Эффективные радиусы действия

Это расстояние представляет собой эффективный радиус действии сил. Поэтому на расстояниях порядка радиуса дебаевского экранирования параметр (48.4) принимает вид [c.191]

Эффективные радиусы действия атомов [c.17]

Другим эффективным методом вычисления Р в случае, когда го V) 1, где Го — эффективный радиус действия межмолекулярных сил, являются разложения Майера [2, 6], представляющие Р в виде ряда [c.37]

На примере кислородных соединений М и Мп видно, что размеры атомов этих элементов различные. Однако в соединениях с атомами 5е расстояние между катионом и анионом остается неизменным—2,73 А. Следовательно, в соединениях с этим элементом длина связи обусловливается только атомами 5е. Таким образом, в кристаллах разного состава атомы одного элемента занимают примерно один и тот же объем, внутри которого создается силовое поле действия атома. Форма этого поля неизвестна и условно принимается за сферу, размер которой определяется радиусом. Этой приблизительной характеристикой поведения атома в структуре кристалла является эффективный радиус действия или кажущийся радиус действия, его в дальнейшем для краткости будем называть радиусом действия атома. Размер радиуса действия атома пропорционален энергии связи, поэтому он является универсальной константой атома, которая позволяет дать приблизительную оценку структуры кристаллов. [c.13]

Молекулярная рефракция Я отражает поляризацию атомов, которые входят в состав молекулы минерала. Для органических соединений молярная рефракция равна сумме атомных рефракций. Их в данном случае можно рассматривать как пай силы светопреломления, которые вносят атомы в молекулу вещества. В первом приближении атомная рефракция пропорциональна эффективному радиусу действия иона. Примером может служить значение атомной рефракции следующих ионов Ыа+ = 0,7 К+ = 2,85 М + = 0,4 А1+ = 0,3 81+ = — 0,25 р- = 2,20 С1 = 8,45 Вг = 12 1-= 18,48 0-2 = 3,3—3,6. Величина молекулярной рефракции в основном обусловливается анионом. Особенно низкое значение Я имеют катионы, обладающие большими зарядами и малыми ионными радиусами. Точность вычисленных по формуле показателей преломления вполне удовлетворительная (табл. 6). [c.51]

В табл. 36 приведены эффективные радиусы действия (при комнат-)й температуре) и ковалентные радиусы (для сравнения) некото-IX атомов из таблицы видно, что ковалентные радиусы атомов зна тельно меньше, чем радиусы их действия. Ионные радиусы больше,, м радиусы действия. [c.175]

Эффективные радиусы действия и ковалентные радиусы различных атомов [c.175]

Линейная зависимость яркости от глубины проникновения электронов ( 8) и близкая к линейной зависимость её от плотности тока показывают, что до известных пределов число возбуждённых состояний в единице объёма люминофора пропорционально концентрации образующихся в материале вторичных электронов. Отсюда, в первом приближении, каждый поступающий первичный электрон производит в решётке кристалла свой независимый эффект. Нарушение линейности с возрастанием плотности тока есть результат перекрытия во времени и в пространстве тех элементарных объёмов, в пределах которых возможно независимое действие возбуждающих электронов. Оно прямо связано с числом и природой излучающих центров решётки и с условиями транспортировки энергии в кристалле. В тех люминофорах, где в силу особенностей структуры эффективный радиус излучающего атома мал (марганец в силикатах), повышение концентрации активатора уменьшает насыщение, а добавка гасящих примесей оказывает мало влияния. Обратная картина имеет место в полнокристаллических сульфидах. Здесь эффективный радиус действия активатора велик малого числа излучающих атомов достаточно для обслуживания крупных блоков решётки. Дополнительное повышение числа атомов активатора не оказывает влияния на насыщение, а малые примеси, наоборот, выводят из строя большое количество излучающих центров. [c.92]

При молекулярном истолковании этих явлений, происходящих на жидких поверхностях, возникает и ряд других вопросов, которые заслуживают упоминания. К ним относится вопрос о резкости перехода от жидкой к парообразной фазе. Из вычислений, основанных на кинетической теории и подтвержденных экспериментальными данными по исследованию скорости испарения жидкостей в вакууме, вытекает, что молекулы на поверхности раздела, так же как и в жидкой и в газообразной фазах, находятся в интенсивном движении и что при перемещении через поверхность раздела они встречают препятствия. Из этого следовало бы заключить, что в пограничной области происходит непрерывное смешение молекул и она должна быть выражена очень нечетко и иметь размытые границы раздела. Между тем все имеющиеся экспериментальные данные говорят об обратном, указывая на то, что переход от жидкости к пару проявляется очень резко, так Гто переходный слой имеет толщину не более одной-двух молекул. Этот результат является, с другой стороны, понятным и может быть даже предсказан, если иметь в виду малый эффективный радиус действия ван-дер-ваальсовских сил, изменяющихся обратно пропорционально высокой степени расстояния между молекулами. Поэтому достаточно удаления молекулы от ее соседей на сравнительно небольшое расстояние (около двух молекулярных диаметров), чтобы она оказалась свободной и могла перейти в парообразную фазу. Справедливо также и обратное утверждение. В результате этого граница раздела между жидкостью и паром проявляется очень резко даже при условии, что она пересекается в обоих направлениях огромным числом энергично двигающихся молекул. [c.242]

Эффективный радиус действия, км 1,0 8,0 12 12 8 12,0 [c.40]

Эффективный радиус действия, км 8 1,5 8,6 10,5 10,5 [c.43]

Эффективный радиус действия, км 12,0 [c.52]

При несмачивании действие расклинивающего давления проявляется в том, что поверхности тонкой пленки притягиваются друг к другу, причем тем в большей степени, чем тоньше пленка. Такому расклинивающему давлению приписывают знак минус. Локальное утонение пленки (например, на выступе стенки, в результате местных дефектов структуры твердого тела, изменения лиофобности, меньшей местной скорости конденсации и т. п.) приводит к увеличению расклинивающего давления в этом месте по сравнению с соседними. В результате жидкость быстро вытесняется на смежные участки, где и образуются первичные капли, размеры которых больше эффективного радиуса действия межмолекулярных сил [Л. 161]. [c.286]

Флотация мелких частиц возможна либо за счет того, что по достижении определенного критического значения h r утоньшающаяся при сближении частицы и пузырька пленка становится неустойчивой и разрушается, либо за счет дально-действующих сил притяжения, эффективный радиус действия которых в условиях флотационного акта также можно характеризовать введением параметра h r- [c.149]

Как уже упоминалось, чувствительность насекомых к половым аттрак-тантам чрезвычайно велика. Самцы некоторых видов способны своими усиками-антеннами улавливать присутствие самки на расстоянии нескольких километров. И не только улавливать, но и, ориентируясь по фадиенту концентраций, точно находить партнера. Расчеты показывают, что антенны самцов реагируют на единичные молекулы феромона. Правда, различные внешние факторы сильно снижают эффективный радиус действия и в большинстве случаев в реальных условиях он не превышает сотен метров. Наря- [c.38]

В случае газа заряженных частиц, когда эффективный радиус действия сил раво1г дебаевскому радиусу, имеем [c.193]

Здесь величину а"" можно рассматривать как эффективный радиус действия сил отталкивания. Практически этот радиус оказывается значительно меньи е, чем расстояние между атомами в молекуле [1126]. Поэтому формулу (20.9) можно применить также и в случае столкновения двух молекул (обладающих не очень высокой кинетической энергией), учитывая взаимодействие только тех атомов (принадлежащих той и другой молекуле), расстояние между которыми нанмеиьи 1ее. [c.300]

Для разрешения ряда стереохимических проблем, а также при интерпретации кинетических данных о течении химических реакций, важно знать не только межъядерные расстояния валентнохимически связанных атомов, но и эффективные радиусы действия этих атомов в других направлениях, т. е. необходимо знать эффективный объем [c.190]

Расстояние Гр — это эффективный радиус действия кулоновского потенциала в плазме. Более точные вычисления (впервые проведенные для электролитов Дебаем и Гюкелем (1923)) показали, что заряженная частица, помещенная в нейтральную плазму, вызывает перераспределение заряда, стремящееся экранировать пробную частицу, так что вне радиус Дебая) кулоновский потенциал в е (1п = 1) раз меньше своего значения в вакууме. [c.144]

При сближении молекул на короткое расстояние между ними появляются силы отталкивания. Они возникают в результате перекрывания электронных оболочек соседних молекул, а также вследствие взаимного отталкивания атомных ядер. Эффективный радиус действия сил отталкивания меньше, чем радиус действия вандерваальсовых сил, но силы отталкивания быстрее возрастают при уменьшении расстояния между молекулами. Вследствие такого характера сил отталкивания молекулы можно рассматривать в первом приближении как твердые частицы. [c.27]

Атом или связь 1 1 Эффективные радиусы дей- i О 1 ствия, А Ковалент- ные радиу .ы, Атом Эффективные радиусы действия, А Ковалент-. ные радиусы, [c.175]

В 1950 г. Г. Бриглеб на основании новых более точных электр нографических и рентгенографических данных пересчитал значеш эффективных радиусов действия (см. табл. 36) [3]. Он ввел также ра [c.176]

NH- И ОН-групп, замена последних на водород, алкильные остатки hjui SH-группу и превращение первичной спиртовой группы в карбоксильную или карбалкоксильную [№ 124 (табл. 9) и 1—6, 21, 30, 32 (табл. 10)]. Правда, in vivo 0-ацильные производные антибиотика (табл. 7) могут обладать значительной активностью, но в этом случае антимикробное действие, очевидно, оказывают уже не сами испытуемые вещества, а образующийся при их энзиматическом гидролизе хлорамфеникол (ср. работу 2 ). Можно отметить лишь два типа изменений аминопропандиольной цепи, при которых вещество сохраняет заметную биологическую активность это замена гидроксильных групп на С1 и окисление вторичной оксигруппы в кетонную [№ 230 (табл. 8) и 17 (табл. 10) см. также табл. 8, группа 2]. Однако и эти примеры не противоречат приведенному выше утверждению о высокой специфичности строения алифатической цепи хлорамфеникола, так как атом I сравним с ОН-группой в отношении полярности и эффективного радиуса действия , а переход от хлорамфеникола к соответствующему кетону сопровождается коренным изменением антибиотического спектра (в частности, появлением антифунгальных свойств), что в свою очередь может быть обусловлено изменением механизма действия вещества. [c.398]

Зависимость яркости свечения от концентрации активатора ещё не поддаётся теоретическому расчёту. Наличие плоского максимума на концентрационной кривой сначала приписывалось поглощению излучения поверхностными слоями активатора, атомы которого по той или другой причине лишены способности излучать, но в полной мере сохраняют свою поглощательную способность. Основанное на этом принципе уравнение удовлетворяет катодолюминесценции марганца в фосфате кальция, но не оправдывается на других люминофорах [38, 40]. Позже предполагалось, что в случае близкого расположения двух атомов активатора поля их перекрывают друг друга и взаимно понижают излучательную способность [214]. На основе обеих идей было дано уравнение, удовлетворительное для люминесценции уранила во фторидах кальция и натрия [184]. Оба уравнения, однако, в равной мере не обладают универсальностью и не приложимы к любым концентрационным кривым. Взаимоотношение между активатором и трегером усложнено рядом привходящих, трудно контролируемых в эксперименте факторов. Для определения эффективного радиуса действия атома активатора в каждом частном случае необходимо учитывать форму внедрения чуждых атомов в решётку, равномерность их распределения и степень взаимодействия энергетического спектра включения с потенциальньш полем кристалла. [c.53]

В формуле (51) не учитывается конечность скорости электромагнитного взаимодействия. Учет электромагнитного запаздывания обычно приводит к выражениям, в которых силы притяжения на расстояниях порядка характеристической длины волны /, = = 10 м более резко зависят от расстояния h. При Л<сЯ формулы, учитывающие запаздывание, переходят в формулы без запаздывания. Таким образом, при к>Гзфф (где Гэфф — эффективный радиус действия молекулярных сил) можно считать Ft = 0. При h< i k справедлива формула (39). В переходной области XГэфф молекулярная сила может быть найдена интерполяцией. [c.158]

Эффективные радиусы действия этих трех типов переноса уменьшаются как 1/Л для -переноса, 1/7 для -переноса и даже еще быстрее, но сложнее для обменных взаимодействий. В то время как, по оценке Фёрстера, -перенос может происходить на расстоянии 50—100 А, обменный перенос действует лишь на очень коротких расстояниях — порядка обычных кинетических диаметров взаимодействующих молекул (10—15 А). Следовательно, константа скорости для триплет-триплетного переноса со 100%-ной эффективностью в жидких растворах не должна превышать константы, вычисленной для бимолекулярного процесса, лимитируемого диффузией ( 10 л моль-сек). Это справедливо, например, для жидких систем бензофенон — диацетил [232] и бензофенон —нафталин [1426] (разд. 4-10Б-3). Другим подтверждением ближнего характера этих обменных сил является уменьшение вероятности переноса примерно в 100 раз при увеличении межмолекулярного расстояния между донором и акцептором только на один молекулярный диаметр. Следует помнить, однако, что сравнительно большое излучательное время жизни триплетов во многих случаях облегчает обмен, но на более коротких расстояниях, чем для синглетов (см. ниже). [c.272]

В теории Ландау и Теллера [151] принято, что потенциал взаимодействия имеет вид А ехр (—г/х), где г — межмолекулярное расстояние, — эффективный радиус действия межмолекулярных сил. Воспользовавшись при1щипом Эренфеста, авторы [151] пришли к выводу, что необходимо исследовать лишь близкодействующие силы отталкивания. Они нашли, что характер зависимости т (или Рх о) от температуры имеет вид [c.359]

Общим и наиболее значительным недостатком всех способов, приведенных в этом подразделе Приложения, является малый эффективный радиус действия. Как в случаях волны падения давления, так и в случае с акустическими волнами эффективный радиус действия не превышает 150-ь200л/, что в сотни раз меньше реально необходимых величин. Для постоянного контроля газопроводов потребовалось бы очень большое количество подобных систем, что вызвало бы неоправданное повышение стоимости всей контролирующей системы. Данный недостаток делает маловероятной практическую реализацию указанных способов на реальных МГ и, соответственно, применение их с использованием ГДС. [c.667]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология