Ионизация в колоннах

При низких pH, т. е. при высоком отношении НСО / СО3 ), ионизация арсенита может подавляться. Поскольку именно ион арсенита, а не мышьяковистая кислота, является катализатором интересующей нас реакции, то надо установить, остается ли арсенит полностью ионизированным в массе жидкости у низа колонны, а также не подавляется ли ионизация арсенита в диффузионной пленке из-за более высокой по сравнению с массой жидкости концентрации иона бикарбоната. [c.194]

Ионообменники характеризуются степенью набухания и емкостью. Степенью набухания называют объем упакованного в колонну обменника (в мл), приходящийся на 1 г его в сухом виде, и имеет размерность мл/г. Максимальное количество ионов, которое может связать ионообменник, определяет его емкость, которая совпадает с концентрацией ионогенных групп. Ёмкость выражается числам ммоль эквивалентов обмениваемого иона на 1 г сухого обменника (ммоль экв/г) или на 1 мл упакованного в колонну набухшего ионообменника (ммоль экв/мл) при значениях pH, соответствующих его полной ионизации. Для высокомолекулярных ионов или амфолитов, например белков, вводят понятие эффективная емкость, которая зависит от размера молекулы амфолита, расстояния между ионогенными группами и степени доступности всего объема пористой матрицы обменника для этих молекул. Понятия емкости и эффективной емкости могут не совпадать. Иногда приходится снижать полезную емкость сорбента за счет изменения pH, увеличивая при этом его эффективную емкость. Катионообменные смолы имеют емкость около 4,4 ммоль экв/г, а анионообменные — 3,5-4 ммоль экв/г для гелеобразной структуры и 2,5 ммоль экв/г дпя пористой. Обменная емкость изменяется при изменении pH. При низких pH происходит нейтрализация катионита при добавлении протона [c.34]

Для электронов и других частиц со значительно меньшей линейной плотностью ионизации соотношения должны бы быть принципиально аналогичны, но с меньшей концентрацией активных частиц. Следует отметить, что различие в распределении местоположений и концентраций положительных и отрицательных ионов относительно оси трека для излучений с высокой и низкой линейными плотностями ионизации сказывается на развитии последующих процессов. Концентрация первичных положительных ионов в треке с высокой плотностью ионизации, например ионов Н2О+в треке а-частицы (условия рис. 4. 15, = 0), достигает молярных значений ( ). Поскольку диаметр колонны ионизации для отрицательных ионов примерно в 10 раз больше, их концентрация оказывается в 100 раз меньше, чем положительных ионов [c.211]

Если частица обладает высокой плотностью ионизации вдоль своего пути (например, а-частица), то шпоры перекрываются, образуя колонны ионов и воз-О О бужденных частиц вдоль [c.68]

Электроны, выбитые из атомов или молекул в результате первичных процессов ионизации, могут при столкновении с атомами или молекулами вновь вызывать ионизацию и возбуждение, так как обладают достаточной энергией. Если вторичные электроны имеют достаточно высокую энергию, то они образуют собственные треки, которые ответвляются от первичных. Вторичные лучи называют 8-лучами. Если же энергия вторичных электронов невысока (менее 100 эВ), то пробеги их в жидкостях или твердых телах невелики, и продукты вторичной ионизации располагаются очень близко от первичных, образуя так называемые шпуры, состоящие из возбужденных или ионизированных атомов или молекул. Шпуры обычно содержат 2—3 пары ионов и несколько возбужденных молекул. Если плотность ионизации велика, то шпуры могут располагаться близко, частично перекрывая друг друга и образуя колонны ионов. Это явление называется колонной ионизацией. Таким образом, в отличии от фотохимических реакций, для которых характерно равномерное распределение возбужденных молекул вдоль плоскости, перпендикулярной направлению света, для радиационно-химических реакций характерно неравномерное распределение активных частиц в облучаемом объеме. [c.317]

Электроны, выбитые из атомов или молекул в результате первичных процессов ионизации, могут при столкновении с атомами или молекулами вновь вызывать ионизацию и возбуждение, так как обладают достаточной энергией. Если вторичные электроны имеют достаточно высокую энергию, то они образуют собственные треки, которые ответвляются от первичных. Вторичные лучи называют Ь-лучами. Если же энергия вторичных электронов невысока (менее 100 эВ), то пробеги их в жидкостях или твердых телах невелики, и продукты вторичной ионизации располагаются очень близко от первичных, образуя так называемые шпуры, состоящие из возбужденных или ионизированных атомов или молекул. Шпуры обычно содержат 2—3 пары ионов и несколько возбужденных молекул. Если плотность ионизации велика, то шпуры могут располагаться близко, частично перекрывая друг друга и образуя колонны ионов. Это явление называется колон- [c.327]

Последовательная обработка ионитов высокой и низкой степени ионизации в Н- или ОН-форме (двухслойная колонна, стр. 87). Например, сильнокислотный катионит регенерируется чистым раствором кислоты, а фильтрат, содержащий соль и кислоту, пропускают через солевую форму карбоксильного катионита, переводя его в Н-форму [135, 1361. [c.103]

Последний метод, метод совместной ионизации, разработан сравнительно недавно и осуществляется в одной колонне или в одном аппарате для периодического процесса. Процесс может быть проведен путем простого периодического контактирования раствора электролита со стехиометрической смесью П-сульфо-катионита и сильноосновного ОН-анионита или путем непрерывного фильтрования раствора через слой смеси обоих ионитов. Поскольку оба ионита обладают близкими и высокими скоростями обмена, деионизация протекает быстро в практически нейтральной среде. Суммарная реакция, протекающая при совместном ионировании, может быть представлена уравнением [c.92]

Значения величин К, К2, Кз — констант ионизации лимонной кислоты имеются в литературе, и можно скорректировать К , Лг, Кз для любой ионной силы раствора [2, 3]. Аналогичные уравнения можно написать для любых других комплексов, а константы определяются или независимо, или оии могут быть взяты из опытов на ионитных колоннах при условии, что регенерат анализируется на достаточное число компонентов [34]. [c.385]

Принцип действия фотоионизационного детектора заключается в том, что в потоке инертного газа, например, аргона, возбуждается коронный газовый разряд постоянного тока. В разряде образуются метастабильные атомы аргона. При высвечивании эти атомы создают поток фотонов, на пути которого располагают коллекторные электроды. В область коллекторных электродов поступает газ-носитель с компонентами разделенной в колонне смеси. Фотоны либо непосредственно ионизируют молекулы компонентов смеси, либо ионизация происходит за счет передачи энергии фотонов через вновь образующиеся метастабильные атомы аргона. Образовавшиеся ионы создают в поле поляризующих (коллекторных) пластин ток, который регистрируется усилителем. Сведений о механизме ионизации, а также о влиянии различных факторов на чувствительность такого типа детектора очень немного. [c.48]

При разделении аминокислот механизм этого процесса зависит, например, от степени ионизации индивидуальных кислот, зарядов присутствующих попов и вандерваальсовых сил, действующих между ионитом и раствором. Если пренебречь этими последними, то можно ожидать, что моноаминокислоты будут выходить из колонны в порядке, зависящем от константы диссоциации К ), что в большинстве случаев подтверждает-. ся экспериментально. Это особенно выдерживается при повышении температуры, когда можно ожидать уменьшения влияния сил Ван-дер-Ваальса. [c.80]

СР электроотрицательного компонента из двухфазной эвтектической системы А—В [28, 481. сплавах эвтектического строения эвтектическая колония состоит из двух разветвленных кристаллов чистых компонентов, проросших один в другой. Если концентрация А в несколько раз ниже концентрации В, то в результате селективного растворения А поверхностный слой сплава будет представлять пористую, заполненную электролитом среду, где и происходит массоперенос (см. рис. 1.1,(3). Когда диаметр пор достаточно мал ( 10 см), описание СР может быть построено на основе сочетания принципов диффузионной и электрохимической кинетики, т. е. без учета конвективного вклада в массоперенос. При обратимой же ионизации А весь процесс лимитируется только диффузией ионов В + в пористом слое, и в этом случае его скорость может быть выражена уравнениями, подобными уравнению Коттрелла (см, гл. 2). Характерным и отличительным параметром этих уравнений являетх я эффективный коэффициент диффузии В < [c.42]

В последнее время В. Л. Тальрозе и сотрудниками была предложена и осуществлена тройная комбинация хроматограф — эффузионная камера — масс-спектрометр [72]. Измеряя зависимость давления в эффузионной камере от времени, можно определить молекулярный вес газа, а значит (при условии наличия в камере в данный момент одного компонента), и молекулярный вес идентифицируемого компонента. Эффузионная камера располагается между выходом хроматографической колонны и детектором. Газ-носитель последовательно прохой,ит через колонку, эффузионную камеру и детектор. В некоторый момент времени, обычно сразу после прохождения вершины очередного хроматографического пика, закрывается быстродействующий вентиль между колонкой и эффузионной камерой, поток через колонку останавливается, сигнал детектора начинает падать в соответствии с экспоненциальным падением давления в эффузионной камере. Относительная скорость этого падения и дает значение молекулярного веса вещества пика. В качестве детектора авторы использовали масс-спектральные устройства, в том числе простейший масс-спектрометр с постоянным магнитом, в котором легкие ионы газа-носителя, обычно водорода или гелия, отклонялись, а все остальные попадали на коллектор, так что ток был пропорционален парциальному давлению компонента в потоке газа-носителя и сечению ионизации этого компо-нeнta электронами, энергия которых обычно выбиралась близкой к 100 эв. [c.44]

Первый этап работы — определение состава органических примесей в хлористом метилене ч. Идентификацию примесей проводили методами фракционной разгонки [1] и газожидкостной хроматографии [2]. Фракционную разгонку осуществляли на насадочной ректификационной колонне эффективностью 20 теоретических ступеней разделения. Для хроматографических исследований использовали хроматограф Цвет-100 с детектором ионизации в пламени. Длина колонки 3 м неподв1ИЖная фаза — полиэтиленгликоль-300 твердый носитель — динохром-П и целит-545. При количественной оценке органических примесей использовали внутренний эталон — бутилацетат. [c.123]

В обоих случаях применяются относительно концентрированные растворы регенерирующих агентов, которые пропускают через колонну снизу вверх со скоростью, достаточной для псевдоожижения смолы и выноса образующегося сульфата кальция (но не ионита). Степень регенерации 95%. Неполная регенерация ионитов не препятствует получению чистой Н3РО4 ввиду большой разницы в степени ионизации Н3РО4 и ее соли на стадии катиопирования и в силе фосфорной и серной кислот при анионировании. Продолжительность регенерации 15—30 мин. [c.125]

В пром-сти технич, А. получают в процессе воздуха разделения нри глубоком охлаждении. От примесей азота А, очищают дополнительной ректификацией, а от примесей кислорода — химическими методами. А. может быть нолучен как побочный продукт из продувочных газов колонн синтеза аммиака, А. нри, те-няют в металлургических и химических процессах, требующих инертной среды (аргонно-дуговая сварка алюминиевых и алюмо-магниевых сплавов), в светотехнике (флюоресцентные лампы, лампы накаливании, разрядные трубки цвет работающих аргоновых трубок сине-голубой), в электронике (наполнение тиратронов и др.), в ядерной технике (ионизац, счетчики и камеры и т. п.). [c.140]

До сих пор мы не принимали во внимание вторичные ионизации, указывая лишь на то, что для мишеней обычно встречающихся размеров малые скопления вторичных ионов не могут дать существенного добавления к эффекту, вызываемому первичными ионизациями. Это утверждение не будет, однако, верно для б-электронов, обладающих большими энергиями, треки которых имеют значительную длину. Вторичная ионизация играет наибольшую роль в экспериментах с а-излучением, так как в этом случае полная длина треков б-электронов превышает длину трека самой а-частицы (см. рис. 1, а итабл. 15). Отказ от учета вторичной ионизации приводит к тому, чтовычислен-ные размеры мишени оказываются значительно больше ее действительных размеров. Молер и Тейлор (1934) и некоторые другие авторы (Ли, Хайнс и Коулсон, 1936 Иордан, 1938Ь) предложили, чтобы учесть вторичные ионизации, рассматривать трек а-частицы не как геометрическую линию, а как колонну ионов радиусом Ь. Ехли какая-либо часть этой колонны ионов окажется в пределах мишени радиусом г, отмечается попадание. Эффективное сечение мишени вместо становится, таким образом, равным п(г+Ь) . [c.76]

Дальнейшая проверка показала, однако, что такой подход неудовлетворителен. Размеры колонны, находимые одним из указанных методов, определяются главным образом удалением от оси трека электронов, слишком медленных, чтобы они могли произвести ионизацию на своем пути, прежде чем будут захвачены нейтральным атомом и образуют отрицательный ион. Как уже было пояснено, отрицательные ионы не играют существенной роли при возникновении биологического эффекта, поэгому их пространственное распределение не имеет отношения к рассматривгемой проблеме. [c.76]