Температура абсолютная, определение

Излучательная, поглощательная и отражательная способности. Тепловое излучение реального тела меньше теплового излучения абсолютно черного тела при той же температуре. Для определения излучательной способности реального тела по закону Стефана — Больцмана вводится так называемый коэффии иент черноты тела, или степень черноты е. Он определяется как отношение потока теплового излучения, испускаемого реальным телом, к потоку теплового излучения, испускаемого абсолютно черным телом при той же температуре. Абсолютно черное тело поглощает всю падающую на него энергию излучения, в то время как реальное тело отражает часть этой энергии, так что можно ввести коэффициент поглощения, аналогичный коэффициенту чер-иоты тела. Для теплового излучения при любой данной температуре коэффициенты черноты тела и поглощения одинаковы. [c.43]

Интегральная температура излучения Т( — это температура абсолютно черного тела с такой же общей интенсивностью излучения, как и поверхность, на которую направлен пирометр. Из определения следует соотношение между и действительной температурой поверхности Т [c.523]

Для измерения давления порядка нескольких атмосфер и ниже атмосферного применяется ртутный манометр. Его погрешность составляет несколько десятитысячных долей. Такая точность достигается при использовании обычного катетометра и введении поправок на капиллярную депрессию, температуру ртути и местное ускорение силы тяжести. Однако указанная погрешность велика, и для абсолютного определения вириальных коэффициентов она не должна превышать несколько стотысячных долей. Поправку на капиллярную депрессию можно значительно уменьшить, используя трубки большого диаметра (не меньше 10—20 мм). Если это не удается сделать, то необходимо измерить высоту мениска и затем для данного диаметра трубки ввести поправку на капиллярную депрессию (такие поправки обычно приводятся в справочной литературе в виде таблиц). Плотность ртути и местное ускорение силы тяжести также должны быть точно известны. Часто весь манометр помещают [c.75]

Чтобы понять, какое отношение имеет сказанное выше к энтропии, представим себе чистое вещество с идеальной кристаллической решеткой, находящееся при минимально возможной температуре-абсолютном нуле. В этом состоянии не совершается ни один из типов движения, о которьк было рассказано выше. Индивидуальные атомы и молекулы могут быть предельно хорошо (насколько это допустимо) охарактеризованы определенными положениями и энергией. Будем считать, что энтропия рассматриваемого вещества в описанном состоянии равна нулю. При повышении [c.179]

Абсолютная точность температур кипения. Определенных Хенне, составляет +0,01° С. Плотности определялись при помощи пикнометров обычным способом абсолютная точность этих определений составляет + 0,0002. Показатели преломления определялись при помощи рефрактометра Аббе специальной конструкции, сис обного измерять показатель преломления до нижнего предела 1,12. Абсолютная точность измерения составляет +0,0004. Результаты приводятся в табл. 3. [c.74]

Следовательно, целесообразно определить степень необратимости рассматриваемого стандартного процесса не с помощью количества переданной теплоты Q, а с помощью величины Q/6, где 0 — некоторая величина, количественно удовлетворяющая принятому определению температуры. Как только функция 0 будет определена, количественная характеристика степени деградации энергии окажется законченной. Мы удостоверимся в дальнейшем, что 0, которую Кельвин назвал термодинамической температурой, может быть полностью отождествлена с температурой абсолютной шкалы, которую мы раньше определили с помощью идеального газа. Поэтому положим 0 = 7". Значение приведенного тепла Q/7 в этом процессе мы можем назвать возрастанием энтропии системы пружина — резервуар. Если Sa — энтропия в начале процесса, а Sb — в конце, то в соответствии с принятым определением можем записать [c.95]

В справочной литературе приводят обычно уже рассчитанные значения стандартной энтропии веществ 5°29в и зависимости теплоемкости этих веществ от температуры для определенных агрегатных состояний. Пользуясь ими, а также значениями температур и теплот фазовых переходов, можно рассчитать абсолютную энтропию вещества при любой температуре. [c.12]

Для определения энергии кристаллической решетки весь цикл следует проводить при температуре абсолютного нуля, так как в этих условиях изменение энтальпии равно изменению изобарного потенциала. Однако для конденсированных систем, о которых идет речь, различие между энтальпией и изобарным потенциалом невелико и при комнатных температурах. Для точного определения энергии кристаллической решетки необходимы данные об изменении энтропии. [c.156]

Третий закон термодинамики позволяет найти абсолютную величину важной для расчетов равновесий функции энтропии. Этот закон гласит энтропия чистых, кристаллических веш,еств при температуре абсолютного нуля равна нулю. В соответствии с вероятностным характером энтропии, выражаемым уравнением 5 = 111 (где — постоянная Больцмана 1 —термодинамическая вероятность системы), это означает, что йри абсолютном нуле достигается в теле полная упорядоченность в расположении частиц, составляющих твердое тело. При этом все молекулы (или атомы) занимают определенные положения в узлах кристаллической решетки, и этот способ размещения является единственным. Таким образом, и =1 и, следовательно, 5о = 0. Это дает возможность найти абсолютную величину энтропии твердо- [c.56]

При нагревании в открытом тигле пары масла легко диффундируют в окружающую атмосферу и рассеиваются в ней. Наоборот, в закрытом приборе созданы условия для накопления паров над испаряющейся жидкостью, и взрывная концентрация паров нефтепродукта достигается при температуре более низкой, чем в открытом приборе. Разность между температурами вспышки, определенными в открытом и закрытом приборе, может достигать нескольких десятков градусов. Наибольшее расхождение в этих температурах характерно для нефтепродуктов с неоднородным фракционным составом или с примесью низкокипящих углеводородов. Увеличивается эта разность также с абсолютным увеличением температуры вспышки смазочных масел. В тех случаях, когда примесь низкокипящих компонентов к смазочным маслам особенно недопустима (например, для авиамасел), разность температур вспышки в открытом и закрытом тигле нормируется в технических условиях. [c.206]

Экспериментальное определение свободного объема 1 г вещества является сложной задачей. Его обычно рассчитывают, пользуясь графической зависимостью удельного объема веще-ства От температуры (рис. 58). Пря мая АБ соответствует изменению удельного объема жидкости с температурой. В точке Б Происходит фазо вое Превращение — образуется крИ сталлическая фаза, объем изменяется скачкообразно до точки В (объем кристалла). С дальнейшим охлаждением объем изменяется по прямой ВГ. Прямая АБ имеет больший наклон, чем прямая ВГ, Можно предположить, что с приближением к температуре Абсолютного нуля свободный объем становится равным нулю, т. е. в сь объем тела занят. Поэтому значение занятого объема полу-Чают экстраполяцией прямой ВГ к оси ординат. [c.147]

Около 200 лет назад ученые заметили, что при охлаждении определенного количества газа его объем закономерно уменьшается, и предположили, что если при дальнейшем охлаждении этот объем будет уменьшаться с той же закономерностью, то станет равным нулю приблизительно при —273 °С. Развитие этой концепции показало, что температура —273 °С (точнее, —273,15 °С) является минимальной температурой, абсолютным нулем. Несколько позже знаменитый британский физик Кельвин (1824—1907) предложил новую шкалу температур, ведущую отсчет от абсолютного нуля. Шкала Кельвина позволила в простой форме выразить законы термодинамики. [c.22]

Кажущая.с я монохроматическая температура — это температура абсолютно черноте тела, которая при определенной длине. волны в видимом. интер- [c.523]

Для определения энергии кристаллической решетки весь цикл следует проводить при температуре абсолютного нуля, так как в этих условиях изменение энтальпии равно изменению изобарного потенциала. Однако для конденсированных систем, о которых идет речь, различие между энтальпией и изобарным потенциалом невелико и при комнатных [c.184]

Пространственное или временное начало развития реакции, так же как и относительное или абсолютное определение степени ее протекания, достаточно часто можно установить, изучая спектр излучения, характеризующий данную реагирующую систему. При высоких температурах и соответствующих значениях концентраций, вероятностей переходов и длины оптического пути интенсивность теплового излучения колебательно- и даже электронно-возбужденных частиц может быть велика. Исследуя временную зависимость интенсивности излучения, можно определить температуру или концентрацию излучающих молекул или атомов в каждый момент времени. Тепловое излучение молекул Н2О в инфракрасной области спектра является одним из прямых методов исследования протекания реакции водорода с кислородом в ударных трубах при температурах ниже 3000 К. При температурах выше 2500 К имеются определенные возможности использования электронного спектра излучения радикалов ОН в области 3064 А [43]. [c.143]

Если энтропию каждого элемента в некотором кристаллическом состоянии принять равной нулю при температуре 0° К, то каждое вещество нри определенной температуре Т будет обладать некоторым конечным положительным значением энтропии однако при температуре абсолютного нуля энтропия может оказаться равной нулю. Такая ситуация имеет место в случае совершенных кристаллических веществ . [c.109]

Еще столетие назад физики пришли к выводу, что понятие температуры соответствует понятию энергии молекулярного движения. Согласно этой идее, суш,ествует такая низкая температура, при которой молекулы перестают двигаться. Эта температура была названа абсолютным нулем. В США температуру обычно измеряют но шкале Фаренгейта точка замерзания воды соответствует 32° Е, температура кипения 212° Е. При научных работах принято пользоваться стоградусной шкалой, или шкалой Цельсия (точка замерзания воды, насыщенной воздухом, при давлении 1 атм 0°, точка кипения воды при тех же условиях 100°). Новую температурную шкалу предложил Кельвин, знаменитый английский физик (1824—1907). Эта шкала называется шпалой абсолютной температуры, или шкалой Кельвина (° К). Температура абсолютного нуля по этой шкале соответствует, согласно современным наиболее точным определениям, —273,18° стоградусной шкалы (0° К=—273,18°С). Деление стоградусной шкалы, называемое градусом или градусом Цельсия, определяется исходя из того, что интервал между точкой замерзания воды, насыщенно воздухом, при 1 атм и точкой кипения воды при том же атмосферном давлении принимается равным 100°. По шкале Кельвина, имеющей абсолютный нуль (0° К), точка замерзания насыщенной воздухом воды 273,18° К, а точка кипения воды 373,18° К (рис. 26). [c.44]

Вычисление изменений энтропии основывается на результатах термохимических измерений, но определение абсолютных значений энтропии требует, кроме того, установления условной точки ее отсчета. Принято, что энтропия совершенного кристалла при температуре абсолютного нуля равна нулю (в такой системе полностью устраняется всякая неупорядоченность) и что энтропия всех веществ при приближении к О К стремится к нулю. Имея в виду это условие, можно вычи JШTь энтропию различных веществ путем измерения тепловой энергии, необходимой для нагревания вещества от температуры абсолютного нуля до 25 С. Изменение энтропии при переходе между этими двумя состояниями равно [c.315]

В этой формуле все величины имеют те же обозначения, что и в формуле (12). На рис, 52 показана зависимость интенсивности излучения абсолютно черного тела от длины волны при различных температурах. Из рисунка видно, что при повышении температуры абсолютно черного тела максимальное излучение смещается в сторону малых длин волн (что объясняет изменение цвета тела при нагревании) и лучистая энергия его возрастает значительно быстрее. Площадь, ограниченная кривыми, выражает суммарное количество энергии, излучаемое телом при определенной температуре, т. е. лучеиспускательную способность абсолютно черного тела. Полное количество энергии, излучаемое в час 1 абсолютно черного тела, определяется уравнением Сте- [c.164]

В развитом мною методе мне кажется ценным то, что определения энтропии и связанной энергии предшествуют и обособлены от понятия абсолютной температуры. Абсолютную температуру я определяю следующим образом степень отклонения термодинамического состояния тела от теплового равновесия с пространством, не содержащим ни вещества, ни лучистой энергии, измеряемая отношением связанной энергии тела к его энтропии, есть абсолютная температура [c.91]

В периоды нарезания решеток делительная машина должна находиться при постоянной температуре. Абсолютное значение ее несущественно. Для создания требуемого теплового режима машина обычно устанавливается в специально оборудованной кабине небольшого объема, в которой температура воздуха в определенной точке автоматически регулируется с точностью порядка [c.75]

Определение абсолютных значений внутренней энергии сопряжено со значительными трудностями, знание их в большинстве случаев не требуется и, следовательно, принято считать внутреннюю энергию равной нулю при температуре абсолютного нуля и абсолютном давлении, равном нулю. Таким образом, в практических расчетах принимаются не абсолютные значения внутренней энергии, а разности между абсолютным значением 7° при данных Т к р и нулевым значением [c.88]

Реальные физические тела излучают менее интенсивно, чем абсолютно черное тело. Поэтому если судить о температуре физического тела по его излучению, сравнивая с излучением абсолютно черного тела, то оценка температуры окажется не соответствующей истинной температуре. Следовательно, измеряя пирометром излучения температуру физического тела, получают некоторую кажущуюся температуру. Полученная кажущаяся температура связана определенным соотношением с истинной температурой, поэтому последняя может быть вычислена по величине кажущейся температуры. Соотношение между кажущейся и истинной температурой зависит от метода измерения, т. е. от того, какое свойство излучения положено в основу измерения. [c.151]

Если рассматривать в качестве гипотетической исходной модели твердого тела идеальный кристалл, находящийся при температуре абсолютного нуля, то все образующие его частицы будут занимать вполне определенные места, образуя правильную кристаллическую решетку. При повышении температуры, в результате теплового движения частиц, этот порядок нарушается. Часть частиц может покинуть свои места в узлах решетки (образуются вакантные узлы) и занять положение в междууз-лиях ( дефекты по Френкелю ). В некоторых случаях частица может покинуть положение в междуузлии и выйти на поверхность в этом случае в решетке образуются только вакантные места ( дефекты по Шоттки ). При данной температуре Г число п дефектов данного вида, находящихся в термодинамическом равновесии с кристаллической фазой, будет определяться выражением [c.339]

Харрис [64 ] описывает ряд методов определения воды в некоторых материалах. По его утверждению, абсолютное определение воды во многих смесях невозможно, особенно при проведении экспресс-анализов, например при контроле качества. Поэтому достоверность анализа становится важной проблемой в этом случае результаты анализа могут даваться в относительных единицах, приведенных к определенному стандарту. Имеется насущная необходимость установления национальных и международных стандартов, вероятно, через такие организации, как ASTM (Американское общество испытания материалов) и ISO (Международная организация стандартизации). Калибровку каждого конкретного аналитического метода следует осуществлять путем определения воды в образцах, содержащих строго определенное количество воды и являющихся устойчивыми соединениями. Такими образцами, например, могут служить соответствующие гидратированные соединения. С другой стороны, для калибровки можно использовать результаты прямого измерения термодинамических или электрических величин или других констант. Имеются многочисленные методы получения газовых смесей с заданным составом, пригодных в качестве стандартов для калибровки физических измерений, используемых для определения влажности газов. В работе Гринспена [60] (Национальное бюро стандартов) кратко описывается генератор влажности, который позволяет задавать определенное содержание воды (несколько млрд ) в воздухе и в других газах. Автот утверждает, что ему удалось измерить с точностью до 0,05 °С точку замерзания (—100 °С), что соответствует 14 млн , воды в воздухе при атмосферном давлении. Измерения возможны в интервале давлений от 500 до 200 ООО Па в широком интервале температур. Решкович и Грязина [56] обсуждают условия приготовления и хранения стандартов для определения влажности газов, а также описывают методики определе- [c.30]

В уравнение Больцмана (16-5) входит важная физическая величина-число способов получения заданного состояния, Существует всего один способ упаковки идеального кристалла, при условии что молекулы неотличимы одна от другой и неподвижно упакованы среди своих соседей (последнее означает, что кристалл находится при температуре абсолютного нуля). Для идеального кристалла с неподвижными молекулами при О К И =1и5 = /с1п1=0. В отличие от этого существует множество эквивалентных способов построения 1 л определенного газа при заданных температуре и давлении. Нет никакой необходимости указывать индивидуальные положения молекул в газе и их индивидуальные скорости, для того чтобы газ соответствовал заданным условиям, ему достаточно иметь необходимое число молекул каждого сорта и необходимую молярную энергию все газы, удовлетворяющие этим условиям, должны казаться одинаковыми стороннему наблюдателю. Отсюда следует, что для любого газа величина IV очень велика, а значит, 1п И -положительное число и поэтому 5 = 1пИ больше нуля. Разумеется, даже идеальный кристалл должен обладать некоторой положительной энтропией, если он нагрет выше [c.56]

Значение энтропии при температурах, близких к абсолютному нулю, необходимо для решения практических и теоретических термохимических задач, и это в значительной степени стимулировало появление третьего закона термодинамики. В 1906 г. Нернст пришел к выводу, что изменение энтропии химической реакции вблизи абсолютного нуля пренебрежимо мало. В 1912 г. Планк показал, что кристаллическая решетка индивидуального вешества при абсолютном нуле характеризуется максимальной степенью упорядоченности и в связи с этим должна обладать нулевой энтропией. Льюис и Ренделл указали на применимость закона к химическим системам. Если энтропию каждого элемента в некотором кристаллическом состоянии принять равной нулю при температуре О К, то каждое вещество при определенной температуре Т будет обладать некоторым конечным положительным значением энтропии однако при температуре абсолютного нуля энтропия может оказаться равной нулю. Такая ситуация имеет место в случае совершенных кристаллических веществ. [c.49]

При малой скорости движения ожижающего агента через неподвижный слой сыпучего материала его частицы не перемещаются поступательно одна относительно другой, хотя не исключено их колебательное движение. В этом отношении состояние неподвижного слоя аналогично состоянию твердого тела. Полное отсутствие потока ожижающего агента характеризуется полной неподвижностью частиц, что соответствует состоянию тела при температуре абсолютного нуля. При скорости ожижающего агента, достаточной для начала псевдоожижения, частицы получают возможность поступательно перемещаться неподвижный слой плавится , переходя в псевдожидкость. Подобно плавлению твердого тела, сопровождающемуся определенной затратой энергии (теплота плавления), псевдоожнжение слоя зернистого материала требует определенной удельной затраты энергии на переход от неподвижного слоя к псевдоожиженному при этом наблюдается изменение ориентации твердых частиц в системе, преодолевается сцепление частиц, происходит некоторое первоначальное расширение слоя, иаиример, от ео аО,4 до ео 0,44—0,47. [c.367]

Подробный анализ этих связей [8] мы опускаем и даем лишь главные выводы из них. Если считать, что ДСаяа и АЯ298 меньше нуля (что легко допустить, так как в выражении АС = АЯ — ТХЗ при 298° К ТА8 играет малую роль), то при повышении температуры при определенных соотношениях знаков а и 6 в упрощенном выражении мольной теплоемкости Ср = а + ЪТ, примененном ко всем четырем солям, а в некоторых случаях п при определенных численных соотношениях значений я и солей, получаются при повышенных температурах следующие четыре возможных хода АС 1) АС приобретает все большие по абсолютной величине отрицательные значения (рис. XX.9, а) 2) ДС при некоторой температуре переходит в область положительных значений (рис. XX.9, б) 3) ДС сначала приобретает все большие по абсолютной величине отрицательные значения, т. е. уменьшается, достигает минимума, а далее возрастает, переходя в область положительных значений (рис. XX.9, е) 4) АС, перейдя в область положительных значений, достигает максимума, затем убывает и возвращается в область отрицательных значений (рис. XX.9, г). Соотношения ДС298, Д гаь [c.266]

Также отмечено, что характер образующихся поверхностных слоев зависит от химического состава и строения присадок хлорсодержащие присадки образуют в основном электроотрицательные слои, а серу- и фосфорсодержащие - электроположительные. С ростом температуры абсолютное изменение работы выхода увеличивается, что, видимо, связано со снижением доли физической адсорбции и повышением доли хено-сорбции, выражающейся в увеличении поверхностного дипольного момента [Л2]. Исходя из этого значительное изменение КРП с повышением температуры у хлорсодеркащих присадок объясняется увеличением доли хемосорбционной связи между ионами хлора и активными центрами металла. Изучение адсорбции при повышенных температурах обнаружило некоторые особенности в поведении присадки ТКФ, поверхностная активность которой резко возрастает при достижении определенной температуры. Это может быть связано с интенсивным накоплением б процессе разложения присадки либо фосфорной кислоты либо кислых продуктов иного характера [447. [c.38]

Кристаллическая структура твердых тел со строго определенным я периодически повторяющимся расположением атомов- относительно друг друга (полное структурное упорядочение) возможна, да и то лишь теоретически, при температуре абсолютного нуля . При Г>0°К появляются дефекты, которые можно разделить на две основные группы атомные (стуктурные) и электронные. Процесс появления дефектов в системе носит название разулорядочения. [c.103]

Метод демонстрации влияния самопоглощения на наблюдаемые температуры заселения ОН в излучении ). Рассмотрим теперь количествеппо-влияние абсолютных значений е гта наблюдаемые температуры засоления, определенные но формуле (17.33). Можно начертить графики зависимости lg I р] от для различных значений б по приведенной ниже схеме. [c.418]

Упругость насыщенных паров— абсолютная удельная энергия [напор в м или в Дж/кг (м с ) или давление в Па], при которой жидкость закипает. В случае однокомпонентной жидкости каждой температуре соответствует определенная упругость насыщенных паров. Для многокомпонентной жидкости нельзя указать определенного значения упругости паров для заданной температуры. Поэтому упругость насыщенных паров такой жидкости можно охарактеризовать двумя показателями гамма-процентной и средней упругостью насыщенных паров. [c.14]

В природе не существует абсолютно жестких молекул в том смысле, что все. длины связи и все валентные углы в них имеют строго определенные значения. Напротив, все молекулы даже при температуре абсолютного нуля постоянно испытывают колебания, так что все атомы в них осциллируют с амплитудой в несколько десятых ангстрема около их средних положений. В этом смысле нет жестких молекул. Но существует еще много таких молекул, которые претерпевают быстрые деформационные перегруппировки со значительно большей амплитудой, при которых одни атомы дейт ствительно обмениваются положениями с другими. Такие перег группировки были найдены для молекул самых разнообразных классов,, начиная от таких неорганических молекул, как PF5, карбонилов металлов и металлорганических соединений и кончая органическими молекулами. Молекулы, которые ведут себя таким образом, называют стереохимически нежесткими. Обнаружение стереохимической нежесткости и ее исследование возможно лишь при помощи спектроскопии ядерного магнитного резонанса (ЯМР). Рассмотрим один из самых ранних примеров из области неорганики — PF5. [c.189]

С тепловой энергией кТ, то в соответствии с классической теорией все электроны должны занять самый низкий уровень, и, таким образом, при температуре абсолютного нуля газ имеет нулевую энергию. В противоположность этому теория Ферми — Дирака указывает, что электронный газ обладает высокой энергией, так как только два электрона могут занимать уровень с нулевой энергией, а остальные электронные пары занимают уровни с более высокой энергией. Благодаря этому количество энергии, необходимое для повышения температуры на некоторую определенную величи- [c.117]