Плазма и атомы

Ф р а н к - К а м е н е ц к и й Д. А. Лекции по физике плазмы,— М, Атом и ( гат, 1968. [c.591]

Аг+ Ч- 2Аг Аг+ -Ь Аг Аг+ Ч- е Аг -Ь Аг, где Аг — возбужд. атом. В плазме мол. газов происходит диссоциация молекул при электронном ударе, а также при столкновениях с более тяжелыми частицами, в т. ч. находящимися в мета стабильных состояниях при этом молекулы диссоциируют не только из основного, но и из возбужд. состояния возможна также предиссоциация. [c.446]

Если сквозь пламя, содержащее атомы определенного элемента, пропустить пучок- полихроматического света, часть атомов, поглощая избирательно только фотоны с резонансной частотой, возбудится. Общая интенсивность светового пучка уменьшится незначительно, так как поглощенным фотонам соответствует только одна узкая линия — шириной от нескольких сотых до одной десятой доли ангстрема. Интенсивность проходящего светового пучка па. всех остальных частотах остается практически неизменной. Положение существенно изменяется, когда падающий световой пучок является монохроматическим с частотой, точно соответствующей резонансной. В таком случае значительная часть светового пучка поглотится и по интенсивности прошедшего света можно судить о концентрации атомов соответствующего элемента в плазме и, соответственно, в исходной пробе. В этом и состоит сущность атом-но -абсорбционного анализа. [c.374]

Рис. 23.23. Удельная теплоемкость равновесной водородной плазмы [4] а — для р=10 атм 6 — для р=1 ат-и,

Рис. 23.37. Концентрация различных Компонентов в плазме гексафторида урана [7] (р = 1,6 ат при Т =

Излучение линии, характеристической для данного элемента, происходит, когда энергия, передаваемая атому при столкновении, равна либо превосходит энергию возбуждения, необходимую для того, чтобы вызвать электронный переход. Количество энергии, которое может приобрести частица в дуге, находится в сильной зависимости от температуры плазмы дуги. Температура, в свою очередь, определяется главным образом потенциалом ионизации того элемента, который легче других теряет электрон. Чем ниже минимальный потенциал ионизации, тем меньше температура дуги. [c.91]

Опыты проводились с воздушной и азотной плазмой изучалось окисление азота плазменной струи кислородом кислородсодержащих соединений (водой, двуокисью углерода и т. п.) при температурах 3000—7000° К и давлениях 1—10 ата (см. стр. 132 и 151). [c.243]

II. Наилучшие акустические св-ва у особо чистого стекла I. Произ-во прозрачного отекла начинается с предварительной обработки природного сырья, к-рое подвергают дроблению, обогащению и классификации на фракции крупки от 0,1 -4- 0,5 до 10 25 мм. Прозрачное оптическое получают газопламенным наплавлением крупки (0,2 мм) в водороднокислородном пламени, прозрачное особо чистое стекло — плавлением чистейшей синтетической двуокиси кремния, а также высокотемпературным парофазным гидролизом или парофазным окислением тетрахлорида кремния в кислородной низкотемпературной плазме. Для получения прозрачного технического стекла крупку кварца плавят в индукционных электр. печах при т-ре выше 2000 С. Чтобы удалить пузырьки из чрезвычайно вязкого расплава, плавку ведут в разреженной среде при давлении около 1 < Ю —1 мм рт. ст., в конце плавки давление повышают до атмосферного либо до 25—50 ат. Прозрачное оптическое стекло применяют для устройств ультрафиолетовой и инфракрасной оптики (линз, ламп, трубок излучения). [c.561]

Плазматроны. В последние годы для получения дуговой плазмы широкое применение нашли плазматроны [10.20, 10.21]. Принцип их действия следующий. Плазма, образованная дуговым разрядом постоянного или переменного тока, струей газа — носителя разряда выдувается на значительное расстояние от межэлектродного промежутка. Механизм действия плазматрона ясен из рис. 10.13, б. В камере зажигается дуга между тугоплавкими электродами при силе тока 20—30 а. Для ряда целей сейчас делают плазматроны на токи в сотни ампер. Анод имеет отверстие, через которое выдувается инертный газ, подаваемый под давлением 1,5—2 ат в направлении касательных к стенкам камеры. Образующиеся в камере вихревые потоки газа охлаждают плазму снаружи, благодаря чему разрядный шнур сжимается и плотность тока в нем увеличивается. Дополнительное сжатие происходит в результате сил магнитного давления (пинч-эффект). Сжатая таким образом плазма вместе с газом выбрасывается через отверстие анода и светится в виде устойчивой струи длиной 10—15 мм. [c.268]

Зависимость степени ионизации элементов (х 10 от величины кажущегося потенциала ионизации ( элемента и температуры Т плазмы источника при электронных давлениях ре в источнике 4 10 ат (верхняя строчка) и 4 10 ат (нижняя строчка) [c.92]

Совместное действие электронов и ионов. В квазинейтраль-ной плазме атом одноЕременно испытывает воздействие электронов и ионов. Электрическое поле , создаваемое ионами в точке нахождения атома, меняется очень медленно — настолько, что к ионам применима статистическая теория уширения. Поэтому результирующий контур спектральной линии можно получить, вычислив уширение электронами при фиксированном ионном поле (со) и усреднив результат по всем возможным значениям При вычислеяии (со) удобно направить ось по полю В этом случае в формуле (37.28) [c.515]

Система уравнений (I. 1. 164) является очень общей, и решить ее весьма трудно. Но если мы интересуемся стационарными задачами, она превращается в систему бесконечного числа алгебраических уравнений (так как все йп р) (11=0), для решения которой тоже необходимо сделать определенные упрощающие предположения. Одно из них состоит в том, что, так как для больших р процессы столкновений гораздо более существенны, чем радиационные, начиная с некоторого р=5 1, заселенности уровней монаю считать равновесными (даваемыми формулой Саха). Кроме того, надо еще учесть, что на самом деле в плазме атом имеет конечное число уровней. Это позволяет свести бесконечную систему (I. 4. 164) к конечной, допускающей численное решение. Для различных условий оно было получено в целом ряде работ (по этому поводу см., например, [88]). Такие решения можно получить для стационарной плазмы при произво,1гьных значениях Т и п , которые в расчетах такого типа обычно выбираются в качестве независимых параметров задачи, через которые выражаются концентрации возбужденных атомов. [c.156]

Описаны различные способы измерения температуры плазмы дугового разряда. Наиболее распространенные способы основаны на измерении относительной интенсивности спектральных линий атомов или ионов, принадлежаидих одному атому одного и того же элемента. Расчет проводится по формуле [c.37]

Организмы животных и растений содерл ат от 50 до 90% воды. В организме человека она составляет около 65% от массы тела. Большая часть воды в организме находится внутри клеток (70%), около 23% составляет межклеточная вода, а остальная (7%) находится внутри кровеносных сосудов и в составе плазмы крови. Потеря организмом человека более 10% воды может привести к смерти. При продолжительности жизни 70 лет челсвек потребляет около 25 т воды. [c.678]

Содержание В. в земной коре (литосфере и гидросфере) 1% по массе, или 16 ат. %, в атмосфере -10 ат, %, В природе В. распространен чаще всего в виде соед, с О, С, 8, N и С1, реже-с Р, 1, Вг и др. элементами он входит в состав всех растительных и животных организмов, нефти, ископаемых углей, прир. газа, воды, ряда минералов и пород (в форме гидратов), В своб, состоянии на Земле встречается очень редко (в небольших кол-вах - в вулканич. газах и продуктах разложения орг. остатков). В.-самый распространенный элемент Вселенной в виде плазмы он составляет ок. половниы массы Солнца и большинства звезд, осн, часть газа межзвездной среды и газовых туманностей. [c.400]

В клетках, составляющих живое вещество, содержатся особые высокомолекулярные нуклеиновые кислоты, связанные с белком, видимо, водородными связями. В течение последних десятилетий были изучены состав и строение нуклеиновых кислот и установлена их роль в биосинтезе белка. Ядра клеток содерл<ат дезоксирибонуклеиновую кислоту (ДНК), анализ продуктов гидролитического расщепления которой показал, что это слол ное вещество, содерлощее 1>-дезоксирибозу, фосфорную кислоту и смесь веществ гетероциклической структуры — производных пурина — аденина и гуанина и производных пирами-дина — тимина и цитозина. В плазме же клеток содержатся рибонуклеиновые кислоты (РНК), в составе которых обнарул<ены /З-рибоза, фосфорная кислота и гетероциклы — аденин, гуанин, цитозин и урацил (вместо тимина). [c.264]

Предложен колориметрический метод, который можно исполь- ать для анализа крови и плазмы [9]. Метод основан на обра-ании комплекса поливинилпирролидона с красителем брил-1НТ0ВЫЙ красный. Разработан также колориметрический метод, ованный на определении йодного комплекса, который приго-для исследования всех биологических сред [10, 11]. Для обна-кения поливинилпирролидона в тканях рекомендуют экстрак- [c.90]

В нашей задаче естественно интересоваться установившимся решением, несвязанным с аффектами возмущевшя плазмы в начальный момент. Соответственно атому положим и примем 6/а ( 0 = — оо) =0. Тогда [c.114]

Задача IV. 10. В холодной магвитоактиввой плазме найти спектр попа-речных волн с частотой, много мсвьшей гироскопической частоты ноноп, в длиной волвы, много большей считая при атом, что (ii [c.129]

П. получают конденсацией из ат.-мол. состояния в газе, в плазме или р-ре (наиболее высокодисперсные порошки), или дроблением (дезинтефацИей). Во втором случае разделение ч-ц по фракциям производят с помощью промышл. сит (миним. размер отверстия в к-рых ок. 40 мкм) или седиментацией. См. также броуново движение, дисперсность, нанотехнология, пасты, пульпа. powder [c.168]

Исследован пиролиз паров низкооктанового бензина и индивидуальных углеводородов н-СоНи, Н-С7Н16, Н-С8Н18 и ИЗО-С8Н18, в водородной плазме, получаемо в высоковольтной электрической дуге постоянного тока, при давлении около 1,2—2 ата и эквивалентной температуре до 5000°С. При этом процесс вели так, что в зону разряда углеводороды не попадали. [c.74]

Исследован также пиролиз паров низкооктанового бензина до ацетилена и олефинов в паро-водяной плазме, получаемой в электрической дуге, при давлении около полутора атмосфер. Как и в случае пиролиза в водородной плазме, бензин, несмотря на сложный состав, превращается в основном в ацетилен, этилен и метан. Степень общего превращения бензина до газообразных веществ в изученном интервале удельных энергий достигает Ю07о, причем сажа и другие твердые образования в продуктах реакции содерл атся в незначительном количестве. [c.75]

Энергия от магнетронного генератора (используются волны типа Нц,) поступает в волноводный тракт прямоугольного сечения 72x34 мм и далее в разрядную трубку диаметром 50 мм. В центральной части трубки при помощи перестраиваемого поршня устанавливается максимум напряженности электрического поля. Пробой происходит в разрядной трубке, находящейся при атмосферном давлении, в то время как в волноводном тракте создается избыточное давление порядка 2—3 ата. Регулируя режим работы генератора и расход газа, можно сформировать разряд в виде плотной цилиндрической струи ионизированного газа, диаметр и скорость которой регулируются расходом газа и режимом работы генератора (подбором пт). Для отрыва струи плазмы от стенок кварцевой трубки применяется тангенциальный ввод воздуха в трубку. Отрезки волноводов круглого сечения служат в основном для уменьшения СВЧ-излучения. Изменяя анодное напряжение или скваж- [c.234]

Поскольку параметры плазмы дуги — Г и л , дбщая концей-трация л частиц (атомов и ионов) элемента и интенсивность /(г) излучения линии меняются с изменением г, то регистрируемая интегральная интенсивность линии зависит не от какого-то одного значения Г и а от всего набора значений 7 (г) и Пе(г), характерного для столба данного конкретного дугового разряда.. Аналитическое выражение этой зависимости будет весьма сложным для его получения необходимо в каждом конкретном случае точаэ ать радиальное распределение Т г) и Пе г). Однако во многих случаях параметры столба дуговой плазмы п, следовательно, условия возбуждения линий можно в первом приближении удовлетворительно описать с помощью некоторых средних , единых для данного конкретного источника, так назьшаемых эффективных значений температуры Т ф, электронной концентрации и радиуса Яэф столба, которые достаточно просто установить экспериментально [244, 980]. - [c.101]

Изменение интенсивности аналитических линий, вызванное только изменением условий ионизации и возбуждения, можно учесть и скорректировать, зная, как меняются Гэф и при изменении состава пробы. Если поступление, вынос и диссоциация соединений определяемых элементов при изменении состава пробы не меняются, то, применяя такую корректировку, можно вести количественное определение элементов в пробах разного соЬтава по единым градуировочным графикам [1246].-Например, йутем приведения измеренных интенсивностей линий к выбранным стандартным значениям Т vi рв (6500 К я 1-10 ат) были совмещены градуировочные графики для определения шести элeмeнтQB в пробах угольного порошка, разбавленного различными буферами, в присутствии которых Гаф изменялось на 1000 К, а ре более чем на по- рядок величины [1031]. Было показано, что для аналитических линий трудноионизуемых элементов наиболее существен учет изменения температуры, а для линий легкоионизуемых элементов более важен учет изменения электронной концентрации. В тех случаях, когда изменение состава пробы сказывается в основном на температуре плазмы, для-совмещения графиков достаточен учет только изменений Гаф. [c.106]

Из этих уравнений. следует, что параметры плазмы дуги Т й Ле) влияют на интенсивность спектральных линий не только не-пос дственно через условия возбуждения и ионизации, но и путем вменения общей концентрации частиц (атомов и ионов) элемента в результате изменения скорости выноса их из столба дуги под действием осевого электрического поля . В частности, если элемент в заметной степени ионизован, то при дальнейшем росте температуры интенсивность его атомных линий начнет уменьшаться уже не только вследствие уменьшения концентрации нейтральных атомов, но и из-за уменьшения общей концентрации частиц элемента в плазме. В результате максимум интенсивности атомных линий будет достигаться при более низких (на 300— 500 град) температурах плазмы, чем указано в табл. 8, данные ко- торой получены без учета роли переноса. Значения Тот для атом- [c.116]

Реакторы с магнитной стабилизацией. В плазменных реакторах этой конструкции положение дуги стабилизируется при помощи магнитного поля. Реактор представляет собой конструкцию из концентрических труб, щ которой между двумя электродами горит радиальная дуга. Дуга быс1ро вращается под действием магнитного поля газ пропускается в осевом направлении через кольцевое пространство между электродами для предотвращения их перегрева. Положение вращающейся дуги зрительно иногда напоминает движение сгшц велосипедного колеса. Такая конструкция позволила расширить верхний предел рабочего давления до 105 ат без сколько-нибудь значительной эрозии электродов. Передний торец наружного электрода (обычно катода) служит в качестве смесительной камеры, которая, кроме того, гасит пульсации перед выбросом плазмы через выходное сопло. Недостат-iэтой модели является низкий к. п. д. [c.331]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология