Дробление теория

Обстоятельный критический анализ теории распространения турбулентных пламен был выполнен А. С. Соколиком [21]. Им, в частности, указывалось на основное противоречие ламинарной модели, согласно которой различие Ын и Ыт объяснялось высокоразвитой поверхностью горения в турбулентных пламенах. В этом случае скорость ламинарного пламени оказывается недостаточной для мгновенного охвата пламенем каждого объема смеси, образующегося при дроблении. Отмечалось, что свойственная ламинарным пламенам последовательность излучения [(СС) - ОН (СН) (С02) (Нг0) ] и интервалы между границами излучения (СИ) и (СС) в турбулентных пламенах существенно различны. Наблюдаемая в турбулентных пламенах последовательность излучения [(СНО) ->(СН) (ОН) ->(СС) ] соответствует излучению при самовоспламенении (переход спектра голубого пламени в спектр нормального горячего пламени). Этот факт рассматривается как доказательство сгорания объемов свежей смеси, забрасываемой при турбулентном горении в факел пламени, вследствие его самовоспламенения. С учетом этого А. С. Соколиком предложена модель турбулентного распространения пламени, согласно которой объемы свежей смеси, непрерывно поступающие в факел, последовательно самовоспламеняются. [c.138]

Общая теория дробления частиц в турбулентном потоке дана в работах [42, 43]. Если дробление происходит под воздействием турбулентных пульсаций, масштаб которых по сравнению с внутренним масштабом турбулентности Ло велик, то разность динамических напоров на противоположных концах частицы радиусом [c.287]

Согласно теории Колмогорова-Обухова при подводе дополнительной энергии извне дробление капель происходит до определенного размера. Для пульсационных аппаратов средний диаметр капель, образующихся в потоке, пульсирующем с интенсивностью 1 , определится с использованием формулы Мишека [c.52]

Согласно объемной теории, расход энергии на дробление пропорционален объему тела и, следовательно, отношение работ и A , затраченных на дробление двух тел, имеющих объемы V и V% равно [c.52]

Таким образом, по теории Кирпичева для однородных твердых тел усилия дробления пропорциональны квадратам их сходственных линейных размеров или поверхностям тел, а произведенная работа пропорциональна объемам или весам этих тел. [c.53]

Поверхностная теория. Согласно этой теории, работа, затраченная на дробление, пропорциональна поверхности кусков, образующихся при дроблении. Поверхность материала при дроблении возрастает обратно пропорционально конечному размеру кусков к, который, согласно зависимости (3-1), [c.53]

Несмотря на то, что обе теории не отражают в полной мере всех явлений, происходящих при дроблении, исследования, проведенные советскими учеными (работы В. А. Баумана и др.), показали, что теория Кирпичева хорошо согласуется с опытными данными при крупном и среднем дроблении, осуществляемом главным образом раздавливанием и ударом. Поверхностная теория более соответствует процессам мелкого дробления и тонкого измельчения, связанным с истиранием и иногда с раскалыванием материала. [c.53]

Согласно поверхностной теории, предложенной П. Р, Риттингером [69], работа, затрачиваемая на дробление, пропорциональна величине вновь полученной (обнаженной) поверхности раздробленного материала [c.215]

Первая теория в большей степени подтверждается при мелком дроблении, вторая — при среднем и крупном дроблении. [c.483]

Обе теории не согласуются ПОЛНОСТЬЮ С практикой первая из них в большей степени подтверждается при мелком дроблении, вторая ближе к действительности при крупном дроблении. [c.410]

Механизм дробления капель дисперсной фазы в сплошной среде базируется на теории локальной изотропной турбулентности, предложенной Колмогоровым и Обуховым. Сущность ее сводится к следующему. При больших значениях Re=г(У /v на поток жидкости, движущийся с некоторой средней скоростью ги) в канале размером I, накладываются турбулентные пульсации первого порядка, представляющие собой беспорядочные перемещения друг относительно друга отдельных объемов жидкости с масштабом Х 1. [c.58]

Исходя из теории локальной изотропной турбулентности, можно представить следующую картину процесса дробления капель. [c.58]

На 100 молей превращенного гексадекана образовались 350 молей продуктов крекинга. При термическом же крекинге гексадекана при нормальном давлении 100 молей гексадекана должны дать но теории Райса 570 молей продуктов крекинга. Как и в случае н.-октана, катализатор оказал влияние в сторону уменьшения степени дробления молекулы при крекинге. Это выразилось в частности в том, что газы крекинга на 94% состояли из углеводородов с тремя и четырьмя углеродными атомами. [c.236]

Теория Риттингера не учитывает изменения формы тел при измельчении и поэтому плохо описывает процессы дробления в случаях, когда продукты измельчения имеют малые удельные поверхности. [c.158]

Рассмотрим явление дробления жидкости распылителем под влиянием сил трения. Для прямоструйного движения распылителя относительно топлива (паровоздушные и вентиляторные форсунки) или топлива относительно неподвижной газовой среды (механические форсунки) Л. К. Рамзин предложил элементарную теорию распыления [117]. Для возможности дробления капли необходимо, чтобы давление движущейся окружающей среды (пар, воздух, газ) превысило давление поверхностного натяжения. [c.61]

На основе теорий дробления можно наметить правильную организацию процессов измельчения. [c.766]

Как следует из краткого изложения основных физических схем распада струи, процесс этот достаточно сложен, и в настоящее время трудно отдать предпочтение какой-либо из рассмотренных выше теорий. На основании многочисленных экспериментальных исследований можно сделать вывод, что дробление струи происходит под действием многих факторов. Различные формы колебаний, турбулентные пульсации, аэродинамические удары и кавитационные явления составляют часть сложного процесса распада струи. [c.97]

Теория дробления капли жидкости в турбулентном потоке основана на теории однородной и изотропной турбулентности [65, 76, 99]. Согласно этой теории эффект дробления связан с тем, что в турбулентном потоке скорость жидкости меняется от точки к точке по закону [c.22]

Это уравнение представляет собой простой пример из теории слабейшего звена , по которой разрушение системы, состоящей из ряда элементов, соединенных друг с другом впритык, ускоряется разрывом одного элемента. Применение этой теории к дроблению угля ста(нет возможным, если процесс разрушения представить как расширение и разбегание трещин, имеющихся в угле, под действием напряжения. Причем расширение самой слабой трещины (т. е. такой, которая расширяется под действием наименьшего напряжения) является началом цепи разрушения по всему образцу. Не сразу становится очевидным, что зерна неправильной формы должны подчиняться закону слабейшего звена . Предположение будет логичным, если учесть, что этот закон относится к структурным элементам материала, а следовательно, и к любому зерну независимо от его формы. [c.15]

Следует отметить, однако, что экспериментальная проверка теоретических соотношений показала наличие в системе жидкость— жидкость сравнительно большего числа мелких капель (в 100 и более раз меньше d p), что не укладывается в рамкн теории. Для объяснения этого факта была выдвинута гипотеза дробления частиц турб ментными пульсациями с масштабом меньше Однако, как было показано [4.3], турбулентные пульсации масштаба меньше [c.288]

Показатели процесса дробления з исят от размера, формы и физико-механических свойств дробимого материала, формы, массы и скорости дробящего элемента и характера его движения и др. [б9, 70, 101]. В связи со сложностью процесса до настоящего времени нет единой теории дробления. Наиболее распространены две - поверхностная и объемная. Гипотезы в основном [c.214]

Еспи предположить, что деформация тел до момента разрушения носйт упругий характер, то работа дробления для тел, подчиняющихся закону Гука, определяется по известной формуле теории упругости. Для использования формулы применительно к конкретным материалам в нее вводят эмпирические коэф4ициенты. Например, для материалов низкой прочности (кокс и некоторые угли) при вычислении работы, затрачиваемой на дробление, вводят поправочный множитель 1,08 и формула имеет вид [264] [c.216]

Хоултейн еще в 1923 г. на основании своих опытов пришел к выводу, что при измельчении материалов энергия расходуется на образование повой поверхности, па теплоту деформации материала без разрушения, на теплоту трения материала по рабочим поверхностям измельчителя. Ни одна из предложенных теорий, по его мнению, не учитывает точно этих расходов энергии. Ни одна простая формула пе применима ко всем породам и методам дробления. Средний из обоих методов, вероятно, более близок к истине. [c.29]

Анизодиаметрия частиц ведет к увеличению вязкости и появлению слабых неньготоновских свойств вследствие. зависимости ориентации частиц от у. Согласно (VII.27), дробление частиц, капелек и пузырьков газа в потоке не меняет вязкость, однако эта формула игнорирует неотъемлемую деталь устойчивых взвесей — нал11чие на поверхности частиц различного рода защитных оболочек двойного электрического, адсорбционного, сольватного слоев. В рамках теории Эйнштейна их можно учесть путем увеличения объема частиц на величину объема защитных оболочек, т. е. принять, что [c.198]

Химические явления в процессе растворения впервые были отмечены Д. И. Менделеевым. Химическое взаимодействие молекул растворителя с частицами растворенного вещества называется сольватацией, а получающиеся при этом соединения —сольватами. Частный случай взаимодействия частиц растворенного вещества с растворителем — водой был назван гидратацией, а продукты взаимодействия (например, H2S04 H20) — гидратами. Гидратная теория растворов объяснила целый ряд явлений, наблюдавшихся при растворении и противоречащих физической теории растворов. Считая растворение дроблением вещества, сопровождающимся увеличением объема последнего, физическая теория могла лишь объяснить поглощение тепла при растворении.точки зрения гидратной теории закономерно и выделение теплоты, так как образование гидратов — обычно экзотермический процесс. Получило объяснение и скачкообразное изменение некоторых свойств растворов (например, плотности р или ее производной по концентрации dp/d ) при непрерывном изменении содержания растворенного вещества. Скачкообразное изменение свойств отвечает изменению состава продукта взаимодействия растворителя с растворенным веществом — гидрата-при увеличении (или уменьшении) содержания растворенного вещества в растворе. [c.146]

Разработка теории дробления осложняется тем, что отсутствуют надежные методы определения вновь образующейся поверхности и тем, что структура исходных материалов весьма разнообразна. Кроме того, не поддаются точному учету потери энергии на преодоление внутреннего трения частиц и внешнего трения между телЬм и дробящими частями машины. [c.99]

Согласно теории турбулентных струй [149], при взаимодействии топливного и воздушного потоков образуется пограничная зона, состоящая из топливо-воздушной смеси. Эта зона с внешней стороны ограничена топливным слоем, с внутренней — воздушным слоем, имеющим начальную скорость. С продвижением вдоль оси обе границы образуют прямые расходящиеся линии (рис. 106, а). Считаем, что дробление струи заканчивается в момент разрушения последнего топливного слоя, т. е. при пересечении внешних границ топливной струи и топливо-воздушной зоны. Если диаметр воздушной струи очень мал, то после исчезновения ядра потока с начальной скоростью осевая скорость начнет резко падать. Это значительно уменьшает скорости слоев, удаленных от оси и, следовательно, снижает взаимодействие топливного и воздушного потоков. В случае очень большого диаметра воздушного потока после разрушения топл 1вной струи в центре еще будет сохраняться ядро, имеющее начальную скорость. Энергия этого ядра используется только на увеличение дальности полета капель, так как разрушение струи уже закончено. Поэтому для распыливания эта энергия является излишней. Оптимальным соотношением размеров топливной и воздушной струи является [c.218]

Дж. Ивенс отмечает, что вывод уравнений только по статистическим расчетам, без согласования теории с физическим процессом дробления (даже при получении удовлетворительной аппроксимации) не гарантирует фундаментальную общезначимость такого закона. В связи с этим он выработал другой подход к решению проблемы. Дж. Ивенс и К. Д. Помрой установление закономерности распределения начинают с испытания кубиков угля на прочность при их соосном сжатии. Ими было показано, что кубики, вырезанные из внешне однородного угля [c.14]

Нам представляются более правильными доводы Рознякова [495]. По его мнению, петрографический анализ угольной пыли и практика углеобогащения подтверждают, что основная масса золы при мелком дроблении отделяется от пылинок. Пз теории раскрытия минералов при обогащении углей [496] следует, что чем мельче дробление угля, тем больше из него выделяется минеральных примесей. Внутренняя же зола не превышает 12 0 п ее можпо не учитывать. Точно так же нам представляется искусственным вводить в расчет времени выгорания угольной частицы опытный коэффициент, учитывающий изменение размера частнцы при коксовании ( вспучивание ), который вводят Гумц [493], а затем Резников [495]. [c.487]

В случае перемешивания двух несмешивающихся жидкостей при определенных условиях происходит диспергирование одной из них. Дисперсная фаза распределяется в виде капель в сплошной фазе. Процесс диспергирования определяется соотношением инерционных сил, обусловленных движением сплошной фазы относительно дисперсной, к силе поверхностного натяжения на границе раздела фаз. Отношение этих сил характеризуется критерием Вебера (см. гл. I) Уе = ш рс к/о, где ш — скорость относительного движения жидкости, рс — плотность сплошной фазы, а — межфаз-ное натяжение и й, — определяющий размер частиц дисперсной 4)азы (капли). Как показывают исследования, дробление капель дисперсной фазы происходит при значениях Ше 12. Процесс диспергирования протекает при турбулентном режиме движения, поэтому скорость относительного движения можно считать равной пульсационной скорости. Согласно теории локальной изотропной турбулентности, для оценки этой скорости получается соотношение [см. выражение (11.49)] [c.220]

Таким образом, рассмотренные в данной главе результаты теоретического описания движения газовых пузырей, показы-в ают, что эта теория в настоящее время еще не может рассматриваться как завершенная. Хотя определенные успехи в математическом моделировании. движения газовых пузырей уже достигнуты, имеется целый ряд нерешенных вопросов. Даже закономерности движения изолированного газового пузыря окончательно еще не выяснены. В частности, в настоящее.время неизвестно решение задачи об определении теоретическим путем формы газового пузыря, размеров и формы кильватерной зоны, расположенной за газовым пузырем, в которой движение завихренное. Кроме того, как уже отмечалось выше, отсутствует математическое описание многих явлений, связанных с взаимодействием газовых пузырей. Отсутствует теоретический анализ процессов слияния и дробления газовых пузырей, изменения их формы в результате взаимодействия и т. п. Математическое описание нестационарного движения газовых пузырей вблизи ограничивающих слой поверхностей также не разработано. Не проанализирован вопрос о влиянии крупномасштабных циркуляционных движений, наблюдаемых в неоднородном псевдоожиженном слое, на движение в нем газовых пузырей. Все это говорит о необходи- мости дальнейшей разработки теории движения газовых пузырей,, оказывающих значительное влияние на характер протекания в псевдоожиженном слое тепло- и массообменцых процессов. [c.183]

Дробление кристаллов в ходе реакции, возможно, в некоторых-случаях может играть некоторую роль в ускорении реакции. Теория ускорения как результата самодробления кристаллов была разработана Проутом и Томпкинсом на примере разложения КМПО4 [5]. [c.292]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология