Бринкмана

Число Оп, учитывающее тепловыделения, также возьмем в одной из двух стандартных форм, зависящих от выбора ДГ". Если ДГ=ДГр,ос. то Оп становится числом Бринкмана [c.331]

В этих уравнениях Вг — модифицированное число Бринкмана, которое является мерой интенсивности диссипативного разогрева М — величина, пропорциональная отношению тепловой энергии, необходимой для плавления полимера, к тепловой энергии, необходимой для нагрева расплава до температуры Го. Если последняя величина мала, то М будет велико и конвективными членами в урав- [c.286]

На первом этапе оцениваем относительное значение теплопроводности и вязкостной диссипации на основании числа Бринкмана из уравнения (9.8-26), которое для ньютоновской жидкости принимает вид [c.291]

Начертите профили скорости и температуры с X] в качестве параметра, где представляет собой модифицированное число Бринкмана, которое определяется [c.363]

Метод решения. В системе (4.14) число Экмана е оказывается сингулярным параметром. Если в центрифуге масштаб плотности сравним с масштабом пограничного слоя вдоль стенки, а число Бринкмана к не мало по сравнению с единицей, то приближенное однородное решение можно найти методом согласования асимптотических разложений. В этом случае три величины 2Л е , и /г, появляющиеся в уравнениях, имеют значения порядка единицы и не могут быть опущены. [c.193]

Л —число Бринкмана, определяемое в системе уравнении (4.14) [c.227]

В патенте Г. Бринкмана и соавторов [52] заявлен метод эпитаксиального наращивания алмаза из растворов углерода в металлах, причем источником углерода служит графит, находящийся при более высокой температуре, чем затравочный кристалл алмаза. Метод может быть реализован в двух видах контурном и бункерном. При контурном методе жидкий металл постоянно циркулирует по замкнутому контуру и атомы углерода переносятся от графита к алмазу. Скорость циркуляции выбирается в зависимости от разности температур источника углерода и алмаза. В бункерном методе жидкий металл насыщается углеродом от стенок графитового тигля, затем температура понижается на величину, определяемую заданным пересыщением по отношению к алмазу, и затравочный кристалл вводится в расплав. Углерод выделяется на затравке преимущественно в форме алмаза. Когда пересыщение снимается, цикл повторяется снова. Этот способ не представляется перспективным не только из-за его цикличности и инертности системы, но и по другой причине. Действительно, выше указывалось, что равновесная концентрация над алмазом вдвое превышает соответствующую концентрацию над графитом. Значит, еще во время охлаждения расплава графит выделяется на стенках камеры (выполненных из графита), и к тому времени, когда в расплав вводится затравочный кристалл алмаза, пересыщение в значительной степени оказывается снятым. [c.57]

При г а получаем функцию Бора. Однако потенциал Бринкмана еще быстрее спадает с расстоянием, чем потенциал Бора, к тому же при г 2(2 потенциал Бринкмана отвечает даже притяжению. Правда, на этих расстояниях его уже нельзя применять и по ряду других физических причин, так как он не учитывает обменного взаимодействия и многого другого. [c.236]

Вид этой функции 1(е), начиная с работы Смолуховского [145], пытались установить теоретически, исходя из приближенных решений линейных уравнений течения вязкой несжимаемой жидкости, обтекающей совокупность одинаковых шаров. Как показано в разделе П. 2, функция Л(е) немонотонна и в области очень малых объемных концентраций (а=1 — е) имеет максимум. Если пренебречь этим эффектом, то из последующих работ следует остановиться на обстоятельной серии исследований Бюргер-са [146] и Бринкмана [147]. [c.173]

В работе [56] показано, что уравнение Бринкмана является более общим и может применяться в случае не очень концентрированных дисперсных систем. [c.40]

Показать, что числа Грасгофа, Бринкмана и Прандтля безразмерны. [c.278]

Таким образом, малое значение числа Рейнольдса означает, что вклад вязких сил велик по сравнению с вкладом инерционных сил. Малое значение числа Бринкмана означает, что любое количество тепла, выделяющегося в системе в результате вязкой диссипации энергии, может быть выведено из системы посредством механизма молекулярной теплопроводности. В случае больших значений отношения Ог/Ке определяющую роль в формировании гидродинамической картины течения играют подъемные силы. [c.318]

Задачи о теплопереносе в условиях вынужденной конвекции допускают аналитическое решение лишь в некоторых наиболее простых случаях. К их числу относится классическое решение Гретца— Нуссельта, описывающее распределение температуры в ламинарном потоке, текущем по трубе, в условиях, когда в некотором поперечном сечении ее температура стенки скачкообразно изменяется от одного фиксированного значения к другому, т. е. когда профиль температур на стенке трубы является ступенчатой функцией. Задача Гретца — Нуссельта подробно обсуждается в ряде учебников и обзорных статей [4—7], так что нет необходимости здесь подробно на ней останавливаться. Следует лишь отметить, что сравнительно недавно аналогичная задача была решена для случая течения неньютоновских жидкостей 18, 9]. Несомненный интерес представляет также обсуждение задачи о конвективном теплопереносе в трубе при тепловыделении за счет вязкости [10]. Эту задачу в литературе иногда называют задачей Бринкмана . [c.335]

Задача Бринкмана обобщена на случай течения неньютоновских жидкостей в работе [11]. Кроме того, в литературе рассмотрены эффекты тепловыделения, связанные с сжимаемостью [12]. [c.335]

Во многих системах, встречающихся на практике, эффекты вязкой диссипации не играют сколько-нибудь существенной роли, так что число Бринкмана можно не включать в число определяющих параметров задачи. Соответственно зависимость (13.28) можно представить в более простой форме [c.372]

Параметр представляет собой число Бринкмана [c.45]

Число Бринкмана в данном случае выражается формулой [c.46]

Задача течения с учетом теплопроводности при отличающемся от нуля числе Бринкмана была аналитически решена Гэвисом и Лоренсом [4] для пластин с одинаковой температурой и адиабатического условия на неподвижной пластине (см. Задачу 10.6). Интересно заметить, что их результат содержит два значения для каждого приложенного напряжения сдвига у подвижной стенки (т. е. две различные скорости и два соответствующих температурных профиля удовлетворяют дифференциальному уравнению и граничным условиям). Однако решение должно быть единственным для заданной скорости подвижной пластины или для заданного числа Бринкмана. [c.317]

В основу методики при создании рассматриваемой установки Бурхорн положил результаты наблюдения Орнштейна и Бринкмана [Л. 1-94], Свитса [Л. 1-95] и Меккера [Л. 1-96]. [c.106]

Принимая во внимание, что в условиях наших опытов дополнительное окисление угля перекисью водорода и обмен основных окислов с водой не имели места и, следовательно, не могли привести к изменению изотопного состава окислов угля, полученные данные можно объяснить тем, что разложение перекиси на угле идет с участием поверхпостных окислов. Эти результаты согласуются со схемой Бринкмана [8, в основе которой лежит предположение о том, что между основными ОН-группами поверхности угля и НО2 -ионами перекиси происходит обменное взаимодействие, приводящее к замене ОН-групп на ионы НОз"" [c.60]

Ван-ден-Берг и Бринкман [13] предложили другую конструкцию рентгеновского светосильного спектрографа с вертикальной фокусировкой лучей. Они использовали этот прибор для работы в мягкой области рентгеновского спектра (9—19А) и стремились в первую очередь повысить светосилу спектрографа, а не его разрешающую способность. Поэтому радиус кривизны изогнутого кристалла слюды в спектрографе Ван-ден-Берга и Бринкмана был небольшой. Он равнялся 200 мм и оставался неизменным при изменении угла отражения. Высота кристалла 140 мм, ширина 40 мм. При неподвижном кристалле на фотопленке одновременно регистрировалась область спектра протяженностью около 0,5А. Для выполнения условий фокусировки, заключающихся в равенстве расстояний 7 от кристалла до линейчатого фокусного пятна на анопе рентгеновской трубки и [c.17]

Остальные зависимости сходятся в крайних точках 8=1 и 8=0,4 и несколько расходятся посередине. Кривая Хаппеля Fi" в интервале 0,4 е 0,3 очень близка к исправленной кривой Козени — Кармана Fi, но обе они специально предназначены для описания течения сквозь неподвижный пористый слой. Искомая функция Fi(s) для кипящего слоя должна совпадать с ними лишь в крайних точках е=1 и 8 = 0,4, а в промежутке располагаться выше. Примерно так ведет себя кривая Бринкмана F l, но она выводилась также без учета движения частиц, кроме того, при выводе эклектически объединялся закон Дарси [c.174]

Пробы, извлекаемые экстракцией растворителем (или элюированием из адсорбента), обычно слишком разбавлены, чтобы их можно было анализировать непосредственно. Обычно для уменьшения количества растворителя и увеличения (так необходимого) концентрации анализируемых вешеств применяют два метода. В первом методе, чтобы ускорить испарение растворителя, над его поверхностью продувают поток газа. Однако в этом случае существует опасность загрязнения пробы содержащимися в газе примесями и, кроме того, по мере концентрирования пробы возрастают потери летучих анализируемых соединений. Для некоторых аналитических определений необходимо полностью удалить растворитель с этой целью можно реэкстрагировать пробу другим растворителем, но при этом летучие компоненты могут теряться. Широко применяемым методом является роторное испарение в более простых концентрационных аппаратах по указанным выше причинам возможны потери анализируемого вещества. Применение более совершенных установок (таких, как, например, концентрационные аппараты Кудерна-Даниша или Бючи-Бринкма-на) позволяет обычно свести к минимуму потери анализируемого вещества, так как в этих установках имеются зоны фракционной дистилляции, где соединения с более высокими, чем у растворителя, температурами кипения могут вновь конденсироваться. Однако распределение микроколичеств анализируемых веществ на относительно большой поверхности может осложнить их последующее извлечение. Часто с успехом применяют ступенчатое концентрирование частично концентрированная проба повторно растворяется и вновь поступает в концентрационное устройство существенно меньшего размера. [c.60]

Для этого метода особенно пригодна теория Бринкмана, Дебая и Бьюче. [c.19]

На основании теории Бринкмана, Дебая и Бьюче (БДБ) был предложен [7] метод определения / и а,,. Полученные значения и не зависят от того, какая функциональная зависимость существует между к )л Р. При соответствующей комбинации значений характеристической вязкости и константы седиментации или диффузии можно определить молекулярные параметры, не зная зависимости между и Р. Эта возможность является следствием того, что в теории Бринкмана, Дебая и бьюче точно рассчитаны значения характеристической вязкости и константы седиментации при одинаковом распределении Р мономерных элементов в клубке радиуса 4, =1,054 / , причем нет необходимости делать какие-либо допущения о зависимости между и Р. [c.20]

Простая теория, предложенная Петерлином [5], дает такую же функциональную зависимость между [т]], [s] и М, как и более строгая теория Бринкмана, Дебая и Бьюче [c.23]

Теория Бринкмана, Дебая и Бьюче позволяет определить диаметр клубка по уравнению (6), связывающему характеристическую вязкость и константу седиментации, не учитьшая зависимости между и Р. Полученные таким образом результаты прекрасно совпадают со значениями, найденными на основании светорассеяния. [c.24]

Здесь Ф — диссипативная функция, записанная в безразмерных переменных V, х, у ж г. Отметим, что в уравнения сохранения (10.113)—(10.115) входят следующие четыре безразмерные группы число Рейнольдса Ке = [1>7р/(г], число Фруда Гг = [V gD, число Прандтля Рг = [С (хА] и число Бринкмана Вг = ЫУЧХ Т — - То)]. [c.314]

Опубликован ряд статей по применению адсорбентов, пропитанных жидкими ионообменниками. В качестве примеров можно назвать работы Бринкмена и сотр. [386] и Грехема и Карра [387]. [c.83]

Работы Байтендайка, Вердемана, Бринкмана [4] были предприняты с целью измерения pH сурьмяным электродом в биологических объектах. [c.102]

Работа установки проверялась по измерению кинетики дегидратации угольной кислоты. Полученная величина константы скорости дегидратации К при 18°С равна 12,9 0,4 сек-, что находится в хорошем соответствии с данными Далзайла [5]. (/С=12,3 0,4 сек- ), Бринкмана [6] (i(=12,8 сек" ), Фархольта [7] (/(=12,9 се/с->). Константа скорости диссоциации комплексного иона [jVieraJ+ a,, определенная на собранной установке (/(=0,109 се/с- ) совпадает с данными, полученными Уилкинсом [8]. [c.101]

Поскольку высокоэффективная ТСХ превосходит обычную по скорости и чувствительности и позволяет проводить анализ большего числа образцов при меньших затратах растворителей, этот метод становится все более популярным. Имеющиеся в настоящее время в продаже хроматографические пластинки с привитыми химическим путем неполярными фазами позволяют анализировать множество соединений, хроматография которых на пластинках с силикагелем была до этого невозможной. Примеры разделения на тонкослойных пластинках в обращенных фазах приведены в недавно опубликованных обзорах Бринкмана и Де Врие [27, 28], а свойства пластинок и условия проведения анализа были описаны Сиоуффи и др. [29] и Кайзером и Ридером [30]. [c.91]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология