Ньютона течения

Уравнение (П-12), или (П-12а), выражает закон внутреннего трения Ньютона, согласно которому напряжение внутреннего трения, возникающее между слоями жидкости при ее течении, прямо пропорционально градиенту скорости. [c.26]

Вязкость жидкостей проявляется при перемещении в потоке разных ее слоев друг относительно друга с различной скоростью. Основной закон вязкого течения установлен Ньютоном [c.51]

Закон Ньютона. Основным законом теплоотдачи является закон Ньютона, согласно которому количество тепла dQ, переданное от теплообменной поверхности к окружающей среде или, наоборот, от окружающей среды к теплообменной поверхности, прямо пропорционально поверхности теплообмена Р, разности температур поверхности и окружающей среды и времени х, в течение которого осуществлялся теплообмен, т. е. [c.133]

Ньютоновскими называют жидкости, вязкость которых не зависит от напряжения сдвига. При ламинарном режиме течения такие жидкости подчиняются реологическому закону, предложенному Ньютоном (рис. 5.1, прямая 1) [c.141]

Обозначения величин ясны из рис. 5.11. Градиент скорости сдвига жидкости в зазоре dv/dx является производной от скорости по зазору. Закон течения Ньютона дает связь между тангенциальной силой сдвига, отнесенной к единице площади (напряжением сдвига т), и градиентом скорости сдвига [c.266]

Идеальной моделью движения жидкостей в порах является закон Стокса для течения жидкости в цилиндрическом капилляре. Вывод закона сводится к следующему. Предполагается ламинарный режим течения жидкости по цилиндрическому капилляру радиусом г и длиной I (рис. IV. 15). Каждый слой жидкости в капилляре течет со своей скоростью, возрастающей от нуля (около стенки капилляра) до и акс (в центре его). Сила внутреннего трения по цилиндрической границе движения радиусом х в соответствии с уравнением Ньютона равна [c.231]

Жидкой фазой суопензии обычно является ньютоновская жидкость, которая соответствует закону внутреннего трения Ньютона, причем напряжение внутреннего трения, возникающее между слоями жидкости при ее течении, пропорционально градиенту скорости по нормали к направлению течения. На практике встречаются суспензии, жидкая фаза которых отличается аномальными свойствами и относится к неньютоновским жидкостям. Свойства последних разнообразны и характеризуются названиями пластичных, псевдопластичных, дилатантных, тиксотропных, вязкоупругих жидкостей. [c.55]

Если реологические характеристики жидкости не зависят от времени, то к описанию неньютоновских течений применим обобщенный закон Ньютона [c.31]

Жидкообразные тела классифицируют на ньютоновские и неньютоновские жидкости. Ньютоновскими жидкостями называют системы, вязкость которых не зависит от напряжения сдвига и является постоянной величиной в соответствии с законом Ньютона. Течение неньютоновских жидкостей не следует закону Ньютона, их вязкость зависит от напряжения сдвига. В свою очередь, они подразделяются на стационарные, реологические свойства которых не изменяются со временем, и нестационарные, для которых эти характеристики зависят от времени. Среди неньютоновских стационарных жидкостей различают псевдопластические и дилатантные. Типичные зависимости скорости деформации жидкообразных тел от напряжения (кривые течения, или реологические кривые) представлены на рис. УИ.8. [c.419]

Для ньютоновской жидкости единственным параметром, характеризующим ее течение, служит коэффициент динамической вязкости - коэффициент пропорциональности в законе вязкого трения Ньютона [c.335]

Коэффициент пропорциональности г) называется динамической вязкостью, а величина, обратная т], называется текучестью. Часто в технических расчетах используется кинематическая вязкость т]/с = , где с —плотность жидкости. Жидкости, подчиняющиеся закону Ньютона для течения, называются ньютоновскими. В жидкостях вязкость обусловлена межмолекулярными взаимодействиями. Следует отметить, что даже нефтяные молекулярные растворы не всегда являются ньютоновскими жидкостями. Изучение неньютоновского неведения нефтей н нефтепродуктов представляет значительный интерес как в теоретическом, так и в прикладном отнощении [91]. [c.51]

Большинство нефтяных и синтетических масел при обычных температурах и давлениях подчиняется закону Ньютона и относится к ньютоновским жидкостям. Вязкость определяет течение жидкости только в ламинарном потоке. При увеличении скорости ламинарный поток завихряется, послойный сдвиг разрушается. Переход от ламинарного к турбулентному потоку определяется критическим значением числа Рейнольдса Ре= = бус /т), где (1 — диаметр трубы или величина зазора. Распределение скоростей в ламинарном и турбулентном потоке заметно различается (рис. 5.12). В первом случае для вязкой жидкости устанавливается параболическое распределение скоростей с ярко выраженным максимумом у оси трубы. При турбулентном режиме скорости по сечению потока за счет его завихрения выравниваются. Отметим, что для пристенного слоя в цилиндрической трубе характерны значительные градиенты скоростей. Критическое значение Ке близко к 2500. Вследствие достаточно высокой вязкости масел и небольшой величины зазоров для смазочных масел, как правило, реализуется ламинарный поток. [c.267]

Индивидуальные жидкости и истинные растворы в большинстве случаев подчиняются закону вязкого течения Ньютона [c.28]

Некоторые процессы химической технологии связаны с перемещением жидкостей, которые, в отличие от обычных вязких жидкостей, не следуют закону Ньютона [уравнение (6-8)]. К числу таких жидкостей, называемых пластичными, или неньютоновскими жидкостями, относятся растворы многих полимеров, коллоидные растворы, густые суспензии и др. Эти жидкости при малых напряжениях внутреннего трення х (в н м ) не текут, а лишь изменяют форму. В условиях, когда х становится больше некоторого значения о > о), начинается течение таких жидкостей. [c.127]

Скорость деформации равна нулю при Р < Рт, и только при Р > Рт она возрастает с увеличением напряжения (рис. VII. 7в). При Рт = О соотношение (VII. 22) переходит в закон Ньютона. Напряжение Р разбивается как бы на две составляющие напряжение Рт, необходимое для разрушения структуры, и напряжение (Р — Рт), осуществляющее собственно течение. [c.364]

Уравнение Эйнштейна соблюдается для дисперсных систем, течение которых подчиняется закону Ньютона (ньютоновские жидкости) [c.185]

В процессе медленного течения под воздействием приложенных к жидкости сил происходит необратимое смещение соседних слоев ее, сопровождающееся преодолением сил, препятствующих сдвигу (рис.4.1). Этот процесс описывается законом Ньютона [c.162]

Примером тела, проявляющего вязкие или упругие свойства в зависимости от напряжения, является вязкопластическое тело Бингама. Модель Бингама представляет собой комбинацию из всех трех идеальных элементов к соединенным параллельно элементам Ньютона и Сен-Венана — Кулоиа последовательно присоедииеи элемент Гука (рис. VII. 7). В этой модели при малых напряжениях развиваются только упругие деформации, а ири достижепии Р > Рт имеет место пластическая деформация, растущая до бесконечности (течение) (см. рис. VII. 76). Еслп проанализировать изменение скорости деформации в зависимости от напряжения, то окажется, что модель Бингама можно представить и без упругого элемента, деформация которого не зависит от времени. Иногда его и представляют только в виде параллельно соединенных вязкого элемента (модели Ньютона) п элемента сухого трения. Сложение деформаций и учет независимости упругой деформации от времени приводит к математической модели вязкопластического тела — уравнению Бингама [c.363]

Вязкость любых жидкостей проявляется при перемещении в потоке разных слоев друг относительно друга с различной скоростью. Свободнодисперсные жидкообразные системы обладают вязкостью и способностью течь. Основной закон вязкого течения установлен Ньютоном [c.115]

Изучение вязкости модифицированных пеков показало, что их течение в исследуемой области температур подчиняется модели идеально вязкого тела Ньютона. Политермы вязкости для исходных и модифицированных пеков приведены на рис. 2. Добавки полистирола и ПВХ приводят к увеличению вязкости системы, сильно снижая пластичность и текучесть композиции. Температура начала течения для композиции пека с ПВХ примерно на 20°С выше, чем для исходного [c.197]

Тогда с учетом (3) закон вязкого течения для эмульсии запишется аналогично закону Ньютона для гомогенной среды [c.25]

Хотя полимеры представляют собой. неньютоновские жидкости (т. е. они не подчиняются соотношениям, приведенным выше), многие задачи полимерной технологии в первом приближении решаются в рамках закона Ньютона, поскольку а) такие решения дают простые результаты, позволяюш,ие достаточно глубоко качественно представить задачу б) они позволяют быстро дать количественную оценку решения и в) часто довольно трудно получить решение, применяя более сложные уравнения. Тем не менее полимерную технологию можно глубоко понять только, если учитывать неньютоновский характер течения полимерных расплавов. Основу реологии как раз и составляет наука о неньютоновских определяющих уравнениях. Этот вопрос подробно рассмотрен в гл. 6. [c.108]

Законы вязкого течения, т. е. уравнения гидродинамики, учитывающие и трение (уравнения Навье—Стокса), слишком сложны, и мы здесь не будем на них останавливаться. Для пояснения некоторых явлений, связанных с вязким течением, мы воспользуемся законом Ньютона, с помощью которого можно описать некоторые наиболее простые случаи. Выберем систему координат таким об- [c.66]

У стенок х = г) скорость течения равна нулю. Согласно закону Ньютона, цилиндр радиусом х и длиной ку, мысленно вырезанный в жидкости, текущей по трубке (рис. 19), при своем движении испытывает силу трения [c.68]

Выше температуры стеклования и плавления кристаллической фазы иевулканизованные эластомеры способны к вязкому течению. Простейший закон вязкого течения жидкостей, как известно, описывается уравнением Ньютона [c.50]

Какие жидкости называются ньютоновскими Напишите уравнение Ньютона для течения жидкостей. Объясните физический смысл входящих в него параметров. Нарисуйте кривые течения и вязкости для Шэютоновских систем. [c.204]

Аномалия вязкости, как указывалось выше, лишь одно из проявлений неньютоновского течения полимеров. Для полного описания процесса течения необходим анализ других отклонений от уравнения Ньютона, в первую очередь проявления высокоэластических эффектов, а также учет некоторых других явлений, зачастую сопровождающих течение (механо-химических процессов, нарушений ламинарности потока и др.). [c.52]

Представления об атомах были далеко не новыми. Атомистическая теория была предложена в Древней Греции Демокритом и Эпикуром за 400 лет до начала нашей эры, и в этой теории содержались, по-видимому, уже все идеи Дальтона на этот счет. Оригинальные рукописи древних греков утеряны, но нам известно об этой теории по нападкам на нее противников атомистики, а также из болыиой поэмы О природе вещей , написанной в 55 г. до н. э. римским эпикурейцем Лукрецием. Благодаря Лукрецию идеи атомистики проникли в алхимию, однако в течение почти 1900 лет не оказывали существенного влияния на науку. Исаак Ньютон и Лавуазье верили в атомы, но считали их главным образом философскими понятиями или образными выражениями, помогающими рассуждать [c.280]

Изучение физико-химического процесса на любой установке (лабораторной, опытной, промышленной) представляет собой физическое моделирование, которое было основным методом исследования в течение длительного периода. Однако развитие науки показало, что не все процессы можно изучать на физических моделях. Например, крайне сложно осуществить физическое моделирование закона тяготения Ньютона Больцман долгие годы отстаивал свою молекулярно-кинетическую теорию, которая не признавалась крупнейшими авторитетами его времени на том основанпи, что поведение молекул не наглядно, их трудно физически моделировать. Выход был найден в аналогии (преимущественно математической) разных по физической сущности явлений природы . Например, законы Ньютона (притяжение тел) и Кулона (притяжение электростатических зарядов) описываются одинаковыми уравнениями. Используя аналогию физических явлений, создают модель, в которой осуществляют новый процесс, описываемый уравнениями такой же структуры, что и исходный. [c.12]

Эмульсии и многие золи не подчиняются закону Ньютона они называются аномальными, или неньютоновскими жидкостями. Причиной аномалии вязкости эмульсий является деформация диспергированных частиц с увеличением приложенного напряжения. С возрастанием приложенной силы капельки заэмульгированной жидкости удлиняются, превращаясь из шариков в эллипсоиды, что облегчает течение и приводит к понижению эффективной вязкости эмульсии. [c.28]

Многие нефтп, а также некоторые масла при охлаждении до определенной температуры образуют К(зллоидные системы в результате кристаллизации или коагуляции части входящих в них компонентов. В этом случае течение жидкости перестает быть пропорциональным приложенной нагрузке (не подчиняется закону Ньютона) из-за образовавшейся внутри жидкости структуры коагулированных (кристаллизованных) частиц какого-то компонента (асфальтенов, парафинов, церезинов и др.). Вяэмость таких систем носит название структурной. Для разрушения структуры требуется определенное усилие, которое называется пределом упругости. После разрушения структуры жидкость приобретает ньютоновские свойства, и ее течение становится вновь пропорциональным приложенному усилию. [c.51]

Идеально вязкое тело Ньютона изображают в виде поршня с отверстиями, помещенного в цилиндр с жидкостью (рис. VI . 3). Идеально вязкая жидкость течет в соответствии с законом Ньютона. Согласно этому закону напряжение сдвига при ламииарыом течении жидкости с вязкостью т] иропоршюнальпо градиенту ее скорости duldy [c.358]

Измерение с помощью капиллярного вискозиметра сводится к определению времени вытекания жидкости через капилляр с известными геометрическими параметрами. При стационарном ламинарном течении жидкости вязкост1> рассчитывают по уравнению Пуазейля (получающемуся путем интегрирования уравнения Ньютона) [c.189]

При наложении постоянной нагрузки Р к этой модели вначале деформируется элемент Гука (мгновенная обратимая деформация уо), а затем начинается вязкое течение (необратимая деформация обусловленное деформацией элемента Ньютона. По окончании действия нагрузки (/) = 0) упругая деформация исчезает, а модель сохраняет необратимую деформацию, обусловленную вязким течением. По величине уо Может быть рассчитан модуль упругости E [c.199]

Рассмотрение нефтяных систем как молекулярных растворов господствовало достаточно долго. При этом в связи с трудностями аналитического выделения отдельных компонентов из средних и высших фракций нефти (масляных и газойлевых фракций) их характеризовали с помощью гипотетической средней молекулы. Модельные представления о строении молекулы смолисто-асфальтеновых веществ (САВ) получили широкое распространение. Характеристика таких гипотетических молекул — средняя молекулярная масса — входит во многие расчетные формулы зависимости свойств нефтяной фракции от Р, V, Т-условий и используется в технологических расчетах. Хотя сегодня достоверно показано, что это не всегда верно, поскольку молекулярная масса нефтяных фракций сильно зависит от условий ее определения (растворителя, температуры) [1]. До сих пор многие явления в нефтяных системах и технологические расчеты трактуются на основе физических законов, установленных для молекулярных растворов (законов Рауля-Дальтона, Генри, Ньютона, Дарси и т. д.). В результате теоретически рассчитанные доли отгона при выделении легкокипя-щих компонентов из нефти не совпадают с экспериментальными данными. Часто обнаруживающаяся в нефтяных системах (особенно с высоким содержанием парафинов и САВ) зависимость эффективной вязкости от скорости деформации свидетельствует о ее надмолекулярной организации. Отклонения от закона Дарси при течении таких систем впервые были подмечены в 1941 г. профессором В. П. Треби-ным. Однако эффекты нелинейного отклика, обусловленные особен- [c.172]

Реологическая модель вязкого тела является выражением закона вязкого трения Ньютона, сформулированного им в 1687 г., согласно которому касательное напряжение (напряжение сдвига), возникающее между соседними слоями жидкости при ее течении, пропорщюнально поперечному градиенту скорости (скорости сдвига) [c.6]

Коэффициенты вязкости и подвижности на криволиней1юм участке а-б линий течения нефти через капилляр (рис.3.2) или образец породы (рис.3.3) являются величинами переменными. Их можно вычис.чить, формально применяя линейные законы (вязкого трения Ньютона и фильтрации Дарси) для любой фиксированной точ1си участка а-б , соответствующей равновесному состоянию процессов разрушения и восстановления структуры в нефти при установившемся режиме течения. Так как коэффициенты вязкости и подвижности структурированной нефти - переменные величины, их принято называть кажущимися иш эффективными [26, 39]. [c.32]

Уравнения состояния связывают тензор напряжений и тензор скоростей деформаций. Для ньютоновской жидкости при произвольном течении закон вязкости Ньютона иредставляется в виде [c.107]