Порозность зависимость от скорости

Локальные изменения порозности в системах жидкость — твердые частицы наблюдали при псевдоожижении водой и глицерином стальных, алюминиевых и пластмассовых шариков диаметром от 2,86 до 3 18 мм в колонне толщиной 3,55 мм т. е. толщина слоя в опытах практически равнялась размеру одной частицы . Такая система удобна для изучения характера потока жидкости в слое. Было установлено, что зависимость порозности от скорости согласуется с уравнением (11,9), но значение 17, должно соответствовать действительной скорости стесненного осаждения частицы [c.51]

Общий вывод из работ по расширению однородных систем газ — твердые частицы заключается в том, что зависимость между порозностью и скоростью газа имеет тот же вид (II, 9), что и для системы жидкость — твердые частицы , но показатель степени п больше вычисленного по уравнениям (II, 12). Это, возможно, связано с отклонением формы частиц от сферической и с полидисперсностью смеси . При отставании мелких частиц в жидкости в ряде [c.56]

Зависимость между порозностью и скоростью ожижающего агента выражается уравнением (П.9). Если в последнем пренебречь влиянием стенки, то получим [c.61]

На рис. 5-33 показан характер изменения порозности и скорости множества частиц в зависимости от времени. [c.230]

Ориентировочная классификация областей работы сушилок взвешенного слоя по гидродинамическому режиму ясна из рис. 1.5, на котором приведена зависимость скорости потока газа ы> от диаметра частиц й при различной порозности слоя от е = 0,4, соот- [c.13]

В последнем случае вместо пика наблюдается кривая с насыщением. На рис. 14.1 (кривые 4 -6) показаны примеры вольтамперограмм реакции медиатора в присутствии глюкозооксидазы и ее субстрата. Чтобы подтвердить протекание сопряженной каталитической реакции типа (14.6), целесообразно воспользоваться графиком зависимости тока, определяемой уравнением (14.5), от скорости развертки потенциала. Это позволяет оценить порознь влияние скорости развертки на диффузионные и кинетические процессы. Кривая 1 на рис. 14.2 показывает, что в случае обратимой реакции, для которой отношение постоянно, получается горизонтальная прямая. Кривая 2 для [c.206]

Псевдоожиженный слой образуется при увеличении скорости восходящего потока ожижающего агента через неподвижный слой. Следовательно, можно предположить, что при скорости начала псевдоожижения к псевдоожиженному слою применимы закономерности, справедливые для неподвижного. Если же слой расширился до порозности, близкой к единице, и состоит преимуще ственно из одиночных изолированных частиц, взвешенных в потоке ожижающего агента, то любая зависимость для псевдоожиженного слоя при экстраполировании должна оказаться применимой к одиночной частице. В промежуточных условиях однородный псевдоожиженный слой по своим гидродинамическим свойствам в известной степени подобен отстаивающейся суспензии. При этом в однородном псевдоожиженном слое частицы в целом не перемещаются относительно стенок аппарата, они поддерживаются восходящим потоком ожижающего агента. В оседающей суспензии твердые частицы непрерывно движутся вниз, а движение жидкости обусловлено ее вытеснением оседающими твердыми частицами. Можно предположить, что зависимости скорость — порозность для оседающей суспензии и однородного псевдоожиженного слоя окажутся сходными. [c.38]

Были сделаны попытки найти теоретическую зависимость порозности от скорости ожижающего агента либо на основании приближенных математических моделей, либо по экспериментальным данным для потоков, обтекающих неподвижные частицы Полученные результаты представляют ограниченную ценность в аспекте сопоставления свойств неподвижного и псевдоожиженного слоев. Модифицированный метод расчета писан в разделе III,Г. [c.63]

Чтобы замкнуть систему уравнений сплошности и уравнений движения, необходимо связать силу взаимодействия / и тензоры напряжения Е ж с, локальными усредненными значениями порозности, полями скоростей и давлений ожижающего агента. Эти зависимости аналогичны конститутивным соотношениям между напряжением и скоростью деформации в механике однофазной жидкости. [c.81]

Сопоставление полученного выражения (П. 38) с формулой Козени — Кармана (И. 34) при К = 4,5 показывает, что модель ансамбля шаров приводит к такой же зависимости сопротивления зернистого слоя Дp/L от скорости и и вязкости жидкости и диаметра шара й, как и капиллярная модель, основанная на противоположной предельной схеме внутренней задачи. Зависимость Др/Ь от порозности е в обеих формулах внешне раз- [c.40]

Ежегодно публикуется значительное число работ по определению коэффициентов массо- и теплообмена. в зернистом слое из элементов различной формы. Полученные опытные данные выражаются в безразмерной форме как функции критериев Рейнольдса и Прандтля. По методу обработки данные различных авторов отличаются величинами определяющего размера и характерной скорости, входящими в критерии подобия. Скорости газа (жидкости) относятся ко всему сечению аппарата или только к незаполненному. В качестве характерного размера системы чаще всего принимается средний размер элементов слоя. Если в работе имеются данные о порозности слоя и размеры элементов слоя, то не представляет трудностей рассчитать величины Ре, и Ыпэ. Предложенные авторами обобщенные зависимости в табл. IV. 3 пересчитаны на принятые нами параметры с учетом бывшей в опытах порозности в. При отсутствии сведений о значениях е, последние принимались по средним данным, приведенным на стр. 15, с учетом формы элементов слоя и отношения [c.153]

При отсутствии экспериментальных данных скорость начала псевдоожижения можно вычислить, пользуясь зависимостью между перепадом давления и скоростью потока ожижающего агента в свободном сечении аппарата, принимая перепад давления в слое эквивалентным весу содержащихся в нем твердых частиц (с учетом силы Архимеда). Для этого необходимо знать порозность слоя при минимальной скорости псевдоожижения (е ). Последняя зависит от формы и размера твердых частиц для частиц сферической формы может быть принято = 0,4. Попытки связать величину с фактором формы частиц оказались неудачными [c.44]

Исследование псевдоожижения ряда твердых частиц газами при повышенном давлении показало, что расширение слоя может быть описано сложной зависимостью порозность — скорость ожижающего агента, как и при псевдоожижении жидкостью твердых частиц высокой плотности. [c.54]

В системах жидкость — твердые частицы однородное псевдоожижение возможно в широком интервале — от скорости начала псевдоожижения До скорости витания частиц значительные отклонения наблюдаются только для частиц высокой плотности. В то же время, в системах газ — твердые частицы однородные системы существуют только в сравнительно узком интервале скоростей ожижающего агента. Зависимость между порозностью слоя и скоростью во всех случаях однородного псевдоожижения имеет простую форму (11,9). Системы жидкость—твердые частицы обычно легко переходят в псевдоожиженное состояние, в то время как при использовании газов для создания однородного псевдоожижения очень легких и мелких частиц часто необходимо механическое перемешивание. [c.68]

Для определения площади распределительной решетки приближенно рассчитывают скорость ожижающего агента для частиц среднего размера. Для этих целей удобен график зависимости Ьу = / (Аг) выбирается порозность слоя и определяется рабочая скорость газа в расчете на полное поперечное сечение аппарата . Теплофизические параметры газа принимаются при температуре его на выходе из слоя, так как температура в последнем устанавливается постоянной уже на небольшом расстоянии от решетки. [c.518]

Порозность плотной фазы псевдоожиженных газом систем, вполне определенная для данного материала и каждой скорости газа, может изменяться в диапазоне от 0,35 до 0,70 — в зависимости от химической природа, плотности, формы, гранулометрического состава и состояния поверхности твердых частиц i. При переходе от тяжелых сферических частиц к легким угловатым значения umf изменяются от 0,35 до 0,55 для последних материалов наблюдается дальнейшее увеличение порозности при возрастании скорости газа от Umf до значения, соот ветствующего образованию пузырей когда порозность Еть достигает 0,7. Это является следствием сложного воздействия на твердые частицы сил тяжести, трения газового потока, сцепления и адгезии [c.567]

Теоретическая зависимость между скоростью ожижающего агента и порозностью, установленная для неподвижного слоя, [c.669]

Скорость фильтрования Иф принимается по допускаемому гидравлическому сопротивлению слоя катализатора (табл. 5.5) в зависимости от порозности катализатора (е) и эквивалентного диаметра каналов слоя катализатора (1з. Конечная температура катализатора Тк рассчитывается по формуле [c.309]

Другими р 1,ботами [42, 111, ИЗ] установлено, что порозность меняется не толысо вдоль радиуса сечения слоя, но и по высоте слоя. Зависимость порозности вертикального слоя катализатора от давления вышестоящих слоев на нижестоящие изучалась различными исследователями [14]. Более подробно вопрос о порозности стационарных насыпных слоев рассматривался в работах [11, 12]. Подробные исследования, приведенные в работе [202], очень четко показали полное соответствие профиля скорости распределению порозности вдоль радиуса сечения. Это наглядно видно из сравнения кривой е с кривой р = w, p/w,, (рис. 10.3), которая представляет собой профиль относительных скоростей, измеренных на выходе из пор зернистого слоя. [c.272]

Уровень рассеяния скоростей = а /у, где = V— Т— среднеквадратичное отклонение скорости, составил в опытах 0,5. В соответствии с квадратичной зависимостью между скоростью потока н порозностью слоя (е = 1—Д) при больших числах Рейнольдса (Вез >800) [5] о = (1 + Ое) — 1. [c.19]

Зависимость скорости потока от порозности (степень расширения) псевдоожиженного слоя в пределах его существования Не р <С Не <С Нсвит (1-32) [c.261]

На рис. 263 приведено изменение порозности (/), действительной скорости (даг), скорости, отнесен-ной к свободному сечению (цУоб), которая называется скоростью фильтрации, а также коэффициента теплоотдачи ( ип) зависимости от расхода псевдоожижающей среды. [c.482]

При выгорании может быть обусловлено только постоянство вэсового расхода г водимого топлива 5 = onst. В любом сечении шахты в зоне горония и порозность т и скорость движения частиц и—переменные величины. По )тому и весовой расход В меняется в зависимости от изменеиия величин т ж и. Это естественно, так как в реакционной зоне происходит превращение твердого тела в дымовые или горючие газы. Ес.пи принять порозность в слое т=тд = onst (причем m,) — начальная порозность), то скорость движения частиц и будет прямо пропорциональна кубу относительного радиуса [c.349]

На диаграмме (рис. 1-1) дана зависимость скорости потока от диаметра частиц при различной порозности слоя от е = 0,4, соответствующей неподвижному свободно насыпанному слою, до = 1, соответствующей условиям витания одиночной частицы в неограниченном объеме (при плотности материала рм = = 900 кг1м и температуре воздуха = 100°С). [c.9]

Практически тип кинетики устанавливают, выявляя зависимость скорости установления равновесия от тех или иных факторов эксперимента. В частности, если равновесие достигается быстрее в концентрированных растворах, чем в разбавленных, имеет место пленочная кинетика (при условии достаточно быстрого перемешивания фаз). Если равновесие устанавливается достаточно быстро, независимо от величины зерна ионита, то имеет место химическая кинетика. Гелевую и пленочную кинетику легко различить, используя так называемый метод прерывания ионит отделяют от раствора, нахо дяшегося с ним в контакте, фазы выдерживают порознь некоторое время, а потом опять приводят в контакт. Если степень достижения равновесия системы в результате прерывания контакта фаз возросла по сравнению с системой, где при прочих равных условиях контакт не прерывался (время контакта фаз в обоих опытах одинаково), делают вывод о гелевой кинетике. Действительно, прерывание контакта фаз способствовало выравниванию концентраций в зерне ионита (но не в пленке). Поскольку увеличение времени на такое выравнивание способствовало достижению равновесия, очевидно, что лимитирующим процессом в системе была внутренняя диффузия. При пленочной кинетике прерывание контакта фаз не изменяет скорость достижения равновесия. [c.161]

Сопоставление приведенных данных Смолуховского [16] и Рау и Хенвуда [18] показывает весьма сложный и противоречивый характер зависимости сил сопротивления от взаимного расположения соседних шаров и критерия Re. Можно лишь утверждать, что в ансамбле из большого числа частиц при сильном сближении вплоть до соприкосновения, сила сопротивления, отнесенная к отдельному элементу, значительно возрастает по сравнению со случаем одиночного элемента при той же скорости потока. Иными словами, при снижении порозности системы е и уменьшении просветов между частицами градиенты скорости и силы трения, действующие на поверхность частицы, естественно возрастают. [c.32]

Конвективная составляющая пристенной теплоотдачи зависит от порозности слоя е, которая определяет средние скорости газа в слое и в пристенной области, а также число точек контакта элементов слоя со стенкой на единицу ее поверхности чем меньше е, тем больше число контактов и сильнее турбулизируется поток газа у стенки. С учетом этого, в качестве хараК терной скорости в слое нужно принять v = ы/е, а в качестве определяющего размера da = 4 е/а, так же, как это сделано при рассмотрении гидравлического сопротивления зернистого слоя. Поскольку da входит как в Nua ет, так и в Res, зависимость между которыми для конвективной теплоотдачи близка к линейной (см. табл. IV. 2), то для простоты поверхность стенки можно не учитывать при расчете поверхности элементов слоя в единице его объема, даже при малых отношениях D n/d. [c.129]

Скорость реакции, отнесенная к единице массы катализатора, зависит не только от порозности, но и от концентрации реагентов и температуры. В этом случае зависимость может оказаться значительно более сложной, чем при некаталитических реакциях. Чтобы имело место явление катализа, реагенты должны продифундировать через цоры. При этом скорость процесса может лимитироваться реакцией или диффузией, либо та и другая стадия будут оказывать на скорость процесса почти одинаковое воздействие. Если скорость лимитируется реакцией, что типично для низких температур, то влияние концентрации и температуры будет таким же, как и при химической реакции. Наоборот, если скорость лимитируется диффузией, что типично для более высоких температур, то влияние концентрации и температуры аналогично влиянию, имеющему место при диффузии. В переходной области, в которой на общую скорость процесса влияют как реакция, так и диффузия, эффект температуры и концентрации на процесс часто оказывается довольно сложным. [c.40]

На рис. 1-29 показана зависимость выражения ЕЦий е), обозначаемого через 1/Ре, от модифицированного критерия Рейнольдса, равного здесь о—массовая скорость, отнесенная к полному сечению р, — динамическая вязкость. В обоих выражениях фигурирует величина порозности е. [c.45]

На рис. 111-9 представлена графическая зависимость Ьу = /(Аг, е) для псевдоожнженного слоя [111-11], Рисунок позволяет определять скорость потока 111,1,, необходимую для достижения заданной порозности псевдоожпженного слоя, состоящего из шарообразных частиц диаметром т, а также решать обратную задачу. [c.445]

С. Замечания. В области чисел Пекле Pe=Re Pr< <500-г-1000 экспериментально определенные в плотно-упакованных слоях коэффициенты теплоотдачи от частиц к жидкости оказываются значительно ниже величин, рассчитанных с помощью (2). Большое число таких экспериментальных результатов проанализировано и обобщено в [6]. Отличие между теорией и экспериментом объяснено в [7] с помощью простой модели, учитывающей неравномерность порозности слоя. Модель рассматривает плотно-упакованные слои из неравномерных частиц со средней порозностью г]5, в которых малая часть общего поперечного сечения имеет большую порозпость. Поскольку градиент давления, приложенный к плотноупакованному слою, одинаков, скорость будет заметно больше в сечении с большей порозностью, особенно в области низких чисел Рейнольдса. Большинство экспериментальных данных в [6] свидетельствует о том, что, даже если местные коэффициенты теплоотдачи в обеих частях слоя вычисляют, используя уравнения (2), средние коэффициенты теплоотдачи для неоднородной системы будут намного меньше, хотя и будут обладать теми же характерными зависимостями от числа Пекле н отношения диаметра частиц к высоте слоя. [c.259]