Томсона э температурный

Необходимость проведения промысловых экспериментальных исследований вызвана также и тем, что условия гидратообразования, коэффициенты теплопередачи, коэффициенты Джоуля —Томсона, температурный режим и другие параметры трудно определить теоретически с учетом конкретных условий. Экспериментальные исследования в процессе разведки можно проводить на передвижных установках, а при эксплуатации — на стационарных и исследованием скважин при подаче газа в газопровод. [c.81]

Генеральная конференция по мерам и весам осуществила в своем решении мысль в. Томсона (Кельвина), который в 1854 году указал на принципиальную предпочтительность температурной шкалы, основанной на одной реперной точке. Ту же мысль высказал Д. И. Менделеев в 1873 году. [c.86]

Очевидно, существует простое соотношение между объемом газа и температурой (если давление постоянно). Однако его математическое выражение оказывается сложным из-за необходимости иметь дело с отрицательными по Цельсию температурами. Эту проблему разрешил лорд Кельвин (Уильям Томсон, английский исследователь), предложив новую температурную шкалу. [c.390]

Тепловой режим газопроводов. Подземные газопроводы постоянно находятся в состоянии теплообмена с окружающей средой. Образование гидратов, отложение парафинистых осадков, выпадение конденсата углеводородов и воды — обычные явления, имеющие место при эксплуатации газопроводов. Изменение температуры в газопроводе зависит от трех факторов охлаждения или нагревания потока в трубе за счет теплообмена с окружающей средой, снижение температуры за счет падения давления (эффект Джоуля—Томсона), нагревание потока за счет превращения работы по определению сил трения в тепло внутреннего теплообмена. Последний фактор играет незначительную роль и его можно пе учитывать при расчете температурного режима газопровода. [c.168]

Он однозначно определяется температурами теплоприемника и теплоотдатчика и не зависит от вида вещества. Используя это соотношение, как показал В. Томсон (Кельвин), можно построить температурную шкалу, не зависящую от вида какого-нибудь термометрического вещества. Она практически совпадает со шкалой, построенной на основе законов идеальных газов. [c.214]

Для жестких сфер или любого другого потенциала, вириальные коэффициенты которого не зависят от температуры, коэффициент Джоуля—Томсона не позволяет иолучить другой информации, кроме той, которая вытекает непосредственно из вириальных коэффициентов. Таким образом, уравнение (2.150) после приравнивания нулю всех температурных производных будет иметь вид [c.176]

После получения аналитического выражения для температурной зависимости вириальных коэффициентов может быть легко вычислен коэффициент Джоуля—Томсона. Возвращаясь к уравнению (2.150) и производя необходимое дифференцирование, находим [c.179]

Томсон (лорд Кельвин) на основе работы Карно ввел понятие абсолютной (т. е. независящей от термометрического вещества) температурной шкалы. [c.11]

Уравнения (4.10) и (4.11) представляют собой определение абсолютной температуры по Томсону. Чтобы получить температурную шкалу, рассматривают обратимый цикл между температурами плавления и кипения воды при нормальном давлении (1 атм) и делят температурный интервал на 100 единиц. Тогда [c.22]

ТЕМПЕРАТУРНЫЕ ШКАЛЫ — системы количественного выражения температуры тел. У. Томсон (Кельвин) впервые показал (1847 г.) возможность создания Т. щ., не зависящей от вида вещества. В настоящее время применяют две Т. ш.— термодинамическую Т. ш. и [c.245]

Как видно из соотношений Томсона (404) и (406), все термоэлектрические характеристики (а , п и Рт) просто выражаются друг через друга. Поэтому для экспериментального определения этих величин достаточно измерить хотя бы одну из них. Для этой цели наиболее удобна дифференциальная т. з. д. с. сс (Г) благодаря относительной простоте определения ее температурной зависимости (см. выше). [c.234]

Эффект Томсона относится непосредственно к одному однородному проводнику, а соотношения Кельвина позволяют по температурной зависимости коэффициента Томсона рассчитать остальные термоэлектрические параметры материала проводника, поэтому наиболее целесообразным представляется измерение именно коэффициентов Томсона. Однако эта задача, особенно в области очень низких температур, является сложной. [c.604]

Глава 9. Температурные коэффициенты расширения и эффект Джоуля — Томсона [c.3]

ТЕМПЕРАТУРНЫЕ КОЭФФИЦИЕНТЫ РАСШИРЕНИЯ И ЭФФЕКТ ДЖОУЛЯ—ТОМСОНА [c.110]

Уравнение для расчета температурной зависимости давления пара вывел Клапейрон [2661. В этом уравнении, которое явилось Первым применением второго начала термодинамики к решению физико-химической задачи, не все величины были выражены в явном виде. Лишь спустя 16 лет Клаузиус [267, 268] и одновременно с ним и независимо от него Томсон показали, что уравнение Клапейрона имеет форму [c.35]

Уравнение (П.230) было обсуждено в работах [10, 863, 864] и др. Томсон [864] считает, что оно является точным для воспроизведения данных по температурной зависимости давления пара от тройной точки до критической. Однако Тодос [856], проверив его для и-алканов, получил не очень удовлетворительные результаты (см. также табл. 10). [c.66]

Данные о плотности насыщенных паров веществ при различных температурах весьма ограниченны. Единый способ представления температурной зависимости также отсутствует. Томсон и Салливан [3.43] для ряда веществ установили наличие следующей функциональной зависимости [c.96]

Первая из них имеет главным образом исторический интерес. Вильям Томсон (Кельвин), который в 1848 г. предложил использовать коэффициент полезного действия машины Карно для установления температурной шкалы, принял вначале зависимость т] от температуры линейной, т. е. [c.29]

Клапейрон и В. Томсон показали, как надо вычислять функцию Карно. Клапейрон пользовался ртутно-стеклянным термометром со шкалой Цельсия, Томсон — газовым термометром. Шкала газового термометра была основана на допущениях (П, И) и (11,12). Ртутно-стеклянный термометр и газовый тер мометр — весьма распространенные термометры, но вычислять функцию Карно можно, пользуясь для измерения температуры любым термометром,- любой температурной шкалой. [c.181]

Шкала Кельвина — Т—не единственная температурная шкала, введенная им. Хронологически она вторая шкала. При введении первой температурной шкалы (мы ее будем называть -шкалой Кельвина) Томсон исходил из уравнения (IX, 4) [c.184]

Клапейрон и В. Томсон показали, как можно вычислить температурную функцию Карно С Ь), если измерять температуру каким-нибудь термометром по какой-нибудь шкале. [c.177]

Определение основных термодинамических параметров, используемьгх в теплотехнических расчетах, проводят для улучшения надежности проектирования объектов сбора и подготовки углеводородного сырья. В теплотехнических расчетах основными параметрами являются изобарная и изохорная теплоемкости, температурный эффект процесса нолитропного расширения ПГ и, в частности, коэффициент Джоуля — Томсона, температурный и объемный показатели адиабаты и некоторые другие параметры. [c.193]

Важным следствием соотношения взаимности Онзагера является то, что в результате действия одной обобщенной силы появляются другие возможные в данной системе силы. Так, наличие в газовой смеси температурного градиента ведет к образованию градиента концентрации (термодиффузия, эффект Соре) и градиента давления. Обратно, наличие градиента концентрации вызывает появление температурного градиента (диффузионный термоэффект Дюфура— Клузиуса). Аналогичным образом наложение температурного градиента па проводник, по которому течет электрический ток, вызывает появление дополнительного градиента потенциала (явление Томсона). Таково же появление диффузионного скачка потенциала при диффузии ионов в электролитах и т. д. [c.113]

Температурный коэффициент э. д. с. дЕ1дТ)р = О (линия /) тогда —ДС = Лмакс = —ДЯ, т. е. работа происходит за счет убыли энтальпии, поэтому элемент работает без теплообмена. Процессы, для которых ДЯ = 0 ( = 0) или ДЯ >0 ( -< 0), исключаются. Рассматриваемый случай отвечает правилу Томсона (1847 г.), установленному им на основании закона сохранения энергии. Ясно, что правило Томсона является принципом Вертело в применении к электрохимическим процессам оно так же, как и этот принцип, справедливо не только при Д5 = О, т. е. при дЕ1дТ)р .0, но и при Г->-0. [c.383]

Получение низких температур и сжижение основываются на эффекте Докоуля — Томсона. Это — температурный эффект, сопровождающий изменение объема при свободном расширении газа от одного постоянного давления до другого без теплообмена с окружающей средой. Значительное снижение температуры наблюдается в том случае, если сильно сжатый газ выпустить в разреженное пространство. Например, при понижении давления воздуха в 200 раз (от 202,6 до 1,013 бар) при комнатной температуре наблюдается охлаждение его на 35°. [c.40]

Впервые измерение температурной зависимости коэффициента Томсона для свинца в диапазоне температур 20. .. 300 К было осуществлено в 1928 - 1932 гг. Бо-релиусом (схема установки приведена на рис. 9.4). [c.605]

В режиме АГтах зависимости свойств материала от температуры проявляются в наибольшей степени. Из-за температурных зависимо-сгей а, к и р получается так, что тепловые потоки от теплоты Джоуля и Томсона распределяются между концами ветви немного неравномерно (хотя равенство тепловых потоков от теплоты Джоуля является очень хорошим приближением). Эта небольшая неравномерность в условиях равенства нулю теплового потока на холодный конец ветви приводит к тому, что разность температур на модуле, определенная из Д может оказаться на 1-3 К меньше, чем полученная по приведенной методике измерения АГтах Это приводит к неоднозначности трактовки параметров в указанных фирмами характеристиках модуля, поскольку не уточнены метод измерения и поправки, вводимые в экспериментальные результаты. [c.109]

Измерения проводили в следующем порядке два одинаковых образца (монолиты или таблетки) загружали в ячейку, через которую со скоростью 4—4,5 л/час протекал очищенный и осушенный водород. Первоначально при комнатной температуре создавался умеренный вакуум порядка 5 10 мм рт. ст. для удаления влаги с образцов. Затем снова впускали водород, при токе которого образцы тренировались при температурах 20—300°. В процессе тренировки изучали изменение работы выхода электрона, проводимости и термо-э.д.с. образцов. Об изменении работы выхода электрона судили по измеренным методом вибрирующего конденсатора (метод Томсона) значениям контактной разности потенциалов (к.р.п.). Электродом сравнения служила золотая пластинка, которая колебалась с частотой около 160 гц. Электропроводность измеряли мостовым методом. Об окончании тренировки судили по совпадению прямого и обратного хода кривых температурной зависимости всех трех электрических лараметров, затем переходили к прямым измерениям. Измерения проводили в водороде и вакууме, где образцы также проходили тренировку. [c.213]

Циркуляционный водород, количество которого определяется количеством необходимой флегмы, сжимается компрессором 1 до давления около 100 ат и охлаждается в группе последовательнс расположенных теплообменников 2. Охлаждение этого потока проводится помимо обратного потока холодного водорода на соответствующих температурных уровнях также жидким аммиаком, жидким азотом, кипящим при 80° К, и жидким азотом, кипящим при 64° К- Попутно этот поток водорода очищается от возможных небольших загрязнений азота в адсорбере 3 до остаточного содержания примесей 10 доли. Дальнейшее охлаждение сжатогс циркуляционного водорода происходит в змеевиках регенераторов 6, в теплообменнике 4 и в змеевике нижней колонны ректификационного аппарата 5, после чего он дросселируется как флегма в верхнюю колонну. Этот поток циркуляционного водорода служит одновременно для получения холода на уровне 65° К вследствие эффекта Джоуля-Томсона (см. гл. V). Как показал опыт работы на этой установке, при установившемся режиме для компенсации потерь на недорекуперацию в окружающую среду и для компенсации теплоты ортпо-пара-конверсии давление сжатия этого циркуляционного водорода фактически устанавливается равным 40 ат вместо 100—150 ат в период запуска. Из ректификационного аппарата 5 отводится готовый продукт, содержащий 4% НО, который направляется на дальнейшее концентрирование. Общая степень извлечения дейтерия составляет 85—90%. [c.96]

Исторически Т. возникла как учение о взаимопревращениях теплоты и механич. работы (механич. теория тепла). Толчком к созданию Т. послужило развитие теплотехники и, в частности, изобретенне паровой машины в конце 18 в. Однако значительную роль в создании Т. сыграли многие более ранние открытия в естествознании, в т. ч. изобретение термометра (Галилей, 1592), создание первых температурных шкал (Бойль, 1695, Цельсий, 1742), введение понятий о теплоемкости и так наз. скрытых теплотах — теплоте плавления и теплоте испарения (Блек, 1760—62), и, наконец, установление газовых законов. Непосредственно к открытию первого закона Т. привели опыты Румфорда (1798), к-рый наблюдал выделение большого количества теплоты нри сверлении пушечного ствола, и гл. обр. исследования Майера (1841—42) и Джоуля (1843) по установлению принципа эквивалентности между работой и теплотой и измерению механич. эквивалента теплоты. Основой второго закона Т., сформулированного Клаузиусом (1850) и Томсоном (Кельвином) (1851), послужил труд Карно (1823) Размышления о движущей силе огия и о машинах, способных развивать эту силу , в к-ром впервые был дан анализ работы идеальной тепловой машины (см. Карно цикл). Т. обр., Т. как наука сформировалась в середине 19 в. В последующем важнейшими этапами в развитии Т. явились создание общей теории термодинамич. равновесия (Гиббс, 1875—78) и открытие третьего закона Т. (Нернст, 1906). Параллельно расширялись области применения термоди-намич. законов в различных областях науки и техники. [c.47]

Американская фирма Томсон освоила производство подшипников, состоящих из металлической гильзы и тонкого вкладыша из нейлона. Вкладыш для компенсации температурных деформаций и влияния разбухания нейлона от смазки имеет прорезь (фиг. 49). Длительными испытаниями подшипников этого типа установлены их работоспособность и большой срок службы. После начального периода приработки поверхность нейлона становится как бы полированной, в результате чего нанижается коэффициент тршия. В дальнейшем нейлш, получивший твердую полированную поверхность, полирует со1П1ряженную поверхность вала, еще более снижая коэффициент трения и создавая идеальные условия для длительного срока службы подшипника. [c.81]

Свойства и состояние цеолитной воды в пустотах кремнеалюминиевого каркаса цеолитов существенно зависят от геометрических размеров полостей и природы компенсирующих катионов, находящихся в этих полостях. Согласно ИКС-исследованиям [400], в нат-ролите (природном цеолите) молекулы воды занимают строго определенное положение. О близком структурном и энергетическом состояниях воды в натролите свидетельствуют и кривые дегидратации этого минерала. Выделение всей воды из кристаллов натролита происходит в очень узком температурном интервале. В природных минералах (томсоните, сколеците и др.), обладающих более широкими каналами, чем натролит, молекулы воды находятся в разных состояниях, отличающихся по энергиям связи друг с другом и каркасом. На это указывают ступенчатые кривые дегидратации и сложные ИК-спектры [26, 401]. [c.17]

По уравнению (VIII, 8) отношение /( i) к f b ) равно отношению i7j) к q,. Поэтому представляет большое преимущество оперировать не температурами и г>2, измеряемыми, в силу необходимости по какой-нибудь температурной шкале, а температурными функциями f % и /( г). В то время как отношение и к лишено физического смысла, отношение /(i>i) к /( 2) такой смысл имеет. В. Томсон первый понял (1848—1854 гг.) [2] преимущества от введения температурной функции /(0) в термодинамическую практику. [c.178]

Почти одновременно с намагничением изменяются и другие свойства вещества удельная теплоемкость, электрическое сопротивление, коэфициент Томсона, теплопроводность, упругость и тепловое расширение. Эти свойства рассмотрены Герлахом [63]. Электрическое сопротивление никеля, например, показывает только незначительное изменение наклона кривой в точке Кюри, но температурный коэфициент сопротивления дает острый пик. К сожалению, температурный коэфициент сопротивления сплавов достигает максимума немного ниже точки Кюри [64а, 646] и не всегда является надежным показателем для магнитных измерений. Уникальный метод определения точки Кюри был предложен Брайянтом и Веббом [65]. Он основывается на том факте, что высокочастотное сопротивление ферромагнитного проводника является функцией его проницаемости. Этот метод не требует специальной печки и дает возможность производить непрерывные наблюдения над изменениями проницаемости при различных температурах. Ограничения этого метода заключаются в том, что он не допускает измерений в очень широком диапазоне плотности потока кроме того, образец должен быть приготовлен в виде проволочки или длинной ленты. Сопротивление образца примерно при 400 kHz в секунду измеряется посредством высокочастотного моста сопротивлений или методом сравнения сопротивлений [66]. Высокочастотное сопротивление резко падает в точке Кюри. [c.26]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология