Жидкости неразрывность потока

Для вывода основных дифференциальных уравнений фильтрации упругой жидкости в упругой пористой среде необходимо воспользоваться уравнением неразрывности потока, уравнениями состояния пористой среды и насыщающей ее жидкости и уравнениями движения. При этом используем подход, развитый в гл. 2, в соответствии с которым в качестве уравнения состояния среды и жидкости используются упрощенные эмпирические соотношения. Как показывают результаты лабораторных экспериментов на образцах пород-коллекторов, а также опыт разработки месторождений, в ряде случаев наряду с изменением пористости вследствие происходящих деформаций существенны изменения проницаемости пластов. Особенно это относится к глубокозалегающим нефтяным и газовым месторождениям. Это вызывает необходимость учета в фильтрационных расчетах как при упругом, так и при других режимах фильтрации изменений проницаемости с изменением пластового давления (см. гл. 2). Развитию теории упругого режима с учетом этого фактора посвящено большое число исследований. Однако изложение этого раздела в более общей постановке, предусматривающей также введение в уравнения фильтрации зависимости проницаемости от давления, заметно усложнит изложение, поэтому авторы считают целесообразным, сохранив традиционный подход, рекомендовать читателям обратиться к монографиям, посвященным этому вопросу. [c.134]

Полное описание движения вязкой жидкости в его наиболее общей форме возможно путем решения уравнений Навье—Стокса совместно с уравнением неразрывности потока. Однако уравнения Навье—Стокса не могут быть решены в общем виде. Получены решения этой сложной системы уравнений только для некоторых частных случаев. Так, для установившегося ламинарного движения жидкости решение уравнений Навье— Стокса позволяет вывести уравнение Пуазейля, полученное выше другим способом. [c.54]

Уравнения (6-20) — (6-22) представляют собой материальный баланс потока жидкости и называются, уравнениями неразрывности потока. [c.134]

Математическая модель движения несжимаемой неньютоновской жидкости может быть представлена в виде системы дифференциальных уравнений, состоящих из уравнения неразрывности потока (закон сохранения массы), уравнения сохранения импульса, уравнения сохранения энергии, реологического уравнения и уравнения состояния. В книге этот метод используется для описания конкретных процессов. На современном этапе, по-видимому, наиболее верным направлением является сочетание физических и математических методов моделирования, дополняющих друг друга, и правильный выбор критериев перерабатываемости. [c.36]

Расход жидкости, средняя скорость, уравнение неразрывности потока. Чтобы характеризовать движение потока жидкости, вводят понятие о площади живого сечения потока, под которой понимают площадь сечения потока, проведенную перпендикулярно к направлению линий тока. [c.38]

Другое дело — моделирование геометрии аппаратов и гидродинамики процессов. Здесь кроме дифференциальных уравнений (движения вязкой жидкости, неразрывности потока и др.) приходится вводить ряд условий однозначности, в которых связь между параметрами установлена лишь функционально и определяется эмпирически. В этих случаях единственным выходом является пока физическое моделирование на основе эмпирического решения критериальных уравнений. [c.292]

Если систему уравнений Навье — Стокса использовать совместно с уравнением неразрывности потока, то математически движение вязкой жидкости можно описать полностью. Однако только применение теории подобия дает возможность описать такое движение в доступной для решения практических задач форме. [c.36]

Теоретический анализ теплообмена при естественной конвекции базируется на уравнениях движения вязкой жидкости, неразрывности потока и уравнении [c.240]

Согласно неразрывности потока массы элементарные расходы обеих несжимаемых жидкостей через элемент границы раздела, включающий точку М, должны быть равны между собой. Отсюда следует, что нормальные составляющие скоростей фильтрации обеих жидкостей будут равны, т. е. = W2 . [c.203]

Найдем давление(О на границе раздела. Вследствие несжимаемости жидкостей и неразрывности потока линии тока будут иметь вид прямых, параллельных оси Ох (на границе раздела преломления их не будет), а скорость фильтрации во всех точках пласта будет одинаковой, т.е. [c.205]

Кавитация в лопастных насосах сопровождается нарушением неразрывности потока жидкости, образованием полостей (каверн), заполненных парами жидкости и выделяющимся из жидкости газом. Кавитация изменяет характеристики насосов уменьшает подачу, напор, мощность и КПД, а в случае интенсивного развития кавитации происходит полный срыв их работы. Длительная работа насосов в режиме кавитации не только снижает технико-экономические показатели насосных установок, но в ряде случаев приводит к кавитационной эрозии деталей проточной части насоса вплоть до их полного разрушения. [c.115]

Рассмотрим простейший случай для импульсного потока, в котором жидкость течет по трубе малого диаметра с небольшой скоростью (ламинарно) и в стационарном режиме. Подъемную силу (составляющую I) по сравнению с силой трения (составляющей И) можно опустить. При отсутствии нарушения неразрывности потока (никакой переход не имеет места) в уравнении остается только две составляющие (II и IV), и в общей векторной форме оно имеет вид [c.82]

Уравнение неразрывности потока. Рассмотрим объем элементарной струйки между двумя сечениями (см. рис. П-8). Слева в выделенный объем втекает в единицу времени количество жидкости [c.39]

Коэффициенты турбулентной диффузии О и ж) можно ориентировочно оценить совместным решением второго закона Фика с гидродинамическими уравнениями движения вязкой жидкости и неразрывности потока [15]. Практически же >э = -От + определяют опытным путем, как и коэффициент массопередачи К, Кг з или Ку1,. [c.130]

Если к системе уравнений Навье—Стокса добавить еще уравнение неразрывности потока, то математически явления движения вязкой жидкости будут полностью описаны, так как система уравнений будет включать в себя значения всех факторов, влияющих на движение вязкой жидкости. [c.43]

Для полного описания конвективного переноса теплоты необходимо присоединить к уравнению Фурье-Кирхгофа уравнения Навье-Стокса и неразрывности потока и алгебраические уравнения, описывающие зависимость физических свойств жидкости от температуры. Аналитические решения основных задач теплоотдачи разработаны для ламинарных потоков жидкости в каналах различной формы. Для турбулентных потоков получить аналитические решения значительно труднее в связи с незавершенностью теории турбулентности. [c.279]

Уравнение (11,43) является дифференциальным у равнением неразрывности потока несжимаемой жидкости. [c.49]

В некоторых случаях, например при вскипании жидкости вследствие резкого понижения давления, образуется пар, что может привести к разрыву потока. В таких условиях, наблюдаемых иногда при работе насосов, уравнение неразрывности потока не выполняется. [c.50]

Уравнение неразрывности потока для неустановившегося движения жидкости выражается в дифференциальной форме [c.39]

Чтобы определить среднюю скорость и расход жидкости в трубопроводе, выразим скорость в сечении трубы через скорость в узком сечении струи за диафрагмой, в котором замеряется давление р.,, пользуясь уравнением неразрывности потока [c.61]

По условию неразрывности потока жидкости (без учета сжимаемости) [c.89]

Уравнение неразрывности потока. При установившемся движении жидкости по закрытому трубопроводу и отсутствии утечки через неплотные соединения через каждое поперечное сеч ение трубопровода в единицу времени протекает одно и то же весовое количество жидкости. Это явление характеризуется так называемым уравнением неразрывности или сплошности потока. [c.39]

Плотность потока теплоты, вызванного стремлением системы к термодинамическому равновесию, определяется законом Фурье-см. уравнение (3.16). Тогда основное уравнение переноса субстанций для случая переноса теплоты (нри условии неразрывности потока несжимаемой жидкости, постоянстве теплоемкости с и теплопроводности Х жидкости, а также при отсутствии источников теплоты, т. е. у = 0) записывается так [c.52]

Если ЖИДКОСТЬ несжимаема, то плотность ее по длине трубопровода (в направлении осей с1х, йу, с1г) также не изменяется, и уравнение неразрывности потока будет выражаться так [c.40]

Поскольку последнее слагаемое этого уравнения равно нулю (по условию неразрывности потока несжимаемой жидкости), полученное уравнение полностью совпадает с уравнением Навье-Стокса (3.55) для оси z. [c.57]

Один из таких подходов был предложен Мак-Келви [2]. Автор исходит из уравнения неразрывности потока, уравнения движения в форме Навье — Стокса и реологического уравнения вязкой жидкости (см. гл. 1). Он определяет давление р и компоненты вектора скорости Юх и Vy ъ функции координат X VI у. Тогда с учетом несжимаемости и плоского характера потока уравнение неразрывности примет вид [c.225]

Уравнение (3—24) является дифференциальным уравнением переноса массы в движуш,емся потоке или уравнением диффузии в движу-ш,ейся среде. Это уравнение по своей структуре совершенно аналогично дифференциальному уравнению конвективного теплообмена. В нем. кроме концентрации, переменной является так>ке скорость потока, Поэтому уравнения (3—17) и (3—24) должны рассматриваться в совокупности с дифференциальным уравнением движения жидкости и уравнением неразрывности потока. [c.462]

Скорости жидкости в напорной и всасывающей трубах равны в данный момент секундной подаче, деленной на площадь сечения прохода в трубе (при условии неразрывности потока) [c.21]

Применив условие неразрывности потока жидкости в трубе и в рабочей камере насоса, мы можем выразить через с (скорость поршня). [c.33]

Выражение (1.1), являясь следствием закона сохранения массы, называется уравнением неразрывности потока жидкости. Из уравнения неразрывности потока, часто записываемого в виде [c.8]

Динамическое уравнение (1.1) дополняется уравнением неразрывности потока, которое соответствует закону сохранения массы движущейся жидкости. Для несжимаемой жидкости при отсутствии внутренних источников массы уравнение неразрывности имеет вид [c.6]

Уравнение (3.33) является дифференциальным уравнением неразрывности потока несжимаемой жидкости для установившегося движения. [c.51]

Это уравнение выводим так же, как уравнение переноса теплоты. Рассмотрим перенос массы в неразрывном потоке жидкости при условии постоянства коэффициента молекулярной диффузии D переносимого вещества и отсутствии источников массы (т. е. у = 0). [c.53]

Вследствие неразрывности потока, весь объем выделенного параллелепипеда будет постоянно заполнен движущейся жидкостью. При [c.345]

Вследствие неразрывности потока, весь объем выделенного параллелепипеда будет постоянно заполнен движущейся жидкостью. При этом масса поступающей и выходящей из параллелепипеда сжимаемой жидкости в общем случае будет различна, что обусловлено непостоянством величин скорости ю и плотности р. [c.507]

Граничные условия таковы состав жидкости на входе в аппарат считается известным (он задается либо принимается равновесным), известен также состав газа на обоих концах аппарата. На границе раздела фаз для передаваемого компонента выполняется условие неразрывности потока вещества, для остальных компонентов граница раздела считается непроницаемой. Около стенки поток вещества в поперечном направлении равен нулю. [c.88]

Отличительной особенностью первого случая является неразрывность потоков фаз. Для второго случая характерным является разрыв потоков фаз за счет образования пузырьков паровой фазы в жидкости и отрыва жидкой фазы в виде капель. Практически в случае барботажа трудно дать раздельную характеристику движения каждой из фаз и приходится рассматривать всю зону барботажа как единый динамический двухфазный слой. [c.109]

Таким образом, из уравнения (Н, 26) следует, что в несжимаемой жидкости во время движения объем, занимаемый любой частью жидкости, остается постоянным, т. е. он заполнен средой сплошь, без пустот и разрывов между отдельными ее частицалш поэтому уравненне называется уравнением сплошности, или неразрывности, потока. [c.95]

Уравнение (11,41) представляет собой дифференипальное уравнение неразрывности потока для неуста-НОВИВШ6РОСЯ движения сжимаемой жидкости. [c.49]

Сразу же, сохраняя неразрывность потока, закачивается ирода вочная жидкость вода или нефть) в объеме, равном полному обье му НКТ, и немедленно перекрываются задвижк]г па НКТ и выкид ке нз затрубиого пространства (рис. 8,в). [c.40]

Уравнение неразрывности потока для неустановившегося движения сжимаемой жидкости может быть сформулировано следующим образом изхменение массы жидкости, заключенной в данном объеме и проходящей через каждое попереч-ное сечекне трубопровода, происходит только за счет изменения ее плотности в этом объеме. [c.39]

Уравнение неразрывности потока. Рассмотрим установившееся движение жидкости в канале произвольного сечения (рис. 1.1). Пусть поток движется со скоростью с от сечения 1—1 к сечению 2—2. В соответствии с законом сохранения массы вещества та масса жидкости, которая находится между сечениями 1—1 и 2—2, для рассматриваемого случая движения должна быть постоянной. Это означает, что масса жидкости, прошедшая через живое сечение канала площадью шь будет равна массе жидкости, прошедшей через живое сечение канала илош,адью (02, т, е. [c.8]

При наличии градиента концентрации d Jdz конвективное капиллярно-осмотическое течение сопровождается также и диффузией растворенного вещества. Тогда из условия неразрывности стационарного потока жидкости и потока растворенного вещества получим [3] [c.293]

При неразрывности потока изменение массы в объеме dxdydz вызвано изменением плотности жидкости в этом объеме. Следовательно [c.347]

В связи с наличием относительного движения пузырьков в жидкости для обеспечения сравнимости результатов показатели счетной концентрации, полученные ири различных условиях опытов, необходимо привести к состоянию, когда пузырьки неподвижны относительно жидкости. Приведенную счетную концентрацию Ло можно получить на основе уравнения неразрывности потока счеттюго количества пузырьков [c.86]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология