Величины интенсивные Интенсив

Параметры относят к интенсивным, если их численные значения не зависят от массы системы. Примерами интенсив)шх параметров являются р, Т, ф, а также удельные (в расчете на единицу количества вещества) экстенсивные величины. [c.7]

Ионная интенсивность по отношению к суммарной интенсив-ности в процентах (% ИИ ). Для вычисления % ИЙц высоты всех пиков складывают, получая суммарную ионную интенсивность (Spi). Затем интенсивность пика i-ro иона делят на эту величину [c.366]

Вывести такое общее уравнение можно, если пользоваться в качестве переменных величин произведениями интенсивного свойства на общее число молей системы, т. е. произведениями Умножение интенсив- [c.269]

На рис. 4-10 показаны типичные для различных значений параметра т конфигурации спутного факела. Как видно из графика, увеличение скорости спутного потока приводит к заметному увеличению длины факела и незначительному уменьшению его ширины. Скорость спутного потока оказывает существенное влияние на распределение характерных величин вдоль оси факела. Более высоким значениям параметра т соответствует менее интенсивное нарастание температуры (затухание скорости) вдоль оси течения. Это отражает общее для струйных течений свойство — уменьшение интенсив- [c.83]

Отдельные линии алюминия практически не дают фототока, в то время как неразложенный свет от алюминиевой искры дает отклонение в несколько миллиметров. Это обусловлено, вероятно, уменьшением интенсивности в результате введения монохроматора. Величина фототока должна уменьшаться одинаково с интенсив- [c.308]

Величина Асмз сильно зависит от заместителя в бензольном кольце и меняется от 0,71 для группы д-НОг до 13,5 в случае группы п-(СНз)гН.. Для оценки величины полученных значений интегральных интенсивностей группы СНа катионов замещенного фенилдиазония в ряду других диазосоединений в табл. 3 приведены величины интегральных интенсив-чостей хинондиазидов, измеренные нами, и литературные данные по интегральным интенсивностям жирных диазосоединений [23], [c.91]

Пусть плоскопараллельный пучок излучения с длиной волны % проходит через слой вещества толщиной х. Обозначим начальную интенсивность пучка (интенсивность падающего излучения) через /о. В каждом малом слое толщиной х поглощение происходит тем более интенсивно, чем больше квантов излучения падает на веще ство и чем больше имеется поглощающего вещества в этом слое Интенсивность поглощения в слое Ах можно охарактеризовать ве личиной —с1/ (убылью интенсивности излучения). Сама интенсив ность в этом слое есть некоторая величина I, зависящая от положе ния этого слоя, т. е. от координаты х. Количество поглощающего не щества пропорционально его концентрации с и толщине слоя Ах. Если обозначить коэффициент пропорциональности как 2,303е, то можно записать —А1—2,ЪйЪг1сАх или —(11п/=2,ЗОЗесс1л . Интегрируя это выражение по всей толщине поглощающего слоя и принимая во внимание, что при х=0 /=/о, а на выходе из вещества I [c.168]

Величина 1° рассчитывается по измерению интенсивности флуоресценции раствора № 4 при длине волны 355 нм, о — по измерению интенсивности флуоресценции раствора № 5 при длине волны 430 нм. Так как недиссоциированная форма нафтола имеет довольно значительную интенсивность флуоресценции при 430 нм, то при измерении / следует вводить поправку / изм — Л 111о), где Г — действительная интенсив- [c.169]

Свойства веществ могут быть разделены на экстенсивные и интенсивные. Первые пропорциональны количеству вещества — это масса, объем, внутренняя энергия, энтропия и др. Так, масса двух одинаковых брусков стали Б два раза больше, чем одного. Экстенсивные свойства системы определяются из экстенсивных свойств ее частей простым сложением (аддитивно). Интенсив-нiJe же свойства (температура и давление) не зависят от количества вещества. Интенсивные свойства растворов зависят от состава. Например, давление пара какого-либо вещества над раствором увеличивается с его концентрацией. Особенностью интенсивных свойств, к числу которых относятся парциальные мольные величины (п. м. в.), является их стремление к выравниванию в различных частях системы. Парциальная мольная величина компонента г—gг определяется как производная от экстенсивной величины, характеризующей весь раствор ( ), по числу его молей П при постоянных Р и Т и числах молей остальных компонентов [c.56]

При избытке молекул брома свг, можно считать постоянной а концентрация фотонов характеризуется интенсивностью по глощенного света У Поэтому скорость фотохимического зарож дения цепи должна быть пропорциональна величине У Ввиду того что все последующие стадии процесса предполагаются оди наковыми выражение для скорости суммарной реакции отлича ется заменой концентрации молекулярного брома на интенсив ность поглощенного света [c.315]

Валентные колебания простой связи С — С попадают в интервал 800—1200 см . Для двойной связи возвращающая сила является большей по величине и еще больше она для тройной связи, причем валентные колебания последней приводят к появлению относительно слабого поглощения вблизи 2117 см Слабую интенсивность этого поглощения можно понять из следующих рассуждений. Октин-1 — это алкильное производное ацетилена, а в самом ацетилене Н—С=С—Н растяжение тройной связи не нарушает центра симметрии, и поэтому из тех же соображений, которые ранее применялись для двуокиси углерода, валентное колебание С = С неактивно в инфракрасном спектре ацетилена. В октине-1 это колебание становится разрешенным, так как симметрия зарядов тройной связи слегка нарушена алкильным заместителем, однако асимметрия зарядов невелика, и ей соответствует небольшая интенсив ность по гл ощени я. [c.46]

Необходимо отметить и другое обстоятельство, выгодно отличающее описанный метод свободного изгиба кристалла в спектрографе от использовавшихся ранее. Высокая степень совершенства изгиба позволяет добиться почти полной неизменности формы и интенсивности спектральных линий на значительном отрезке их длины. В то время как при изгибе кристалла непосредственно между двумя изогнутыми поверхностями кристаллодержателя колебание интенсив-1ЮСТИ и ширины линии на различной ее высоте могут достигать 25 и даже 50 %, в описываемых опытах эти величины остаются практически постоянными, с точностью не меньшей чем 4%, на отрезке линии 10—12 мм. Как это было показано исследователями, использовавшими в своей работе описываемый метод изгиба кристалла [62, 63], это создает предпосылку для более широкого внедрения в аналитическую практику новых эффективных методов рентгеноспектрального анализа, в первую очередь метода клина и методов, основанных на изучении формы спектральных линий. [c.78]

Таким образом, по показанию гальванометра можно судить об интенсив-аости света, падающего на фотоэлемент. Так, если интенсивность падающего евета а величина электротока, вызванного им и пропорциональная интенсивности света, .то стрелка гальванометра отклонится на делений. Если интенсивность света, прошедшего через окрашенный раствор, уменьшилась до /j, то соответственно уменьшилась и сила тока до j, а стрелка гальванометра [c.292]

На рис. 2-14 представлена часть отражательной решетки типа эшелетта и схематически показан ход лучей. Обозначим угол между более широкой гранью бороздки и плоскостью решетки через tf. Луч, падающий под углом а, отражается от грани бороздки под углом (3 очевидно, что а-Ьг] = р—ij). Лучи, отражающиеся от соседних бороздок, интерферируют, как описано выше. Благодаря сильному отражению зеркальной металлической поверхностью большая часть энергии при данном значении а будет дифрагировать при угле р. При углах, близких по величине к g, энергия будет лишь немного ниже, поэтому решетку можно успешно использовать в большом интервале длин волн данного порядка. Решетка, дающая максимум дифракции при определенной длине волны в спектре первого порядка, дает вдвое менее интенсивный максимум при той же длине волны в спектре второго порядка, втрое менее интенсив- [c.37]

Одним из наиболее употребительных химических актинометров является обычная фотографическая пластинка, степень почернения которой дает с довольно большой точностью (при умелом пользовании) количество упавшей на нее световой энергии. Последнее равно произведению Л из интенсивности света на время его действия. В согласии с законом Бунзена-Роско следовало бы ожидать, что равным величинам Jt отвечают одинаковые почернения, однако этого по разным причинам не происходит. Шварцшильд (1899) нашел, что почернение измеряется выражениемгде р — константа Шварцшиль-да — зависит от сорта светочувствительного материала и от длины волны света. Обычно эта константа лежит в пределах от 0,8 до 1,0. Величину константы Шварцшильда легко найти, сравнивая почернения при разных У и i. Для изменения интенсивности света можно изменять расстояние от его источника до пластинки, но удобнее пользоваться серым клином Гольдберга, состоящим из клиновидного слоя желатина, окрашенного в серый (равномерно поглощающий все цвета спектра) свет, который отпечатывают на пластинке. Интенсив- [c.475]

Таким образом, ясно, что Апт для данного типа.волн является константой и что вид картины соответствующего типа волны зависит в основном от величины указанной константы. Для Anm 1 яй sin 0 т. картины волн характеризуются круговой симметрией. Первый максимум волн типа НЕщ расположен на оси волокна. Между этим максимумом и поверхностью раздела жила — оболочка возникают т — 1 максимумов и m — 1 минимумов, причем каждый последующий максимум интенсивности меньще предыдущего. Для волн ЕНпт и для волн НЕпт при п Ф 1 интенсив-ность на оси равна нулю. Между осью и поверхностью жилы волокна возникает т максимумов, разделенных т — 1 минимумами. [c.218]

Величина (У — Y) представляет движухцую силу массопередачи иа жидкий в иаривуш фазу, выраженную через интенсив-пое свойство Y, а величина X — X — движущую силу массопередачи из жидкой фазы в паровую, выраженную через интенсивное свойство X. [c.75]

Вторая количественная мера — сила — характеризует интенсивность универсального силового взаимодействия сила измеряется в ньютонах мы ее будем обозначать Рх. Такого рода величины в термодинамике принято именовать факторами интенсивности, или обобщенными потенциалами, или обобщенными силами. Латинское п1еп510 — напряжение напряженный, усиленный в противоположность экстенсивному определяет не количественную, а качественную сторону явления. В работах [20, с. 235 21, с. 296] для факторов интенсивности принято сокращенное название интенсиал . Это слово служит ключевым, его окончание используется для образования терминов [c.87]

Таким образом, выясняется новая роль интенсиала— служить движущей причиной переноса, распространения вещества. Об интенсивности этого переноса можно было бы наглядно судить, например, по величине универсальной силы Р , если бы ее удалось выразить через такие специфические меры, как интенсиал и экстенсор. Однако в этом вопросе имеются и определенные тонкости, ибо интенсивность поведения вещества в данном состоянии й интенсивность его перемещения [c.136]

В случае явлений состояния всеобщая связь сводится к тому, что происходит взаимное влияние всех п веществ, находящихся в системе. Это влияние с качественной и количественной стороны определяется третьим и четвертым началами ОТ, оно прежде всего сказывается на величине интенсиала, характеризующего активность, напряженность, интенсивность поведения системы, причем интенсиал определяется уравнением состояния. [c.145]

Интенсивность слухового раздражения, как и зрительного, принято оценивать удельной энергией (Вт/м ). Например, в случае слухового явления величина Л в формуле (274) соответствует силе звука (Вт/м ), а Ло — силе того же звука на пороге слышимости (Вт/м ). Интенсиал Рощ при к = 1 приобретает смысл так называемого уровня (громкости) звука, его принято измерять в белах. В результате экстенсор имеет размерность Дж/Б. [c.285]

Непосредственно в фазе разгрузки бегущей волны кавитац жидкости при указанных ро и также возникнуть не может. Это о значно вытекает из соотношения (12.15), которое показывает, что при становке в левую часть выражения вместо р величины р сумма (ра + никогда не станет отрицательной величиной, и процесс кавитации в п ципе невозможен. В работе В.А. Каревского (1965 г.) экспериментал установлена область давлений р Др/ названная метастабильной зоно которой якобы дегазация и кавитация происходят при малой интенсив сти акустического поля, если разность пластового давления и давле насыщения жидкости газом попадает в указанный интервал. Однако п ставленные данные по изменению скорости звука в насыщенной среде и объеме выделившегося газа не позволяют сделать каких-либо определ ных выводов о физической картине происходящих при этом процессов ( частности - о развитии кавитации) и тем более о количественных парам рах этих процессов. Поэтому нет оснований считать, что при использ мых амплитуде и интенсивности акустического воздействия на фоне ст высокого пластового давления может развиться кавитация в поровом п странстве, заполненном жидкостью. [c.218]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология