спектр энергия

Pw . 25. Волновые функции и спектр энергии при одномерном движения частицы в поле потенциала с двумя эквивалентными минимумами [c.116]

Кванты более низкой энергии в области 0,5—40 кДж/моль отвечают переходам между колебательными уровнями. При этом неизбежно происходит изменение и вращательных состояний, более низких по энергии, и возникает колебательно-вращательный спектр. Энергия перехода кол-вр и частота линии у в спектре связаны соотношениями [c.143]

Гомогенный реактор без отражателя. Исследование реакторов с помощью многоскоростного приближения начнем с изучения реактора без отражателя, все сечения которого предполагаются не зависящими от энергии. Наряду с этим предполагается, что нейтроны, испускаемые в результате деления и реакций, сечения которых входят в 2, , вообще говоря, распределены по некоторому вполне определенному спектру энергий. [c.357]

Тонкая структура полос электронных спектров. Энергия, необходимая для возбуждения электронов, велика по сравнению с энергией возбуждения [c.230]

Начнем с гомогенного реактора без отражателя. Так как уравнения для энергетических групп выводятся из результатов для непрерывного спектра энергий, приведем сводку соответствующих уравнений [c.365]

Ранее (см. гл. XII) была рассмотрена энергия осциллятора по теории Бора—Зоммерфельда и было показано, что следствием уравнения (XX.1) является дискретный спектр энергии, что привело к формулам Планка для излучения абсолютно черного тела, а Эйнштейна и Дебая — для теплоемкости. Теория Бора — Зоммерфельда позволила объяснить основные черты спектра атомов. Линейность спектров являлась следствием дискретности энергий, а квантовые числа оказались непосредственно связанными с числами П в уравнении (XX. 1). [c.424]

Черное тело, подобно любому другому телу, непрерывно испускает лучи всех длин волн X, т. е. обладает непрерывным спектром. Энергия излучения Е (в единицу времени и с единицы поверхности) зависит от длины волны и от температуры. Для абсолютно черного тела эту зависимость дает теоретическое уравнение Планка [c.298]

Установлено, что энергия одного столкновения одной молекулы водорода с повышением температуры от 300 до 800"К возрастает от 0,00025-0,232 эв до 0,00686-0,619 эв, т.е в 2,7 раза. По спектрам энергии атома водорода [1] для перехода атома в возбужденное состояние иа II стационарной орбите необходима энергия [c.35]

Таким образом, при А(о< кТ имеется практически непрерывный спектр энергий, и система ведет себя классическим образом. Если же паф>кТ, то 1 %аз/2кТ)л и из уравнения (55.17) получаем [c.283]

Мы видим, что спектр энергии осциллятора характеризуется уровнями, находящимися на расстоянии кч друг от друга. [c.220]

Таким образом, спектр энергий электрона состоит из разделенных зон, внутри которых энергия меняется непрерывно (зоны Бриллюэна). [c.506]

В действительности ни того, ни другого не наблюдается. Атомы не изменяются, а изучение спектра энергии, излучаемой атомами водорода, показало, что энергия излучается только строго определенными порциями, квантами. Учитывая такие свойства атомов и использовав идеи квантовой механики, датский ученый Н. Бор в 1913 г. предложил модель для самого простого атома — атома водорода, основываясь на следующих высказанных им предположениях-постулатах. [c.45]

Спектр энергий 3-частнц данного радиоактивного изотопа непрерывный и изменяется от нулевой до некоторой максимальной энергии, соответствующей разности энергий ядер атомов материнского и дочернего изотопов в одном из возможных его энергетических состояний. Отсутствие постоянства энергии р-частиц связано с механизмом их испускания. Ядро состоит из нейтронов и протонов, появление р-частиц (электронов или позитронов) связано с переходом в ядре нейтрона (п) в протон (р) или протона в нейтрон [c.319]

В пидимой и ультрафиолетовой областях спектра. Энергии колебательных переходов (10 1—10 эВ) соответствует излучение (поглощение) в ближней инфракрасной области. Наименьшую величину имеют энергии вращательных переходов молекул (10 —10 эВ) [c.144]

Значение тока I пропорционально количеству попавших на катод квантов излучения в единицу времени, т. е. пропорционально мощности излучения. При фотографической регистрации спектра энергия падающего на фотоэмульсию излучения пропорциональна количеству образовавшегося металлического серебра, которое пропорционально оптической плотности участка фотоэмульсии, подвергшегося облучению. Значение оптической плотности определяют с помощью фотоэлектрического приемника, применяя дополнительный источник света. [c.78]

Как известно из физики, монохроматический (одноцветный) луч света представляет собой поток так называемых фотонов — отдельных порций (квантов) энергии, причем энергия фотона обратно пропорциональна длине волны светового потока. Таким образом, чем больше длина волны светового потока, тем меньше энергия кванта. Поэтому по мере перехода от фиолетового к красному цвету видимого спектра энергия квантов уменьшается, а длина волн светового потока увеличивается. [c.317]

Мы видели, что решение уравнения Шредингера приводит к ряду дискретных уровней энергий, расстояние между которыми падает с увеличением размера потенциального ящика. Поэтому для металла достаточно большого объема можно считать, что спектр энергии электронов сколь угодно близок к непрерывному. Согласно принципу Паули, на каждом уровне могут находиться два электрона с противоположными спинами. [c.637]

Микроволновая спектроскопия. В микроволновой области фотоны имеют длины волн от 30 до 0,06 см (V от ЫО до 5-10 1 секг ) и соответственно энергии — от 4 до 2000 дж1моль. В этой области спектра энергия фотона мала, поэтому возникают изменения только во вращательном движении, что дает возможность вычислять моменты инерции молекул. Поглощение энергии происходит при определенных частотах, которые и используются для определения моментов инерции газообразных молекул. [c.67]

К появлению практически сплошного спектра энергий МО (рис. 88, д), количество которых равно числу взаимодействующих частиц. Общая ширина полученной таким образом энергетической зоны, т.е. разность энергий между самым низким и самым высоким уровнями, не зависит от числа атомов, участвующих во взаимодействии (при их достаточно большом количестве). Если принять ширину зоны равной 1 эВ, то при наличии в ней дискретных уровней энергетический зазор между соседними состояниями равен Ю эВ . Столь ничтожная разница между энергиями отдельных уровней позволяет утверждать, что энергия внутри зоны меняется практически непрерывно, хотя эта непрерывность в действительности складывается из отдельных очень близко лежащих дискретных энергетических состояний. [c.189]

Отраженные электроны появляются вследствие того, что часть электронов бомбардирующего пучка, испытывая упругие и неупругие соударения, отражается от поверхности металла. Эти электроны уходят на стенки камеры и имеют широкий спектр энергий от малой доли энергии первичных электронов до ее полной энергии. Чтобы выявить потери мощности первичного пучка с отраженными электронами, необходимо определить коэффициент отражения [c.238]

Поэтому по мере перехода от фиолетового к красному цвету спектра энергия кванта уменьшается, а длина волн светового потока увеличивается. [c.261]

Наибольшее значение имеют энергии электронных переходов (1—100 эВ) изменение эпергии электронов находит свое выражение в видимой и ультрафиолетовой областях спектра. Энергии колебательных переходов (Ю" —10 2 эВ) соответствует излучение (поглощение) в ближней инфракрасной области. Наименьшее значение имеют энергии вращательных переходов молекул (Ю З—10 эВ) им соответствует излучение или поглощение в дальней инфракрасной области или даже в области радиочастот (см. табл. 14). [c.162]

Разрешенные уровни энергии как функции к схематически проведены на рис. 10.13. Для некоторых значений к, определяемых величиной постоянной решетки, по только что объясненным причинам имеются разрывы в спектре энергий. Эти щели делят к пространство на зоны, называемые зонами Бриллюэна. Область от 1 1=0 до первого разрыва называют первой зоной Бриллюэна от этого места до второго разрыва — второй зоной Бриллюэна и т. д.... Эти зоны измеряют в обратных длинах, поскольку именно такова размерность к. [c.233]

Не вдаваясь в обсуждение математической стороны дела, отметим лишь наиболее суш,ественные качественные аспекты проблемы Хунда. Самой важной чертой энергетического спектра, получаемого при рас-стуютрении этой проблемы, является его парный (дублетный) характер, поскольку соответствующие волновые функции могут быть как симметричны, так и антисимметричны относительно плоскости, проходящей через начало координат и перпендикулярной оси R (рис. 25а). Иными словами, спектр энергии включает пары колебательных энергетических уровней И — колебательное квантовое число), рас- [c.116]

Нейтроны, рождаемые в результате реакции деления, распределены но всему спектру энергий одиако большинство пз них имеет энергию значительно большую тепловой. Эти нейтроны высоких энергий замедляются до тепловых скоростей, испытывая ряд рассеивающих столкновений с ядрами среды. Термализовапные (замедленные до тепловой энергии) нейтроны подвергаются процессам диффузии в реакторной системе, пока в конце концов не поглотятся пли не покинут реактор через границы. Одпоскоростное диффузионное уравиение (5.13) описывает пространственное раснределение этих замедлившихся нетронов, если выражение для источника (г) задано. [c.155]

На практике стремятся применять дробящую загрузку, которая состоит из тел различного веса. При этом более тяжелые тела разрушают "и более крупные куски. Но дробящая загрузка, состоящая из одинаковых тел, обладает таким большим спектром энергий удара вследствие различия в скоростях падения, что нет необходимости использовать тела различного вейа. Более того, как показывают опыты, применение дробящих тел различного веса приводит к увеличению их износа и ухудшению процесса измельчения. [c.205]

При данном колебательном переходе с частотой Vo возникает полоса, отдельные линии которой отвечают различным комбинациям Vo + Увр. Частоты колебательных квантов V простираются от 30 до 4000 см"1 (X от 0,3 мм до 2,5 мкм). Это далекая инфракрасная область, вплотную смыкающаяся с областью миллиметровых радиоволн. Кванты еще более низкой энергии, менее 0,5 кДж/моль, могут вызвать только переходы между вращательными уровнями и дают начало чисто вращательному спектру. Энергии перехода е р и Vвp связаны соотношением = /гv p. Каждая линия в таком спектре имеет частоту v вр, отвечающую г-му вращательному переходу. Вращательный спектр имеет частоты порядка 10" — 1 см и простирается в область субмиллиметро-вых, миллиметровых (микроволновая (МВ) область) и сантиметровых радиоволн. На рис. 66 представлены схемы двух уровней (А и В) электронной энергии и соответствующие им колебательные и вращательные уровни. [c.143]

Испускаемые ядром электроны характеризуются сплошным спектром энергии от О до некоторой максимальной величины (обычно порядка 1 МэВ), вполне определенной для распада каждого данного изотопа. Непостоянство энергии электронов в процессе р--распада связывают с образованием нейтрино и антинейтрино. Частицы эти электронейтральны, не обладают массой гокоя, спин их /2, и движутся они со скоростью света. Энергия процесса Р -распада распределяется между тремя частицами электроном, остаточным ядром и антинейтрино. Участие третьей частицы и обусловливает наблюдаемый на опыте сплошной энергетический спектр электронов. С учетом существования нейтрино полагают, что в основе р--распада лежит превращение нейтрона ядра в протон, при этом образуются свободный электрон и антинейтрино [c.398]

Следует отметить, что такое расщепление имеет место и для волн, не точно, а приближенно отвечающих этому условию. Величина расщепления в этом случае не столь велика, как для волн, описываемых уравнением (ХХП1.8), но в спектре энергии соответствующий уровень также исчезнет. Таким образом, в спектре энергии электронов должны возникнуть серии полос отсутствующих, т. е. запрещенных, энергий. Этот результат может быть описан следующ им образом. [c.505]

Некоторое время думали, что альфа-частицы, испускаемые атомными ядрами данного изотопа, моноэнергетические. Однако более точные исследования показали, что это не всегда так. В большинстве случаев спектр энергий альфа-частиц состоит из двух или большого числа близко расположенных моноэнергетических групп. Например, при распаде испускается одна моноэнергетиче- [c.394]

Остановимся на свойствах собственных функций уравнения (3.7). При решенрш задачи о состоянии частицы (системы) мы получаем набор собственных функций )/ , щ, Уз,..., описывающих ряд стационарных состояний. Каждой функции и каждому стационарному состоянию отвечает определенное значение энергии 5, 2, и т.д. Набор допу стимых значений энергии, или дискретный спектр энергии, характерен для частиц, совершающих периодическое движение, подобно электрону в атоме. Для свободно движущейся частицы возможен непрерывный спектр энергии. [c.14]

В соответствии с (VI. ) различают три типа молекулярных спектров— электронные, колебательные (вибрационные) я вращательные (ротационные) спектры.. Энергии теплового движения достаточно для возбул<дения вращения молекул. Поэтому все молекулы газа уже в условиях комнатной температуры вращаются. Вращательный спектр лежит в дальней инфракрасной области, так как энергии вращательных переходов имеют наименьшую величину (10 — эВ). Колебательные переходы характеризуются энергией при- [c.174]

Отметим, что в выражениях (10.18) и (10.19) каждое решение уравнения Шрёдингера было помечено индексом k, а не г. Для бесконечных систем (s- oo) k становится непрерывной переменной, изменяющейся в пределах [О, оо] и спектр энергий такой системы становится непрерывным. [c.231]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология