Скорость звука. Число Маха

Критическое значение числа Маха набегающего на решетку потока газа М р, при котором где-то на профиле возникает скорость, равная местной скорости звука, может быть приближенно определено по распределению давления на профиле в данной решетке при обтекании ее потоком несжимаемой жидкости, или согласно упомянутой уже ранее гипотезе затвердевания , в со- [c.64]

Расстояние между центрами труб в трубной доске должно быть по меньшей мере в 1,25 раза больше диаметра трубы, чтобы гарантировать ее качественное изготовление на заводе. Иногда для обеспечения надлежащего проходного сечения для пара следует увеличивать расстояние между центрами труб. Эта проблема вряд ли возникнет в рассматриваемом случае, так как используется пучок труб малого диаметра. Тем не менее стоит выполнить соответствующую проверку, полагая, что число Маха в паре может достигать 0,1. Скорость звука во фреоне мала (170 м/сек) вследствие его большого молекулярного веса. Сопоставив плотность пара и его расход, можно увидеть, что даже сечение площадью около 9,3-10 будет вполне достаточным. Поскольку диаметр трубного пучка равен приблизительно 200 мм, очевидно, что проходное сечение для пара будет достаточным, а зазор, обычно оставляемый между трубным пучком и корпусом конденсатора для обеспечения сборки, вполне позволит распределить пар по длине конденсатора. [c.257]

Весьма наглядной характеристикой состояния потока в любом сечении канала является отношение его скорости в данном сечении О) к местной скорости звука а. Это отношение называется числом Маха и обозначается буквой М. Значения М < 1 соответствуют движению потока с дозвуковой скоростью, а значения М> — со сверхзвуковой. [c.125]

Рис. 1.1. Подогрев топлива в баке и агрегатах для некоторых типов самолетов tl, 2 — температура топлива в баке в начале и в конце полета и, —температура топлива в самолетных и двигательных агрегатах И —число Маха (отношение скорости полета скорости звука).

Будем исходить из уравнения теплового переноса с отрицательными источниками тепла [6] и ограничимся приближенным рассмотрением вопроса, сделав ряд упрощающих допущений, отражающих специфику рассматриваемой задачи. Во-первых, учитывая, что в рассматриваемом случае средняя скорость движения газа меньше скорости звука (число Маха М = 0,2 -ь 0,5) [1—2], ограничимся приближением несжимаемой жидкости [6]. Во-вторых, рассмотрим лишь стационарную задачу. [c.182]

Л/ — число Маха, обозначающее скорость, равную скорости звука. 166 Справочник - [c.166]

Скорость звука. Число Маха [c.238]

По сравнению с системой пограничного слоя для несжимаемой жидкости в этом случае к уравнениям движения (5.1.32) и неразрывности (5.1.33) добавляется еще уравнение энергии (5.1.34) и уравненне состояния (5.1.35), а также задается зависимость коэффициента вязкости ц. от энтальпии (температуры). В уравнениях (5.1.32) — (5.1.34) введены следующие обозначения к = ср/с — отношение коэффициентов теплоемкостей газа при постоянном давлении и постоянном объеме = 11 1 — число Маха, характеризующее отношение скорости набегающего потока к скорости звука в нем а Рг = = 1Ср/Х — число Прандтля О. — коэффициент теплопроводности). [c.115]

М — скорость в долях скорости звука (число Маха) [c.7]

Оба уравнения записаны в принятой при расчетах форме для адиабатно-изолированного потока с потерями dl и подводом (или отводом) энергии di извне. Для приведения этих уравнений к безразмерному виду используем критерий газодинамического подобия — число Маха М = da, где а — скорость звука в движущемся потоке. [c.74]

Далее определяют температуру Т = f (рв, ig), скорость звука Яб = / (Тб, рб), число Маха М , = ja , и безразмерную скорость Фв = Ui, энтропию Se = / (Га, Ре) и коэффициент потерь ОНА [c.100]

М — число Маха — отношение скорости полета аппарата к скорости звука, равной 1200 км/ч. [c.129]

Поток газа в ступенях с одинаковой геометрией характеризуют числом Маха, определяемым по какой-либо характерной скорости, например, по окружной скорости рабочего колеса и по скорости звука в условиях всасывания Влияние числа Маха [c.203]

Влияние сжимаемости газа, по-видимому, становится существенным при скоростях основного потока жидкости, составляющих от 20 до 50% скорости звука. В большинстве обычных конструкций при изменении направления потока в коленах или при обтекании препятствий, как правило, образуются небольшие области, в которых местные скорости в 2—5 раз превышают среднюю скорость и, следовательно, могут приблизиться или даже превысить скорость звука, если скорость основного потока составляет более 20% скорости звука. В таких случаях влияние сжимаемости в этих локальных областях может привести к большим изменениям режима течения и, следовательно, к большому увеличению потерь давления. Отношение скорости газа к скорости звука называется числом Маха. На рис. 3.12 показано влияние скорости воздуха на потери давления в двух лучших из нескольких вариантов колен для [c.52]

Отношение скорости потока к окорости звука в потоке принято называть числом Маха и обозначать буквой М [c.24]

Коэффициенты Су и можно выразить в функции числа Маха, если с помощью (57) и (63) вероятную скорость хаотического движения молекул заменить скоростью звука. В соответствии с этим имеем [c.165]

В областях С] и Сг происходит ускорение потока при уменьшении числа Маха здесь скорость звука растет быстрее скорости потока. [c.241]

Число Маха М = ис где с—скорость звука,—мера влияния сжимаемости газа или жидкости на ее движение. [c.256]

Здесь ЛГо — число, Маха при i = 0 в ядре потока bi, Ьз, i, Сг — соответственно амплитуды и частоты колебаний скорости и скорости звука. Вторая система — система уравнений пограничного слоя, преобразованная посредством (5.4.17) к виду (5.4.18)—(5.4.20), с граничными условиями [c.161]

Опыты Нукиямы и Танасавы проводились при дозвуковой скорости воздуха. Позднее Битрон исследовал работу пневматических распылителей с расширяюш,имися воздушными каналами, в которых скорость вытекающей воздушной струи превышала скорость звука. Опыты Битрона показали, что уравнение (2.21) остается справедливым в охваченном автором диапазоне сверхзвуковых скоростей с числом Маха от 1 до 2, и привели к заключению, что описанный выше механизм распыления в общем применим как к дозвуковому, так н сверхзвуковому режиму течения воздуха в распылителях. В связи с этим представляют также интерес выполненное Лейном исследование разрыва одиночных капель в нестационарном сверхзвуковом воздушном потоке и составленный Лейном и Грином обзор работ по механике жидких капель и пузырьков. [c.51]

Для расчета газодинамических процессов в элементах проточ пой части центробежных компрессоров необходимо наряду со скоростью потока знать число Маха. Чтобы его найти, необходимо располагать данными о скорости звука. [c.16]

При производительностях, меньших или равных предельной (соответствующей случаю, когда число Маха в рассчитываемом сечении равно единице), эта задача быстро решается примененным здесь методом простой итерации. Однако в процессе работы всей программы, вызывающей эту процедуру в различные места, может случиться, что заданная производительность окажется больше предельной. Тогда метод простой итерации быстро расходится, так как скорость начинает превышать скорость звука и становится такой большой, что статическая условная температура принимает значения, меньшие нуля. Так как при вычислении статического давления в операторе 10 требуется логарифмировать отношение температур, которое также будет меньше нуля, то сразу происходит аварийный останов машины. Поэтому в процедуре СРТ верхней границей скорости является скорость звука в критическом сечении а, = y 2kyRTy (ky + 1). Если в процессе итераций искомая скорость окажется больше а, то ей присваивается значение а, а по окончании работы процедуры печатается предупреждение. На практике такой случай встречается редко, но его необходимо предусмотреть, чтобы избежать аварийного останова, прерывающего работу программы. [c.184]

Под числом Маха понимается отношение скорости потоке к окорооти звука с [c.61]

Влияние числа Маха. При очень высоких скоростях течения, сравнимых со скоростью звука, в уравнении внутренней энергии (126) уже нелу,зя пренсбрегат , слагаемыми, описывающими эффекты сжимаемости и диссипацию. В этом случае даже при равенстве внешней температуры и температуры стенки будет существовать теплообмен, обусловленный выделением теплоты при вязком трении (дис-сипация)> Коэффициент поверхностного трения при Т ш,= = -Г. [c.115]

Для решеток лопастей вследствие неравномерности скоростного поля на входе выделяют особое значение числа Маха, называемое критическим — М,ф, при котором п какой-либо точке входного сечения возникает местная скорость, равная скорости звука. Для современных дозвуковых решеток лопастей Л11ф=0,75. [c.300]

При малых значениях числа Маха (М1 < 0,3) величина скорости набегающего потока газа не оказывает заметного влияния на характер распределения давления по профилю. Коэффициенты давления р на профиле остаются практически такими же, как в несжимаемой жидкости. Увеличение скорости приводит к уменьшению минимального давления и соответственно к росту максимального числа Маха на профиле. Хотя при больших значениях М1 (М1 > 0,3) эпюра коэффициентов давления и величина ртш изменяются, но по-прежнему увеличение скорости набегающего потока приводит к росту максимального числа Маха. В результате нри некотором критическом значении числа Маха набегающего потока (М1 = М1 р) максимальная скорость на профиле становится равной местной скорости звука, т. е. Мпих = 1,0. При этом минимальное давление достигает своего критического значения [c.30]

При u= Ui, т. е. V = U fW , тепловое и механическое действия электромагнитного поля компенсируются, вследствие чего скорость газа не изменяется duldx = 0), при u = W оба воздействия равны нулю ), из-за чего также duldx = 0. Особенность линии и = U2 состоит в том, что в точках пересечения с ней кривых ii(M) изменение значения скорости звука пропорционально изменению значения скорости газа, в силу чего производная от числа Маха по длине канала при u Ui всегда равна нулю. Переход через линию и U2 возможен на диаграмме рис. 13.20 только по вертикали (при М = onst). [c.242]

В методе расчета все переменные представляют в безразмерном виде, относя плотность, скорость, давление, удельную энтальпию к значениям при критическом режиме соответственно плотности газа р р, скорости звука а р, удвоенного скоростного 2 2 напора Ркрйкр квадрата скорости звука акр, а все размеры — к некоторому характерному размеру I. В задачах внешнего обтекания, особенно при гиперзвуковых скоростях, в качестве характерных масштабов лучше брать р , и РооТ 1, которые явля-ются функциями числа Маха М , и скорости звука а . [c.278]

Второй пример связан с расчетом течения в пограничном слое, нестационарный характер которого определяется нестациоиарностью изэнтропического п сверхзвукового внешнего потока. Синусоидальные колебания скорости и скорости звука генерируются на входе канала такпм образом, что число Маха остается постоянным. При решении задачи одновременно интегрируются две системы система одномерного нестационарного движения идеальной жидкости и система нестационарных уравнений пограничного слоя. Первая из этих систем записывается относительно скорости внешнего потока и и скорости звука а = р/р [c.159]

В табл. 4.3 и 4.4 приведены результаты расчета параметров потока N264 в канале постоянного сечения при отсутствии энергообмена и трения и протекании процесса термической диссоциации N02. Состав газа на входе в канал соответствует равновесному составу при температуре 373 °К. Диссоциация N02 и связанное с этим процессом поглощение тепла обусловливают падение температуры, скорости течения, замороженной скорости звука, замороженного числа Маха и повышение плотности газа. В области температур Т- 700 °К и давлении Р= 1 атм. [c.155]

При дозвуковом расширении N2 )4 в суживающемся канале конечность скоростей химических процессов вызывает снижение температуры, скорости течения газа, замороженной скорости звука, замороженного числа Маха, концентрации N02 и рост давления, плотности, концентраций N204, N0 и О2 (см. табл. 4.9). [c.159]

Отклонение от состояния термохимического равновесия при дозвуковом течении N204 в расширяющемся канале приводит к повышению температуры, скорости газа, замороженной скорости звука, замороженного числа Маха, концентраций N02 и к падению давления, плотности, концентраций N204, N0 и Оа (см. табл. 4.10). [c.159]

При расширении N264 в сверхзвуковом диффузоре влияние кинетики сказывается в понижении давления, плотности, температуры, замороженной скорости звука, концентрации ЫОа и в росте скорости течения газа, замороженного числа Маха, а также содержания N204, N0 и О2 (см. табл. 4.11). [c.162]

В табл. 4.12 приведены результаты численного исследования сверхзвукового течения N204 в суживающемся канале. Данные расчетов показывают, что замораживание реакции (4.1) в случае сверхзвукового течения N204 в конфузорном канале обусловливает повышение давления, плотности, температуры, замороженной скорости звука, концентрации N02 и понижение скорости течения, замороженного числа Маха, содержания N204, N0, Оа-Во всех обсуждаемых случаях учет кинетики реакции [c.162]

Как следует из сравнения данных табл. 4.14 и 4.15, равновесные значения параметров потока N264 на выходе из соплового аппарата, вычисленные на основании предложенного нами метода, практически совпадают с соответствующими величинами, определенными на основании Н — -диаграммы. Расчеты кинетических параметров потока выполнены для модельного канала, осевой размер которого равен осевому размеру соплового аппарата (данные четвертого столбца табл. 4.15), п для канала, осевой размер которого вдвое превышает осевой размер соплового аппарата (данные пятого столбца табл. 4.15). Полученные результаты показывают, что отклонение от состояния термохимического равновесия, вызванное недостаточно высокой скоростью реакции (4.1), приводит к росту давления, плотности, содержания НгО-), N0, О2, а также к снижению температуры, скорости течения, замороженной скорости звука, замороженного числа Маха и содержания ЫОг. [c.172]