Подкритическая система

Бающаяся цепная реакция невозможна, но если в размножитель ввести нейтронный источник, то вследствие деления ядерного горючего полный нейтронный поток будет значительно выше, чем начальный поток от источника. Увеличение потока нейтронов в подкритической системе определяется коэффициентом умножения [c.52]

К недостаткам подкритической системы следует отнести [c.172]

Было описано два основных метода осуществления ядерного взрыва или, иначе говоря, быстрого превращения подкритической системы в надкритическую. [c.92]

На рис. 10.1 приведены значения коэффициента теплового иснользования и вероятности нейтрону избежать резонансного поглощения для гомогенных сред из естественного урана и графита. Максимальная величина произведения этих двух величин (пунктирная кривая) 0,59, что гораздо меньше минимального значения, оцененного выше. Таким образом, гомогенный реактор с оптимальным отношением замедлителя к горючему — система подкритическая. Однако гетерогенная структура из этих материалов может быть сделана критической. Это достигается главным образом увеличением вероятности нейтрону избежать резонансного поглощения, если однородное распределение заменить блочным. [c.464]

Система демпфирования колебаний ротора может включать масляный демпфер в его нижней части и пассивный магнитный демпфер или активную электромагнитную систему в верхней части ротора [16, 17]. Вопросы оптимального демпфирования всегда сопряжены со спектром наиболее активных резонансов демпфируемой системы. Очевидно, что узлы подвески и демпфирования роторов надкритических и подкритических центрифуг сильно различаются. Некоторые варианты этих решений изложены в целом ряде патентов, которых по различным узлам конструкции газовых центрифуг имеется более ста. [c.183]

Если коэффициент размножения К равен единице, то система находится в критическом состоянии и реактор работает с постоянной мощностью. При К > 1 или К < 1 система носит название надкритической и подкритической, и реактор работает с повышающейся или понижающейся мощностью. [c.614]

Действительно, в одной и той же системе координат р и можно построить кривые изменения рп и приняв во внимание возможность перехода процесса в каждой из полостей из надкритического в подкритический режим (фиг. 236). Имея в виду, что внешнее сопротивление Р, приложенное к штоку поршня в момент его трогания, может быть определено из равенства [c.312]

Для растворов газов в жидкостях, когда газ чаще всего находится в сверхкритических условиях, а растворитель - в подкритических, выбирается так называемое несимметричное условие стандартизации. Для бинарной системы [c.216]

Все величины после удара- -будут подкритическими. Обратного удара при падении давления, т. е. перехода из подкритического состояния в надкритическое, быть не может, так как он должен сопровождаться падением энтропии в изолированной системе, что противоречит второму закону термодинамики. [c.281]

Спонтанное и вынужденное деление всегда сопровождается испусканием нескольких нейтронов, которые, в свою очередь, могут вызвать деление новых ядер и т. д. Такую самоподдержгшающуюся реакцию называют цепной. Параметром, хара1сгеризующим возможность протекания этого процесса, является коэффициент размножения К, который определяется как отношение числа нейтронов последующего поколения к числу нейтронов предыдущего поколения в объеме размножающей нейтроны среды. При К = 1 количество делений не изменяется во времени — такое состояние называют критическим, соответственно объем и массу системы с таким значением параметра К называют критическим объемом и критической массой. При К > 1 цепная реакция развивается по нарастающей, что соответствует надкритическоему состоянию. При К < 1 реакция затухает — реализуется подкритическое состояние. [c.229]

Для водных растворов существует такое соотношение изотопов, при котором система всегда подкритич-на. При массовом содержании " Ат в смеси Ат и Ат менее 5 % система остается подкритической вплоть до концентрации америция в растворах и механических смесях диоксида с водой, равной 2500 г/л. Ат в смеси с Ат также увеличивает критическую массу смеси, но в меньшей степени, так как сечение захвата тепловых нейтронов для на порядок Ш1- [c.252]

При определенных условиях цепная реакция деления может стать самоподдерживающимся процессом, который сопровождается выделением огромного количества энергии. Для поддержания цепной реакции необходимо, чтобы один из нейтронов, образующихся в результате деления, приводил бы к следующему делению. Критерием возможности того или иного хода процесса является эффективный коэффициент размножения эфф, который определяется как отношение числа нейтронов данного поколения к числу нейтронов предыдущего. В том случае, когда величина йэфф>1, число нейтронов системе непрывно увеличивается со временем. Если Адфф = 1, то число нейтронов остается постоянным. И если ефф<1, число нейтронов со времене.м уменьшается, постепенно приближаясь к нулю. Эти три режима соответственно называются надкритическим, критическим и подкритическим. [c.51]

В связи с этим для повышения безопасной эксплуатации системы управления и защиты должны быть предусмотрены по меньшей мере две независимые системы воздействия на реактивность (желательно основанные на разных принципах), которые были бы способны быстро (не допуская повреждения твэлов) независимо одна от другой привести активную зону в подкритическое состояние при рабочей температуре активной зоны и теплоносителя, а также при расхолаживании и разотравлении реактора [1. [c.212]

Оценка времени заполнения пульсационного тракта от ЗРМ до аппарата. В [28, 29] на основе общих газодинамических соотношений для стационарного потока [30—32] проанализирована работа пневматической части пульсационной системы, заполняемой воздухом за каждый пульсационный цикл. В случае, когда для осуществления пульсации, требуется перепад давлений воздуха больше критического (случай больших пульсационных нагрузок), общее время заполнения воздухом пульсационного тракта 2тн складывается из подкритического Тд. кр и надкритического Тн.кр и может быть записано как [c.24]

Смена возможных стационарных состояний рассматриваемой нелинейной системы и их устойчивости бифуркация), которая происходит при прохождении параметра R через точку R = R , проиллюстрирована на рис. 2,0. Два нетривиальных состояния, возникающие (или, как говорят, ответвляющиеся) в точке бифуркации R = R , существуют в области R> R , где, согласно линейной теории, первичное неподвижное состояние неустойчиво. Это — случай надкритической, или прямой, или нормальной бифуркации. Если же такие нетривиальные состояния системы возможны (хотя и неустойчивы) в той области значений управляющего параметра, где первичное состояние линейно устойчиво, то имеет место подкритическая, или обратная, бифуркация — см. рис. 2, . Оба типа бифуркаций иногда объединяются названием симметричные бифуркации (или бифуркации типа вилки, в англоязычной литературе — pit hfork bifur ations), в общем случае единственное устойчивое состояние, существующее по одну сторону от точки бифуркации, — не обязательно неподвижное состояние. [c.26]

Особая серия экспериментальных работ специально ориентирована на изучение устойчивости конвективных течений того или иного заданного вида. Это эксперименты с контролируемыми начальными условиями. По-видимому, первой в этом цикле была работа Чена и Вайтхеда [235], и предложенная ими схема эксперимента использовалась — с несущественными изменениями — в ряде позднейших исследований. Методика эта такова. Слой рабочей жидкости, находящийся в подкритических условиях, освещается сквозь прозрачный верхний теплообменник светом мощной лампы, прошедшим через периодическую решетку, состоящую из прозрачных полос с непрозрачными промежутками между ними. В результате формируется валиковое конвективное течение с длиной волны, навязанной извне и равной периоду решетки. Затем разность температур нижней и верхней границы слоя постепенно увеличивается до нужного надкритического значения, после чего лампа выключается и начинается самопроизвольная эволюция течения. В некоторых работах таким способом исследовалось поведение течений не однородной валиковой, а более сложной структуры. Например, эксперименты проводились с так называемым двухмодовым течением [221] (см. п. 4.1.10), системами валов с дислокациями [242] (см. пп. 4.3.1, 6.5.3) и системами шестиугольных и квадратных ячеек [105]. Для создания таких начальных полей скорости использовались решетки соответствующей формы. [c.35]

Детальное исследование [96, 97] уточненной Пальмом системы уравнений для У W Z показало, что вблизи R = R при достаточно больщих 7 устойчивы только щестиугольные ячейки, причем вывод о зависимости направления циркуляции от знака 7 сохраняет свою силу. В частности, щестиугольные ячейки возможны и при подкритических значениях R, если начальное возмущение имеет пространственную структуру, соответствующую таким ячейкам, и достаточно большую амплитуду (жесткое возбуждение). Зегель [98], анализируя уравнения вида, аналогичного (3.25), включил в рассмотрение более широкий набор взаимодействующих мод. Он нашел, что двумерные валы, будучи неустойчивыми непосредственно за точкой бифуркации R = R , при дальнейшем росте R при некотором значении R становятся устойчивыми, а при еще большем R теряют свою устойчивость шестиугольники. В дальнейшем Дэвис и Зегель [99] получили аналогичный результат при использовании такого рода техники, допуская вариацию с температурой не только вязкости, но и других материальных параметров среды, а также деформацию свободных поверхностей слоя. [c.67]

Допустим, в надкритической области имеется двумерное течение в виде ж-валов. Тогда, если крутизна рампа dR/dx повсюду достаточно мала, то следует ожидать, что амплитуда валов будет постепенно убывать в положительном направлении ж, по мере убывания R и перехода к подкритической области. Такой рамп должен действовать как мягкая боковая стенка — в частности, оказывать малое сопротивление релаксации валов. (Вообще говоря, в системе с рампом может происходить крупномасштабная циркуляция жидкости, охватывающая область с характерными размерами области рампа. Однако в том частном случае, когда изменение температур поверхностей слоя в направлении ж согласовано с формой этих поверхностей таким образом, что везде в слое невозмущенные изотермы представляют собой горизонтальные плоскости, циркуляция не возникает.) Возникает вопрос будет ли при наличии медленного рампа устанавливаться режим, при котором волновое число f r в однородной части надкритической области совпадает с предпочтительным волновым числом f p Результаты имеющихся теоретических исследований далеко не всегда дают на этот вопрос положительный ответ. В дальнейшем мы увидим, что они, тем не менее, не противоречат концепции внутреннего оптимального масштаба. [c.147]

В работе рассмотрен случай, когда параметры а1 медленно меняются с координатой х. В результате переход от подкритических условий к надкритическим происходит в пространстве. Авторы ввели медленную координату X и медленное время Т с помощью малого параметра, характеризующего скорость изменения параметров а1 и выполнили разложение уравнений, аналогичное использованному при выводе уравнения Кросса—Ньюэлла (см. п. 3.3.6). В полученном уравнении диффузии фазы, вообще говоря, содержится описание дрейфа всей структуры в целом, который возникает из-за неоднородности условий. В стационарном случае это уравнение сводится к дифференциальному уравнению первого порядка, однозначно определяющему распределение локального волнового числа к Х), если к задано в некоторой точке. Для выбора такой единственной зависимости авторы использовали прием, который стал стандартным для данного рода задач, а именно, положили к — ксВ критической точке. (Обоснованность этого предположения является ключевым моментом, и мы ее далее обсудим.) Оказалось, что все рампы, которые могут быть трансформированы друг в друга преобразованием пространственной переменной, дают одну и ту же зависимость к от о 1(Х). В потенциальных системах все рампы приводят к одному и тому же значению к = кг для однородной надкритической области, а именно, к тому кр, которое минимизирует удельный потенциал однородной системы. [c.148]

Обсудим физическую интерпретацию этих результатов. Теоретические выводы о величине реализованного волнового числа были сделаны на основании ключевого предположения, что локально к — кс там, где К = Кс. Если рассматривать лишь возможность существования стационарных конвективных течений с тем или иным к при данном К в однородной области, то этот шаг с логической стороны сомнителен. Значения Кс и кс были найдены для пространственно-периодических течений в однородном слое, где взаимодействие конвективных валов не создает среднего потока энергии вдоль слоя. В системах с рампом это, вообще говоря, не так более энергичные валы, находящиеся в области с большей надкритичностью, передают свою энергию менее энергичным, существующим в менее надкритических условиях. Мало того, этот поток энергии не может обращаться в ноль в той самой точке, где режим критический, а неизбежно будет проникать в подкритическую область. Это означает, что условия вблизи того х = Хс, при котором К — Кс, отличаются от условий в однородном слое при К = Кс,и валы там не обязаны иметь волновое число к = кс. Один только факт существования [c.185]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология