Глубина проникновения яркость

Близкую квадратичной зависимость между яркостью свечения и энергией возбуждающих электронов обычно ставят в связь с глубиной проникновения электронов в толщу [c.80]

Несмотря на зависимость величины п от условий изготовления люминофора и от особенностей нанесения экрана, эта величина представляет собой специфическую константу люминофора. С одной стороны, она характеризует поведение его в рабочих условиях, а с другой — говорит об особенностях транспортировки энергии в кристалле к местам излучения. Приведённое предположение о связи яркости свечения с глубиной проникновения имеет характер только предварительной схемы. Глубина проникновения и условия возбуждения количественно различны в монокристалле и в агрегате мелких кристалликов с большим количеством поверхностей раздела и других структурных нарушений. Для вывода количественной зависимости между яркостью и глубиной проникновения необходимы [c.81]

Линейная зависимость яркости от глубины проникновения электронов ( 8) и близкая к линейной зависимость её от плотности тока показывают, что до известных пределов число возбуждённых состояний в единице объёма люминофора пропорционально концентрации образующихся в материале вторичных электронов. Отсюда, в первом приближении, каждый поступающий первичный электрон производит в решётке кристалла свой независимый эффект. Нарушение линейности с возрастанием плотности тока есть результат перекрытия во времени и в пространстве тех элементарных объёмов, в пределах которых возможно независимое действие возбуждающих электронов. Оно прямо связано с числом и природой излучающих центров решётки и с условиями транспортировки энергии в кристалле. В тех люминофорах, где в силу особенностей структуры эффективный радиус излучающего атома мал (марганец в силикатах), повышение концентрации активатора уменьшает насыщение, а добавка гасящих примесей оказывает мало влияния. Обратная картина имеет место в полнокристаллических сульфидах. Здесь эффективный радиус действия активатора велик малого числа излучающих атомов достаточно для обслуживания крупных блоков решётки. Дополнительное повышение числа атомов активатора не оказывает влияния на насыщение, а малые примеси, наоборот, выводят из строя большое количество излучающих центров. [c.92]

Из условий возбуждения длительность возбуждающего импульса или частота развёртки определены обыкновенно спецификой эксплоатации и в редких случаях могут быть изменены для корректировки свойств экрана. Примерами последнего случая служат передача сигнала на несущей частоте в борьбе с инерционностью свечения или прерывистое возбуждение, чтобы использовать кумулятивную способность люминофора в борьбе с утомлением. В конечном счёте в широких пределах могут меняться только ток пучка и ускоряющее напряжение. При увеличении яркости экрана за счёт нагрузки определённые преимущества лежат на стороне ускоряющего напряжения. Отдача экрана заметно растёт с увеличением ускоряющего напряжения и катастрофически падает из-за эффекта насыщения при увеличении плотности тока. При одинаковой плотности тока отношение технических светоотдач пропорционально отношению соответствующих ускоряющих напряжений в степени, на единицу меньшей показателя при напряжении в уравнении для яркости. Дополнительным преимуществом повышенного напряжения служит уменьшение эффекта насыщения по току, который падает с увеличивающейся глубиной проникновения электронов в толщу люминофора. [c.247]

Тритий — изотоп водорода, в составе ядра которого имеется два нейтрона и один протон. Его молекулярный вес равен шести. Тритий распадается 1Г0 реакции —> Не, + у с периодом полураспада 12,43 года. Максимальная энергия р-частиц достигает 18,6 кэВ, средняя энергия — 5,54 кэВ. Только 15% от всех частиц имеют энергию больше 10 кэВ. Средняя длина пробега Р-ча-стиц трития в воздухе при нормальных условиях составляет 0,8—0,9 мм, а в тканях — 1 мкм. Средняя длина пробега Р-частиц трития в среде трития — 4,5 мм при нормальных условиях. Данные о поглощении и глубине проникновения Р-частиц трития в сульфиде цинка противоречивы считается, что электроны с энергией меньше 10 кэВ проникают на глубину 0,1—1 мкм. Из-за столь малой глубины проникновения для возбуждения очень существенным фактором оказывается состояние поверхности частиц люминофора. Известно, что объемная люминесценция, как правило, является более эффективной, чем поверхностная. Так, показано, что при уменьшении энергии пучка электронов (и, следовательно, глубины их проникновения) от 10 до 5 кэВ эффективность катодолюминесценции снижается на 40—50%. Для лучших катодолюминофоров энергетическая эффективность составляет 0,18—0,22 при ЮкэВ, поэтому можно ожидать, что при тритиевом возбуждении (средняя энергия электронов 5кэВ) эффективность будет не больше 0,1, а светоотдача для люминофоров с желто-зеленым излучением 30—50 лм/Вт. Следует ответить, что, несмотря на высокую светоотдачу, тритиевые источники света не могут обеспечить получение высокого уровня яркости, так как повышение интенсивности возбуждения ограничивается самопоглощением излучения трития. Яркость свечения люминофора, возбуждаемого р-излучением трития, возрастает пропорционально его давлению только в ограниченном интервале давлений, а затем изменяется очень слабо. Величина давления, при котором наблюдается насыщение, завпсит от габаритов баллона. [c.164]

Как указано выше, при электронном возбуждении малая глубина проникновения электронов в бомбардируемый материал обусловливает в нем высокую объемную н.иотность возбуждения. Высокая мощность во.чбуждения вызывает в бомбардируемом материале ряд вторичных изме нений, меняющих спектральный состав излучения и его яркость. Изменение спектрального состава, вызванное процессами восстановления, особенно бросается в глаза при бомбардировке таких соединений, как щелоч ные и щелочноземе.льные галоидные соли, в которых в результате бомбардировки электронами возникают так называемые центры окраски. В некоторых случаях изменение спектрального состава свечения может быть даже использовано в диагностических целях. Преобладающая часть вторичных измененг4Й ведет к систематическому падению яркости свечения [c.155]

Почти одинаковая зависимость яркости свечения и глубины проникновения от энергии электронов вряд ли случайна и указывает скорее на существование между обеи-ми глубокой причинной связи. Если допустить, что механизм передачи энергии кристаллу не зависит от первоначальной энергии электрона, то число возбуждённых состояний на единицу длины пути первичного электрона окажется постоянным. У различных по химическому составу препаратов связь яркости с напряжением не может быть одинаковой теория и опыт показывают, что глубина проникновения, в свою очередь, зависит от состава. Наличие разницы в величине п у различных люминофоров можно отчасти приписатьособенностям их кристаллической структуры и степени дисперсности, что подтверждается, например, резким изменением величины п у плавленого и размолотого виллемита (кривые 9 м 10 рис. 14). Отклонение от квадратичной зависимости в сторону малых значений п может быть, таким образом, объяснено физикохимическими особенностями образцов. Уклонения в сторону п > 2 поддаются интерпретации значительно труднее. Экспериментальный материал в этой области ещё недостаточен для уверенных выводов. [c.81]

Для катодолюминесценции характерна высокая концентрация возбуждённых СОСТОЯНИЙ в люминофоре, вызванная как мощностью возбуждения, так и поверхностным характером поглощения энергии бомбардирующих электронов. В области широко используемых ускоряющих напряжений (до 20 кУ) глубина проникновения электронов в толщу люминофора меньше короткого ультрафиолета (резонансная линия ртути 2537 А).Преимущественное рассеяние энергии в сильно нарушенных поверхностных зонах кристалла накладывает глубокий отпечаток на ход люминесцентного процесса. Вся сумма наблюдений позволяет рассматривать люминесценцию как одно из явлений, наиболее чувствительных к структурньш изменениям материала, особенно на его поверхности. Хорошо известно увеличение отдачи с ростом элементарного кристаллика люминофора и улучшением его структуры в процессе термической обработки. Обратный эффект имеет место при измельчении люминофоров. Падение отдачи вызвано здесь не только изменением оптических свойств среды, но и прямым нарушением люминесцентной способности. Для силикатов характерно, например, очень резкое падение светоотдачи при уменьшении размеров зерна до долей микрона, когда поперечник кристалла совпадает или становится меньше глубины проникновения электронов выданный материал [190]. Только путём специальных методов синтеза, которые гарантируют более совершенную перекристаллизацию, можно получить виллемит с хорошей люминесцентной способностью при размерах кристалла порядка 0,1—0,2 х. При переходе к более глубоко про-1шкающему возбуждению предельная величина светящихся кристаллов соответственно растёт. По наблюдениям свечения, при возбуждении ультрафиолетом максимум яркости для виллемита падает на размер зёрен 4—5 ц [86, стр. 573]. Дальнейшее измельчение понижает интенсивность свечения, и частицы меньше 1,5 л при наблюдении под [c.330]

При оценке различия инерционных свойств свечения и величины отдачи в случае возбуждения люминесценции светол и электронами основной упор был сделан на высокую мощность электронного возбуждения, которая усилена малой глубиной проникновения электронов. Экспериментальная проверка такого заключения трудна из-за невозможности уравнять в обоих случаях условия возбуждения люминофора. Даже при равном времени возбуждения и одинаковой нагрузке (ватты на см в сек) доля поглощаемой люминофором энергии различна. Для получения сравнимых результатов необходимо относить изменения яркости или отдачи к одинаковой поглощаемой мощности в единице объёма. Для этого можно работать на слое монокристалла, который является бесконечно толстым для электронов, и, задавшись определённым законом поглощения, на основании его определять глубину проникновения электронов и вероятную толщину рабочего слоя. Гораздо лучшие результаты должна дать работа на очень тонких слоях, которые заведомо простреливаются по всей толщине в рабочем диапазоне напряжений. [c.333]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология