Потенциал взаимодействия контактный

Технология нанесения гальванических покрытий на алюминий и его сплавы отличается некоторой сложностью по сравнению с технологией нанесения этих покрытий на изделия из черных металлов, меди или латуни. Эта сложность обусловлена наличием на поверхности алюминия и его сплавов прочной и легко восстанавливающейся окисной пленки, препятствующей удовлетворительному сцеплению осаждаемого металла с основанием. Образование на поверхности алюминиевых сплавов окисных пленок в свою очередь связано с высоким сродством этого металла к кислороду. Другой важной причиной, осложняющей технологию нанесения электрохимических покрытий на алюминий и его сплавы, является высокое отрицательное значение потенциала алюминия и его стремление к переходу в ионное состояние. Этот процесс вызывает контактное вытеснение из растворов электролитов более электроположительных металлов цинка, меди, серебра, никеля, олова, хрома и т. д. Контактные осадки, как правило, не отличаются необходимым сцеплением. Существенные затруднения в технологию вносит также взаимодействие алюминия с кислыми и щелочными электролитами, применяемыми для получения обычных гальванических покрытий, а также наличие на поверхности литых алюминиевых изделий трещин и пор, в которых задерживаются эти электролиты. [c.332]

В контактных задачах Герца и Буссинеска [2] и в упомянутой теории ДКР [6] природа сил взаимодействия твердых фаз и форма потенциала этих сил явно не фигурируют. По существу же, речь идет о бесконечно жестком отталкивании, к которому в теории ДКР добавлена бесконечно узкая потенциальная яма глубиной, равной удельной энергии адгезии ф (аналог липкого потенциала Бакстера). Следствием зтого являются бесконечно большие локальные давления р, притяжения или отталкивания в задаче Буссинеска о плоском штампе и в теории ДКР. Во всех контактных теориях предполагается, что зазор в каждой тонке зоны контакта радиуса а равен тождественно нулю (т. е. 2 (г) = О, г а). [c.383]

График силовой функции внешне мало чем отличается от графика потенциала парного взаимодействия частиц. Для него характерно наличие силового барьера и силовой ямы, а также бесконечно большая сила сцепления частиц при их контактном взаимодействии. [c.628]

Развитие химической и электрохимической коррозии, механического и коррозионно-механического износа (механохимической коррозии) определяется энергетическими взаимодействиями в системе металл-1 — металл-2 — нефтепродукт — ПАВ — вода (электролит) (см. рис. 1). К важнейшим энергетическим характеристикам, определяющим эти процессы, относятся прежде всего характеристики самих металлов, связанные с их свойствами (пластичностью, твердостью, хрупкостью, коррозионной стойкостью и др.) работа выхода электрона из металла <р, поверхностный потенциал металла Уд, контактная разность потенциалов (КРП),, нормальный электродный потенциал V [c.18]

Увеличение потенциала взаимодействия /2 2(О несколько увеличивает (рис. 12) вероятность образования контактных пар Ь-Ь как при р=0, так и при р= 1. Но при больших г кривые соггСОне просто смещены друг относительно друга, что было бы тривиальным, а несколько раз пересекаются, так что вклад изменения 1/2 2(0в термодинамику подлежит специальной численной оценке и не может быть предсказан с помощью простых рассуждений. [c.74]

Однако предположение k onst а широком интервале потенциалов для всех систем строго не выполняется. Непостоянство к связано с зависимостью от потенциала контактного угла на границе трех фаз ртуть/стекло/раствор. Этот эффект обусловлен электростатическим взаимодействием между ионными двойными слоями на границах стекло/раствор и ртуть/раствор. Стекло в водных растворах электролитов заряжено отрицательно. В связи с этим между стеклом и отрицательно заряженной поверхностью ртути имеет место отталкивание. Следовательно, в этих условиях отсутствует смачивание стекла ртутью и О 0°. В то же время при > О возникает эф( )ект прилипания ртути к стеклу, образуется хорошо определяемый контактный угол > 0°. Чем больше положительный заряд ртути, тем сильнее смачивание ею стекла, больше и, следовательно, согласно уравнению [c.160]

Исследование контактных взаимодействий позволяет оценить толщины жидких прослоек между твердыми фазами. Так, низщие жирные углеводороды полностью вытесняются из зазора между кварцевыми дисками, тогда как растворы электролитов и ПАВ при контактных напряжениях 0,5—2,5 МПа сохраняют остаточный слой, увеличивающий толщину от 0,04 до 0,2 мкм по мере роста -потенциала. Также уменьшается с разбавлением и увеличивается с ростом с значение уво в соответствии с теорией взаимодействия диффузных слоев (ХГП.Иа) уво = + 2 Ig с. где ki и 2 —константы. [c.287]

Оно имеет тензорную часть и, в дополнение, хорошо известное контактное слагаемое Ферми. В.заимодействие (3.13) между двумя аксиальными диполями продуцирует и соответствующий тензорный потенциал, и <3-функционное слагаемое. Такие члены характерны для взаимодействий между точечными диполями. Необходимо отметить, однако, что продольная (а V) -связь аксиального диполя, по сравнению с поперечной (ст х V) -связью магнитного диполя, приводит к противоположным знакам в тензорном потенциале и к различию в множителе 2 в контактном члене. В случае потенциала ОПО (5-функция является следствием идеализированной картины точечноподобных нуклонов и пионов и ее роль будет обсуждаться в разделе 3.3. [c.57]

Наибольшее взаимодействие через четыре а-связи ( 7 гц), несомненно, наблюдалось для протонов эндо-5 и эндо-6 в би-цикло-[2,1,1]-гексанах XVIII [17, 19]. Относительно большие взаимодействия ( 3—4 гц) имеют место между протонами анти-7 и эндо-3 в я-галогенкетонах (XIX, Х=галоген), имеющих скелеты норборнана и норборнена [20]. Однако взаимодействия между протонами экзо-2 и экзо-6 в бицикло-[2,2, 1]-гептанах XX значительно меньше ( 1 гц) [21]. Хотя теоретическое рассмотрение взаимодействия такого типа отсутствует, нельзя не учитывать возможности прямого взаимодействия через пространство. Вполне вероятно, что контактный потенциал Ферми, дающий (как это обычно предполагается) значительный вклад в обычное спин-спиновое взаимодействие, не дает основного вклада в случае взаимодействия через четыре а-связи [17]. В качестве возможного объяснения было предположено взаимодействие между небольшими частями орбит, принадлежащих С—Н-связям взаимодействующих протонов[19] (см. XVIIIa, Х1Ха, ХХа). Взаимодействие, безусловно, будет наибольшим в том случае, когда [c.150]

Опыты Босворта по измерению давления пара над натриевой пленкой с одновременным измерением контактного потенциала подтверждают, что электростатическое взаимодействие обусловливает почти всю поверхностную свободную энергию пленок щелочных металлов, об этом же говорят расчеты, проведенные с использованием уравнения адсорбции Гиббса (табл. 18). Некоторые величины коэф- [c.77]

Хотя молекулы, адсорбированные во втором слое, не взаимодействуют с электронным газом металла, индукционный эффект, обусловленный влиянием первого слоя, может привести к поляризации молекул второго слоя. Миньоле, например, пользуясь методом контактных потенциалов, наблюдал образование положительно заряженного слоя азота при адсорбции этого газа на поверхности никеля, предварительно покрытой отрицательной пленкой водорода. С повышением отрицательного потенциала водорода происходило увеличение положительного потенциала д1/1 2 пленки азота [c.377]

Другими словами, не только электрическая поляризация (электрический потенциал), но и избыточное локальное давление приводит к росту электрохимического потенциала и механо-электрохи-мической активности системы. В случае трения, как и в случае других контактных взаимодействий, электроны перетекают из сжатых (напряженных) областей в смежные области так, чтобы уровень Ферми (химический потенциал электронов) был постоянным [34]. В результате сжатые области получают положительный заряд и становятся анодами по отношению к остальной поверхности металла, получающей отрицательный заряд и выполняющей, таким образом, роль эффективного катода. [c.110]

Движение Qв Возвращаясь к общему описанию контактного и неконтактного состояний, регулирующих скорости и эффективность переноса электрона, продолжим это рассмотрение применительно ко вторичному хинону. Движение Qв при образовании контактного состояния можно рассмотреть на основании модели электронно-конформационных взаимодействий, где учитывается изменение конформационного потенциала при изменении зарядового состояния подвижной группы (см. 8 гл. ХП1 рис. ХП1.13). Будем считать, что образование контактного состояния Q AQв связано в основном с конформационной подвижностью Qв, который, двигаясь в конформационном потенциале, приближается к Q , принимает от него электрон и переходит в анион-радикальное состояние Q . В отличие от схемы на рис. ХП1.13 из-за сильной электростатической стабилизации не может покинуть места посадки и практически прекращает свое диффузное движение, оставаясь в комплексе с. Только после принятия второго электрона, захвата 2Н+ и восстановления до QвiI2 вторичный хинон начинает диффундировать в мембране. [c.381]

Взаимодействия мелщу объектами осуществляются только силовые и контактные, т.е, непосредственно через границу мезду ними. Одно из ключевых взаимодействий проявляется в виде взаимного проникновения микрочастиц одного объекта в объем другого. Например, испарение воды в воздух и растворение воздуха в воде через границу меледу ними. В результате такого взаимодействия изменяется качество материи каждого объекта как за счет обогащения материей инородных частиц, так и за счет вы-нуаденного изменеЕЙ1Я компановки всех микрочастиц внутри объекта. Такое усовершенствование качества материи происходит за счет потенциала внутренней энергии объекта, т.е. реализуется самопроизвольно как акт самосовершенствования. [c.67]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология