Порозность в ядре

Н — высота псевдоожиженного слоя — высота плотного слоя Z — степень расширения слоя w — скорость фильтрации т к и w — скорости фильтрации в ядре циркуляции и плотной фазе соответственно — критическая скорость — скорости частиц в ядре и плотной фазе соответственно v — скорость частиц Ар и Др — сопротивления плотной фазы и псевдоожиженного слоя соответственно т — число псевдоожижения a — диаметр частиц h — координата по высоте п — показатель режима фильтрации k — показатель стесненности витания g — гравитационная постоянная р, и р, — плотность частиц и газа соответственно е , ие — порозность ядра, плотной фазы и неподвижного слоя соответственно Ек — порозность, при которой достигается в ядре предельная скорость O — доля площади слоя, занимаемая ядром циркуляции т — объем частицы g — промежуточное значение координаты h в теореме о среднем. [c.69]

Мгновенный радиальный ноток твердых частиц в ядре на данной высоте слоя при допущении, что порозность ядра 8 на этой высоте неизменна, равен (1 — 8 ). Однако только [c.86]

Как было найдено, основная тенденция изменения порозности ядра по высоте слоя в конических аппаратах отлична от таковой в цилиндрических аппаратах. На основании результатов, полученных в аппаратах с различными углами раствора конуса, и при использовании нескольких твердых материалов Мухленов и Горштейн [159] пришли к заключению о том, что порозность ядра в основном остается постоянной по высоте фонтана. Это заключение, очевидно, не применимо к самой нижней части фонтана, в которой порозность уменьшается от 100% при 2 = 0 до постоянного значения . [c.110]

Рис. 5.3. Экспериментальные вертикальные профили порозности ядра. Номера кривых — см. табл. 5.3,

Для расчета порозности ядра Мухленовым и Горштейном была предложена эмпирическая корреляция, полученная на основе анализа размерностей [c.111]

Рис. 5.5. Вертикальные профили порозности ядра.

Рис. 10.3. Влияние порозности ядра на конверсию газа.

Рис. 12.6. Продольные профили порозности ядра при устойчивом"(кривая 1) и пульсирующем (кривая 2) фонтанировании [56].

Итак, можно представить себе следующую схему переноса тепла в неоднородном псевдоожиженном слое (рис. Х-4). В момент времени < = О к теплообменной поверхности температурой Гту подходит пакет твердых частиц (для простоты — сферических, диаметром д) при температуре ядра нсевдоожиженного слоя Тв и характерной порозности Еа- Пусть в пристенной зоне (порозность пакета в ней ew ф 6 , термическое сопротивление — Нуу) температура падает от Туу до Т. Начиная от границы этой зоны [c.421]

В трубчатом реакторе с зернистым слоем можно выделить два типа областей с различной порозностью (доменов) пристенные домены (относящиеся к ним величины будем помечать индексом 0) и домены ядра слоя. По данным [1-3] число слоев частиц в пристенных доменах составляет от 3 до 10. В качестве наиболее реальной оценки примем Ко=4 тем более, что в рамках континуального подхода это, пожалуй, минимальное число слоев, по которому может быть произведено усреднение. По мнению, высказанному в работе [1], средняя порозность пристенного домена близка к порозности кубической укладки, т.е. So=0,48. В доменах ядра потока считают е-0,4. [c.8]

Заметим, что уравнения (1.1)-(1.3) могут быть использованы для оценки скорости фильтрации как в пристенном (и о), так и в центральном блоке ( ) фадиент давления в обоих блоках одинаков, различаются лишь значения порозности. По (1.2) можно найти отношение скоростей фильтрации у стенки и в ядре реактора [c.9]

Разделение переменных, проведенное в уравнении (3.11), позволяет рассмотреть порознь зависимость атомных орбиталей от расстояния электрона до ядра (г) и их зависимость от угловых переменных У(0, ф). Можно сказать, что функции Y опре-деляют форму орбиталей. [c.31]

Основные положения и механизм теплообмена. Коэффициент теплоотдачи от тела, погруженного в плотный продуваемый слой, сравнительно невелик, особенно в слое мелких частиц. С увеличением скорости фильтрования газа он монотонно растет. В момент перехода в псевдоожиженное состояние порозность слоя почти не меняется, но частицы начинают двигаться. Поднимающиеся газовые пузыри периодически отбрасывают частицы от поверхности, на их место попадают холодные частицы из ядра слоя, и это резко увеличивает коэффициент теплоотдачи (рис. 2.5 . [c.102]

Основное отличие движущегося плотного слоя от неподвижного состоит в некотором разрыхлении слоя при его движении, особенно у стенок аппарата. При этом порозность движущегося слоя в радиальном направлении становится неодинаковой - вблизи стенки аппарата она больше, чем в ядре потока, что приводит к увеличению скорости сплошной фазы в этом сечении. Отметим, что в движущемся слое эффект застойных зон в области контактов между соседними частицами существенно снижается. [c.311]

Распределение порозности псевдоожиженного слоя в коническом аппарате существенно зависит от угла в его вершине а ). При а <20 псевдоожижение происходит практически по всему объему слоя (безотрывно), а при а 20° образуются центральное псевдоожиженное ядро и сползающий периферийный слой кольцевого сечения. [c.114]

Неравномерность порозности слоя в поперечном направлении приводит к тому, что гидродинамическое сопротивление разрыхленного пристенного слоя для фильтрующегося потока сплошной среды оказывается меньше, чем у основного ядра более плотного слоя, вследствие чего скорость движения сплошной среды вдоль стенок больше, чем в ядре потока (рис. 1.11). Измерения показывают, что на расстоянии от стенки, равном приблизительно полутора диаметрам частиц, скорость газа приблизительно на 80 % выше, чем в центральной части аппарата движущегося слоя [21]. [c.71]

Указанные недостатки почти полностью устраняются в конических аппаратах с углом конусности 30—40°. В таких аппаратах можно использовать решетку с живым сечением 50—60%, обладающую малым гидравлическим сопротивлением, или работать без нее. Равномерность обработки материала в таких аппаратах повышается, так как движение высушиваемого материала в слое становится более организованным частицы вместе с горячим газом движутся вертикально вверх в ядре потока с довольно большой порозностью, а затем стекают вниз по кольцевому пространству, образованному стенками аппарата и ядром потока, в виде плотной фазы (см. стр. 40). [c.116]

Рассмотрим развитие ядра циркуляции по высоте слоя. При образовании канала происходит перераспределение газа по сечению слоя. Скорость газа в каналах превышает скорость витания. Поэтому движение частиц начинается с большим ускорением. По мере разгона частиц относительная скорость газа уменьшается и, следовательно, уменьшается ускорение. Так как градиент давления постоянен, то уменьшение первого члена в уравнении (1) компенсируется ростом концентрации частиц в канале (уменьшением порозности), что возможно только в том случае, если происходит непрерывное поступление частиц со стенок канала. [c.65]

Наиболее характерные для цилиндрических аппаратов данные показаны на рис. 5.3 в виде вертикальных профилей порозности ядра фонташ1рующего слоя. Метод измерения и условия эксперимента приведены в табл. 5.3. Порозность на определенном уровне представляет относительный средний объем пустот по поперечному сечению фонтана на этом уровне. В верхнем участке слоя — в шапке фонтана, характеризующей высоту фонтанирующего слоя, измерения не производились. [c.109]

Получив предварительную информацию о скорости и равновесии реакции, определив необходимые гидродинамические данные Сскорость фонтанирования, модель потока газа и твердых частиц, диаметр и порозность ядра), а также используя информацию, приведенную в главах 2—5, можно разработать в полном масштабе приблизительный расчет установки для фонтанирования. Схема расчета для операций, включающих как физическую обработку твердого материала газом, так и некаталитические химические процессы (по классификации главы И), аналогична показанным в главах 8 и 9, в то время как для химических реакторов с паровой фазой требуются расчеты, рассмотренные в главе 10. Допуская па основании этого приблизительного расчета, что фонтанирующий слой продолжает сохранять свое преимущество по техническим и экономическим соображениям перед другими рассматриваемыми методами, можно перейти к следующей стадии экспериментальной работы, которая обычно выполняется на пилотной установке диаметром 30—60 см. [c.260]

В виде критериальной степенной зависимости Мухленовым и Горштей-ном были обработаны данные по измерению пьезодатчиком порозности ядра [103] [c.49]

Порозность в кольцевой зоне фонтанирующего слоя такая же, как в неподвижном слое с наиболее рыхлой упаковкой и практически одинакова в различных частях кольцевой зоны з4,зв 3 время ядро слоя аналогично подъемному стояку, через который частицы движутся в разбавленной фазе при постепенном згмень-шении расхода газа и увеличении потока твердого материала по мере удаления от основания слоя. Таким образом, порозность в фонтане определяется взаимодействием между потоками газа и твердых частиц. [c.640]

Важно отметить, что положение границы СоСо.. . (см. рис. 82) в сферическом аппарате с зернистым слоем также определяется с помощью закона Тициуса—Боде. Как было показано выше, теоретическое значение величины С Со = 0,41/ о удовлетворительно совпадает с опытным значением, равным 0,45/ о- Расхождение между этими данными уменьшается, если ввести необходимую с физической точки зрения поправку, учитывающую неодинаковое для оболочки и ядра относительное сжатие .v/v зернистого слоя при переходе от исходного рыхлого состояния (с порозностью е = 0,476) к конечному состоянию сплошного слоя со средней плотностью ядра и оболочки у и -у + 7- [c.156]

Снижение давления объясняется тем, что в коническом аппарате высота слоя при увеличении порозности возрастает медленнее, чем его объем. Свободная поверхность слоя имеет погнутую форму — в периферийной зоне выше, чем в ядре. Подробнее о соотношении Др/Дрмакс см. [111-5]. [c.444]

Из общих соображений ясно, что при ретросинтети-ческом анализе стратегического ядра можно идти двумя путями либо исполь.зовать разборку одной связи на каждом из тагов, либо разбирать одновременно более одной связи (т. е. с помощью тага, обратного, например, реакции циклонрисоединения). Оба подхода вполне правомерны и широко используются в современном синтезе они логически равноценны. Однако при реализации зтих подходов композиции планов синтеза оказываются существенно различными, и поэтому их применение целесообразно рассмотреть порознь. Разберем методологию первого подхода на конкретных примерах. [c.236]

Интересно, что при комнатной температуре этанол и вода порознь не действуют на 4-фенилфуроксан, а водный этанол вызывает изомеризацию [352, 354]. Объяснить это можно тем, что водный этанол более основен, чем сами этанол и вода [381, 382]. Правда, увеличение основности невелико, поэтому отрыв протона от фуроксанового ядра происходит очень медленно. Однако в конечном итоге реакция приводит [354] к тем же продуктам, что и с заведомым а-окснминофеинлацетонитрил-оксндом (ср. П.7) [c.116]

О — диаметр ядра фонтанирующего слоя Оо — верхний диаметр коническо-цилиндрического аппарата <1 — диаметр частицы материала о — входной диаметр аппарата (Зг — весовой расход газа ко — высота слоя в статическом состоянии N — число фонтанирования ш — скорость газа во входном сечении аппарата Шпф — скорость начала фонтанирования х, у — текущие координаты а — коэффициент межфазового теплообмена у — удельный вес материала б — толщина стенки аппарата 8 — порозность слоя р — плотность материала. [c.143]

Фонтанируюш,ий слой характеризуется резким изменением порозности в поперечном сечении и меньшим — по высоте. На рис. 1У-15 приведено распределение воздушного потока между ядром г 7 слоя и периферийным кольцевым сечением. [c.117]

Н. Н. Семенова, стр. 184). Шар из урана с радиусом ниже критического ни при каких условиях не взорвется щар же урана с радиусом свыше критического взорвется сам собой, так как в нейтронах, вследствие, непрерывно текущей в уране ядерной цепной реакции, в природе нет недостатка. На этом основано приведение в действие урановой бомбы путем быстрого сближения двух урановых масс, порознь обладающих объемами ниже критическото, но вместе образующих объем свыше критического. Критический радиус может быть уменьшен путем заклю чения урана в оболочку из элемента, ядра которого яе поглощают нейтронов, а отражают их по закону упругого удара обратно внутрь взрывающейся атомной бомбы., . [c.480]

Первый метод применяли Матур и Торли с сотрудниками [137, 227, 228], которые экспериментально определили соотношение между скоростью газа и перепадом давления для неподвижного свободно засыпанного (рыхлого) слоя. Принималось [137, 228], что порозность кольца близка к порозности насыпного слоя, а профиль ядра (т. е. площадь его поперечного сечения) как функция высоты известен из наблюдений в полукруглой колонне. Тогда из измеренного статического перепада давления вдоль стенки аппарата можно определить истинную скорость газа в кольце на любом уровне. Зная общий расход газа, можно определить поток через фонтан. Все измерения были выполнены непосредственно над конусом (в цилиндрической части), где, как найдено, давление в горизонтальном сечении практически постоянно. [c.56]

Радиальные профили скоростей газа для более низких слоев практически такие же, за исключением того, что граница между ядром и кольцом выражена более отчетливо [15, 131]. Всплеск кривых на границе, вероятно, может быть связан с некоторым повышением локальной порозности, обычно наблюдаемой вдоль границы плотного слоя [197]. Прав- / а да, здесь нельзя забывать, что точность измерений с помощью трубки Пито остается под вопросом из-за возникающих возмущений при введении ее в слой. Таким образом, аномально высокое значение скорости газа в кольце, о котором сообщил Беккер [142], вызывает сомнение еще и потому, что Мамуро и Хаттори не смогли получить такие же данные по сзга марным газовым потокам, интегрируя радиальные профили скорости газа. Поэтому они отказались от своих данных по кольцу и для вычисления распределения газа между ядром и кольцом использовали только результаты измерения локальной скорости газа в ядре фонтана. В связи с тем, что порозность в ядре велика почти по всему его протяжению, измерения здесь с помощью трубки Пито не должны приводить к подобного рода ошибкам, за исключением, может быть, шапки фонтана. [c.58]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология