Двойной у частиц сферических

Поляризуемость сферической частицы в постоянном и переменном (частотой V < 20/а , где О—коэффициент диффузии ионов ДЭС) полях можно вычислить по следующей формуле, полученной на основе теории поляризации тонкого (ха 1) двойного электрического слоя, разработанной С. С. Духиным и В. Н. Шиловым [c.157]

Смолуховского. Несколько меньший наклон прямой к оси абсцисс объясняется согласно В. М. Муллеру тем, что на близких расстояниях вязкое сопротивление жидкой прослойки сближению сферических частиц возрастает по сравнению с сопротивлением, рассчитанным по формуле Стокса. При малых концентрациях, электролита линейная зависимость (кривые 1, 2) нарушается. Типичной является кривая 2. После начального подъема кривой следует участок, почти параллельный оси абсцисс, и в некоторый момент происходит новый подъем кривой, а дальнейшем не прекращающийся. Согласно Б. В. Дерягину и Н. М. Кудрявцевой первоначальный подъем кривой и, следовательно, уменьшение численной концентрации золя означает образование агрегатов из двойных частиц. При малых концентрациях электролита ближняя потенциальная яма сравнительно не глубока, энергетические взаимодействия не велики и потому распады образовавшихся двойных частиц происходят с достаточной частотой. [c.268]

Представим схематически коллоидную частицу как сферический конденсатор (рис. 33, в), состоящий из двух концентрических сфер (обкладок) — внутренней с радиусом / и зарядом + и внешней с зарядом —обе сферы расположены на близком расстоянии б. Из физики известно, что потенциал ф двойного слоя сферического конденсатора равен сумме потенциалов внутренней обкладки [c.81]

Условие этого может быть получено на основе излагаемой ниже теории поляризации тонкого двойного слоя сферических частиц, и, по-видимому, сохраняет свое значение для несферических частиц [c.100]

Рассмотрим модель, в которой приняты некоторые упрощения допускается, что частица перед контактом электрически нейтральна деформация частицы происходит в упругой области. Схема релаксации электрического заряда при разрушении контакта твердой диэлектрической частицы сферической формы с плоской стенкой показана на рис. 1. В том месте, где контакт не нарушен, плотность зарядов определяется свойствами контактирующих поверхностей и равна плотности заряда двойного электрического слоя. В момент контакта заряд частицы будет равен [c.9]

Такие частицы в потоке будут не только ориентироваться, но и подвергаться деформации. Это, в частности, скажется на эффектах двойного лучепреломления. Частица сферической формы в потоке примет форму эллипсоида и, вращаясь, будет испытывать попеременные растяжения и сжатия. Уже броуновское движение сферических частиц приводит к нарушениям их формы, так что в растворе и в условиях термодинамического равновесия имеется набор частиц различной формы. [c.82]

Вследствие встречающихся математических трудностей, точное решение проблемы взаимодействия двух двойных сферических электрических слоев невозможно из-за большого числа переменных (поверхностный потенциал, толщина двойного слоя, радиус частицы, расстояние между частицами). [c.39]

Строение двойного электрического слоя у сферических частиц. Для сферических частиц при сравнительно небольших значениях потенциала <ро приближенное выражение для падения потенциала с расстоянием было дано Дебаем и Гюккелем [c.190]

При выводе этого уравнения коллоидная частица принята эквивалентной сферической частице и введена поправка на так называемое электрофоретическое запаздывание (торможение), вызванное влиянием внешнего поля на двойной электрический слой. Под действием, этого, поля противоионы передвигаются в направлении, противоположном движению частицы, сообщая.этим самым движение окружающей жидкости в том же направлении. Это приводит к тому, что частица перемещается не в покоящейся, а в движущейся жидкости, в результате чего электрофоретическая скорость уменьшается. [c.203]

Заряды двойного слоя, в отличие от тех, которые могли бы быть посажены на рассмотренную нами сферическую частицу, не являются свободными, а образуют связанную систему зарядов из двух обкладок. Если заряд внутренней обкладки, например, —е, то наружной будет +е, и так как эти обкладки разделены [c.126]

Второй путь относится к тому случаю, когда радиус частицы становится близким к толщине двойного слоя, т. е. кривизна поверхности велика ц использование формулы плоского конденсатора неправомочно. Эти условия сходны с тем, которые рассматриваются в теории растворов сильных электролитов Дебая и Гюккеля, когда размеры ионов меньше средней толщины ионной атмосферы противоионов, т. е. 6>R. Для такого случая можно приравнять движущую электрическую силу еЕ вязкостному сопротивлению при движении сферической частицы в жидкой среде [c.128]

Высококонцентрированные эмульсии и пены характеризуются тем, что объем дисперсной фазы превышает объем, доступный для свободной плотнейшей упаковки сферических частиц (74%). Условию минимума площади поверхности и поверхностной энергии при предельно стесненном объеме отвечает монодисперсная структура гексагональной симметрии. В этой полиэдрической структуре, подобной пчелиным сотам, частицы разделены тонкими плоскопараллельными прослойками дисперсионной среды (рис. 114). Устойчивость этих тонких прослоек толщиной порядка сотен ангстрем обусловлена двойным рядом ориентированных слоев эмульгатора, между которыми заключена дисперсионная среда (рис. 115). [c.291]

Повторное диспергирование может также происходить, когда к золю добавляется такое количество катионного ПАВ, которого достаточно, чтобы образовать двойной электрический слой вокруг каждой частицы, и такой слой будет окружать каждую сферическую мицеллу. Однако подобные положительно заряженные золи не нашли никаких практических приложений, по всей вероятности, из-за относительно большого (по сравнению с массой частицы) количества органического вещества, расходуемого на каждый слой вокруг кремнеземных частиц. [c.566]

Рассмотрим пример такого расчета [35] для сферически симметричного диффузионного двойного слоя, образующегося на непроводящей сферической частице радиуса а. В сферическом двойном слое толщины с1г содержится заряд [c.197]

Электрофоретическая ретардация состоит в том, что ионы в двойном слое движутся в направлении, противоположном движению частицы. Благодаря силам вязкого трения они индуцируют электроосмотическое движение жидкости, которое препятствует движению частицы. Следуя исследованию [48], рассмотрим электрофоретическое движение частицы, считая что двойной слой остается сферическим в процессе движения частицы и потенциал поверхности достаточ- [c.199]

Аналогичный расчет можно провести для потенциальной энергии сил отталкивания двух одинаковых сферических частиц. В случае, когда толщина двойного слоя этих частиц мала по сравнению с их радиусами, взаимодействие двойных слоев сфер, согласно Дерягину, можно рассматривать как суперпозицию взаимодействий бесконечно узких параллельных колец (рис. 10.2) [52]. Полная энергия отталкивания сфер равна [c.210]

Поляризуемость сферической частицы с двойным электрическим слоем [40] [c.652]

Диффузный электрический слой вблизи искривленных поверхностей раздела. Представления о плоском двойном слое применимы только в том случае, когда радиус кривизны частиц гораздо больше толщины двойного слоя. Для сферически симметричных частиц уравнение Пуассона — Больцмана в приближении Гуи и Чепмена принимает вид [26] [c.19]

Генри.проанализировал также влияние на величину / электропроводности дисперсг ной фазы, полностью меняющей распределение электрического поля вблизи частиц На рис. VII, 21 пунктиром обозначены значения коэффициента / в зависимости от величины уа для электропроводящих частиц сферической формы. Как и следовал ожидать, распределение поля не сказывается на величине / при очень большой толщине двойного электрического слоя (ха < 1) но с уменьшением толщины слоя коэффициент уменьшается и в пределе становится равным нулю. Однако на практике в большинстве случаев влияние электропроводности коллоидных частиц, металлов можно не учитывать, так как оно почти полностью устраняется поляризацией поверхности. При этом частица ведет себя так как она должна вести себя, если бы состояла из непроводящего вещества. [c.204]

Основным механизмом стабилизации коммерческих золей служит возникновение ионных зарядов на поверхности частиц в присутствии щелочи. Однако полностью удовлетворительной теории стабилизации золей до сих пор не создано. Основные принципы стабилизации посредством возникающего вокруг частиц двойного ионного слоя были развиты Дерягиным и Ландау [44] и Фервей и Овербеком [45]. Соответствующая теория получила название теории ДЛФО , и она применима, в частности, к частицам сферической формы [46а]. Оттевил [466] представил превосходное обобщение всех сил, оказывающих воздействие на стабильность дисперсных систем. [c.438]

С известной степенью приближения можно считать, что частицы дисперсных систем имеют сферическую форму. В таком случае в теории устойчивости можно ограничиться анализом сил, действующих между частицами сферической формы. Как уже было отмечено выше, в теории ДЛФО это силы молекулярного притяжения и силы электростатического отгалкивания двойных электрических слоев. Формула (3.6.4) для энергии молекулярного притяжения сферических частиц получена тем же методом, что и формула (3.6.2) для взаимодействия плоских поверхностей. Однако для электростатического взаимодействия сфер задача подобным образом не решена (если не считать некоторых весьма частных условий), что порождает необходимость поиска альтернативах путей вычисления энергрш или силы взаимодействия двух сферических тел. Такой путь предложен Б. В. Дерягиным и известен под названием переход Дерягина . Он в настоящее время является единственным универсальным средством преобразования формул расклинивающего давления (или его энер- [c.625]

Кинетика коагуляции разработана Смолуховским применительно к наиболее простому случаю однородных сферических частник. При достижении известной концентрации электролита, соответствующей границе устойчивости, первоначальные одиночные частицы, сталкиваясь, образуют двойные частицы они, в свою очередь сталкиваясь друг с другом или с первичньши частицами, образуют все более сложные (пятерные, шестерные и т. д.) агрегаты. Если обозначить через п , п , Лз,. .. концентрацию частиц, состоящих из одной, двух, трех и т. д. первоначальных, то общее число всех частиц после начала коагуляции 2л. = Л1-1- Ла+ Лз+. .. [c.242]

Из значений коэффициентов диффузии и седиментационных констант можно определить размеры молекул белков, степень гомогенности белковых растворов, а также степень гидратации с учетом возможных отклонений формы от сферической. О седиментационных константах мы будем говорить в следующем разделе. Отношение коэффициента трения для несферических частиц / к коэффициенту трения для частиц сферической формы /о называют коэффициентом диссимметрии (определение этих двух коэффициентов трения было дано в предыдущем разделе, посвященном электрофорезу). Коэффициент диссиметрии можно определить, исходя из любых данных, касающихся ка-жуи ейся формы молекул, например из данных по вязкости или по двойному лучепреломлению в потоке, а также на основании измерений диэлектрической дисперсии. Соотношение между коэффициентом диффузии, мол. весом и коэффициентом диссимметрии может быть выражено уравнением [c.408]

Другой прием ретикуляции основан на использовании ферментов, предварительно ковалентно модифицироваиных реагентом, содержащим двойную связь, например акрилоилхлоридом. В этом случае при сополимеризации белкового макромономера с низкомолекулярными мономерами (например, с акриламидом) образуются сетчатые полимерные гели, сшитые белком или дополнительным сшивающим мономером (например, N. Ы-мети-лен-бис-акриламидом). В рассматриваемой системе исходное состояние — жидкий раствор, а конечное (после полимеризации) — твердое тeJ o (гель), причем, естественно, оно приобретает форму того сосуда (реактора), в котором проводится полимеризация. Целенакравлеиное использование этого явления положено в основу целого ряда оригинальных способов иммобилизации. Сшивкой белка в объеме растворителя (сополимеризацией) получают трехмерный гель (рис. 12, а) в виде крупного однородного блока, который можно механически измельчать и использовать в виде более или менее мелких частиц в суспензиях. Трехмерный гель можно готовить и непосредственно в виде мелких частиц сферической формы путем эмульсионной полимеризации. Эмульсии получают диспергированием водного раствора, содержащего мономеры, в несмешивающемся с водой органическом растворителе. Предельный вариант таких систем — микроэмульсии, или гидратированные обращенные мицеллы поверхностно-активных веществ (ПАВ) в органических растворителях. В мицеллярных системах размеры капелек , содержащих модифицированный фермент и мономеры, можно варьировать и даже получать их близкими к собственным размерам молекул ферментов. Это новое качество иммобилизации — молекулярный уровень. Иными словами, при использовании систем обращенных мицелл ПАВ в органических растворителях, можно обшивать отдельные молекулы фермента полимерной оболочкой заданной толщины, т. е. в полном смысле одеть фермент в рубашку, сшитую по мерке (рис. 12,6). [c.80]

Уменьшение размера частиц при постоянной концентрации дисперсной фазы также способствует гелеобразованию. Очень большое значение для гелеобразования имеет форма частиц. Образование лиогеля облегчается, если частицы анизодиаметричны и имеют концы, углы и ребра. В этих местах двойные электрические слои или сольватные оболочки наименее развиты, так что слипание астабилизован-иых частиц происходит именно по этим участкам. Кроме того, для образования структуры требуется гораздо меньше дисперсной фазы, представляющей собой палочкообразные или пластинчатые частицы, чем дисперсной фазы, состоящей из сферических частиц. [c.316]

Частицу, окруженную двойным электрическпм слоем, можно рассматривать как сферический конденсатор. Если принять радиус внутренней заряженной сферы равным г, а наружной (/-+о), где 6 — толщина двойного электрического слоя, то емкость конденсатора можно вычислить по формуле [c.96]

Для объемных (гидр)оксидов кремния (монодисперсные сферические частицы диаметром 0.5 мкм, силохром С-120), алюминия (бемит), олова и железа (гетит) определена адсорбция потенциалопределяющих ионов (Г) и электрофоретической подвижности частиц (11) в зависимости от pH и концентрации фоновых электролитов (ЫаС1, КС1). Определены положения точки нулевого заряда (ТНЗ), изоэлектрической точки (ИЭТ) и рассчитаны величины электрокинетического потенциала ( -с учетом поляризации двойного электрического слоя (ДЭС). Из адсорбционных и элек-трокинетических измерений для исследованных (гидр)оксидов найдены константы диссоциации поверхностных групп, константы образования ионных пар, адсорбционные потенциалы потенциалопределяющих ионов и ионов фонового электролита, степени диссоциации поверхностных групп в ИЭТ и ТНЗ в рамках 2-рК модели заряжения оксидной поверхности. Показано, что использование 2-рК модели в сочетании с моделью ДЭС Грэма позволяет удовлетворительно описать экспериментальные данные только в случае использования переменной емкости ДЭС. [c.107]

Отвечая па этот вопрос, следует учесть, что для коагуляции коллоидных частиц они должны сблизиться на такое расстояние, при котором энергия их взаимного молекулярного притяжения, обусловленного Ван-дер-Ваальсо-выми силами, была бы больше энергии теплового (броуновского) движения. Для этого при сближении сферических частиц необходидю, чтобы наименьшее расстояние между их поверхностядш было мало по сравнению с радиусами частиц. При достаточно малых расстояниях энергия взаимодействия убывает обратно пропорционально первой степени расстояния между поверхностями, но на больших расстояниях, порядка сотен ангстремов, энергия взаилюдей-ствия начинает очень быстро убывать (Лифшиц, Дерягин). Однако сближению коллоидных частиц на достаточно малые расстояния препятствует электростатическое отталкивание между их двойными электрическилш слоями. Дерягин показал, что эти силы электростатического отталкивания возникают лишь при перекрытии ионных атмосфер коллоидных частиц Лт и Л2 (рис. 58). Внешняя оболочка двой- [c.139]

Томас и Мак-Коркл [228] сформулировали основные положения теории образования геля из коллоидных частиц. Они показали, что теория Фервея—Овербека, описывающая взаимодействие двойных электрических слоев, окружающих две соседние сферические коллоидные частицы, приводит к объяснению [c.502]

Полигосил NO2 1,2, 14, 23,29, 34,38, 41 Нитро- 5, 10 Сферические частицы. Сродство к двойной связи [c.194]

Когда щирина зазора между частицами сравнима с размерами самих частиц, изложенный выще метод становится неприменимым, так как при y R распределение потенциала даже в наиболее узкой части зазора между сферами значительно отклоняется от распределения потенциала в плоскопараллельном зазоре. Поэтому для решения задачи о взаимодействш сферических частиц при у/К 1 необходимо знать распределение потенциала в сферическом двойном слое на значительном удалении от поверхности частиц [17]. Для слабо заряженных частиц (Ф 1) такое решение для одиночного двойного слоя известно давно [3] [c.92]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология