Жидкости Насыщенные пары

Рис. 24. Кривые атомного распределения аргона при различных давлениях и температурах, соответствующих равновесию жидкость— насыщенный пар для точек 1, 2, 3, 4, 5 и 6 на рис. 25 [17]

Равновесный состав фаз в системах жидкость — насыщенный пар при температурах ннже критических для идеальных растворов определяется по закону Рауля [c.668]

На диаграмму р — V можно нанести также линии постоянной массовой доли пара X в смеси жидкость насыщенный пар. [c.226]

На рис. 24 изображены кривые атомного распределения аргона при различных давлениях и температурах, соответствующих равновесиям жидкость — насыщенный пар, для состояний, определяемых точками [c.118]

Насыщенным называется пар, который образуется в процессе кипения и находится в термическом и динамическом равновесии с жидкостью. Насыщенный пар по состоянию бывает сухим и влажным. [c.86]

Определять концентрации паров методом расчета можно в закрытых и открытых емкостях, аппаратах, где имеется жидкость. Насыщенные пары бывают не только над поверхностью жидкости, но и во всем свободном объеме емкости при определенном соотношении в ней паровой и жидкой фаз. Это показывают анализы по определению концентрации паров бензина на различной высоте от уровня в резервуаре (табл. 5). [c.18]

Закон Рауля. Когда температура газа ниже критической, система будет двухфазной жидкость—насыщенный пар равновесие такой системы характеризуется составом жидкости л и составом находящегося в равновесии с жидкостью насыщенного пара у . [c.456]

Критическая температура, °С Критическое давление, кПа (абс.) Критическая плотность жидкости, кг/м Плотность при 25 °С, кг/м жидкости насыщенных паров Удельная теплоемкость жидкости при 25 °С, кДж/(кг К) [c.50]

Во втором методе получения аэрозолей, описанном Смирновым используется интенсивное локальное охлаждение жидкости с помощью жидкого воздуха (или азота), вылитого на ее поверхность Жидкий воздух мгновенно разбивается на капли, находя щиеся в сфероидальном состоянии и в зазорах между ними и поверхностью жидкости насыщенный пар жидкости охлаждается до температуры кипения жидкого азота (—194°С) В результате этого даже для жидкостей с довольно низким давлением пара достигается чрезвычайно высокая степень пересыщения приводящая к обильному образованию тумана, который непрерывно разбав ляется испаряющимся воздухом Этот метод особенно пригоден для получения аэрозолей нз жидкостей, которые нежелательно нагревать Он применим также для получения аэрозолей из жидкостей с высоким давлением пара, например для пентана, к которому обычные конденсационные методы неприменимы [c.43]

Эверетт полагает, что энергия взаимодействия адсорбированной молекулы с молекулами жидкой фазы равна энергии взаимодействия такой же молекулы с молекулами жидкости на поверхности раздела жидкость — пар, а энергия взаимодействия молекулы с атомами твердого тела поверхности равна энергии взаимодействия такой же молекулы, адсорбированной из пара. На этом основании Эверетт получил выражение для константы равновесия адсорбции из раствора на твердой поверхности, в которую входят величины поверхностного натяжения чистых жидких компонентов на границе раздела жидкость — насыщенный пар [c.101]

Добавление в систему нерастворимого в жидкости газа нарушает равновесие жидкость — насыщенный пар ее, что сопровождается увеличением концентрации паров жидкости в сжатом газе. Это — следствие возрастания давления пара жидкости, т. е. с ростом давления на жидкость давление ее пара повышается. Одно- [c.53]

Температура, жидкости насыщенных паров Температура, жидкости насыщенных паров [c.41]

Константа равновесия жидкость насыщенный пар рз), если [c.66]

Вещества, входящие в первые две группы, образуют в аэрозольных баллонах двухфазные системы жидкость — насыщенный пар вещества третьей группы используются в виде сжатых газов. [c.51]

Гетерогенные системы — неоднородные системы, состоящие из двух или нескольких фаз. Примеры жидкость — насыщенный пар бензол — вода насыщенный раствор сульфата бария с осадком. [c.14]

С учетом того что в кармане находится жидкость, насыщенная парами (газами), расстояние между тарелками определяют из условия [c.209]

Если на поверхность раздела в системе жидкость — насыщенный пар падает плоско поляризованный пучок света, то в отраженном свете наблюдается незначительная эллиптичность поляризации, имеющая наибольшее значение при угле падения, равном углу Брюстера. Причиной возникновения эллиптичности поляризации в отраженном пучке является, как известно [1, 2], существование переходного поверхностного слоя, свойства которого отличаются от свойств обеих сосуществующих [c.21]

Испарение жидкостей. Насыщенный пар [c.103]

В отделителе жидкости насыщенный пар отделяется от жидкого воздуха, состояние которого соответствует точке 5. Этот воздух может быть отведен из системы как продукт. Пары в состоянии, характеризуемом точкой 6, так же, как и раньше, направляются в противоточный [c.23]

Теплосодержание находится по энтропийной диаграмме для кислорода по изобаре 1 ama на пограничной кривой жидкость — насыщенный пар. [c.101]

На рис. 11 показаны изотермы углекислого газа в системе координат р—V. На изотерме при 10 С только участок АВ соответствует газовому состоянию, подчиняющемуся закону Бойля — Мариотта, участок ВС соответствует состоянию жидкость — насыщенный пар, а круто поднимающийся кверху участок кривой СО — жидкому состоянию. [c.61]

Схематическое изображение калориметра Тонга и Кеньона дано на рис. 24. Реакция полимеризации протекала в ампуле 1, помещенной в пробирку < , которая заполнялась хлористым углеродом, бензолом, толуолом или другой жидкостью. Та же жидкость помещалась в нижнюю часть прибора 2. Нагреватель 6 дает возможность энергично кипятить эту жидкость. Насыщенный пар ее омывает пробирку 3 и нагревает помещенную в ней жидкость до температуры ее кипения. Однако жидкость из пробирки 3 не испаряется, так как она находится в атмосфере своего насыщенного пара. Проволочкой 5 пробирка 3 подвешена к коромыслу весов, второе плечо которых уравновешено, как при обычном взвешивании, разновесом. В таких условиях опыта вся теплота, выделяющаяся при процессе полимеризации, происходящем в ампуле 1, идет на испарение жидкости из пробирки <3. По изменению ее веса, зная теплоту испарения этой жидкости, можно определить не только интегральный [c.101]

Вновь следует подчеркнуть, что ураЕнение (П.20) применимо к любому равновесию (при р, Т = onst) кипящая жидкость — насыщенный пар, насыщенный раствор — избыток растворенного вещества и т. д. [c.78]

Причиной интенсивного движения кристаллов парафина у границы раздела является, очевидно, броуновское движение. Характер движения кристаллов и их скорости у границы мениска керосин— его насыщенные пары и керосин — вода можно объяснить конденсацией паров керосина у границы раздела. Скорость броуновского движения кристаллов ТаблицяЗО парафина с повышением температуры возрастает из-за уменьшения их размеров и увеличения средней скорости движения молекул растворителя. Вблизи границы раздела движение кристаллов становится несколько упорядоченным, а у границы раздела жидкость — насыщенные пары — переменно-ускоренным. [c.138]

Гетерогенные системы (от греч. heterogenes— разнородный) — неоднородные системы, состоящие из однородных частей (фаз), разделенных поверхностью раздела. Однородные части (фазы) могут отличаться друг от друга по составу и свойствам. Примерами Г. с. могут служить жидкость — насыщенный пар насыщенный раствор с осадком многие сплавы. Твердый катализатор в токе газа или жидкости тоже Г. с. (гетерогенный катализ). [c.38]

Перед началом процесса рабочая полость аппарата частично заполняется рабочим раствором в соответстйии с заданным коэффициентом заливки. При нагреве раствора начинается рост давления, и при достижении технологически заданного температурного режима в рабочей полости устанавливается требуемый уровень давления. Рост давления происходит неравномерно. На рис. 63 приведен график зависимости давления от средней температуры в рабочей полости. Кривая АГВ соответствует меньшей степени заполнения камеры, чем линия АГВ. Точки Г и Г соответствуют переходу рабочего раствора в однофазное (жидкое) состояние. На первом этапе (кривая АГ) рабочая среда находится в двухфазном агрегатном состоянии жидкость — насыщенный пар . Давление на этом этапе определяется только температурой и не зависит от коэффициента заливки. На втором этапе (прямая ГВ) среда находится в однофазном (жидком) состоянии, полностью заполняя всю рабочую полость. Параметры Рг. Т т точки перехода в однофазное состояние (Г), называемой точкой гомогенизации, и почти постоянная скорость роста давле- [c.199]

Необходимо отметить, что большинство измерений, использующих пробы, основывается на некоторых допущениях о физическом и химическом характере пробы. Так, концентрацию примеси в полупроводниках часто определяют по измерению электрофизических свойств, например эффекта Холла, на специально вырезанных образцах. При этом обычно полагают, что в такой пробе имеются только примеси одного знака и все они полностью ионизированы. Если в реальной пробе какое-либо из этих допущений не соблюдается (а проверить это очень сложно), то при измерениях возникает ошибка, вызванная неправильностью модели. Особенно велики сложности, когда результаты измерения, производимого на твердой пробе, зависят от характера распределения в ней состава. Заранее знать этот закон нельзя. Поэтому обычно предполагается, что состав пробы однороден. Это упрощение вносит определенный вклад в увеличение погрешности методики. Учесть эту погрешность трудно, поэтому о ней чаще всего забывают. Отбирая для анализа состава жидкости насыщенный пар, легко допустить ошибку, связанную с обогащением пара легкокипя-щими компонентами. Наоборот, жидкость, находящаяся в контакте с паром, будет обогащена компонентами, повышающими температуру кипения раствора. При анализе состава порошкового материала может оказаться, что вследствие транспортировки (в таре, на ленте транспортера и т. д.) в верхних слоях материала будут более мелкие фракции, а в нижних — более крупные. В процессе транспортировки часть материала может скомковаться (это [c.19]

Цифрами 2, i, 5, 6, 7, 8, 9, 10, 11 обозначены те значения о и Т вблизи кривой равновесия жидкость—насыщенный пар, при которых производились измерения рассеяния рентгеновских лучей Эйзенштейном и Гингричем. [c.116]

Другой, термодинамический подход дал возможность решить эту проблему в обш,ем виде без учета специфики силовых полей межмолекулярного взаимодействия и связанных с ней особенностей механизма рассматриваемого явления. Хорошим импульсом для развития исследований в этом направлении послужила классическая работа Дж. Уилларда Гиббса . Таким образом, у Фершафелта , Гуггенгейма , а позже и других исследователей появился мощный термодинамический аппарат, пригодный для описания поведения поверхностных слоев фаз и происходящих в них явлений. Этот подход оказался особенно плодотворным при исследовании свойств границ раздела жидкость—пар и жидкость—жидкость, так как для этих систем имелись методы прямого экспериментального определения величин свободной поверхностной энергии на границе жидкость—насыщенный пар и на границе жидкость—жидкость). До сих пор существуют серьезные трудности в измерении свободной поверхностной энергии (у5к°) на границе твердого тела с паром и УsL на границе твердого тела с жидкостью. В соответствии с этим термодинамическое описание процессов растекания жидкостей и смачивания твердых тел пока еще имеет довольно ограниченное применение. Тем не менее, поскольку полученные соот1Юшения являются основой для понимания явлений "смачивания, растекания и адгезии, целесообразно нх здесь кратко рассмотреть. [c.277]

Из этого уравнения следует, что дифференциальное изменение энергии Гиббса при адсорбции равно изменению химического потенциала адсорбата при иере.чоде 1 моль его из стандартного состояния (жидкость, насыщенный пар) на поверхность адсорбента. Величина, равная дифференциальному изменению энергии Гиббса при адсорбции, взягая с обратны.м знаком, иазыва-егся дифференциальной работой адсорбции, или адсорбционным потенциалом [c.53]

Б реальных системах жидкость - насыщенный пар всегда имеется переходной межфазный слой, изменяющий оптические свойства поверхности раздела. Сивухиным [З] были получены следующие выражения для коэффициентов отражения плоских волн от переходного слоя [c.73]

Использование формулы Сага. К термической ионизации, по-видимому, применимы законы и формулы термодинамики, так как термически ионизованный газ можно рассматривать как термодинамически равновесную систему так же, как термически диссоциированный молекулярный газ или равновесие в системе жидкость— насыщенный пар. С применением термодинамических расчетов Эггертом и Сага [3—6] получена формула, связывающая степень ионизации, температуру газа и давление для явления термической ионизации [c.90]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология