Кюри закон точка

Критическая точка 14, 118 Кюри закон 32 [c.380]

Кюри закон 1016 Кюри точки 861, 1019 Кюрий 898 [c.536]

Поскольку восприимчивость диамагнитных металлов, как правило, не зависит от температуры, то, по Дорфману, не должен зависеть от температуры и парамагнетизм электронов проводимости. Количественное объяснение этого важного опытного факта оказалось возможным лишь после появления квантовой механики. Если бы электроны проводимости в металлах подчинялись законам классической физики, то парамагнетизм электронов был бы в основном аналогичен парамагнетизму газов, т. е. восприимчивость должна была бы резко зависеть от температуры по закону Кюри (545), чего в действительности не наблюдается. [c.303]

Мы получили выражение, формально аналогичное закону Кюри—Вейса (564), с той разницей, что постоянная С вдвое больше постоянной С. [c.310]

Суть гипотезы подобия состоит в следующем вблизи критической точки единственным параметром, характеризующим состояние системы, является расстояние е от критической точки [для магнетика г = Т — Т )/Ту , Ту — точка Кюри], которому отвечает определенное значение геометрического параметра — корреляционной длины зависящей от е по стеленному закону, причем неограниченно возрастает при е О. [c.118]

Если рассмотреть температурную зависимость магнитной восприимчивости металлов, то можно выделить следующие группы металлы, которые почти не изменяют магнитных свойств при нагревании до 1100°С (Мо, Ш, Оз) металлы, магнитная восприимчивость которых изменяется в соответствии с законом Кюри — Вейсса и даже при температуре плавления не обнаруживается скачкообразных изменений магнитных свойств (К, Мд, 2п, 1п, 5е) металлы, которые при температуре плавления в слабой степени проявляют такие нарушения свойств (Ма, Сё, А1) металлы, которые показывают аномальные изменения магнитных свойств (Ад, Аи, Т1, 5п, РЬ, Р, 5Ь, В1, Те), [c.129]

Если постепенно размельчать ферромагнетик, приводя его в состояние мелких частиц, то, как это следует из экспериментальных [5] и теоретических работ [6], его магнитные свойства будут сильно изменяться. Последнее связано с тем, что при переходе к более и более мелким частицам постепенно исчезают процессы, характерные для намагничивания компактного ферромагнетика. При переходе к мелким частицам сильно возрастает доля поверхностных атомов, для которых затруднен обмен -электронами из-за отсутствия нормального числа соседей т. е. из-за возрастания доли атомов с координационным числом меньшим, чем координационное число решетки. Если размельчение продолжить и прийти к частицам, размеры которых уже сравнимы с размерами элементарных кристаллов, то для таких образцов следует ожидать появления температурной зависимости магнитной восприимчивости, которая может быть выражена законом Кюри — Вейса [c.143]

Экспериментально знак спиновой плотности может быть определен по направлению сдвига линии протонов в ядерном магнитном резонансе (ЯМР). Сдвиг линии возникает за счет дополнительного магнитного поля, создаваемого неспаренным электроном в месте расположения ядра. Если спектр ЯМР наблюдается на фиксированной частоте, то положительно направленный у протона электронный спин сдвигает линию в низкие поля, отрицательно направленный — в высокие. Величина сдвига относительно протонов с нулевой спиновой плотностью на них пропорциональна величине эффективного магнитного поля электрона. Для систем, подчиняющихся закону Кюри, эта величина пропорциональна напряженности внешнего магнитного поля и обратно пропорциональна температуре. В дальнейшем эти вопросы будут более подробно рассмотрены на конкретных примерах. [c.18]

Степень примешивания, вызванного полем, обратно пропорциональна энергетическому расстоянию до высшего уровня. Если это расстояние меньше, чем в приведенном примере, но все еще гораздо больше, чем кТ (как это может иметь место, если спин-орбитальное взаимодействие снимает вырождение основного состояния и появляется расщепление, равное примерно X), то температурно независимый парамагнетизм вносит в восприимчивость вклад, равный С/Х, который может быть довольно существенным. Такой температурно независимый парамагнетизм может превышать 1000-10 эл.-стат. ед. (С — постоянная, зависящая от электронной конфигурации). Если расщепление кТ, вклад, вносимый этим эффектом Зеемана второго порядка, уже не является не зависящим от температуры и может быть очень велик. При расстоянии <С кТ парамагнетизм такого происхождения обращает закон Кюри для зависимости от температуры. [c.389]

ХОДЫ которых описываются как выше чем второго порядка и которые не имеют точки Кюри [231]. Ферроэлектрические переходы могут происходить при любых температурах от близких к 10° К до нескольких сот градусов. Наблюдаемые энтропии переходов варьируются от нескольких сотых до приблизительно 4 кал-град -моль . Как и следовало ожидать, диэлектрическая восприимчивость обычно имеет пик в точке перехода и следует закону Кюри — Вейса для неполяризованной фазы. Аномалии найдены также в пьезоэлектрических, упругих и электрооптических свойствах. Механизм по крайней мере некоторых ферроэлектрических переходов включает, по-видимому, небольшие изменения объема и энергии и очень незначительную перестройку атомного скелета, а поэтому можно полагать, что это характерно для веществ, имеющих непрерывный переход типа перехода, определенного Уббелоде (см. раздел У,2). [c.112]

Минимуму внутри области соответствует тензор с тремя разными собственными значениями, который мы условно будем называть трехосным. Хотя обе ситуации априорно допустимы, реально все известные нематические жидкие кристаллы являются одноосными. Мы не знаем причины такого однообразия, но умеем связывать это явление с другим экспериментальным фактом известно, что фазовый переход изотропная жидкость — нематик является переходом первого рода, но с малой теплотой перехода и четко выраженным критическим рассеянием, подчиняющимся закону Кюри [109]. С нашей точки зрения это означает, что теория самосогласованного поля Ландау является достаточно точной для описания фазового перехода. Термодинамический потенциал fix, у) можно разложить по степеням х ж у. [c.169]

Недавнее открытие [105] четких абсорбционных пиков в ближней ультрафиолетовой области спектра поглощения иона кюрия (III) при использовании Ст представляет интерес с аналитической точки зрения. Спектр изображен на рис. 4. Три основных пика подчиняются закону Бэра и могут быть использованы для количественных определений. [c.43]

Это уравнение называют логарифмическим. Соответственно, график, построенный в координатах у — g t + onst) или у — — Ig t (при t > onst) имеет вид прямой линии. Логарифмическое уравнение, впервые полученное Тамманном и Кестером [11], отражает поведение многих металлов (Си, Fe, Zn, Ni, Pb, d, Sn, Mn, Al, Ti, Та) на начальных стадиях окисления. Вначале справедливость этого уравнения ставилась под сомнение. Были сделаны попытки вывести уравнения на основе предположений о существовании специфических свойств оксидов, таких как наличие диффузионных барьеров и градиентов ионной концентрации и других. Эти предположения не получили экспериментального подтверждения. С другой стороны, было показано, что логарифмическое уравнение можно вывести из условия, 4TQ скорость окисления контролируется переходом электронов из металла в пленку продуктов реакции, причем эта пленка имеет пространственный электрический заряд во всем своем объеме [7, 12]. Преобладание заряда, обычно отрицательного, в оксидах вблизи поверхности металла, подобно электрическому двойному слою в электролитах, было установлено экспериментально. Таким образом, любой фактор, изменяющий работу выхода электрона (энергию, необходимую для удаления электрона из металла), например ориентация зерен, изменения кристаллической решетки или магнитные превращения (точка Кюри), изменяет скорость окисления, что и наблюдалось в действительности [13—15. Когда толщина пленки превышает толщину пространственно-заряженного слоя, определяющим фактором обычно становится скорость диффузии или миграции сквозь пленку. При этом начинает выполняться параболический закон, и ориентация зерен или точка Кюри перестают оказывать влияние на скорость окисления. Исходя из этого, можно сказать, что в начальной стадии оксидная пленка на металлах [c.193]

К кон. 1860-х гг. стало известно 63 хим. элемента и большое число разнообразных хим. соед., однако научная классификация элементов отсутствовала. Основой для систематики явился периодич. закон Менделеева, с помощью к-рого были исправлены атомные массы ми. элементов и предсказаны св-ва неизвестных в то время в-в. Послед, открытия галлия (П.Э. Лекок де Буабодран, 1875), скандия (Л. Нильсон, 1879), германия (К. А. Винклер, 1886), лантаноидов, благородных газов (У. Рамзай, 1894-98), первых радиоактивных элементов - полония и радия (М. Склодовс-кая-Кюри, П. Кюри, 1898) блестяще подтвердили периодич. закон. При получении астата, актиноидов, курчатовия, нильсбория и элементов с атомными номерами 106 и выше этот закон был использован иа практике. Приоритет Менделеева в отбытии периодич. закона, нек-рое время оспаривавшийся Л. Мейером, был закреплен в названии одного из искусств, элементов (менделевия). [c.211]

Зарождение Р. связано с хим. выделением и изучением св-в радиоактивных элементов Ra и Ро (П. Кюри и М. Скло-довская-Кюри, 1898). Термин Р. введен А. Камероном (1910), к-рый назвал так раздел науки, изучающий природу и св-ва отдельных радионуклидов - членов радиоактивных рядов и и Th (в то время их называли радиоэлементами). В ходе дальнейшего развития Р. были установлены законы соосаждения и адсорбции радионуклидов из ультраразбав-ленных р-ров, заложены основы метода изотопных индикаторов, создан эманационный метод изучения физ.-хим. св-в твердых тел (работы К. Фаянса, Ф. Панета, В. Г. Хлопина, О. Гана и др.). Использование явления радиоактивности послужило основой новых физ.-хим. методов исследования строения и св-в в-Ba, кинетики и механизма хим. р-ций. Среди них-метод радиоактивных индикаторов, основанный на введении в систему радионуклида данного элемента, что в ряде случаев приводит к фиксир. термодинамич. и кинетич. изотопным эффектам. Были разработаны методы синтеза и спец. номенклатура хим. соед., отличающихся изотопным составом от полученных из прир. сырья (см. Меченые соединения). [c.172]

Магнитные и диэлектрические свойства кристаллов BiMnOg изучены в [105] в интервале температур 4,2—250 К. Определена точка Нееля. Парамагнитная восприимчивость обнаруживает отклонение от закона Кюри—Вейсса. Диэлектрические свойства в парамагнитной области отличаются от таковых в антиферромагнитной области. Аномальные магнитные свойства у висмутсодержащих манганитов отмечены авторами [106]. Магнитные свойства твердых растворов на основе манганатов лантана и висмута также изучены в [107]. Замещение ионов La на ионы В1 вызывает переход из ферромагнитного в антиферромагнитное состояние, в то время как В1МпОз является ферромагнитным. Этот результат объясняется авторами [107] в терминах сверхобменного взаимодействия анионов с локальными нарушениями кристаллической структуры. [c.253]

Вычитая натуральное рассеяние прибора, получаем активность эманации, выраженную в делениях в минуту или в вольтах в минуту. Чтобы определить абсолютное количество эманации, необходимо на том же приборе произвести измерения известного количества эманации. В качестве такого эталона эманации применяют обычно раствор, содержащий известное количество радия. Эманация все время образуется из радия, и на основании законов распада и образования радиоактивных веществ легко вычислить количество эманации, находящееся в данный момент в растворе известного количества радия. Выделив из раствора эту эманацию и переведя ее в элинационный электроскоп, измерим активность выделенной эманации. Допустим, что выделенная из раствора радия эманация в количестве 1 10 кюри дала активность 60 в)мин. Если испытуемый газ дал активность 120 е1мин, то совершенно очевидно, что в объеме газа, находящемся в камере, имеется 2 кюри эманации. Распад всякого радиоактивного вещества, в том числе и эманации, происходит по формуле [c.280]

Когда Менделеев вынашивал и создавал свой велики закон, еще не было такой науки — ядерной физики, еще н была открыта радиоактивность... Марии Склодовской-Кюр в день открытия периодического закона — 1 марта 1869 I еще не было двух лет. Сама идея превращения элементо казалась тогда алхимической, ненаучной. Мне кажется что это пошле на пользу науке, ибо эта идея могла в ка кой-то степени затруднить выявление тех закономерностей которые Дмитрий Иванович обобщил в своем законе. [c.504]

Обозначения 0 ,парамагнитная точка Кюри — постоянная закона Кюри—Вейса Рэ. ) — эффективный магнит1[ый момент [c.592]

Идеализированной формой температурной зависимости магнитной восприимчивости парамагнетика от температуры является закон Кюри где С — константа Кюри. Именно такая форма температурной зависимости восприимчивости была найдена ранее для иона Си . Если закон Кюри выполняется, не зависитот температуры. Закону Кюри достаточно точно подчиняются лишь немногие системы, например спин-свободный комплекс [FeF ] [d°), но у большинства парамагнетиков наблюдаются отклонения (часто лишь небольшие) от этого идеального поведения. Одной из наиболее общих причин этих отклонений является то, что в системах с одним неспаренным электроном почти всегда неиз-бея по имеется температурно независимый парамагнитный член в восприимчивости, возникающий вследствие эффекта Зеемана второго порядка от высших уровней в поле лигандов. Относительные значения таких членов могут составлять около 50-10 молярной восприимчивости, т. е. составлять несколько процентов молярной восприимчивости, подчиняющейся закону Кюри, при комнатной температуре для одного неспаренного электрона. Этот эффект учитывается выражением Ланжевена—Дебая для восприимчивости [c.400]

В общем случае внутримолекулярного антиферромагнетизма сохраняются те же особенности, что и на примере ацетата меди с двумя взаимодействующими спинами, равными Всегда имеется температура Кюри, т. е. максимум на кривой зависимости восприимчивости от температуры, и поведение при температурах, намного превышающих /, подчиняется закону Кюри—Вейсса. Однако при возрастании числа взаимодействующих ионов в группе и спина каждого из них точка Кюри становится все менее отчетливо выраженной, и для выполнения закона Кюри—Вейсса необходимо работать при температурах, действительно гораздо больших, чем /. Конечно, для разных спиновых систем и 0 являются разными функциями J. Есть большое число комплексов многоядерного типа, которые следовало бы рассмотреть как внутримолекулярные антиферромаг-нётики, например комплексные ацетаты Fe (III) и Сг (III) и галогенид-ные комплексы [1, 42, 71] этих и других металлов типа [M.2Xi.] ". Когда, как это часто бывает, комплекс является лишь двуядерным и оба взаимодействующих иона идентичны, возможны некоторые упрощения. Нижний уровень всегда является синглетным, триплетный уровень расположен при [c.404]

Как и в случае внутримолекулярного антиферромагнетизма, низшим состоянием антиферромагнитной решетки является состояние с нулевым или минимальным спином, а остальные состояния лежат выше по мере повышения их спинов. При температурах, намного нревышаюш их /, момент приближается к моменту ионов, составляюш,их решетку без антиферромагнитного взаимодействия, и начинает выполняться закон Кюри— Вейсса. В восприимчивости имеется максимум, и можно найти соответствие (по крайней мере приблизительное) и 0 с / и структурой решетки. Однако имеются два существенных отличия между внутри-и межмолекулярным антиферромагнетизмом. Во-первых, у решетки антиферромагнетика имеется четко определенная точка Кюри, и, во-вторых, ниже точки Кюри восприимчивость зависит от напряженности поля. [c.406]

Магнитная восприимчивость парамагнетиков изменяется с температурой по закону Кюри (хлгЦТ ) или закону Кюри — Вейса л 1/(Г + 6), где 0—парамагнитная точка Кюри. При точных расчетах необходимо корректировать экспериментальные значения магнитной [c.171]

Соль Рочелла образует ромбические кристаллы при 300° К, которые в интервале ферроэлектрического перехода преобразуются в моноклинную форму. При электрическом поле в кристаллографической плоскости yz диэлектрические свойства при всех температурах нормальны. Однако при направлении поля вдоль оси х восприимчивость около 296° К подчиняется закону Кюри — Вейса. Между 255° и 296° К в направлении х имеется спонтанная электрическая поляризация порядка 0,2 микрокулон на 1 см . Ниже 255° К спонтанная поляризация исчезает и восприимчивость снова подчиняется закону Кюри — Вейса, но с другой постоянной Кюри — Вейса. Данные Вильсона [783 показывают небольшой отрицательный энтальпий-ный инкремент в нижней точке Кюри и положительный — в верхней точке Кюри. С другой стороны, Рустергольц нашел аномалию в теплоемкости при 296° К, которая в пике, имеющем характерную ламбда-форму, имеет зиачеяяе 6кал-град -моль , но он не исследовал нижнюю точку Кюри [592]. [c.113]

Мы получили известный закон Кюри, выведенный перво-лачально для восприимчивости ферромагнетиков вблизи точки Кюри. [c.32]

М. А. Анисимов и др. [17] предложили гипотезу, позволяющую одновременно объяснить пик теплоемкости и закон Кюри в рассеянии света нематики находятся вблизи трикритической точки, где одновременно обращаются в нуль коэффициенты А и С в уравнении (7.3). Трикрити-ческое поведение дает аномалию в теплоемкости Ср а все остальные индексы совпадают с индексами теории Ландау с точностью до логарифмических поправок (см. гл. VIII). [c.170]

Обладая дву,мя неспаренны.ми электрона.ми, он являегся бирадикалом, ио так как для него не соблюдается закон Кюри, то, очевидно, при низких температурах он п 1едставляет собой равно- [c.36]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология