлетворительно следует эксперименту. [c.424]

В последнее время широкое распространение получают методы механики сплошных сред для описания движения многофазных систем. В этом случае каждая фаза рассматривается как сплошная среда, характеризуемая полем скоростей и давления внутри нее. Вся система представляется в виде многоскоростного континуума взаимопроникающих сплошных сред. Тогда описание движения многофазной системы сводится к заданию условий совместного движения фаз и определению величин, описывающих межфазные взаимодействия. В [31] дается обзор работ, посвященных применению методов механики сплошных сред к многофазным системам, а в [8] приведено их дальнейшее развитие на системы, внутри которых происходит обмен энергий, импульсом и массой, а также на системы, в которых протекают химические реакции. Несмотря на всеобъемлющий характер такого подхода, он остается в большей степени теоретическим, так как предлагаемые математические описания трудно применимы при расчете реальных процессов в силу незамкнутости описания и трудностей вычислительного характера. В свою очередь, например, описание межфазного взаимодействия, поля скоростей и давлений невозможно без упрощающих допущений и проведения экспериментальных исследований. Поэтому основным подходом к описанию движения многофазных систем является получение полуэмпирических соотношений для учета влияния важнейших параметров исходя из общих теоретических закономерностей. [c.289]

Проанализирована структура основных соотношений, описывающих движение многофазной многокомпонентной сплошной среды, которые могут служить исходным материалом при решении многих задач синтеза функциональных операторов ФХС. В частности, на основе представлений о взаимопроникающих континуумах сформулированы уравнения механики многокомпонентной двухфазной сжимаемой дисперсной смеси, в которой протекают процессы тепло- и массопереноса совместно с химическими реакциями. Проанализированы энергетические переходы при тепло- и массообмене между фазами. Вскрыты особенности механики двухфазных многокомпонентных смесей, связанные с не-идеальностью фаз. Рассмотрены вопросы учета равновесных характеристик и многокомпонентных смесей в уравнениях движения таких сред. [c.77]

Метод описания ФХС, который будет изложен в настоящей главе, является в некотором смысле противоположным тому формальному подходу, который обсуждался выше. Здесь исходным моментом решения задачи служит внутренняя структура системы. Поведение ФХС представляется как следствие ее внутренних физико-химических процессов и явлений, для описания которых привлекаются фундаментальные законы термодинамики и механики сплошной среды. В главе будут рассмотрены характерные схемы реализации этого подхода на примерах сложных физикохимических систем, построение адекватных математических описаний которых обычно вызывает затруднения. В частности, будут сформулированы принципы построения математической модели химических, тепловых и диффузионных процессов, протекающих в полидисперсных ФХС (на примере гетерофазной полимеризации) будет изложен метод построения кинетической модели псев-доожиженного (кипящего) слоя будет рассмотрен один из подходов к расчету поля скоростей движения смеси газа с твердыми частицами в аппарате фонтанирующего слоя сложной конфигурации на основе модели взаимопроникающих континуумов будет исследован процесс смешения высокодисперсных материалов с вязкими жидкостями в центробежных (ротационных) смесителях. [c.134]

Второй путь состоит в следующем [3]. Уравнения баланса массы и энергии записываются не для смеси фаз (как это делалось в модели взаимопроникающих континуумов), а для каждой фазы отдельно. Обмен между фазами учитывается в виде соответствующих условий на границе раздела фаз. Динамические свойства системы учитываются косвенными характеристиками функциями распределения фаз по времени пребывания в аппарате и функциями распределения включений дисперсной фазы по размерам. Эти характеристики являются решениями уравнений БСА (см. 1.5), которые формулируются для частиц сплошной и дисперсной фаз и отражают стохастические свойства системы. Рассмотрим эту конструкцию более детально. [c.136]

Процесс эмульсионной полимеризации является характерным примером гетерофазного процесса, который в силу малых размеров частиц дисперсной фазы может рассматриваться как процесс физико-химического взаимодействия между отдельными взаимопроникающими континуумами сплошных сред (каплями мономера, частицами полимера, водной фазой). Уравнения сохранения массы такого многофазного многоскоростного континуума можно записать в виде [32—34] [c.147]

Вновь образовавшаяся смесь представляет двухфазную тонкодисперсную среду типа жидкость—твердое, для которой в силу повышенной вязкости несущей жидкости можно принять, что эффекты непосредственных столкновений и сдвиговых деформаций включений незначительны. В основу описания системы положим уравнения механики взаимопроникающих континуумов типа (1.66) [c.189]

Описание процесса смешения высокодисперсных материалов с вязкими жидкостями в центробежных ротационных смесителях опиралось на конструкцию взаимопроникающих континуумов. [c.196]

На основании первого допущения можно принять, что несущая фаза и все г-фазы — континуумы, заполняющие один и тот же объем. Для каждого из этих континуумов в каждой точке определяются обычным образом плотность (ра(г) =ра г/(г)Аг —масса данной составляющей в единице объема среды), скорость а(г) и другие параметры, относящиеся к своему континууму. Таким образом, в каждой точке объема, занятого смесью, определено N+1 плотностей, скоростей, температур и т. д. [c.15]

Определив в системе (1.58) соотношения для фазовых переходов Г] и /з, получим замкнутую систему уравнений, описывающую движение двухфазной полидисперсной смеси с учетом фазовых переходов. Эти уравнения являются результатом феноменологического подхода к описанию движения и тепломассопереноса взаимопроникающих континуумов. [c.29]

Возвращаясь к основным уравнениям (1.505), представим как обыкновенные координаты в многомерном пространстве, а сами уравнения (1.505)—как определяющие семейства кривых (траекторий). По аналогии со статистической физикой назовем это пространство фазовым пространством частицы, g —фазовыми координатами, а уравнения (1.505) — уравнениями движения фазовых координат. Подмножество координат х и назовем внешними и внутренними фазовыми координатами. Теперь точка, зафиксированная в фазовом пространстве, представляет в общем случае мгновенное состояние частицы. Через каждую такую точку мы можем (решив (1.505)) провести траекторию, которая показывает, как это состояние меняется во времени. Если взять все частицы в технологической системе и зафиксировать их состояние в некоторый момент, то определится группа точек в фазовом пространстве. Представим группу частиц достаточно большой, такой, что можно считать их состояние в любой момент времени как континуум, заполняющий часть фазового пространства и текущий со скоростью поля, определяемой функциями Wi. Введем плотность этого потока, протекающего через фазовое пространство, как групповую плотность/( , t) частиц в фазовом пространстве, так что [c.132]

Каждая точка материального континуума, распределенного в пространстве, характеризуется физико-химическими параметрами скалярной, векторной или тензорной природы. Эти параметры являются функциями пространственных координат и времени. К ним можно отнести плотность вещества р = р х , х , t), плотность к-то компонента в смеси р = р)г х , х , ), давление (1 = Р (х , х , х , 1), концентрацию к-то компонента (х , [c.57]

Пусть в фиксированном объеме V сплошной среды заданы поля е- и /-переменных. Применяя операцию свертки по пространству, определим понятия обобщенного импульса р ( ) и обобщенного заряда д ) для материального континуума, распределенного в конечном объеме V [c.57]

Диаграммы связи локальной и субстанциональной форм баланса массы для однокомпонентного и многокомпонентного потоков. Примем в качестве рассмотренной выше экстенсивной величины А массу М материального континуума в объеме V, тогда удельная величина принимает значение, тождественно равное единице Ям = 1, Яу = р, а локальная плотность потока массы будет = ру. Кроме того, примем, что плотность источника массы X в объеме V равна нулю. [c.74]

В случае многокомпонентной сплошной среды связные диаграммы, отражающие сохранение массы материального континуума, допускают дальнейшую детализацию. [c.75]

В основе первого подхода лежит аналогия между законами движения твердого тела и деформируемого материального континуума. При этом конечный объем деформируемой сплошной среды рассматривается как единое целое, для которого справедливы те же законы динамики, что и для твердого (недеформируемого) тела. В этом случае диаграмма связи, отражающая движение сплошной среды, является энергетической диаграммой, все связи и элементы которой несут строгий энергетический смысл. Ясно, что рассмотрение конечного объема деформируемой сплошной среды как элемента с сосредоточенными параметрами и оперирование с законами движения твердого тела не позволяют отразить при таком подходе многих особенностей, присущих движению деформируемого материального континуума. [c.168]

Принцип составления диаграмм связи баланса массы для однокомпонентного и многокомпонентного материальных континуумов был подробно рассмотрен ранее (см. 1.6). Настоящий раздел посвящен построению связной диаграммы баланса импульса сплошной среды. Диаграмма баланса импульса, дополненная диаграммой баланса массы и диаграммой соответствующих термодинамических соотношений, образует полную сигнал-связную диаграмму конкретной модели движения сплошной среды, которой соответствует замкнутая система гидромеханических уравнений. [c.178]

Если основываться на некоторых нестрогих офаничениях, почти всегда встречающихся на практике, можно получить одномерный континуум Г решений уравнения гомотопии (Г -траектория гомотопии), который связывает известное решение g(x] = О с искомым / х = 0. [c.263]

Итак, в рамках континуальной теории, однородной двухфазной средой будем называть такую среду, в которой размеры частиц и расстояния между ними несоизмеримы с размерами ограничивающего среду пространства. В такой среде концентрация дисперсной фазы изменяется в пространстве и времени монотонно от какой-то начальной величины до конечной или до бесконечно Малой. Подобная физическая модель позволяет представить дисперсную фазу как непрерывный континуум и использовать для описания взаимопроникающего движения фаз систему уравнений, содержащую для обеих фаз уравнения сохранения количества движения, массы и энергии. [c.13]

Поскольку кривая ИТК в координатах отгон — температура (х—, t) представляет собой типичную вероятностную кривую распределения случайных величин в качестве характеристики состава непрерывной смеси принимается кривая плотности вероятности распределения 1 в координатах с 1)—где с 1)—йх1й1 (рис. 1-13). Действительно, в этом случае содержание бесконечно малой массы вещества (индивидуального компонента смеси континуума), выкипающего в интервале температур от t до ( + 0 будет определяться выражением с ()сИ, так как [c.34]

В теории Борна ион рассматрнпался как сфера, облядающая радиусом г н зарядом q , а среда — как некоторый континуум с диэлектрической проницаемостью е строение молекул растворителя и его собственная структура пе учн-тыналнсь. [c.53]

Прп рассмотрении условий однократной перегонки многокомпонентных дискретных систем степень отгопа и составы равновесных фаз определялись путем суммирования. Для сложных нефтяных систем, представляющих континуум неопределенно большого числа составляющих, при расчетах исходят из тех же основных принципов, по простое суммирование заменяется интегрированием. Так, уравпенио парожидкостпого равновесия для компонента сложной нефтяной фракции запишется в следующей форме [c.104]

Обычно за определяющее свойство точечного псевдокомнонента принимается его относительная летучесть а, и тогда, с небольшим изменением в определении концентрации х, состав смеси-континуума может быть представлен функцией х (а), где мольная доля компонента, относительная летучесть которого заключена в пределы от а до (а а), составляет х <1а. Здесь уже а служит для идентификации конкретного компонента непрерывной смеси. Другой путь состоит в привлечении давления насыщенных наров псевдокомпонентов нефтяной фракции для составления удобного аналитического выражения аргумента распределения. [c.112]

Простейшая математическая модель автономной системы, приводяидая к периодическим процессам, — это гармонический осциллятор. Фазовая плоскость гармонического осциллятора подобна фазовой плоскости, изображенной на рис. 1-4, и содержит континуум вложенных друг в друга замкнутых фазовых траекторий. [c.133]

V, удовлетворяющую условиям второй теоремы (т. е. такую, для которой производная знакоопределенна и противоположна по знаку I/), это означает, что в окрестности иолон ения равновесия можно построить континуум вложенных друг в друга замкнутых контуров V - М. Каждый из них пересекается [c.161]

На рис. 11,5/1, В и С представляют собой вибрационные уровни, соответствующие трем электронным состояниям молекулы. Квантовая механика показывает, что существует конечная вероятность перехода системы с какого-нибудь дискретного уровня системы термов В в область континуума системы термов А, или соответственно с дискретного уровня системы В в область континуума системы С, граничащую с этим уровнем. Переход с дискретного уровня одной системы уровней в сплошную область другой системы уровней возможен при выполнении правил отбора для электронных переходов (оба уровня должны обладать одинаковым значением полного квантового числа /, т. е. А/ = 0. Проекции орбитального момента количества движения электронов на линию, соединяющую ядра, должны отличаться не больше чем на единицу, т, е. ЛХ — 0 или 1, оба уровня должны принадлежать электронным состояниям одинаковой мультиплетности, т. е. Д5=0, они должны обладать одинаковой симметрией для отражения в начале координат. У молекул, состоящих из двух одинаковых ядер, оба уровня также должны обладать одинаковой симметрией в отношении ядер. Кроме [c.67]

Для молекулы, находящейся на высоком колебательном уровне в возбужденном электронном состоянии, есть две возможности или вернуться на более низкий энергетический уровень за счет излучения света, или же перейти в состояние, где уровни ее энергии окажутся в континууме н вследствие этого избыток энергии пойдет на разрыв химической связи, т. е. произойдет диссоциация. Таким образом, если переход от дискретной системы уровней к сплошной разрешен соответствующими правилами отбора, то наступление предиссоциации должно выразиться не только в том, что исчезнет вращательная структура полос, но и в том, что произойдет уменьшение интенсивности флюоресценции. Последнее можно использовать для фиксирования предиссоциации. Во многих случаях этот метод установления предиссоциа-дии оказывается более удобным, чем обнаружение расширения вращательных линий в полосе. Например, при облучении NHa светом, длина волны которого соответствует области предиссоциации, полностью исчезает флюоресценция аммиака и распад аммиака уже не зависит от давления. Эти факты совершенно однозначно указывают на то, что диссоциация аммиака происходит непосредственно после поглощения света, а не -в результате дополнительного влияния столкновения молекул друг с другом. [c.68]

В [136] на основе модифицированной волновой теории развит резонансный подход, состоящий в том, что рассматривается физическая модель процесса, в котором два атома Н, соединяясь, образуют нестойкое колебательнорезонансное переходное состояние. Этот нестойкий активированный комплекс в ходе последовательных столкновений стабилизируется с переходом в связанное основное состояние. Вклад вращательных и поступательных степеней свободы не учитывается. Недостатки подхода заключаются в том, что, во-первых, результаты практических расчетов слабо зависят от параметров потенциальной функции, во-вторых, сечение соударения рассчитывается без учета возможностей перехода в разные состояния (т, е, пренебрегается многоканальностью выхода), в-третьих, неучет влияния континуума, т, е, столкнови-тельной диссоциации резонансных состояний и прямой рекомбинации из нерезонансных состояний, не позволяет успешно распространить подход на область высоких температур, Да и в области низких температур теория предсказывает в температурной зависимости коэффициента скорости наличие локального максимума в районе (65— 70) К — прогноз, не получивший экспериментального подтверждения [105], [c.262]

Для описания явлений четвертого уровня иерархической структуры ФХС могут быть использованы методы статистической теории механики суспензий [30—32], гидромеханические модели, основанные па представлениях о взаимопроникающих многоскоростных континуумах [33, 34], методы механики взвешенных, кипящих дисперсных систем [30] модели, построенные на основе математических методов кинетической теории газов [35] и др. В частности, для ФХС с малыми параметрами (давлениями, скоростями, температурами, напряжениями и т. д.) при описании процессов в полидисперсных средах эффективен прием распространения метода статистических ансамблей Гиббса [36] на совокупность макровключений (твердых частиц, капель, пузырей) дисперсной среды. Та или иная форма описания стохастических свойств ФХС, дополненная детерминированными моделями переноса массы, энергии и импульса в пределах фаз, в итоге приводит к общей математической модели четвертого уровня иерархии ФХС, отражающей ее детерминированные и стохастические свойства. [c.33]

Основные допущения. Рассмотрим jra-фазную п-компопентную сплошную среду, в объеме каждой -й фазы которой протекают N линейно независимых химических реакций. Движение многофазной многокомпонентной смеси будем изучать при следующем предположении фазы представляют собой гомогенные смеси (смеси газов, растворы), а расстояния, на которых параметры течения меняются существенно (вне поверхностей разрыва), много больше характерных размеров неоднородностей или включений (капель, пузырей, твердых частиц). Это позволяет подойти к описанию движения многокомпонентной многофазной смеси на основе представлений взаимопроникающих континуумов [33]. [c.35]

Каждая фаза представляет собой гомогенную смесь компонентов, поэтому в пределах данной фазы справедлива модель п-ско-ростного континуума (по числу компонентов смеси). Совокупность т таких фаз образует новый пг-скоростной континуум (по числу фаз в смеси). [c.35]

Как видно из (1.63), (1.64), по сравнению с перекрестными эффектами, развивающимися в однофазных системах [42] (например, эффекты Соре, Дюфура и др.), в случае многофазных многокомпонентных систем (с химическими реакциями, фазовыми превращениями, тепло- и массообменом), подчиняющихся модели взаимопроникающих континуумов, спектр перекрестных эффектов значительно расширяется. Так, на величину диффузионных и тепловых потоков в пределах фазы оказывает влияние относительное движение фаз (коэффициенты ап зи > / 2п+зд)- Поток тепла 5,12) между фазами определяется не только разностью температур фаз, но и движущими силами межфазного переноса массы (коэффициенты i,2jv+2.....2Л42П+1) и химических превращений (коэффициенты, 121 > 2jv+i). Скорость транспорта вещества к-то компонента между фазами определяется прежде всего движущей силой межфазного массопереноса, состоящей из трех частей разности потенциалов Планка (V-ik [c.59]

Уравнения (1.76)—(1.79) могут служить основой для описания многих технологических процессов, протекающих в дисперсных средах, где имеют место явления тепло- и массообмена совместно с химическими превращениями. Эти уравнения, как и вся система уравнений (1.66), являются результатом фенсменологического подхода к описанию движения взаимопроникаюпщх континуумов. Коэффициенты переноса, входящие в эти уравнения, определяются либо экспериментально, либо, если это возможно, рассчитываются теоретически или полуэмпирически на основе молекулярно-кинетической теории газов и жидкостей. Таким образом, целесообразно комбинировать феноменологический и статистический подходы для описания процессов, протекающих в многофазных, многокомпонентных средах. [c.67]

Основу описания явлений четвертого уровня иерархической структуры процесса кристаллизации составляют методы статистической теории механики суспензий термогидромеханические модели, основанные на представлениях о взаимопроникающих многоскоростных континуумах модели, построенные на основе математических методов кинетической теории газов. [c.12]

Инфинитезимальный операторный элемент субстанццонально-го накопления. Ранее (см. с. 63) был введен элемент субстанционального накопления С с потоком /см = pdajdt, в математической формулировке определяющего соотношения которого был учтен физический закон сохранения массы несущей среды. Определим элемент субстанционального накопления Сс и введем соответствующий поток /с в общей форме, инвариантной к закону сохранения массы материального континуума. [c.65]

Второй подход основан на использовании понятия псевдоэнергетических переменных, инфинитезимальных операторных элементов (специально введенных для отражения специфики процессов в деформируемых континуумах) и обобщенных диаграмм связи баланса субстанции произвольного вида (см. 1.6). Данный подход обладает широкими возможностями в топологическом отображении важнейших аспектов механики и термодинамики деформируемых сплошных сред. [c.168]

Приведены примеры топологического описания отдельных фрагментов гетерофазных ФХС, гидравлических систем и некоторых моделей механики сплошной среды. Описаны два подхода к построению связных диаграмм гидравлических систем. В основе первого подхода лежит аналогия между законами движения твердого тела и деформируемого материального континуума. При этом конечный объем деформируемой сплошной среды рассматривается как единое целое, для которого справедливы те же законы динамики, что и для твердого недеформируемого тела. Второй подход основан на использовании понятия псевдоэнергетических переменных, инфинитезимальных операторных элементов и обобщенных диаграмм связи баланса субстанции произвольного вида. Основное достоинство этого подхода состоит в наглядности представления структуры физико-химических явлений, происходящих в элементарном объеме сплошной среды. Последнее особенно важно при описании сложных ФХС, к которым относятся многофазные многокомпонентные системы, где протекают процессы тепло- и массопереноса совместно с химическими реакциями и явлениями электрической и магнитной природы. [c.182]

Современное состояние теории псевдоожижения отражено в книгах [1—3]. Для описания кипящего слоя в принципе могли бы быть использованы классические модели механики сплошных сред, однако строгая постановка гидродинамической задачи, включающей в себя уравнения Навье — Стокса совместно с уравнениями движения частиц с соответствующими начальными и граничными условиями, оказывается чрезвычайно сложной. Поэтому прибегают к построению менее детального, сокращенного описания динамики дисперсных систем, т. е. к построению макромоделей дисперсных систем. На этом пути созданы основы механической теории псевдоожиженпого состояния исходя из кинетического подхода [4], метода осреднения, метода взаимопроникающих континуумов [3]. Однако это только основы, применимые к упрощенным, идеализированным ситуациям. Для использования теоретических моделей в практических расчетах нужны еще большие и целенаправленные усилия теоретиков и экспериментаторов. Направление исследований определяется конкретной целью. В частности, при разработке каталитического реактора требуется не только умение удовлетворительно рассчитать поля концентраций и температур, по и обеспечить достаточное приближение к оптимальному режиму. Вследствие сильной структурной неоднородности кипящего слоя такое приближение часто оказывается невозмон ным. Перед этой трудностью отступает на второй план задача точного расчета полей температур и концентраций. Хороший расчет плохо работающего реактора имеет сомнительную ценность. Прежде всего, необходимо активное воздействие на структуру слоя с целью достижения приемлемой степени однородности и интенсивности контактирования газа с катализатором. Необходимая степень однородности кипящего слоя определяется кинетикой конкретного каталитического процесса и может сильно отличаться от случая к случаю. Это определяет выбор средств воздействия на структуру слоя горизонтальное или вертикальное секционирование, добавление мелкой фракции, размещение малообъемной насадки [5]. В частности, только последнее из [c.44]

Современная неорганическая химия Часть 3 (1969) -- [ c.29 ]

Химическая кинетика и катализ 1974 (1974) -- [ c.77 ]

Химическая кинетика и катализ 1985 (1985) -- [ c.64 ]

Введение в физическую химию и кристаллохимию полупроводников Издание 2 (1973) -- [ c.21 ]

Электроны в химических реакциях (1985) -- [ c.252 , c.253 , c.257 ]

Кинетика реакций в жидкой фазе (1973) -- [ c.13 ]

Структуры неорганических веществ (1950) -- [ c.23 ]

Нейрохимия (1996) -- [ c.312 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология