Индикатриса оптическая

Определение показателей преломления кристаллических веществ ведут чаще всего иммерсионным методом — путем сравнения оптических характеристик кристаллов и жидкости, в которую их погружают. Для измерений используют поляризационный микроскоп (рис. 34), который снабжен поляризатором и анализатором, расположенными до и после объекта наблюдения в оптической системе микроскопа. Расположение поляризатора и анализатора должно быть на первом этапе измерений взаимно перпендикулярным (оси РР и АА на рис. 35, а). Луч света проходит от осветителя через поляризатор, который пропускает поляризованный свет с колебаниями в плоскости РР] войдя в кристалл исследуемого вещества, луч света разлагается на два с колебаниями, отвечающими направлениям осей эллипса сечения индикатрисы хх и уу. По пути к окуляру эти лучи проходят еще через анализатор, пропускающий только свет с колебаниями в плоскости АА. Колебания Хр и ур, совпадающие с осью РР, перпендикулярной АА, гасятся анализатором, а колебания ха и у а проходят через анализатор и наблюдаются в окуляре. В этом положении кристалл будет выглядеть светлым и окра- [c.108]

Индикатрисы оптически анизотропных кристаллов являются эллипсоидами. Так, у кристаллов группы низших сингоний это трехосный эллипсоид (фиг. 126), т. е. имеющий три оси симметрии второго порядка —длина осей эллипсоида соответственно пропорциональна трем главным.показателям преломления кристалла N 1, М],). У кристаллов группы средних сингоний оптическая индикатриса— эллипсоид вращения (фиг. 127). Главное сечение такого эллипсоида имеет большую и малую оси, соответственно пропорциональные наибольшему и наименьшему показателям преломления кристалла (Л , Ыр). [c.105]

Индикатриса оптически изотропных криста,ялов, т. е. кристаллов кубической сингонии — шар. [c.105]

См. оптические индикатрисы оптически одноосных кристаллов. 8 471 [c.113]

Для систем произвольной конфигурации от дифференциальных уравнений переноса переходят к интегральным [5]. Вывод интегральных уравнений излучения, описывающих перенос излучения в поглощающих средах, сводится к совместному рассмотрению всех видов излучения и решению уравнения переноса для интенсивности Д. (М, 5) из уравнения (5.10). Объемный характер теплообмена излучением в поглощающих средах зависит от молекулярных свойств среды. Для чистых газов излучение и поглощение носит четко выраженный селективный характер, их спектр является полосатым. Поэтому при выборе необходимого воздействия требуется знание спектральных характеристик оптических констант веществ. Задачи, связанные с переносом энергии в аэродисперсных системах, требуют анализа дисперсного состава твердой или жидкой фазы и учета индикатрис их рассеяния в зависимости от длины волны. [c.95]

Длины волн белого света имеют значения приблизительно (400—800)-10 мкм. Получающаяся в кристалле разность хода для лучей одних волн равна четному, для других — нечетному числу полуволн. Поэтому волны одной длины (одного цвета), входящие в состав белого света, при интерференции уничтожаются, другие, наоборот, усиливаются В результате отношение интенсивностей различных цветов становится иным, чем в белом свете, и кристалл кажется окрашенным. Каждой разности хода соответствует определенная интерференционная окраска, по которой определяют оптическую индикатрису кристалла. Индикатриса характеризует оптическую анизотропию кристалла и представляет собой вспомогательную поверхность, каждый радиус-вектор которой соответствует показателю преломления кристалла для световой волны, распространяющейся в направлении этого вектора. В общем случае эта поверхность имеет форму эллипсоида. Условно кристаллы называют положительными, если индикатриса имеет форму вытянутого эллипсоида (рис. VI. 14, а) и отрицательным, если индикатриса сплюснута (рие. VI. 14, б). При последовательном прохождении луча через стандартный кристалл с известным знаком двулучепреломления и сферолит наблюдается измене- [c.176]

Наиболее подходящими методами первой группы являются высокоскоростная киносъемка, фотосъемка с малой экспозицией, а также некоторые электрические и оптические методы, требующие предварительной тарировки датчика. Как показывают простые оценки, для получения перемещенного изображения летящей капли даже в случае невысоких давлений распыла экспозиция не должна превышать 10 —10 с. В [3.19] использовано простое приспособление, обеспечивающее движение пленки в сочетании с искровой микрофотографией в [3.20] подробно описано исследование факела распыленной жидкости тем. же способом, но с применением неподвижной пленки. Для исследования фракционного состава жидкой фазы в потоках влажного пара используют оптические методы, позволяющие определить функцию распределения по индикатрисе рассеяния [3.21] радиусы капель в спектре должны находиться в достаточно узком интервале, присутствие даже малого количества крупных капель резко ухудшает результаты. В [3.22, 3.23] описан метод определения функции распределения капель по размерам путем автоматического счета капель, замыкающих электроды датчиков, с погрешностью около 10% [3.23]. В [3.24] описан метод измерения размеров и скоростей капель путем регистрации изменения электрической емкости при прохождении капель между электродами датчика. Этот метод применяется при диаметре капель от 1,9 до 3,1 мм и скорости от 0,5 до 1,4 м/с. [c.153]

В этот момент кристаллы становятся гексагональными, что доказано как рентгеновскими, так и оптическими исследованиями. Оптическая индикатриса в этот момент делается одноосной. Гексагональная структура соответствует плотной укладке вращающихся цилиндрических молекул. [c.225]

В этой фигуре есть два круговых сечения, которые проходят через среднюю ось Nm. Линии, перпендикулярные к этим круговым сечениям ОЛ1 и ОЛ2, называются оптическими осями (рис. 26). По ним двойное лучепреломление не происходит. Для описания оптической индикатрисы берется острый угол между оптическими осями 2У. Плоскость, определяемая осями индикатрисы Ng и Мр, называется плоскостью оптических осей в ней лежат оптические оси. При эллипсоид [c.78]

При решении многих задач атмосферной оптики, интерпретации данных радиометрических измерений в атмосфере, а также для обоснованных расчетов полей яркостей в атмосфере необходимы количественные данные о совокупности оптических характеристик атмосферного аэрозоля, таких, как объемные коэффициенты ослабления (Оа), рассеяния поглош ения (а ) и индикатрисы [c.91]

Реальный пылевой аэрозоль состоит из частиц неправильной формы. При моделировании оптических свойств пылевого аэрозоля будем предполагать, что его оптические характеристики можно представить эквивалентным ансамблем сферических частиц более сложной микроструктуры, но с сохранением его химического состава и оптических постоянных минерала. Такие допущения вполне приемлемы при моделировании коэффициентов рассеяния, поглои ения и индикатрис рассеяния для полидисперсного атмосферного аэрозоля. Для эквивалентного описания рассмотренных выше оптических характеристик необходимо реальную микроструктуру ансамбля дополнить тонкодисперсной модой, которая значительно поглош ает излучения даже при невысоких значениях х (0,005—0,01). [c.91]

При рассмотренном выше моделировании оптических свойств пылевого аэрозоля возможно применить теорию Ми для расчетов коэффициентов рассеяния, поглои ения и индикатрис рассеяния полидисперсного аэрозоля [8]. Вычисление оптических характеристик проводилось для модифицированного гамма-распределения [c.91]

Выбор оптических постоянных оказывает существенное влияние на угловой ход индикатрисы рассеяния. При нормировке индикатрисы рассеяния на вероятность выживания кванта значения индикатрисы рассеяния вперед практически совпадают для всех х. Максимальное отклонение наблюдается в области обратного рассеяния, что значительно затрудняет однозначную интерпретацию результатов дистанционного зондирования атмосферного аэрозоля. Интенсивность обратного рассеяния может быть на порядок меньше в промышленно развитых районах, чем в сельской местности при п= 1,5. Увеличение п до 1,65 приводит к увеличению обратного рассеяния в 4—5 раз для сельских районов и почти на два порядка для промышленных. Отсюда вытекает важность правильного выбора оптических постоянных при восстановлении вертикальной структуры оптической плотности аэрозоля по данным [c.112]

Наиболее достоверными являются информация по вертикальным профилям оптической плотности аэрозоля в атмосфере и сведения об оптической толщине аэрозоля Та (при к = 0,55 мкм). Статистические данные об оптической толщине аэрозоля, ее суточном и годовом ходе для различных широтных поясов получены в работах [38, 52, 116, 182, 183, 212]. Важным с нашей точки зрения является и то обстоятельство, что моделирование оптических характеристик атмосферного аэрозоля должно быть замкнутым . Под замкнутым моделированием понимается получение всех оптических характеристик аэрозоля (коэффициентов поглощения, рассеяния, ослабления и индикатрис рассеяния) и одновременный учет их изменений в связи с трансформацией аэрозолей и вариациями поля его концентрации. [c.123]

Комплексные измерения всех спектральных оптических характеристик атмосферного аэрозоля (коэффициентов ослабления, поглощения, рассеяния и индикатрис рассеяния) в диапазонах ультрафиолетового, видимого и инфракрасного излучений на различных высотах трудно осуществимы, и в настоящее время даже для наиболее изученных зон такой информации не имеется. [c.123]

Каждая фракция аэрозоля задается своим вертикальным профилем, что позволяет моделировать изменение химического состава, микроструктуры и оптических характеристик с высотой. Спектральные коэффициенты ослабления, рассеяния, поглощения и индикатриса рассеяния определяются по формулам [c.138]

Рис. 3.5. Вертикальный профиль оптической плотности а) и высотный ход индикатрис рассеяния (б), характерных для лета средних широт.

В табл. 3.4—3.7 затабулированы спектральные коэффициенты ослабления рассеяния, поглощения и индикатрисы рассеяния для различных микроструктур морского аэрозоля при влажности атмосферы / = 85%, отвечающих моделям 3, 7, 8, 10 (табл. 2.1). В случае морского аэрозоля при / 75 % солевые частицы растворяются, образуя капли солевого морского аэрозоля. Вариации влажности в диапазоне 75 % 90 % не оказывают значительного влияния на оптические свойства морского аэрозоля, поэтому с дальнейшим ростом влажности (/>90%) оптические, свойства морского аэрозоля приближаются к оптическим свойствам частиц морской воды. [c.147]

В работе [287] приведены результаты расчетов поперечника ослабления, индикатрисы рассеяния и фактора асимметрии индикатрисы для различных компонентов аэрозоля в зависимости от длины волны в диапазоне 0,1 —100 мкм, а также аэрозольных оптических толщин для трех слоев атмосферы. Изучена чувствительность оптических характеристик аэрозоля к вариациям комплексного показателя преломления и микроструктуры аэрозоля. По данным об оптической толщине и поперечнике ослабления найден и сопоставлен с имеющимися результатами наблюдений вертикальный профиль счетной концентрации частиц. [c.155]

На рис. 4.3 представлена модель вертикальной структуры оптической плотности атмосферного аэрозоля для средней глобальной модели атмосферы [22]. В вертикальном профиле аэрозоля выделена тонкодисперсная фракция аэрозоля, представляющая собой фоновый аэрозоль (ядерная мода), которая включает 80 % частиц газохимического происхождения (сульфаты, органическая компонента, частицы сажи и 20 % частиц мелкодисперсной пыли). В табл. 4.9 затабулированы спектральные коэффициенты поглощения, рассеяния и ослабления, а также и индикатрисы рассеяния для фонового аэрозоля. Предполагается, что химический [c.164]

Для усиления фотопотока, поступающего с фотоэлектронного умножителя, применяли фотоэлектрический усилитель Ф-120/2 с коэффициентом усиления Кус = 7000. Усилитель питается постоянным током. Индикатрисы записывали осциллографом Н-107. Для питания фотоэлектронного умножителя разработан малогабаритный высоковольтный стабилизированный выпрямитель, который представляет собой двухдиапазонный стабилизированный источник напряжения от 600 до 2000 В. Питание контрольноизмерительной аппаратуры установки осуществляется от универсального блока питания со следующими пределами напряжения и мощности 127 В — Ю Вт 27 В —"30 Вт 2x50 В—3 Вт 1 -7-8 В — 3 Вт 2 В — 0,6 Вт. Для удобства юстировки экспериментальной установки лазер, элементы оптической системы, фото- электронный умножитель и кювета крепятся на оптической скамье и закрываются светозащитным кожухом. [c.316]

Нами были выполнены расчеты полей рассеянной коротковолновой радиации и в условиях облачной атмосферы. Для получения сведений об отражательной способности облаков были разработаны оптические модели облаков для основных типов облачности нижнего, верхнего и среднего ярусов. Индикатрисы рассеяния, коэффициенты ослабления и рассеяния были вычислены в [71] для восьми полидисперсных моделей облачности по формулам Ми. Индикатриса отражения коротковолновой радиации облачностью вычислялась методом дискретных ординат. Характерно, что с увеличением зенитного угла Солнца возрастает альбедо облачности. Последнее обстоятельство необходимо учитывать при расчетах полей коротковолновой радиации в условиях замутненной атмосферы. С увеличением зенитного угла Солнца в условиях об- [c.192]

Индикатриса оптически двуосных положительных кристаллов характеризуется тем, что биссектрисой острого угла между оптическими осями является наибольшая ось симметрии индикатрисы Ма (фиг. 130), а для кристаллов оптически отрицательных — биссектри- [c.107]

Индикатрисы оптически одноосных патожительных кристаллов характеризуются эллипсоидами вращения, у которых ось вращения соответствует наибольшей оси эллипсоида (фиг. 132), а у оптически отрицательных ось вращения соответствует наименьшей оси эллипсоида (фиг. 133). [c.107]

Оптические методы исследования позволяют получать значительный объем информации о структуре молекул растворенного вещества, характере и величине связи их с молекулами растворителя. Под оптическими не обязательно понимаются методы, связанные с использованием электромагнитных волн видимого диапазона (400—700 нм). При взаимодействии электромагнитных волн с веществом в общем случае возможны процессы отражения, поглощения и пропускания. Анализ параметров электромагнитного излучения (интенсивность, степень поляризации, индикатриса рассеяния), провзаимодействовавшего с молекулами растворителя и растворенных веществ, позволяет судить о характере сольватации их молекулами растворителя, средней скорости обмена этих молекул в координационной сфере и т. д. [c.53]

При равенстве двух полуосей геометрически трехосный эллипсоид превращается в эллипсоид вращения, который имеет одно круговое сечение. Перпендикулярно этому сечению двойное лучепреломление не происходит, и это направление является оптической осью. Такой индикатрисой обладают кристаллы средней категории. В них оптическая ось совпадает с осью выс-щего наименования, на ней располагается N0 или Ме. Если оптическая ось совпадает с наибольшей осью [NgфNm = Np), то Ng = Ме, т. е. эллипсоид оптически положительный, и Ме>Мо, а если совпадает с наименьшей осью МрфМт = = Ng), то Мр = Ме, т. е. эллипсоид оптически отрицательный, и Ме<Мо. Если полуоси равны Ng Nw.=Np), то эллипсоид превращается в шар. Такая индикатриса свойственна [c.78]

Аномальная симметрия поглощения света, не соответствующая истинной симметрии кристалла, была достаточно давно обсуждена и описана для одной из окрашенных разновидностей кварца— аметиста. Аналогичное явление резко аномального плеохроизма, не соответствующего оптической индикатрисе, было, в частности, отмечено Г. Г. Леммлейном в 1944 г. у кристаллов из пегматитовой жилы на Волыни. Хотя вопрос о возможной природе этого явления неоднократно обсуждался в минералогической и кристаллографической литературе, почти полное отсутствие данных о структуре соответствующих центров окраски не позволяло надеяться на отыскание какого-либо разумного решения. [c.70]

Для изучения климатических эффектов атмосферного аэрозоля необходимо решение задачи моделирования трехмерных полей оптических характеристик аэрозоля с учетом пространственной и временной изменчивости его химического состава, микроструктуры и концентрации. Последние определяются процессами генерации, трансформации и стока атмосферного аэрозоля, сложными газохимическими превраш,ениями в атмосфере, переносом аэрозоля в результате турбулентных движений, мелко- и крупномасштабной циркуляции атмосферы и взаимодействием между под-стилаюш,ей поверхностью и атмосферой. Разработка современных численных моделей обш,ей циркуляции атмосферы с учетом радиационных факторов требует, чтобы моделирование эволюции атмосферного аэрозоля было замкнутым и позволяло учесть влияние изменения его химического состава, микроструктуры на оптические характеристики (коэффициенты ослабления, поглощения и индикатрисы рассеяния). [c.4]

Расчеты индикатрис рассеяния для полидисперсных ансамблей частиц требуют больших затрат машинного времени. Этим объясняется тот факт, что данные по индикатрисам рассеяния различными фракциями атмосферных аэрозолей крайне ограничены. Имеющиеся данные [8, 9] относятся к водному аэрозолю, который в чистом виде реализуется довольно редко. В связи с этим в работах Н. И. Москаленко, В. Ф. Терзи [41—48] были выполнены детальные вычисления по формулам (2.1) —(2.4) и (2.9) коэффициентов ослабления, рассеяния, поглощения и индикатрис рассеяния для различных микроструктур атмосферного аэрозоля реального химического состава. Вычисления выполнены для разнообразных микроструктур и химического состава атмосферных аэрозолей с целью разработки замкнутых моделей оптических характеристик аэрозоля для различных климатических зон Земли. Были вычислены оптические характеристики частиц льда и водяных капель, частиц пылевого облака Сахары и континентальной минеральной пыли, частиц морских солей и водного солевого раствора, частиц водных растворов для сельской местности и промышленных районов, частиц сульфата аммония и растворов серной кислоты. Прежде чем перейти к обсуждению результатов этих расчетов, проанализируем информацию по оптическим константам компонентов, формирующих атмосферный аэрозоль. [c.73]

Вытянутость индикатрисы рассеяния водяных капель уменьшается с увеличением длины волны, как и для других типов аэрозольных образований. По мере увеличения фракции крупных водяных капель спектральный ход коэффициентов ослабления, рассеяния и поглощения сглаживается. Сведения по оптическим характеристикам водного аэрозоля для трех гамма-распределений (дымки Я, L, М) затабулированы в книге Д. Дейрменджана [8. [c.114]

В условиях появления тумана прозрачность приземного слоя воздуха резко уменьшается. Преобладаюш,им химическим соединением в каплях тумана является вода. Спектральные оптические характеристики тумана близки к слоистым облакам и зя.висятот степени развитости тумана. В табл. 3.2 и 3.3 затабулированы оптические характеристики (коэффициенты ослабления, рассеяния и индикатрисы рассеяния) для двух моделей микроструктуры слоистых облаков, заданных гамма-распределениями. Отличительными особенностями оптических свойств туманов являются большая [c.140]

В работе [273 приведены некоторые результаты расчетов по формулам Ми оптических характеристик для описанных моделей аэрозоля (коэффициенты ослабления, рассеяния и поглондения, индикатрисы яркости и поляризации и др.) в диапазоне длин волн 0,2—40 мкм. Отмечено удивительно малое различие спектрального хода экстинкции сельского и городского аэрозоля (зависимости коэффициентов рассеяния и поглощения от длины волны оказываются, однако, существенно различными). Рассмотрены примеры, иллюстрирующие влияние аэрозоля на спектральный ход ослабления радиации. Показано, например, что влияние аэрозоля на ослабление радиации на горизонтальной приземной трассе длиной 1 км при длине волны 10,591 мкм становится существенным лишь при дальности видимости меньше 10 км. Обсуждено влияние аэрозольного ослабления на передачу контрастов яркости. [c.153]

К. Я. Кондратьевым, Н. И. Москаленко, В. Ф. Терзи разработано моделирование оптических характеристик аэрозоля, включая коэффициенты аэрозольного ослабления, поглощения и рассеяния, индикатрисы рассеяния для неполяризованного излучения, индикатрисы рассеяния для параллельной и перпендикулярной составляющих вектора электромагнитного поля излучения. Построение моделей аэрозоля выполняется с помощью ЭВМ путем задания вертикальных профилей различных компонентов аэрозоля, микроструктура которых определяется суперпозицией различных гамма-распределений. Моделирование предлагает построение зональных моделей оптических характеристик аэрозоля с учетом суточных и сезонных вариаций атмосферного аэрозоля и степени турбулизованности воздушной массы в зоне активного турбулентного обмена. [c.164]

Ощенков С. Л. О чувствительности индикатрисы рассеяния к оптическим постоянным вещества и дисперсному составу атмосферного аэрозоля.— Изв. АН СССР. ФАО, 1979, т. 15, № 10, с. 1036—1042. [c.213]