Параметры состояния

Горючесть — свойство вещества, определяющее его способность к самостоятельному горению и зависящее от параметров состояния системы вещество — окислительная среда (температуры, давления, объема), а также от агрегатного состояния вещества (степени измельчения) и окислительной среды. По горючести вещества подразделяются на три группы негорючие — вещества, неспособные к горению в воздухе нормального состава (негорючие вещества могут быть пожароопасными) трудно-горючие — вещества, способные загораться под действием источ- [c.9]

Назовите термические и калорические параметры состояния- [c.42]

Потенциал горючести — термодинамическая величина, характеризующая разность между энергией, необходимой и достаточной для поддержания самостоятельного горения данного вещества в рассматриваемой окислительной среде (при заданных параметрах состояния), и энергией, действительно выделяемой наиболее горючей смесью при горении в этой среде. Потенциал горючести используют при количественной оценке горючести вещества. Вещества, горючие в конкретной среде, имеют отрицательный потенциал негорючие вещества имеют положительный потенциал потенциал веществ или смесей, предельных по горючести, равен нулю. [c.10]

Для изучения стохастических процессов обычно используют математический аппарат теории вероятностей, при помощи которого параметры состояния оцениваются в терминах математического ожидания, а возмущающие параметры характеризуются вероятностными законами распределения. [c.25]

Подставляя сюда а и Т2, выраженные через и Т1, получаем уравнение, выраженное только через параметры состояния реактора 1 [c.221]

Состояние системы определяется совокупностью значений некоторого числа интенсивных свойств системы, могущих меняться независимо друг от друга (независимые переменные), называемых параметрами состояния. Каждая подобная совокупность значений свойств описывает некоторое фиксированное состояние системы. [c.10]

Помимо условия неизменности во времени параметров состояния для реализации равновесных состояний важную роль играет второе и последнее условие — отсутствие внешних процессов, поддерживающих эту неизменность параметров. Если система отвечает только первому из этих условий, ее состояние называется стационарным, или установившимся. [c.10]

Еслп значения параметров состояния системы одинаковы во всех ее точках или меняются непрерывно, то система называется однородной или гомогенной. Таким образом, если нельзя обнаружить скачков в значениях физических и химических свойств тела, то оно называется гомогенным. [c.6]

В этом случае, когда во всех частях тела или системы все параметры состояния сколь угодно долго будут оставаться неизменными, говорят, что система находится в равновесном состоя- [c.6]

Помимо требования неизменности во времени параметров состояния, для реализации равновесного состояния играет важную роль второе и последнее требование—отсутствие внешних процессов, поддерживающих эту неизменность параметров. Система не находится в равновесии, если не выполняется какое-либо одно из этих требований. [c.7]

Смысл использования понятия идеального обратимого процесса при изучении явлений испарения и конденсации заключается в том, что только для обратимого процесса параметры состояния системы, ее интенсивные свойства, приобретают опре- [c.40]

Таким образом, как видно из этих выражений, полная энергия термодинамической системы или тела есть энтальпия этой системы. Все величины правой части этих уравнений и, р, V и Т) являются параметрами состояния. Тогда, очевидно, и сумма величин правой части уравнений, т. е. энтальпия, является параметром состояния системы. [c.70]

Итак, для всякого тела и любой термодинамической системы (кроме параметров состояния тела t, V, р, и, Ср, г) существует функция их состояния энтропия 5, величина которой может быть определена для любого состояния тела или системы. Пользование этой величиной во многом упрощает изложение и понимание термодинамических процессов, происходящих с флюидальной жидкостью в пористой среде пластовых систем, а также значительно упрощает различные тепловые расчеты, графическое изображение характеристических термодинамических функций и их анализ. [c.80]

Изучаемая среда Параметры состояния нефтегазового потока [c.82]

Теплоемкость реального газа зависит от двух параметров состояния. Для ее определения используют методы, в принципе сходные с ранее изложенными. [c.15]

По отношению к процессу входные и управляющие параметры можно считать внешними, что подчеркивает независимость их значений от режима процесса. Напротив, выходные параметры или параметры состояния в данном случае определяются как внутренние, на которые непосредственно влияет режим процесса. Возмущающие параметры при этом могут относиться и к внешним, и к внутренним. Например, неконтролируемые примеси в исходном сырье мол<но рассматривать как внешние возмущающие воздействия, а изменение активности катализатора с течением времени — как внутреннее возмущение. [c.24]

Термическими параметрами состояния вещества являются давление р, температура Т и удельный объем V или плотность р. [c.6]

Для описания совокупностей входных, управляющих параметров и параметров состояния ниже часто будет применяться следующая векторная форма записи [c.25]

Параметры состояния потоков представляют собой значения величин потоков веществ и характеристики параметров данных потоков, от которых зависит движущая сила элементарных процессов, например состав и температура. [c.45]

В практике термодинамических расчетов широкое применение нашло уравнение Битти—Бриджмена 149, 50], которое позволяет с достаточной точностью определять параметры состояния вещества в паровой фазе при плотности ниже критической. Это уравнение записывается в виде [c.37]

РАСЧЕТ ПАРАМЕТРОВ СОСТОЯНИЯ РЕАЛЬНЫХ ГАЗОВ [c.6]

Так же как и энтальпия, энтропия реального газа является функцией двух независимых параметров состояния. [c.11]

Зо всех остальных, дово.сьпо широких пределах практического использования уравнения состояния реального газа рекомендуется применять метод псевдокритических параметров состояния в сочетании с обобщенными даинымп по коэффициенту сжимаемости. Получающиеся в этом случае расхождения с опытными данными оказЕлваются наименьшими. [c.20]

Изменение состояния простого тела может осуществляться любым способом В общем случае претерпеваит изменение вое параметры состояния рабочего тела (давление, объем, температура) - это политропные процессы. Если наложить ограничения на некоторые параметры или величины, то мокно получить частные термэдинамические процессы о идеальным газом [c.5]

Ш группа К <П< тоо, Здесь пр растении газа вое параметры состояния уменьшшотоя ( Т <0 011 < 0,С 5<0 5 <0 ), [c.21]

Пр1 сжатии газа все политропные процессы делятся на те же группы, но о противоположными знаками у параметров состояния и теплоты Теплоемкость процесса в каждой грухше, еотеставнво, будет иметь те же знаки, как и при расширении гаэа. [c.21]

Физическими свойствами веществ являются удельные объемы, упругости, температуры, соаержание тех или иных составляющих и т. д. Их называют параметрами состояния тела, так как [c.5]

Практически любой исследуемый процесс может быт1> отнесен к классу объектов с сосредоточенными или распределенными пара-меграми. Определяющим признаком объекта с сосредоточен-н ы ми параметрами является изменение параметров, описывающих его состояние только во времени. Параметры состояния для объектов с распределенными параметрами могут изменяться как во времени, так и в пространстве, т. е. могут являться функциями пространственных координат объекта. [c.26]

Физические и термодинамические свойства многскомпонентных систем зависят от параметров состояния (давление и температура), состава фаз и природы компонентов. [c.23]

Для того чтобы обеспечить единообразие измерений различного рода физических величин и одноименное их сравнение между собой, практикой устаиавлена система мер, для которой в качестве исходных выбираются три-четыре основные единицы измерения (из числа исходных или их производных), и, н форме размерности, через них выражают все остальные параметры состояния тела (вещества). [c.8]

Выходные параметры х,- (г - I,. . ., п). Под выходными понимают параметры, величины которых определяются режимом процесса и которые характеризуют его состояние, возникающее в результате суммарного воздействия входных, управляющих и возмуш,ающих параметров. Иногда выходные параметры называют также параметрами с о с т о я н и я, гюдчеркивая тем самым их назначение описывать состояние процесса. Однако понятие параметры состояния является более широким, чем понятие выходные параметры , поскольку к выходным обычно относят только характеристики получаемой продукции, тогда как параметрами состояния служат также характеристики режима процесса, например температуры в различных точках аппарата, составы и т. д. [c.24]

Однако в любом случае действие возмущающих параметров проявляется в том, что параметры состояния процесса при известной совокупности входных и управляющих параметров характеризуются неоднозначно. Процессы, в которых влияние случайных возмуща-юьцих параметров велико, обычно называют стохастическими в от- [c.24]

По.1учеипе соотношений (1,29) в явном аналитическом виде непосредственно из уравиег[ий математического описания, как ир ни1./ о, невозможно. Вследствие этого для нахождения вида указанных зависимостей необходимо 1гметь определенный алгоритм ренюния системы уравнений математического описания, применяя который для любой совокупности значений входных и управляющих параметров можно рассчитать величины параметров состояния. [c.26]

Параметры свойств потоков. Под параметрами свойств потоков понимают количественные характеристики параметров потоков, не входяи1,ие непосредственно в выражения для движущих сил элементарных процессов (теплоемкость, вязкость, плотность, теплота испарения и т. д.). Параметры этой группы могут зависеть от параметров состояния потока, например от состава и температуры, что, в свою очередь, требует при математическом описании учета соответствующих соотношений. [c.45]

Отдельно разбираются варианты неуправляемых и управляемых рецир1 улируемьгх и байпасных потоков. При этом для неуправляемых потоков ири этом принимается, что их на[)аметры состояния определяются только параметрами состояния стадии, с которой связан выход потока. Для управляемых потоков предполагается, к юме того, зависимост > от управления, воздействующего иа все или некоторые из его параметров состояния. Неуправляемый рецикл, иапрнмер, встречается в многостадийном ироцессе, ряд стадий которого охвачены рециклом, представляющим собой заданную часть материального потока с выхода какой-либо стадии. Управляемый рецикл необходимо рассматривать, иапример, когда среди стадий технологического процесса имеется управляемая стадия выделения некоторых исходных реагентов, возвращаемых на предшествуюи1,ие стадии процесса. [c.280]

При оптимизации многостадийных процессов с байпасныкш потоками для уменьшения размерности задач оптимизации иа стадиях, охваченных указанными потоками, принципиально можно воспользоваться множителями Лагранл<а. Общее число неопределенных множителей, вводимых при этом в задачу, равно суммарному числу параметров состояния всех байпасных потоков. [c.300]

К калорическим параметрам состояния реального газа относятся энтальпия энтропия 3, теплоемкости СрИС , показатель пзоэнтропы, теплота парообразования г и связанная с ними скорость звука а. [c.6]

Термодинамическая поверхность вещества, охватывающая широкую область параметров состояния (от состояния идеального газа до кривой плавления), разделена на две зоны по критической изохоре. Для каждой зоны составлены взаимосогласованные уравнения состояния, обеспечивающие плавный переход термодинамической поверхности через линию раздела и строгое соблюдение условий в критической точке (параметры в ней обозначаются с индексом кр). Основное уравнение системы имеет вид [26] [c.35]

Физическая и коллоидная химия (1988) -- [ c.34 ]

Проектирование аппаратов пылегазоочистки (1998) -- [ c.28 , c.36 ]

Химия (2001) -- [ c.128 ]

Физическая химия силикатов и других тугоплавких соединений (1988) -- [ c.189 , c.190 ]

Проектирование аппаратов пылегазоочистки (1998) -- [ c.28 , c.36 ]

Теоретические основы типовых процессов химической технологии (1977) -- [ c.24 ]

Насосы и компрессоры (1974) -- [ c.243 ]

Основы химической термодинамики и кинетики химических реакций (1981) -- [ c.13 , c.14 ]

Физико-химический анализ гомогенных и гетерогенных систем (1978) -- [ c.12 ]

Основы вакуумной техники Издание 2 (1981) -- [ c.42 ]

Насосы и компрессоры (1974) -- [ c.243 ]

Практические работы по физической химии Изд4 (1982) -- [ c.23 ]

Биоэнергетика и линейная термодинамика необратимых процессов (1986) -- [ c.140 , c.202 ]

Справочник по обогащению руд Издание 2 (1983) -- [ c.357 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология