Рейхардта

Рис. 7.6. Сравнение теоретических профилей скорости на краю плоской струи с опытными данными Рейхардта

В поглощении спектры свободных радикалов могут быть получены в пламенах или газах, нагретых до высоких температур. В 1928 г. при исследовании спектра поглощения паров воды при высокой температуре Бонгоффер и Рейхардт [И] впервые в лаборатории получили спектр поглощения свободного радикала ОН. В равновесных условиях при достаточно высокой температуре присутствует определенное количество свободных радикалов ОН. Позднее аналогичным путем были обнаружены спектры других двухатомных радикалов, таких, как СН и С2- В спектрах поглощения атмосферы солнца и низкотемпературных звезд также наблюдаются системы полос двухатомных свободных радикалов. Небольшое число многоатомных свободных радикалов наблюдалось как в лабораторных условиях при высокой температуре, так и в атмосферах звезд в этих условиях были получены спектры Сз и 5Юз- [c.13]

Недостатки обеих теорий (переноса завихренности и переноса количества движения) потребовали иного подхода к разработке теорий диффузии в струе. Наиболее широко известна теория Рейхардта [17], который обнаружил сходство гауссовой кривой распределения ошибок с экспериментально измеренными кривыми распределения количества движения по оси х в свободных и спутных струях. Отсюда следует, что уравнение вида [c.301]

Рейхардт [17] пришел к выводу, что если кривая ошибок удовлетворительно согласуется с экспериментальными данными, то по крайней мере в первом приближении различия в количестве движения в струе должны уравновешиваться, подобно тому, как выравниваются температуры в твердом теле. Следовательно, количество движения должно следовать закону переноса, аналогичному существующему для одномерной теплопередачи в твердом теле [c.301]

На основании этого Рейхардт предложил приближенное уравнение [c.302]

Т. е. к закону Фурье для переноса количества движения. Закон Фурье применительно к теплопроводности устанавливает зависимость между тепловым потоком и температурным градиентом. Рейхардт интерпретирует последнее уравнение как закон переноса количества движения, который он формулирует следующим образом Поток количества движения в поперечном направлении у пропорционален градиенту количества движения в этом направлении . [c.302]

Предложенный Рейхардтом метод дает некоторые отчетливо заметные преимущества. Во-первых, применение теории Рейхардта позволяет значительно уменьшить объем вычислений для нахождения распределения скоростей. Во-вторых, эта теория дает достаточно точное совпадение с экспериментальными данными для центрального участка струи. Переходя к недостаткам теории, следует отметить, что, во-иервых, показатель переноса К не является таким характерным свойством жидкости, как теплопроводность. Наоборот, он представляет собой функцию нараметров потока, главным образом ширины струи. Во-вторых, аналогия сама по себе спорна. В-третьих, теория не обеспечивает достаточно точного совпадения с экспериментальными данными у границ струи, а именно границы струи играют важную роль при сгорании в струе. [c.302]

В тех случаях, когда струи расположены параллельно и близко одна от другой, можно использовать метод суммирования, предложенный в литературе [25]. Эти исследователи обобщили гипотезу Рейхардта, включив в нее, помимо количества движения, также распределение концентраций и температур. Таким образом, они получили систему дифференциальных уравнений, линейных по таким параметрам, как поток количества движения, массовый поток и тепловой поток. Для теоретического анализа случая большого числа параллельных струй эту систему можно дополнить решениями линейных дифференциальных уравнений. Так, ноток количества движения для ряда параллельных осесимметричных струй может быть представлен уравнением [c.310]

В немецкой литературе по теплопередаче (Рейхардт, Шмидт) под турбулентным числом Прандтля вместо (1.37) понимается отношение [c.24]

Статистический анализ практически всех экспериментальных исследований гидродинамической аналогии тепло- и массопередачи в системе жидкость — твердое тело, проведенный в работе [50], показывает, что опытные данные наилучшим образом описываются полуэмпирическими уравнениями типа (3.70), основанными на аналогии Рейхардта [65] с коэффициентом В = 1/35,2 и показателями степеней т — 112, п = О и к = 2/3. [c.103]

В. В. Дильманом [151 на основании полуэмпирической теории Рейхардта [24] получено для турбулентного потока газа соотношение [c.87]

Кистяковский и Гершинович [1065] и Уайт [1668] при нагревании паров дициана до 1250° С получили радикал N, также обнаруженный по спектру поглощения Франк и Рейхардт [797] — радикал NH при нагре- [c.79]

Ниже будут кратко рассмотрены результаты, вытекающие из теории Гельмгольца—Гуи и из дальнейшего развития ее Рейхардтом [79]. Это будет сделано главным образом для того, чтобы показать, в чем эта теория несостоятельна. [c.160]

Развитие теории Гельмгольца — Гуи Рейхардтом. Согласно теории Рейхардта 79], принимается, что электрические явления происходят и при турбулентном режиме в ламинарном подслое. Это допущение не влияет на вывод уравнения (6). Однако напряжение сдвига и, следовательно, сила тока пропорциональны скорости уже не в первой, а приблизительно в степени 1,75 сила тока остается пропорциональной первой степени разности давлений. Эта теория была проверена для водных растворов до высоких значений числа Рейнольдса [8]. [c.160]

При сравнении расчетных величин, выведенных на основании теории Рейхардта (57 , с экспериментальными данными для электрических токов в турбулентных потоках углеводородных ф ракций были получены следующие результаты [c.160]

Линейный характер найден для соотношения между акцепторными числами и величинами Димрота—Рейхардта (см. [113]) (рис. 7-6). Величина Е служит мерой энергии низшего электронного перехода в видимых спектрах некоторых бетаиновых цвиттер-ионов. Соотношение этих величин со шкалой АЧ указывает на селективную стабилизацию основного состояния за счет электрофильной сольватации оксидной части молекулы и на сопутствующее увеличение энергии на Ир в комплексе с переносом заряда [c.169]

Разработка физико-механических методов автоматического контроля концентрации перекиси водорода в ее смесях с органическими компонентами. А. А. Рейхардт, А. И. Гаркун. В сб. Производство перекиси водорода жидкофазным окислением изопропилового спирта, вып. 1, ГИПХ, 1973 г., стр. 58—62. [c.73]

Теория электроосмотического противотока в том виде, как она была дана Буллом, подверглась критике со сторны Рейхар-дта. По мнению Рейхардта электроосмотический противоток может наблюдаться только в области двойного электрического слоя. Рейхардт считает, что распределение скоростей течения жидкости по продольному сечению капилляра при наличии электроосмотического противотока может иметь следующий вид, показанный па рис. 57. [c.99]

Как следует из теории подобия и показывают опыты ряда исследователей (И. И. Никурадзе, Г. Г. Гуржиенко, Рейхардта и др.), при турбулентном [c.99]

При втором методе решения уравнения преобразуют в интегральную форму и принимают такое распределение скоростей, при котором возможно интегрирование. Обычно, как предложено Рейхардтом, принимают гауссовское распределение скоростей. По трудоемкости и сложности вычислений второй способ значительпо проще, чем первый. [c.305]

Цитированные выше авторы [50] при выводе уравнения для высоты факела усредняли радиальные (поперечные) колебания концентрации, скорости и температуры. Барон [54], наблюдавший такие изменения, объяснил их, основываясь на гипотезе Рейхардта, и получил то же уравнение с крайне небольшим изменением значения числовой константы. Вследствие столь близкого сходства обоих уравнений Барон сопоставлял отдельные члены их и таким образом установил идентичность параметра в уравнении Хоуторна [50] с учитывавшейся им концентрацией у вершины факела отсюда следует, что концентрация у вершины факела соответствует стехиометрической смеси. Однако, как указывалось выше, средняя за все время концентрация у вершины факела оказывается значительно меньше стехиометрической. Это расхождение может быть результатом рассматривавшегося выше различия скоростей растекания для, холодной и горячей струй. [c.330]

Число Рг также не является физической константой жидкости. Для турбулентных свободных струй и следов Рг = 1/2 (Фейдж и Фокнер, Тейлор, Абрамович), для движения жидкости в каналах и трубах величина Рг есть монотонно возрастающая функция радиуса трубы (по Рейхардту [85] наоборот, по Слейчеру, эта функция монотонно убывающая). Среднее значение числа Прандтля (турбулентного) при движении жидкости в трубе составляет 0,75— [c.24]

Руп [1134] нашел, что трехвалентный висмут не окисляется количественно до пятивалентного состояния хлором в присутствии едкого натра. Продукт реакции, вероятно, представляет смесь нескольких окислов висмута. Вследствие этого метод Рейхардта не может дать точных результатов. Бром в присутствии едкого натра, персульфат калия в присутствии едкого кали также окисляют трехвалентный висмут до пятивалентного неполностью. Получепные продукты содержали от 14,8 до 39,1% BiaOe. [c.320]

Химически активные радикалы в свободном виде наблюдаются лишь-при определенных спехщфических условиях. Термодинамически высокая концентрация радикалов соответствует повышенной свободной энергии системы поэтому все факторы, повышающие свободную энергию, способствуют появлению свободных радикалов. В соответствии с этим различного рода радикалы наблюдаются, например, при повышенных температурах. Так, Бонхеффером и Рейхардтом [527] (см. также [4, 724]) при нагревании паров воды или смеси HjO -j- 62 до температуры выше 1000° С был получен радикал ОН в количестве, достаточном для его обнаружения по спектру поглощения (рис. 19). [c.79]

Рис. 22. Спектр поглощения гидроксила НО при термической диссоциации паров воды (по Бонгефферу и Рейхардту [429]).

Выводы. Переход от пересмотренной Рейхардтом теории Гельмгольца к рассмотренной выше теории можно представть себе следующим образом. [c.163]

Модель сфера в непрерывном диэлектрике, помимо упомянутого выше ограниченного числа случаев (и для многих реакций в пределах этой группы), не приводит к успеху по причинам, обсуждавшимся в разделах 2.В, З.Г, 4.Г и 5.Б. К тому же в системах, где параметры свободной энергии типа Ig(k /k2) совпадают с предсказанными значениями, соответствующие величины энтропии и энтальпии могут вести себя различным образом. В оставшейся части этой главы мы будем в основном пытаться выявлять специфические и неэлектростатические взаимодействия путем 1) включения эффектов структурирования растворителя и сортировки растворителя в смесях, 2) использования измеренных коэффициентов активности с уравнениями, аналогичными уравнениям (2.64) и (2.66), 3) использования соотношений свободной энергии, описывающих образование водородных связей, и 4) использования эмпирических параметров полярности среды (разд. 2.В), которые отражают и макроскопическую полярность, и способность к специфической сольватации ионов. Последние обсуждаются вместе с реакциями, для которых их применяют суммарную информацию можно получить из обзоров Рейхардта [691] и Ритчи [37]. [c.382]

Э. Рейхардт [56] в 1875 г. определил содержание органического вещества в водах горных ключей Германии, оказавшееся равным 5,3—16,0 мг/л. Очень интересные исследования по органическому веществу подземных вод, отобранных из нефтяных скважин, источников и грязевых вулканов, в 1874—1882 гг. провел профессор Ново-Александрийского института сельского хозяйства и лесоводства А. Л. Потылицын [148]. Наиболее детально он изучал воду из.нефтяной скважины в Кудако (п-ов Тамань). Предварительные данные указывали на присутствие в этой воде щелочных солей жирных кислот. Взятая на анализ вода в объеме 300 см подкислялась и перегонялась в струе водяного пара. При этом большая часть кислот переходила в отгон. Перегнанная жидкость имела [c.7]