Давление адиабатического сгорания

При дефлаграционном горении происходит послойная передача поджигающего импульса путем молекулярной теплопроводности, давление повсюду остается постоянным. При детонации от слоя к слою передается лишь импульс сжатия, теплопроводность в этом процессе не играет роли. Детонационная волна распространяется с огромной скоростью — несколько километров в секунду. Давление в детонационной волне примерно вдвое больше максимального давления адиабатического сгорания в замкнутом сосуде. При отражении от преграды давление в детонационной волне дополнительно возрастает в два — восемь раз. Поэтому очевидно, что детонация может приводить к большим разрушениям. Разрушающее действие детонации не зависит от того, возникает ли она в открытом или закрытом сосуде. [c.35]

Давление в детонационной волне в несколько раз выше давления адиабатического сгорания в жесткой бомбе. При встрече с препятствием — стенкой сосуда давление в детонационной волне возрастает. В определенных условиях давление в отраженной детонационной волне может в несколько сот раз превосходить начальное (до сгорания). Поэтому детонационное горение, вызывающее сильные разрушения, представляет собой большую опасность при образовании горючих газовых систем. [c.133]

При сгорании в полузамкнутых камерах рост давления определяется соотношением скоростей сгорания и истечения из камеры. В определенных условиях рост давления может приближаться к давлению для адиабатического процесса в замкнутом сосуде, если только возникновение, ударных волн не приведет к еще более значительному, хотя и кратковременному, его повышению. Возможность роста давления при сгорании в полузамкнутых аппаратах опасна и с нею необходимо считаться в задачах техники взрывобезопасности. [c.18]

Давление в детонационной волне в несколько раз выше давления адиабатического сгорания в жесткой бомбе. При встрече с препятствием — стенкой сосуда — давление в детонационной волне возрастает. В определенных условиях давление в отраженной детонационной волне может в несколько сот раз превосходить начальное (до сгорания). Поэтому детонационное горение, вызывающее сильные разрушения, представляет большую опасность при образовании горючих газовых систем. Скорость детонационной волны и ее разрушающие свойства не зависят от скорости реакции в пламени, а лишь от теплового эффекта реакции и теплоемкостей продуктов сгорания. [c.148]

Абсолютная температура при адиабатическом сгорании повышается в 5—10 раз по сравнению с начальной. Если сгорание происходит при постоянном давлении, газ расширяется после реакции, а его плотность уменьшается в ро/рь раз. Скорость пламени по отношению к неподвижным продуктам реакции соответственно больше нормальной скорости. Сгорание при постоянном объеме приводит к аналогичному росту давления. Это и обусловливает разрушающее действие быстрого сгорания в закрытых сосудах. Простейшие методы вычисления температуры недиссоциированных продуктов адиабатического сгорания и примеры расчетов даны в Приложениях 2—4. [c.17]

Горение в замкнутом объеме. Особенностью адиабатического сгорания в замкнутом сферическом сосуде при зажигании в его центре является слабый рост давления в начальной стадии распространения пламени. На рис. 4 показан характер изменения давления для смеси 90,8% Н2+9,2% О2 при 7 о = 290 К. Отношение радиусов пламенной сферы и сферического сосуда гЩ, отложенное по оси абсцисс, характеризует часть пути, пройденного пламенем ордината определяет относительный рост давления р1р< р — давление для данного положения пламени, Ро — начальное давление). Максимальное давление, достигаемое в момент завершения сгорания, составляет 6,9 Ро. [c.17]

Зная величину Tt>v, можно определить равновесное значение давления продуктов адиабатического сгорания рь [c.113]

При возникновении ударных волн (см. гл. 1, разд. 4) возможен кратковременный рост давления, больший чем при состоянии равновесия в продуктах адиабатического сгорания. [c.113]

Между прираш ением доли сгоревшей массы Дт и приращением давления вследствие сгорания ДР может быть установлена связь на основе закона сохранения энергии и предпосылки об адиабатическом сжатии несгоревшей смеси (и соответственно адиабатическом расширении продуктов сгорания). [c.116]

Адиабатическое горение газов при постоянном давлении сопровождается расширением газообразных продуктов реакции и уменьшением их плотности в 5-10 раз. Если адиабатическое сгорание происходит без расширения газа (в замкнутом сосуде), то резко возрастает давление и возникает волна сжатия, называемая ударной волной. Сжатие газа в ударной волне приводит практически к мгновенному увеличению его плотности и температуры. В определенных условиях рост давления в ударной волне может привести к разрушению технологического оборудования, производственных зданий и сооружений. Сообщается [40], что человек может перенести действие ударной волны около 50 кПа. Давление, развивающееся при взрыве газов и паров, можно определить по формуле [c.22]

Анализ характеристик ракетного двигателя предполагает расчет следующих параметров тяги Ру эффективной скорости истечения продуктов сгорания из сопла /эфф, коэффициента тяги характеристической скорости и удельного импульса /уд. При рассмотрении идеализированной одномерной схемы камеры сгорания параметры рабочего процесса можно выразить через температуру адиабатического горения в камере Гк, среднюю молекулярную массу М выхлопных газов и показатель адиабаты (отношение удельных теплоемкостей) у, а также через соответствующие величины давления и площади сопла в критичес-к( м и выходном сечениях. [c.15]

Дизельные топлива являются основным видом топлива для поршневых двигателей с воспламенением топливно-воздушной смеси от сжатия (дизелей). Главная особенность дизельных двигателей — смесеобразование и самовоспламенение рабочей смеси происходит в камере сгорания за счет энергии адиабатического сжатия воздуха. Процессы испарения, смесеобразования и сгорания топлив в дизелях сильно отличаются от подобных процессов в карбюраторных двигателях. Впрыск топлива производится в горячий до 700 °С сжатый воздух (степень сжатия 15-18 и более). Для обеспечения хорошего распыла топлива (диаметр капель 10-100 мкм) и смесеобразования оно подается в цилиндры двигателя под давлением до 150 МПа и выше. [c.110]

На основании анализа возможных причин отклонений от термодинамического равновесия в пламени можно сделать следующее заключение 1) отличие реального состава продуктов сгорания от расчетного и охлаждение пламени могут не препятствовать установлению локального равновесия в единице объема газа и получению достоверных экспериментальных температур, но значения их будут меньше расчетных 2) при обычном и повышенных давлениях процесс изл учениЯ также может не препятствовать установлению равновесия и получению достоверных экспериментальных значений температур 3) наличие хемилюминесценции, аномально высоких значений энергии электронного возбуждения и энергии колебательного движения, а также процесса излучения при разрежении в зависимости от степени эффекта и используемого экспериментатором метода измерения (без соответствующих поправок) может привести к значительным ошибкам при измерении температур. Поэтому экспериментальные измерения температур желательно проводить двумя независимыми методами или полученные экспериментальные значения сравнивать с расчетными при условиях горения, близких к адиабатическим. [c.32]

При детонации волна давления и следующая за ней зона горения перемещаются с одинаковой скоростью, образуя единый комплекс. Детонационное горение резко отличается от нормального не только по скорости, но и по механизму распространения. Распространение нормального горения осуществляется путем нагревания за счет теплопроводности горючего газа перед фронтом пламени и диффузии компонентов горючей смеси в зону реакции. При детонации ударная волна резко сжимает и нагревает исходный горючий газ через некоторое время, равное длительности задержки воспламенения, каждый сжатый слой адиабатически самовоспламеняется, не обмениваясь ни теплом, ни активными центрами с соседними слоями. Часть энергии, выделившейся при сгорании, передается на фронт ударной волны, что обеспечивает стационарность режима. Скорость нормального горения мала в сравнении со скоростью звука, поэтому при нормальном горении давление в продуктах сгорания и в исходном газе успевает выравниваться. По мере сгорания смеси давление в цилиндре повышается непрерывно и постепенно. При детонационном сгорании перед фронтом детонационной [c.18]

Таким способом можно измерить и пульсирующие давления [73], например, в двигателях внутреннего сгорания. При этом можно вести запись изменения сопротивления трубки на осциллографе. Еще более быстро изменяющиеся давления (например, при адиабатическом сжатии газов, когда процесс длится сотые и тысячные доли секунды) измеряют специальными приборами. [c.171]

Этан, предварительно подогретый до 400—500° С при давлении 2—5 ата, поступает в реактор-смеситель I, куда через сопловое устройство при давлении 2—5 ата подается теплоноситель, температура которого равна 1300—1800° С. При подогреве теплоносителя до 1500° С и предварительном подогреве этана до 400° С, как показали расчеты на 1 кг этана, требуется 4,5—5,5 кг теплоносителя. Продукты разложения этана вместе с перегретым водяным паром, СОг и N2, получающимися при сгорании природного газа в обогащенном воздухе, поступают в турбину 2, где в результате адиабатического расширения они охлаждаются. Чтобы предотвратить обратные реакции и дальнейший термический распад углеводородов, температура смеси на этиленовом режиме после расширительной машины должна быть 650—750° С. Для получения этих температур на выходе из турбины выбрана такая степень расширения, при которой противодавление составляет около 0,45 ата. [c.82]

Эта формула получена при допущении, что давление в камере сгорания равно атмосферному. Она пригодна для давления S 1 ООО мм вод. ст. При больших давлениях пользуются формулами адиабатического истечения. Величина наименьшего давления газа соответствует при обычных конструкциях (рис. 9-8) [c.115]

Процесс каталитического крекинга проводят в адиабатических условиях, в паровой фазе, при 450—500° и невысоком избыточном давлении (0,5—1,5 ати), а процесс регенерации катализатора — в атмосфере воздуха или смеси его с продуктами сгорания при 540—680 и давлении от 0,1 до 1,6 ати. [c.6]

Перед сгоранием происходит повышение его температуры от 7 до Ти, обусловленное адиабатическим сжатием. При сгорании температура слоя достигает Т . После того, как сгорит остальная часть газа в сосуде, давление этого слоя доходит до Р , а температура его повышается до Т ,- Согласно уравнениям (2.20) и (2.21), [c.325]

Под режимом дефлаграционного медленного горения понимается такой процесс, при котором исходные вещества и продукты сгорания разграничены узкой зоной химической реакции (пламенем), скорость распространения которой дозвуковая. Давление, развивающееся в конце сгорания ацетилена в этом режиме, может быть рассчитано по уравнению состояния газа. В адиабатических условиях максимальное превышение начального давления может быть равно 11,56. Экспериментальные исследования для начальных давлений выше 0,14 МПа дают значение этой величины от 5 до 12. [c.16]

Для достижения одного и того же значения давления в процессе горения адиабатическое повышение температуры несгоревшей части заряда должно быть тем большим, чем ниже было начальное давление, в то время как температура продуктов сгорания оказывается в этом случае ниже. Таким образом, температурный градиент во фронте пламени уменьшается, что является существенным фактором, объясняющим вибрационный характер пламени, как это будет показано дальше. [c.24]

Очевидно, что взрывобезопасность индивидуального ацетилена можно обеспечивать только на основе второго и третьего принципов. Взрывоопасность ацетилена значительно возрастает по мере повышения давления. Наиболее опасны процессы компримирования ацетилена и заполнения им баллонов. В некоторых случаях оборудование, предназначенное для работы с ацетиленом высокого давления, изготовляется особо прочным, рассчитанным на давление недетонационного сгорания. Ввиду возможности возникновения детонации, а также роста давления сверх адиабатического и яри недетонационном горении такая система не гарантирует сохранности оборудования. Его безопасность следует обеспечивать тщательным контролем за невозможностью возникновения поджигающих импульсов. [c.87]

Адиабатическое сгорание и изэнтропное рясширение идеального газа абсолюшос давление в камере сгорания 35 ат, противодавление выхлопа 1 ат. Прнпнмается, что состав продуктов сгорания осгается таким же, как в камере сгорания. [c.276]

При перемешивании горючей смеси (например, вентилятором) пределы несколько расширяются. Если сгорание смеси, близкой по составу к предельной, происходит в адиабатических условиях, то развиваемая при горении температура обычно столь высока, что скорость реакции тоже должна быть очень большой. Исключение составляет нижний концентрационный предел для водородо-воздушных смесей. При распространении сннзу вверх он равен 4,1% водорода. При адиабатическом сгорании такой смеси температура примерно равна 350°С, что значительно нижее температуры теплового самовоспламенения такой смеси в замкнутом сосуде при атмосферном давлении. Кроме того, следует отметить, что поднимающееся вверх пламя в смеси, близкой к предельной, приводит к выгоранию лишь некоторой доли полного количества водорода. Только в смесях, содержащих больше 10% водорода, что примерно соответ- [c.157]

АДИАБАТИЧЕСКОГО СЖАТИЯ МЕТОД, используют ДЯЯ осуществления и изучения хим. р-ций прн высоких т-рах и давлениях. Адиаоатич. компрессор — аналог двигателя внутр. сгорания. Он состоит из цилиндра и ресивера, между к-рыми закреплен поршень. Газовую смесь вводят в цилиндр, ресивер заполняют толкающим газом до высокого давл. (1 —10 МПа) и поршень отпускают. Газ пз ресивера приводит в движение поршень, к-рый сжимает неследус-мую смесь. Благодаря инерции поршня в цилиндре можно достичь давлении, на два порядка превышающих давление в ресивере. По окончании сжатия поршень начинает двигаться в обратном направлении, и газовая смесь охлаждается. [c.11]

Ийтересно, что при добавлении С2р4Вг2 к бедным смесям наблюдалось снижение максимального давления взрыва, что объясняется, очевидно, разбавлением горючей смеси и снижением температуры продуктов сгорания в результате из-лучения. При горении же богатых смесей процесс вплоть до его прекращения практически оставался адиабатическим и максимальное давление взрыва было постоянным, поскольку даже предельная скорость распространения пламени (см. рис. П1-7) оставалось еще весьма высокой и значительно превышала скорость горения бедной смеси без добавки. [c.93]

Найденные зависимости по влиянию состава бутан-бутиленовой смеси, температуры, объемной скорости, давления, продувки водородом и длительности опыта могут служить основой для выбора оптимальвого режима работы адиабатического реактора. При оптимальном режиме должна соблюдаться автотермичность процесса, т. е. равенство количества тепла, выделяющегося при сгорании угля во время регенерации, количеству тепла, необходимого [c.136]

Участок О — с — так называемая задержка (индуктивный период). В точке с начинается видимое сгорание изменение давления по линии с — с (с — верхняя мертвая точка) принято политропическим превышение показателя политропы линии с — с над показателем адиабаты линии сжатия а — О вызывается сгоранием. Б а участке с — z сгорание продолншется, при этом давление в координатах Р — V изменяется по закону прямой. Далее следует адиабатическое расширение 2 — 6 и изохо-рический выхлоп Ъ — а. [c.107]

Адиабатическое бесфрикционвое сжатие идеального газа. Вычислить температуру, которую будет иметь воздух, сжатый до 1/10 своего первоначального объема, если до сжатия этот воздух находился при температуре 37,8 °С и давлении 1 ат. Процесс сжатия предполагать адиабатическим и бесфрикцион-ным, отношение Ср/С считать постоянным и равным 1,4. Результирующая температура достигается в двигателях внутреннего сгорания в момент зажигания рабочей смеси при степени сжатия юД. [c.320]

Если горючая газовая смесь йоспламеняется и сгорает внутри замкнутого сосуда, то давление в нем возрастает, как правило, не бол(ее чем в 8—10 раз. При этом в любой момент времени давление во всех точках- объема является практически одинаковым. Если же смесь воспламеняется в длинном трубопроводе, то вследствие расширения продуктов сгорания происходит интенсивное движение и турбулизация горючей смеси, что в десятки раз увеличивает скорость горения. Такой нестационарный процесс горения ускоряется до тех пор, пока впереди фронта пламени не возникнет ударная волна, давление и температура в которой достаточны для адиабатического самовоспламенения горючей смеси, после этого режим распространения пламени становится детонационным. При детонации пламя распространяется не в результате теплопроводности, а вследствие воспламенения смеси, под действием ударной волны при этом зона химической реакции перемещается вслед за ударной волной. Ударная волна совместно с зоной реакции образует детона- [c.100]