Фокус оптический

Рис. 100. Схема установки со световым нагревом для выращивания монокристаллов методом Вернейля 1 — главный рефлектор 2 — дуга 3 — контрольное зеркало 4 — держатель образца 5 — камера печи 6 — вспомогательный рефлектор 7 — поток газа 8 — вибратор, 9 — бункер 10 — фокус оптической системы 11 — выпуск газа. Вторая дуга включается на время замены электродов [1]

Рентгеновский аппарат УРС-0,02 значительно компактнее аппарата УРС-0,1 (рис. VII.1, в). В нем используется рентгеновская трубка типа БСМ-1, диаметр оптического фокуса которой 40 — 60 мкм. Максимальная мощность трубки с медным анодом 0,02 кВт. Блок питания и пульт управления смонтированы в одном шкафу. Рентгеновская трубка, помещенная в защитный кожух, крепится на штативе. [c.127]

Для тонкой линзы фокусное расстояние отсчитывается от ее центра, для сферического или асферического зеркал — от точки пересечения отражающей поверхности с оптической осью до фокуса. Оптической осью называется прямая, на которой расположены центры кривизны всех отражающих и преломляющих поверхностей элементов оптической системы. Оптическая система имеет передний, расположенный слева, и задний, расположенный справа, фокусы и соответствующие им переднее и заднее фокусные расстояния. Обычно задний фокус и заднее фокусное расстояние обозначаются теми же буквами, что и передние, но со штрихом. [c.86]

Для сравнения показателей преломления кристалла и иммерсионной жидкости используют явление Бекке ( полоска Бекке ). В иммерсионном препарате по краям кристалла наблюдается тонкая светлая полоска, хорошо видная в момент точной наводки оптической системы микроскопа на фокус. Полоска Бекке всегда возникает на границе раздела двух фаз с различными показателями преломления. При вращении ручки точной наводки фокуса от наблюдателя полоска Бекке смещается в сторону вещества с меньшим показателем преломления. [c.109]

Введем дополнительное ограничение на распределение, а именно в расчет будем принимать только частицы, траектории которых лежат в угле расходимости 0. В этом случае основное предположение, на котором базируется теорема Лиувилля, нарушается и фактическая плотность становится ниже предела Лиувилля. В фазовом рассмотрении процесс уменьшения плотности тока становится непосредственно очевидным. Предельное значение угла расходимости соответствует предельному значению импульсной координаты фазового эллипса. Чем больше сжатие при фокусировке фазового эллипса по пространственной координате, тем больше разброс по импульсной координате и, следовательно, меньше доля частиц с траекториями внутри предельного угла расходимости. Для максвелловского распределения по скоростям практическое интегрирование может быть очень сложным. Так, Пирс для получения соотношения между действительным значением плотности тока и предельным значением Лиувилля брал действительное значение плотности тока в фокусе оптической системы. Проделав достаточно сложные вычисления, он получил следующие выражения для действительного значения плотности тока в плоскости изображения соответственно для одномерной и аксиально-симметричной линз [c.133]

Это обеспечивается тем, что имеется один источник света в виде электрической 8-6 лампы с прямой нитью. Лампочка подключается к электросети через понижающий трансформатор. Нить лампы расположена строго по центру осветителя вдоль основной оптической оси. Под углом 45° к оптической оси прибора расположены два круглых зеркала / (рис. 17), жестко прикрепленных к корпусу осветителя. Эти зеркала направляют лучи света при точной установке нити лампы 8 по двум параллельным друг другу направлениям. В фокусе относительно нити лампы помещены два конденсора 4, расположенные на передней крышке осветителя. Конденсоры обеспечивают параллельность лучей света и одинаковую освещенность. За линзами конденсора в их оправах устанавливаются матовые стекла 2 для равномерного освещения полей. [c.29]

Оптическая схема спектрометра УК-10 представлена на рис. 33. Инфракрасное излучение от силитового стержня / направляется двумя зеркалами 2 и 2 а т кювету с поглощающим веществом 3 и кювету сравнения 3 а. Зеркалами 4 5 оба луча направляются на сферическое зеркало 6. Зеркало 5 вращается вокруг оси и имеет два вырезанных сектора. Это зеркало пропускает поочередно на сферическое зеркало 6 то поток, прошедший через кювету сравнения, то поток, прошедший через кювету с исследуемым веществом. Сферическое зеркало 6 находится в фокусе источника излучения, поэтому оно направляет световой поток параллельным пучком на призму 7, которая вместе с двумя другими призмами находится на вращающемся столике 8. [c.52]

Световые лучи достаточной интенсивности, будучи сфсркусированными с помощью системы зеркал или линз, позволяют получить в фокусе весьма высокие температуры. Такого рода оптические печи применяются данно. В качестве источника излучения использовались солнце, электрическая дуга, вольфрамовые нити лампы накаливания, угольные и графитовые нагреватели, газоразрядные лампы высокого давления и плазменные излучатели. В фокусе оптических печей можно получать температуры до 4000 К, поэтому они довольно широко использовались в лабораторных исследованиях. В промышлен-носги из-за сложности и малого КПД они не получили распространения. Положение изменилось с появлением лазеров (оптических квантовых генераторов). [c.380]

Жесткий монтаж всего прибора обеспечивает сохранение оптическими деталями нужного положения. Всю установку оптической системы делают на заводе и никаких дополнительных операций в лаборатории не производят. Лучшее положение фокуса каждый спектроскопист подбирает по своим глазам перемещением окуляра. Смещение разряда с оптической оси устраняют перемещением подставного электрода в горизонтальной плоскости в направлении, перпендикулярном к оптической оси. [c.120]

Стилометр СТ-7 (рис. 78). Стилометр собран в виде очень компактного прибора, в котором совмещены спектральный аппарат, фотометр и тубус с однолинзовой осветительной системой. Щель, ширину которой можно регулировать, расположена в фокусе объектива. Световой пучок, идущий от щели к объективу, поворачивается на 90" поворотной призмой. Фокусировку коллиматора производят перемещением объектива вдоль его оптической оси. [c.122]

Окончательную точную фокусировку прибора производят перемещением одной-двух деталей с помощью микрометрических винтов. Положение лучшего фокуса находят на заводе и указывают в паспорте прибора. Только в редких случаях в лаборатории требуется делать дополнительную фокусировку, а тем более изменять положения жестко закрепленных оптических деталей. [c.127]

Телескоп оптического пирометра представляет собой металлическую зрительную трубу, внутри которой помещаются объектив 1 с линзой 2 и окуляр 3 с линзой 4. В фокусе линзы объектива смонтирована фотометрическая лампа накаливания 5 с угольной или вольфрамовой [c.108]

Если эту картину необходимо уменьшить для фоторегистрации, например чтобы получить замедленный кинофильм нестационарного процесса, то можно воспользоваться так называемой коллективной линзой. Эта линза, или вогнутое зеркало большого диаметра с большим фокусным расстоянием, устанавливается на небольшом расстоянии за плоскостью экрана, а экран убирается. Расходящийся пучок лучей отклоняется оптическим элементом таким образом, что он полностью входит в апертуру съемочной камеры. Линза камеры располагается приблизительно в фокусе коллективной линзы. С помощью коллективной линзы и системы линз съемочной камеры первоначальная плоскость экрана проектируется на фотопленку. [c.43]

Фокусным расстоянием системы (передним или задним) называют расстояние от фокуса до главной точки, т. е. точки, где в плоскости, перпендикулярной главной оптической оси, изображение совпадает с его натуральной величиной. Если среды объектов и изображений имеют одинаковые оптические свойства, то переднее и заднее фокусные расстояния равны. Фокусы системы соответствуют изображению бесконечно удаленной точки. [c.228]

Несмотря на наглядность данного метода, все же контраст наблюдаемой картины недостаточен. Для увеличения контраста используется монохроматическая подсветка через затравку и монокристалл. Изображение выделяется с помощью селективных фильтров. Наряду с контролем диаметра удается получить картину распределения температуры на поверхности монокристалла и расплава, используя для этого передающую камеру высокой спектральной чувствительности в инфракрасном диапазоне. В том случае, если на поверхности расплава образуется оптически непрозрачный слой, то для его просвечивания используются рентгеновские лучи. Полученное при этом изображение проецируется на флюоресцентный экран и после усиления яркости анализируется. Контраст изображения зависит от угловых размеров фокуса рентгеновской трубки и соотношения коэффициентов поглощения кристаллизуемого вещества, а также от состава слоя на поверхности расплава и конструкции нагревательной системы. [c.145]

Проверка оптическими приборами. Проверка при помощи телескопа и визирной метки (фиг. 6) производится путем совмещения фокуса телескопа 1 и перемещаемой по проверяемой плоскости 5 визирной метки 4. Совмещение фокуса телескопа осуществляется [c.446]

Уменьшенное изображение объекта получается в том случае, Hzoapa- когда объект и изображение нахо-)K ffue дится g фокусе оптической линзы, как показано на рис. 8. В соответствии с правилами оптической геометрии коэффициент уменьшения равен [c.574]

Принципиальная оптическая схема рассматриваемых приборов приведена на рис. 29. Свет от источника 1 попадает на зеркало-кон-денсор 2, которое направляет пучок лучей на плоское зеркало 3, поворачивающее лучи на 90° и направляющее их на входную щель монохроматора 4. Зеркальный объектив 6, в фокусе которого расположена щель, направляет параллельный пучок лучей на призму 5, которая разлагает его в спектр и возвращает иа объектив 6. Луч, прошедший призму под углом, близким к углу наименьшего отклонения, попадает на выходную щель 7, расположенную под входной щелью. Поворачивая призму вокруг оси, можно получить на выходе монохроматора лучи различных длин волн. Выходящий из монохроматора пучок света проходит фильтр 8, кювету с исследуемым раствором У и попадает на фотоэлемент 10. [c.79]

Оптическая схема анализатора содержит конденсор /, проектирующий свет на щель 2. Щель находится в фокусе объектива 4. Световой луч попадает с помощью отражающей призмы 3 в объектив, проходит через преломляющие призмы неподвижную 5 и вращающуюся 6, отражается от посеребренной плоскости приз мы 6, вновь проходит через объектив и с помощью отражающей призмы 7 поступает в окуляр 8. Удлинение пути луча увеличивает дисперсию. Все оптические элементы смонтированы в коробках и трубке. Щиток предохраняет глаза наблюдателя. Различные участки спектра приводят в поле зрения окуляра (к указа-телю) вращением призмы 6 с помощью верньера, соединенного с отсчетным барабаном. Цена деления барабана 2°. Лампа белого света, (например, кинолампа мощностью 250—300 Вт) и держатели лампы и ампулы не входят в комплект прибора и должны быть установлены по месту. Их положение влияет на резкость изображения. Прибор заземляют. [c.348]

Оптическая схема прибора (см. рис. 1.15) даухлучевая. Иа пути светового пучка от источника света (лампы 7) до разделения его на две части устанавливается один из шести фильтров 2, на поворотном диске коррегирующих спектральную чувствительность фотоэлементов к кривым сложения цветов X , У, 7-. Из шести фильтров три (N 1—3) — красный, зеленый, синий - соответствуют источнику света В, а другие три фильтра (N 4-6) — красный, зеленый, синий — соответствуют источнику света С. ИсточтЬси света расположены в фокусе линзы 5. Один световой поток с помои1ью зеркала 4 направляется в правую ветвь оптической схемы, проходя череэ измерительную диафрагму 7. Линза В с помощью [c.35]

Для оптических систем Хб Р, вследствие этого осцилляции функции синуса происходят очень часто. Вблизи геометрического фокуса всегда имеется максимум синуса, в результате чего наибольший максимум (максимум максиморум) функции 1/ф] практически совпадает с геометрическим фокусом. Важное отличие акустических фокусирующих систем от оптических состоит в том, что возникает смещение максимума максиморума функции 1ф акустического фокуса) от геометрического фокуса в сторону преобразователя. [c.88]

Для проведения рентгеносъемки в камерах, требующих использования острофокусного источника рентгеновского излучения, отечественная промышленность выпускает рентгеновские аппараты УРС-0,1 и УРС-0,02. В рентгеновском аппарате УРС-0,1 применяется трубка БСВ-7, размеры оптического фокуса которой [c.126]

Оптическая схема прибора представлена на рис. 17.4. Световой поток от источника света 1 проходит через светофильтр 2, попадает на призму 3, которая делит его на два равных потока (левый и правый). Затем световые пучки проходят через линзы 4,4, попадают на зеркала 5,5 и после отражения проходят через линзы 6,6 и далее попадают на кюветы 7,7 с раствором или растворителем. Далее световые потоки попадают на линзы 8,8, в фокусе которых помещены матовые зеркала 9,9, а за ними сурьмяно-цсзисвые фотоэлементы Ф-4 10,10. На пути правого потока расположена щелевая диафрагма 11, которая связана со шкалой барабана 12 и является таким образом измерительной диафрагмой. Такая же Диафрагма установлена на пути левого светового потока эта диафрагма служит для ослабления светового потока, падающего на левый фотоэлемент. [c.334]

Квазимонохроматические (оптические) П. Действие этих переносных приборов основано на сравнении яркости монохроматич. излучения двух тел-тела, т-ру к-рого измеряют, и эталонного. В качестве последнего обьпно используют нить лампы накаливания с регулируемой яркостью излучения. Наиб, распространенный прибор данной группы-П. с исчезающей нитью (рис. 1). Внутри телескопич. трубки в фокусе линзы объектива находится питаемая от аккумулятора через реостат пирометрич. лампа с подковообразной нитью. Для получения монохроматич. света окуляр снабжен [c.539]

Электронный анализатор, например сферические электроды, в фокусе которого размещают мультидетекторную систему, состоящую из двух плотно пригнанных друг к другу плоских канальных детекторов (каналтронов), которые обеспечивают высокую степень усиления (10 ) электронного пучка, сфокусированного в детекторе. Все импульсы преобразуются в оптический сигнал при помощи флуоресцентного экрана. Фокальная плоскость непрерывно сканируется фотоумножителем (или телевизионной камерой). Усиленный фотоумножителем сигнал поступает на обработку в компьютер для преобразования его в конечный фотоэлектронный спектр. [c.141]

Дополнительным устройством, которое имеется в некоторых РЭМ, является приставка для динамической фокусировки , которую не следует путать с коррекцией наклона . Прн динамической фокусировке (рис. 4.12) изменяется оптическая сила линзы в зависимости от положения пучка при сканировании для того, чтобы скомпенсировать изменение его размера из-за изменения рабочего расстояния. При наблюдении сильно наклоненного плоского образца оптическая сила линзы увеличивается при сканировании верхней части поля зрения и ослабляется по мере прохождения растра вниз по объекту, сохраняя, таким образом, все время пучок в положении оптимальной фокусировки. Сильно наклоненный объект останется в фокусе, даже если его вертикальное смещение превышает глубину поля зрения, как показано на рис. 4.13. Отметим, однако, что динамическая фокусировка зависит от выполнения простого и известного соотношения между положением пучка и рабочим расстоянием. Динамическая фокусировка не может применяться к шероховатым, нерегулярным объектам, ее можно использовать лишь для гладких, плоскпх объектов. [c.116]

Так при установке образца в плоскости фокусировки оптического микроскопа ручками регулировки положения столика образца происходит его установка в фокус рентгеновского спектрометра. Направление малой оси эллипсоида является наиболее критичным. Для приборов с малыми углами выхода рентгеновского излучения это направление почти параллельно оси Z, и установка образца по оси Z является самой критичной юстировкой. При больших углах выхода за счет наклона области фокуса Z-компонента увеличивается в l/ os0 раз, что в свою очередь немного уменьшает чувствительность к изменению положения образца по высоте. Другим подходом к решению проблемы -является поворот плоскости круга фокусировки вокруг направления выхода рентгеновского излучения. Такой принцип лежит в основе конструкции горизонтального спектрометра. В этом спектрометре большая ось эллипсоида почти параллельна направлению оси Z, и положение образца по вертикали наименее критично. Вместо этого более вероятной становится расфокусировка в плоскости X —Y. Следует отметить, что в РЭМ, снабженном кристалл-дифракционным спектрометром, отсутствие оптического микроскопа с малой глубиной фокуса для нахождения фокуса спектрометра может вызвать серьезные проблемы при проведении количественного анализа. В этом случае большая глубина фокуса РЭМ является помехой, поскольку трудно наблюдать изменение рабочего расстояния на несколько микрометров, которые критичны для рентгеновских измерений. [c.195]

Схема дифрактометра для анализа порошков с фокусировкой по Брэггу—Бреп-тано представлена на рис. 11.2-9. Порошковые образцы спрессовывают на металлическом держателе (Р), который можно вращать во время экспозиции вокруг оси, нормальной к его плоскости, с тем, чтобы дополнительно увеличить случайность ориентации кристаллитов. В данной схеме используется эффект парафокусировки, при котором добиваются того, чтобы линейный фокус (F) рентгеновской трубки (R) и выходная щель дифрактометра (D) лежали на одном круге, так чтобы они были эквидистантны относительно держателя образца (Р). Изогнутый кристалл-монохроматор (М), отъюстированный таким образом, чтобы выполнялось условие Брэгга Л = 2dhki sin в для сильного отп-ражения hkl (где Л — длина волны Ка-излучения), используют для того, чтобы сфокусировать рентгеновские лучи на входную щель F. Геометрия оптической схемы дифрактометра должна также обеспечивать эффективную фокусировку дифрагировавших рентгеновских лучей на щель детектора D. Расхождение падающего и дифрагировавших лучей внутри дифрактометра ограничивается пропусканием этих лучей через ряд тонких металлических пластин (S), известных как коллиматор Соллера. [c.402]

Локальная лучевая пайка основана на нагреве с помощью некогерентного ИК потока (рис. 15). При использовании в качестве источника ксеноновой газоразрядной лампы высокого давления (ДК сР-бООО М, ДКсР-3000 М, ДКсШ-1000) достигается температура в фокусе 1000—>1500° С. Наибольший интерес представляет такое конструктивное решение оптической фокусирующей системы, при котором малый диаметр фокальной области в плоско- [c.46]

Некогерентный оптический нагрев, схема которого приведена на рис. 100 [109], состоит из источника световой энергии (обычно это элек-тродуговой разряд), фокусирующего зеркала и образца. Кроме электроду-гового разряда используются также ксеноновые лампы мощностью 6 кВт. При диаметре зеркала порядка 0,6 м с углом охвата 180 ° максимальная плотность излучения в фокусе составляет 900 + 1000 Вт/см . При этом эффективный поперечный диаметр изображения источника нагрева в фокусе равен 8 мм. В варианте, изображенном на рис. 100, КПД системы составляет порядка 50%. При световом нагреве, однако, на образце возникают высокие градиенты температуры, для снижения которых зона плавления дополнительно нагревается. Мощность, расходуемая на нагрев единицы поверхности расплава, линейно уменьшается с увеличением диаметра исходного вещества D (при сохранении постоянной ширины зоны расплава). Эту зависимость можно представить следующим образом [c.136]

Одним из перспективных направлений развития фотометрических детекторов является применение фотодиодной матрицы. Оптические схемы двух типов фотодиодных УФ-детекторов приведены на рис. И1.21. В таких детекторах непрерывное излучение источника 1 проходит через проточную рабочую ячейку 4 и попадает на дифракционную решетку 5. Луч отклоняется и фокуси- [c.269]

Хрусталик. Хрусталик удерживается на месте радиальными мышцами, стремящимися растянуть его, а также сфинктерной мышцей, расположенной вокруг основания радиальных мышц. Сфинктерная мышца снимает напряжение с хрусталика, представляющего собой полутвердое упругое тело, и позволяет ему вновь вернуться в исходное выпуклое состояние. Для того чтобы видеть близлежащие объекты с достаточно высокой резкостью, сфинктерная мышца при аккомодации глаза должна сократиться, позволяя хрусталику принять естественную выпуклую форму. При рассматривании удаленных объектов сфинктерная мышца при аккомодации глаза расслабляется и позволяет радиальным мышцам сделать поверхность хрусталика почти плоской. С возрастом вещество хрусталика постепенно теряет свою упругость, так что растягивающие радиальные мышцы на него не действуют. Так наступает время, когда нам для работы необходимы очки. Кроме того, с возрастом хрусталик желтеет, а иногда и столь сильно изменяется, что совершенно теряет свою прозрачность — наступает катаракта. Ее появление может быть вызвано и продолжительным облучением инфракрасными излучениями при работе у нагревательных или иных печей. По мере того как хрусталик мутнеет, все предметы в поле зрения воспринимаются как сквозь туман, и так до тех пор, пока глаз не перестает различать какие бы то ни было детали, а опознает предметы лишь по их цвету. Хирургическое удаление хрусталика возвращает возможность различения деталей, но для фокусировки изображения на сетчатке в этом случае требуются очень сильные очки илп контактные линзы. При этом, конечно, теряется аккомодация зрения. Как уже упоминалось, для оптической системы хрусталика глаза характерны два дефекта, известные под названием сферической и хроматической аберраций. Вследствие хроматической аберрации синие и фиолетовые лучи фокусируются в точке, расположенной ближе к хрусталику, чем точки, где собираются в фокус зеленые, желтые и красные лучи. [c.18]

Отличие акустических фокусирующих систем от оптических состоит в заметном смещении максимума максимору-ма /ф акустического фокуса Р ) от геометрического фокуса в сторону преобразователя. Это объясняется тем, что поле, создаваемое фокусировкой, налагается на сложное акустическое поле ближней зоны преобразователя, а в оптических системах несфокусированное поле очень хорошо представляется как поле плоской волны. [c.96]

По теории, представлению в виде изобар и профилям сфокусированных звуковых полей имеется литература [1332, 574, 130, 1182, 936, 1580] снимки с помощью шлирен-оптического метода рассматриваются в работе [470]. Превращения поля круглого излучателя рассматриваются в работах [1332, 1337, 222, 362, 673]. Примеры по выбору соответствующих фокусирующих искателей для ультразвукового контроля, универсальные диаграммы для определения необходимых линз, размеры ожидаемой фокусной области и увеличение звукового давления в фокусе можно найти в работах [1343, 1345] примеры расчета имеются в работе [1343]. Обзор техники фокусировки звуковых полей приведены в работах [417, 1663, 1279]. О фокусировке только в одной плоскости сообщается в работе [696]. [c.108]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология