Движение тепловое

Нами было установлено, что разогрев слоя для различных модификаций оксида алюминия (у-, т]-) при хлорировании примерно одинаков. Движение теплового фронта не коррелирует в полной мере со скоростью насыщения катализатора хлором. Был рассчитан тепловой эффект реакции хлорирования на основании материального баланса хлорирования, который составил около 125 кДж/кг катализатора. Максимальная температура разогрева слоя катализатора при хлорировании в выбранных условиях, по данным расчета, может составить 70 20 °С. На основании полученных данных о движении теплового фронта, изменении концентрации хлора в слое оксида алюминия, расчетного значения теплового эффекта была разработана математическая модель процесса хлорирования оксида алюминия парами четыреххлористого углерода в интервале температур 240-260 °С [89]. [c.71]

Одновременное движение теплового и импульсного потоков характеризуется зависимостью между критериями Fa, Ей, Re, Nu и Ре. [c.85]

В справочниках имеются данные о численных значениях констант и показателей степеней аи Ь для многих случаев движения теплового потока [4]. [c.86]

Направления относительного движения тепловых потоков. Разбирая принцип наилучшего использования потенциалов, мы отметили, что обычно необходимо добиваться возможно большей отдачи теплоты от нагретого вещества. Достижение этого зависит от направлений относительного движения веществ, обменивающихся теплотой. Как и в случае массообмена, рассмотренного в рамках принципа максимального использования исходных веществ, тепловые потоки могут двигаться в одинаковом (прямоток) или противоположных (противоток) направлениях. Возможно также движе- [c.390]

Физический смысл эффекта разогрева заключается в том, что теплота, выделяющаяся при хлорировании, сосредотачивается в узкой зоне между движущимися по слою оксида алюминия фронтами фронтом реакции и фронтом передачи теплоты током газа. Скорость движения теплового фронта зависит от скорости газовой фазы, ее теплоемкости, а также порозности слоя оксида алюминия и теплоемкости реакционной смеси [c.71]

Схема 4. При работе схемы типа спичка (рис. 7.7) реакционный процесс ведут в слое катализатора, разделенном на две неравные части Л1 яА . Часть слоя Ах служит для периодического нагрева слоя А . Например, на предварительно нагретый до достаточно высокой температуры слой катализатора Ах и А подается исходная реакционная смесь с низкой входной температурой. Направления фильтрации реакционной смеси показаны стрелками (см. рис. 7.7, а). При этом в каждой части слоя Ах и А2 возникают две тепловые волны Ох и Ьх, которые перемещаются в направлениях фильтрации смеси. Задвижка 1 закрыта, задвижка 3 открыта, а задвижка 2, открытая не полностью, регулирует скорость фильтрации и, следовательно, скорость движения тепловой волны в слое и А . Через некоторое время волны займут положение 02 и Ьа (см. рис. 7.7, б), после чего задвижка 1 открывается и исходная реакционная смесь последовательно проходит через слои Ах я А2 в направлении, указанном штриховыми стрелками. Через некоторое время тепловая волна 2 займет положение, показанное на рис. 7.7, б. В этот момент начинается подача реакционной смеси между слоями Ах и А , что обеспечивается переключением задвижек 1—3. При этом задвижка 1 закрывается, а 3 — открыта, задвижка 2 открыта не полностью, регулируя скорость фильтрации смеси (а следовательно, и скорость движения волны Ьх) в слое Ах. Это приводит к образованию двух фронтов и Ь . Цикл повторяется. Таким образом, слой Ах служит для периодического нагрева части слоя А , на котором затем происходит превращение исходной реакционной смеси. [c.294]

Основные свойства теплового фронта химической реакции в неподвижном слое катализатора с технологической точки зрения представляют значительный интерес по следующим причинам 1) при движении теплового фронта в направлении фильтрации газа перепад температур во фронте (между максимальной и входной температурой реакционной смеси) может во много раз превосходить величину адиабатического разогрева смеси. Это позволяет осуществлять каталитический процесс без предварительного постороннего подогрева реакционной смеси до температуры, при которой химическое превращение протекает с большей скоростью 2) скорость распространения теплового фронта гораздо меньше скорости фильтрации реакционной смеси (что и дает возможность использовать такой режим) 3) при движении высокотемпературного фронта через холодный слой катализатора за областью максимальных температур образуется падающий по длине слоя температурный профиль (это свойство благоприятно с технологической точки зрения для многих, например экзотермических обратимых, процессов, так как обеспечивает высокую степень превращения или избирательность) [c.305]

Физическая химия — наука о закономерностях химических процессов и химических явлений. Она объясняет эти явления на основе фундаментальных положений физики и стремится к количественному описанию химических процессов. Объектами ее являются любые системы, в которых могут протекать химические превращения. Физическая химия изучает происходящие в этих системах изменения, сопровождающиеся переходом химической формы движения в различные физические формы движения — тепловую, электрическую, лучистую и др. Таким образом, физическая химия изучает химические процессы не сами по себе, а в неразрывной связи с сопровождающими их физическими явлениями — выделением (поглощением) теплоты, энергии излучения, прохождением электрического тока и др. [c.6]

В заключение этого раздела еще раз отметим основные технологические особенности теплового фронта химической реакции а) фронт экзотермической реакции существует при таких низких температурах исходной реакционной смеси, при которых скорость химического превращения пренебрежимо мала б) разность между максимальной температурой во фронте и начальной температурой реакционной смеси может во много раз превосходить величину адиабатического разогрева смеси при полной или равновесной для максимальной температуры степени превращения смеси при заданных кинетических характеристиках и начальной концентрации реакционной смеси требуемая величина этой разности может быть создана соответствующим выбором линейной скорости смеси и размером зерен катализатора, что определяет условия внешнего и внутреннего тепло- и массообмена, а также величину продольной теплопроводности в) скорость движения теплового фронта намного меньше скорости движения реакционной смеси в зоне контакта (скорости фильтрации) г) уменьшение интенсивности внешнего и внутреннего теплообмена между свободным объемом слоя и зерном катализатора, а также увеличение продольной теплопроводности ве- [c.90]

КАТАЛИТИЧЕСКИЕ ПРОЦЕССЫ В РЕЖИМЕ ФОРМИРОВАНИЯ И ДВИЖЕНИЯ ТЕПЛОВОЙ ВОЛНЫ [c.146]

Разработка нестационарных методов проведения каталитических процессов, оптимизации и автоматического управления процессами на основе качественного и численного анализа на ЭВ Ч. Особое место в этих исследованиях занимаю]- работы по исс. едо-ванию формирования и движения теплового фронта химической реакции в реакторе с неподвижным слоем катализатора. [c.260]

Концентрация СО 1 об. % линейная скорость, отнесенная ко всему сечению слоя, 0,5 м/с длина слоя катализатора 1. = 1-0 м, длина слоя инерта Ь = 1,Ьк, длительность цикла = 20 мии, 5 = /(1 + 2 ) О 0,3 0,3 С 0,7 0,7 < 1и < Стрелки указывают направление движения тепловой волны (фильтрации) (1—Г — <1 — г,=0 8 [c.169]

Выбирают тип теплообменника и направление движения тепловых потоков. [c.71]

Трение и изнашивание всегда имеют место при контакте взаимно перемещающихся металлических поверхностей в среде нефтяных топлив. Происходит превращение механического движения (механической энергии) в молекулярное движение (тепловую энергию) с соответствующими потерями (закон сохранения и превращения энергии). [c.49]

Отмечаемое иногда ложное увеличение массы образца может быть следствием турбулентного движения тепловых потоков в горячей зоне печи случайных отклонений записывающего механизма индукционных эффектов печи электростатических эффектов влия- [c.32]

Частицы — молекулы и атомы — находятся в непрерывном движении. Тепловое состояние тел есть результат движения их частиц. [c.4]

Различные науки исследуют конкретные формы движения материи. Например, объектом исследования неорганической и органической химии являются химические процессы, связанные с перегруппировкой атомов в молекулах реагирующих веществ, т. е. химическая форма движения материи. Современная физика изучает физическую форму движения (тепловые, электромагнитные, атомные, ядерные, гравитационные и другие (процессы). [c.5]

Кривые отклика для Нг, Н2О, СО и СО2 и температуры для положительного скачка концентрации воды (0,3 бар Н2О) в смеси СО-N2 после предварительной обработки катализатора смесью СО-N2 показаны на рис. 3.50. Сигнал отклика HjO показывает демпфированную ударную волну, измененную по отношению к ударной волне без реакции (рис. 3.51). Это указывает на наличие сорбционной емкости катализатора для воды при 200 °С и на расходование в реакции Н2О. Скорость движения ударной волны меньше, чем скорость фильтрации газа, но больше скорости движения теплового фронта, вследствие чего сохраняется изотермичность ударной волны воды. Эта волна, индуцирую- [c.167]

Продольная теплопроводность в слое катализатора значительно влияет на результаты расчета [250, 251]. Обратный теплоперенос вызывает перемещение реакционной зоны к входу реактора. По сравнению с результатами работ [243, 244] были найдены только три устойчивых состояния и более быстрое выдувание реакционной зоны из слоя [251], Температуру зажигания можно рассчитать и без учета продольной теплопроводности. Модель сплошной твердой фазы с учетом последней подробно изучена в работе [252]. Получено, что параметры теплопереноса значительно влияют на скорость движения теплового фронта, но слабо сказываются на результатах расчета стационарного адиабатического процесса. С повышением температуры реакционной смеси скорость движения фронта и его ширина уменьшаются. Увеличение максимальной температуры в зоне и уменьшение ее ширины достигается при возрастающей скорости потока, увеличении энергии активации и снижении активности катализатора. Про- [c.175]

Из условий получения этого выражения ясно, что метод справедлив как для течения без потерь, так и с потерями. При этом всегда следует помнить, что в уравнении (5.34) р обозначает только тепло, поступающее извне, и что к нему не относится тепло, выделяющееся при затратах кинетической энергии пара или газа (трение и завихрения), т. е. тепло, которое выделяется в результате необратимого превращения упорядоченного движения молекул пара или газа в хаотическое движение — тепловое. [c.151]

В монографии приводятся результаты оригинальных теоретических и экспериментальных исследований гетерогенных каталитических процессов в искусственно создаваемых нестационарных условиях, при которых увеличиваются Яроиз-водительность и избирательность катализатора. Обсуждаются вопросы математического описания нестационарных процессов на поверхности катализатора и в реакторе в целом, их оптимизации, формирования и движения теплового фронта в неподвижном слое катализатора. Описываются различные методы организации нестационарных процессов, рассматривается широкое промышленное применение нестационарных методов катализа. [c.2]

IV — адсорбционный объем, скорость движения тепловой волны 1Уо — предельный адсорбционный объем Иа — влажность адсорбента ]Ув — влажность воздуха Wua — объем макропор И пе — объем переходных пор [c.11]

В тех случаях, когда панравленпе естественной конвекции совпадает с вынужденным движением тепловых агентов в аппарате, полностью соблюдается закон Паскаля давление, производимое иа жидкость илп газ, распространяется по всем направлениям равномерно и одинаково. Вследствие этого будет выполняться одно из основных условий эффективной тенлонередачи — равномерное обтекание потоком теплообменных поверхностей. Поэтому следует обвязывать теплообменные аппараты трубопроводами так, чтобы нагреваемый агент двигался снизу вверх, а охлаждаемый — сверху вниз. [c.86]

Распределение температуры по 4 Для некоторого фиксированного значения т приведено на рис. 10.7. Структура решения (10.76) такова на тепловом фронте ( = т) температура имеет разрыв (при ф Tq) в области выше фронта ( < т) температура близка к температуре закачки Т , в области ниже фронта ( > т)-близка к сдвинутой вниз геотерме. Поправки к этим значениям определяются дроссельным и гравитахщон-ным эффектами. Скорость движения теплового фронта p w/ на порядок меньше скорости гидродинамического фронта w/m. Например, для Карачаганакского месторождения их отношение равно 1 24. [c.331]

Схема 3. При работе схемы типа тор (рис. 7.6) реакционная смесь подается в зону контакта в одном направлении. В слое катализатора, разделенном на две одинаковые части А и 42, тепловая волна реакции периодически перемещается с помопЦ)Ю попеременного переключения задвижек 1—6. При этом прореагировавшую смесь выводят из слоя катализатора в направлении, показанном стрелками. Например, на часть слоя А катализатора, предварительно нагретого до высокой температуры, подают исходную реакционную смесь с низкой температурой. При этом задвижки 1, 3, 5 открыты, а задвижки 2, 4п6 закрыты. Возникшая тепловая волна начнет перемещаться из положения в положение а . Через интервал времени полуцикла реакционная зона с высокой температурой перемещается в слой В этот момент одновременно начинают закрывать задвижки 1 ж 3, задвижку 2 открывать и подавать исходную реакционную смесь с низкой температурой в часть слоя Л 2. После полного закрытия задвижек 5 и открытия задвижки 2 начинают одновременно срабатывать задвижки 4—6 (5-закрывается, 4,6 — открываются). При этом прореагировавшую реакционную смесь из части слоя А подают в часть и выводят из слоя (штриховые линии). При последовательном переключении задвижек 1—б осуществляется непрерывное движение тепловой волны по схеме и т. д. в одном направлении. Места [c.294]

Схема 4 спичка приведена на рис. 6.4 [4]. По этой схеме реакционный процесс ведут в слое катализатора, разделенном на две неравные части Л, и А,. Часть слоя Ау служит для периодического нагреша слоя А 2. Наиример, на предварительно нагретый до достаточно высокой темиературы слой катализатора Л, и Лг подается исходная реакционная смесь с низкой входной температурой. Направления фильтрации реакционной смеси показаны стрелками (см. рис. 6.4, а). При этом в каждой части слоя Л, и Ла возникают две тепловые волны ау и Ь,, которые перемещаются в направлениях фильтрации смеси. Задвижка 1 закрыта, задвижка 3 открыта, а задвижка 2 открыта не полностью, регулируя скорость фильтрации, и, следовательно, скорость движения тепловой волны в слое Л,. Через некоторое время волны займут положение Оа и 6а (см. рис. 6.4, б), после чего задвижка 1 открывается, и исходная реакционная смесь последовательно проходит через слои Л, и Ла в направлении, указанном штриховыми стрелками. Через некоторое время тепловая волна Ьа займет положение, показанное на рис. 6.4, а. В этот момент начинается подача реакционной смеси межщг слоями Л, и Л а, что обеспечивается переключением задвижек 1—3. При этом за- [c.149]

Численный и качественный анализы математического описания нестационарного процесса в слое позволили установить, как влияют кинетические и теплофизпческие факторы на максимальную температуру и скорость движения тепловой волны. При малых адиабатических разогревах смеси область параметров, при которых реализуются аффективные высокотемпературные режимы, сужается. Так, при низких разогревах оказывается необходимым обеспечить либо высокие линейные скорости смеси, либо значительные времена [c.169]

Влияние начальной концентрации смеси- (или, что одно и то же, адиабатического разогрева) видно из результатов расчета, приведенных на рис. 9.7. При увеличении АГад, естественно, повышается максимальная температура. Это позволяет снижать температуру на входе во второй слой катализатора и увеличить степень утилизации тепла окисления СО. Снижение скорости движения тепловой волны с увеличением АГад позволяет значительно увеличивать длительность цикла. [c.205]

Броуновское движение макрочастицы также хаотичное, описание этого движения статистично, направление движения при столкновениях вероятностное [2]. При движении броуновской частицы от наблюдателя к наблюдателю исключается возможность экспериментального определения точной траектории его движения, длины пути между двумя столкновениями, одновременного определения значения координат и импульса движущейся броуновской частицы в любой последовательный момент времени. Зависимость величины квадрата сдвига броуновской частицы от размеров частиц и вязкости среды [3] полностью исключает возможность описания движения броуновской частицы как материальной точки. Броуновское движение - тепловое движение, совершается путем передачи электромагнитных волн. При взаимном столкновении броуновских частиц происходит изменение направ-легшя движения этих частиц. При встрече силовых линий электромагнитного поля протона с электрон-позитроиными парами, экранирующими электрон и протон на расстояниях комптоновской [c.9]

Ранее ( 1.3, 1.4) указывалось, что процесс прохождения капель через систему струйного охлаждения можно условно разделить на несколько стадий конденсация, испарение в процессе движения, тепловое и динамическое взаимодействие капли с поверхностью нагрева, эвакуация капель из системы. Рассмотрим тепломассообмен для одиночной капли в процессе двух первых стадий, исключив возможную в реальных условиях промежуточную стадию, во В ремя которой испарение с поверхности капли начинается до того, как закончится тепловая релаксация ее в результате конденсации (см. рис. 1.7). [c.125]

В реакционной зоне, движущейся против течения газового потока ДГфр меньше, чем в неподвижной зоне, так как более холодный катализатор разогревается в направлении к входу реактора. В работе [213] впервые была предложена корреляция для скорости движения теплового фронта . [c.157]

В элюентно-тепловытеснит. мет оде разделение также происходит в колонке впереди движущегося теплового поля (высокотемпературной зоны), однако дополнительно используют небольшой поток газа-носителя, причем скорость движения теплового поля больше скорости движения разделяемых компоненгов в условиях элюентной хроматофафии. По сравнению с методом тепловой десорбции этот метод позволяет снизить т-ру теплового поля, уменьшить его протяженность, что расширяет область применения. [c.317]

Краткий курс физической химии (1979) -- [ c.23 ]

Курс коллоидной химии (1976) -- [ c.55 ]

Симметрия глазами химика (1989) -- [ c.473 ]

Введение в молекулярную теорию растворов (1959) -- [ c.73 , c.74 , c.83 , c.133 , c.140 , c.149 , c.178 , c.182 , c.237 ]

Очерк общей истории химии (1969) -- [ c.254 , c.266 , c.268 ]

Явления переноса в водных растворах (1976) -- [ c.101 ]

Введение в молекулярную теорию растворов (1956) -- [ c.73 , c.74 , c.83 , c.133 , c.140 , c.149 , c.178 , c.182 , c.237 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология