Бета-эффект

Основная задача книги состоит в том, чтобы понять природу циркуляции в атмосфере и океане и определить особенности формирования распределений таких физических величин, как, например, температура. Ее распределение можно рассматривать (следуя Галлею) как результат соревнования между Солнцем, нагревающим тропики сильнее, чем полюсы (и создающим таким образом горизонтальные контрасты), и силой тяжести, которая стремится устранить контрасты и осуществить такое приспособление, при котором более теплая жидкость всегда находится выше более холодной. Это соревнование усложняется такими эффектами, как вращение Земли, изменение угла между вектором силы тяжести и осью вращения (бета-эффект), различием свойств воздуха и воды. Поэтому мы начинаем изложение с наиболее простых ситуаций и будем вводить усложняющие их эффекты поочередно. [c.8]

Квазигеострофическое приближение более детально рассмотрено в гл. 12, где учитываются также эффекты изменения параметра Кориолиса с широтой (бета-эффект), нелинейные эффекты й эффекты трения. Оказывается, что условием, прп котором можно пренебречь бета-эффектом для однородного потока со скоростью и над рельефом с горизонтальным масштабом I, является неравенство <( У/ 3) /2 из которого получается, что квазигеострофический режим, рассмотренный в разд. 8.8, охватывает диапазон и/ [ Ь С На широте в 45° этот диапазон характеризуется отношением наибольшего горизонтального масштаба к наименьшему, равным (700/0) , где и измеряется в метрах в секунду это довольно узкий интервал (отношение равно 8) для атмосферы, но весьма широкий (отношение равно 80) для океана, для которого получаем типичные значения между 1 и 80 км. [c.392]

Методика изучения радиоактивных явлений основана главным образом на некоторых эффектах, вызываемых альфа-(а), бета-(р) н гамма-(у)-лучами (III 2). Сюда относится прежде всего фосфоресценция многих твердых веществ, в частности кристаллического ZnS. Если покрыть им, например, картон и затем приблизить к последнему радиоактивный препарат, то в темной комнате ясно наблюдается свечение такого экрана. При помощи лупы или микроскопа с небольшим увеличением легко заметить, что свечение слагается в основном из отдельных вспышек (сцинтилляций), обусловленных ударами о вещество экрана а-частиц. Особенно удобно наблюдать сцинтилляции в спинтарископе, конструкция которого показана на рис. XVI-1 А — радиоактивное вещество, —экран, В— увеличительное стекло). Сами по себе сцинтилляции являются наиболее наглядным доказательством реальности существования атомов (III 1). [c.489]

В любом случае электродиализ сопровождается эффектом Бет.е — Торопова на анодной мембране скапливается растворитель и концентрация коллоида понижается, тогда как у катодной мембраны коллоид концентрируется (см. рис. 220). Это явление используется для концентрирования и отделения высокомолекулярных веществ и называется электродекантацией. [c.203]

Помещают образец радиоактивного вещества, соответствующим образом укрепленный для удобства счета, под выбранным для данного случая счетчиком. Проводят определение активности образца отдельно и последовательно, применяя по крайней мере 6 листков алюминиевой фольги различной толщины в пределах от 10 до 200 мг/см и отдельный поглотитель толщиной не менее 800 мг/см . Для уменьшения эффекта рассеяния света образец и поглотители должны как можно ближе располагаться к детектору. Получают истинные значения бета-излучения при различных поглотите- [c.76]

Кажется маловероятным, чтобы одного присутствия 5 было достаточно, чтобы вызвать специфический эффект. Кроме того, авторы установили, что продукты распада 5 и общее количество бета-радиации, получаемое катализатором, не оказывает никакого влияния. Последнее было также подтверждено и в упоминавшихся выше работах американских авторов [46], в которых было показано, что предварительное облучение катализатора дозами гамма-лучей эв/г не изменяет каталитической активности. [c.186]

Взаимодействие бета-частиц с веществом является более сложным, чем соответствующее явление в случае гамма-лучей. Здесь следует рассмотреть три эффекта, перечисленные в порядке их значения смещение атомов, тормозное излучение и ионизация. [c.194]

Рассмотрим эффекты, которые возникают при действии электронов с энергией меньшей нескольких сот электрон-вольт. Мы уже видели, что эти электроны уносят более 80% общей энергии, рассеянной при действии различных видов радиации, за исключением испускания быстрых нейтронов в присутствии тяжелых элементов мишени. Следует напомнить, что эти электроны получаются 1) под действием гамма- и бета-излучений в результате большого числа последовательно идущих процессов 2) под действием протонов, дейтонов и альфа-частиц после небольшого числа последовательных процессов и 3) непосредственно под действием облучения осколками деления. [c.210]

НИИ для избыточных свободных носителей тока. Эти вопросы будут рассмотрены в разделе III, В, 2. Порядок величины возникающих эффектов для данного количества рассеянной энергии зависит также от вида радиации. Допустим, что рассеянию подвергается как и в больщинстве опытов, описанных в экспериментальной части, энергия в количестве эе/г. Было показано, что при дозе такого порядка протоны, дейтоны или альфа-частицы образуют от 10 до 10 дефектов на грамм, тогда как при соответствующей дозе бета-излучения эта величина составляет от 10 до 10 . [c.217]

Электронные нарушения с большой продолжительностью жизни происходят в результате захвата ловушкой свободных носителей тока. Возникающие эффекты зависят как от природы, так и от числа существующих прежде примесных уровней и от уровней, образующихся при облучении. Эти эффекты проявляются в значительном изменении равновесной концентрации свободных носителей тока обоего рода. Только электронными нарушениями можно объяснить активацию катализатора под действием гамма- и бета-лучей, которые вызывают лишь очень небольшое число структурных дефектов. [c.227]

Этот эффект не имеет места в присутствии Оз, который, по Непоренту, тушит флуоресценцию бета-нафтиламина. [c.335]

Это позволяет (если пользоваться простой наглядной схемой) одному ( -электрону в ионе избегать тех областей, где электростатическое отталкивание, обусловленное лигандами, наиболее велико (т. е. вдоль осей х, г/ и г) и тем самым концентрироваться в областях между лигандами (т. е. вдоль линий, направленных к ребрам куба). Это наглядное рассмотрение нельзя принимать буквально, так как плотность 1 д электрона одинакова в центре грани октаэдра (т. е. вдоль линий, направленных к вершинам куба) и в середине ребра октаэдра. Такое разделение -уровня свободного атома (рис. 28, а) на два уровня (рис. 28, б) лежит в основе рассмотрения спектров и магнетизма большинства неорганических комплексов. На рис. 28 этот эффект изображен в виде диаграммы. Два уровня называются обычно [191] е и у (или у5 и Тз обозначениях Бете [18]), а полная таблица соответствия между символами Бете и Малликена [137] дана ниже (табл. 46). [c.224]

До сих пор для регистрации радиоактивного излучения наиболее часто используются самогасящиеся газоразрядные счётчики ( счётчики Гейгера ), работающие в режиме тлеющего разряда. Эти детекторы изготавливаются в виде цилиндра, по оси которого расположена тонкая нить, являющаяся анодом, а стенки являются катодом (стенки выполняются либо из металлического сплава, либо из стекла, на внутреннюю поверхность которого нанесён металл или графит). При правильном выборе напряжения на аноде попадание даже одного электрона внутрь детектора вызывает лавинную ионизацию, распространяющуюся вдоль всей длины нити. Амплитуда импульса при этом не зависит от первичной ионизации. Для прекращения разряда применяются специальные добавки (гасящие добавки). Детекторы, выполненные с окошком в торцевой части, закрыты листком слюды, являются селективными для регистрации бета-излучения, так как альфа-частицы задерживаются слюдой, а эффективность регистрации гамма-излучения (которая определяется вероятностью ионизации рабочей среды счётчика вследствие фото-эффекта, комптон-эффекта или образования пары электрон-позитрон) при относительно малых энергиях невелика. При уменьшении толщины слюды будет частично регистрироваться и альфа-излучение. [c.105]

Активация происходит за счет — Г-эффекта атома азота и, естественно, может передаваться в гал<л<а-положение, но не в бета-положение. Аналогично этому лишь одна из метильных групп ди-метилбензимидазола может вступать в конденсацию с альдегидами [177]. [c.153]

В результате испускания бета-частицы, т. е. электрона, один из нейтронов ядра превращается в протон. Действительно, нейтрон (как уже отмечалось) является не чем иным, как протоном, соединенным с электроном. С этой точки зрения -излучение представляет собой потерю электрона, сопровождающуюся высвобождением протона. Хотя этот процесс изображен здесь слишком упрощенно, все же конечный эффект бета-излучения действительно заключается в превращении нейтрона в протон. Изотоп тория, образовавшийся при распаде испускает бета-частицы и гамма-лучи [c.456]

В гл. 8 движение стратифицированной вращающейся жидкости изучается применительно к потоку воздуха над неоднородностями рельефа. Здесь же исследуются вопросы распространения волн на фоне медленно изменяющегося среднего состояния, методы построения лучевой картины, изучаются спектр внутренних волн в океане и влияние волн иа средний поток. В гл. 9 также вводятся вынуждающие силы, связанные с влиянием ветра, приливообразующих сил и притока тепла от Солнца, Примерами вынужденных движений являются инерционные колебания в поверхностном слое океана и ночное струйное течение в атмосфере. Кроме того, в гл. 9 рассматриваются ураганы и характер реакции океана иа шторм. Глава 10 посвящена явлениям, связанным с существованием горизонтальных границ. Исследования динамики жидкости в ограниченном объеме, стимулом для которых послужила работа Кельвина 1879 г., могут объяснить осиовиые особенности разрушительного наводнения на побережье Северного моря в 1953 г. Сходным образом можно исследовать и прибрежный апвеллшн — явление, исключительно важное для рыбного промысла. В главе также обсуждаются другие классы береговых захваченных волн. Дииамика экваториально захваченных волн, рассмотренных в гл. 11, оказывается аналогичной. На примере этих воли с целью изучения квазигеострофических движений вводятся понятия бета-эффекта и приближения бета-плоскости средних широт. В этой главе также рассматривается ци1)куляцпя атмосферы и океана в тропиках. [c.9]

В. Экманом, выдержала испытания десятилетиями и по-прежнему лежит в основе всех новых построений. Сейчас в книгу внесены дочерние теории, ка-саюш,иеся так называемого бета-эффекта (концентрации мощных потоков у западных берегов Атлантического и Тихого океанов), учитывающие неоднородность водных масс в океанах и морях, позволяющие рассчитывать элементы океанических течений по заданному полю ветра над океаном с помощью современных электронных счетных машин. Небольшой специальный раздел посвящен динамике течения Ломоносова, открытого советскими исследователями в экваториальном поясе Атлантического океана. [c.3]

Голько в 1948 г. появилась работа Г. Стоммела [32], в которо было дано ооъяснение этого интересного и важного эффекта, носящего в настоящее время название бета-эффекта . [c.118]

На этом рисунке отчетливо проявилось сгуш ение линий тока к западной границе океана и разрежение их в восточных областях. Изогипсы уровня океана, вычисленные Стоммел ом для того же случая, изображены на рис. 67. Они также сгущаются на западе и разрежаются на востоке. Замечательное явление — бета-эффект — получило свое объяснение. Всегда после разгадки какого-то непонятного явления множеству читателей начинает казаться, что в сущности так оно и быть должно бессмертен прецедент колумбова яйца . Так и в данном случае многие читатели могут отметить, что асимметрию поля линий тока, поля изогипс, поля скоростей течений относительно среднего меридиана надо было бы ожидать, даже не производя выкладок Стоммела . Против такого заявления трудно возразить наличие кориолисовых сил порождает геострофические течения в воздушной и водной среде, которые в чистом виде всегда перпендикулярны к вектору, изображающему градиент давления в среде это относится к полю, в котором параметр Кориолисапостоянен если при перемещении из одной точки меридиана в другую меняется проекция угловой скорости вращения Земли на вертикаль — меняется параметр Кориолиса,— то тем самым вносится асимметрия кориолисова поля относительно средней параллели а эта асимметрия должна вносить асимметрию поля линий тока относительно перпендикулярной оси, т. е. относительно среднего меридиана. Как и на рис. 65, на рис. 67 видна (и притом усилившаяся) асимметрия изогипс относительно средней параллели. [c.121]

При линейном растяжении композитного материла (бет учета эффектов контактного упрочнения и разупроч нения слоев) на основании закона ад/титивности имеем [c.200]

Третий вид бета-процесса — орбитально-электронный захват — заключается в захвате ядром электрона из внеядерной структуры атома и приводит к тем же самым изменениям ядра, что и испускание позитрона. Наиболее вероятен захват электрона ядром из находящегося в непосредственном соседстве от ядра АГ-слоя К-захват), но возможен захват из I- н УИ-слоев. Непосредственно обнаружить процесс электронного захвата более сложно, чем другие бета-процессы. Электронный захват (/(-захват) обнаруживается благодаря вторичным процессам, происходящим в атоме вследствие образования /С-вакансии. При заполнении Л -слоя электроном одного из выщележащих слоев (например, при Ь—/(-переходе) выделяется энергия Е —Е1), что приводит к излучению характеристических рентгеновых лучей, соответствующих атомному номеру 2—1 (т. е. номеру образовавшегося при /(-захвате элемента), либо к вылету электрона с одного из верхних слоев (так называемый эффект Оже). [c.401]

В отличие от других электростатических теорий химической связи здесь центральный ион рассматривается не просто как заряженная частица, строение его внешней электронной оболочки детализируется на основе квантовой механик1г. Модель Бете основана на идее, что в комплексе электроны центрального атома испытывают влияние электрического поля, создаваемого лигандами ( кристаллического поля ). Это приводит к расщеплению уровней энергии внешних электронов центрального иона (эффект Штарка, см. 14). Расщепление терма мало влияет на полную энергию комплексного соединения, но оказывает существен1юе влияние на многие его свойства магнитные, оптические, структурные, термодинамические и кинетические. Эффект расщепления терма зависит не только от числа лигандов, но и от их расположения, т. е. от симметрии поля. [c.237]

Как и электродиализ, электроультрафильтрование сопровождается нежелательным эффектом Бете — Торопова (см. выше). Этот эффект может способствовать денатурации белков на поверхности мембраны. [c.204]

Здесь Ше — масса электрона, М — масса смещенного атома, а Ed — минимальная энергия, которой должен обладать атом, чтобы могло произойти смещение. Больщинство авторов для энергии смещения Ed принимают среднее значение 25 эв [47, 48, 53]. Например, смещение атома водорода возможно под действием бета-излучения с энергией 11 кэв, тогда как для атома алюминия требуется энергия 300 кэв. Для смещения атомов с атомными номерами выще 40 бета-излучение должно обладать энергией больщей, чем 1 Мэе. Рассмотрим смещенный атом. Он обладает энергией, которая, будучи передана соседним атомам, либо вызывает их ионизацию, либо увеличивает колебательную энергию рещетки. Первый механизм эффективен только для энергий, превыщающих определенное и всегда высокое значение он будет рассмотрен позднее (раздел П1, А, 5). Во втором случае энергия накапливается в достаточно малых участках, отчего происходит локальное повыщение температуры это в свою очередь вызывает постоянные перегруппировки атомов в веществе. Данный эффект носит название температурного пика . Обычно различают два случая. [c.195]

Заключения об особенностях процесса обмена энергии возбужденных молекул, приведенные выше, в основном подтверждаются также новыми данными, полученными при помощи так называемого метода стабилизированной флуоресценции, основанного на открытом Б. С. Непорентом [212] явлении усиления флуоресценции ароматических соединений в результате колебательной дезактивации при столкновениях возбужденных молекул с другими молекулами. Б. С. Непорент нашел, что интенсивность флуоресценции бета-нафтиламина 10H7NH2 при возбуждении различными длинами волн увеличивается в присутствии Не, На, N2, СО2, NHs, СНС1я и н. gHja . Позднее аналогичный эффект был обнаружен также в присутствии дейтерия и SFg Бударом и Дюбуа [431, 1182]. См. также [31 [. [c.335]

Вследствие большой длины пробега бета-частиц их химический эффект в газах сравнительно мал. Однако в случае жидких и твердых тел, в которых пробег бета-частиц значительно меньше (на три порядка), результат их химического воздействия на вещество может быть весьма значит хьным. [c.459]

II (111)р и направление [1120] , 1[110]р. Возникает в процессе термической обработки (закалки, старения металлов) сплавов титана с переходными элементами, сплавов на основе циркония, гафния и сплавов урана с цирконием и ниобием, а иногда при эксплуатации этих сплавов в условиях повышенных т-р. Образуется в результате резкого охлаждения (когда происходит без-диффузионпое превращение) или изотермического распада (связанного с расслоением на участки различной концентрации легирующего элемента) метастабильной бета-фазы. Устойчива в критической области определенных электронных концентраций при т-ре ниже 400—500° С. В отличие от обычных мартенситных превращений, присущих сталям и сплавам на основе цветных металлов, образование О.-ф. не сопровождается появлением характерного рельефа на поверхности полированного образца. О.-ф. резко снижает пластичность сплавов, что часто исключает возможность их использования, значительно повышает прочность и упругие св-ва. Образование О.-ф. сопровождается отрицательным объемным эффектом. Кроме того, О.-ф. отличается положительным коэфф. электрического сопротивления. Выявляют ее в основном с помощью электронномикроскопического анализа, рентгеновского анализа, методом электросопротивления и дилатометрического анализа. Лит. Носова Г. И. Фазовые превращения в сплавах титана. М., 1968 Г р а -б и н В. Ф. Основы металловедения и термической обработки сварных соединений из титановых сплавов. К., 1975 М а к-квиллэн А. Д., Макквил-л э.н М. К. Титан. Пер. с англ. М., 1958. [c.115]

В последнее время с ростом числа онкологических заболеваний активно ведутся поиск и исследование радионуклидов, которые обладали бы оптимальными для радиотерапии свойствами. К числу таких свойств относят испускание частиц с высокой линейной передачей энергии при ограниченной длине пробега. Наиболее эффективной считают радиоиммунотерапию (особенно на начальной стадии появления опухолевых клеток) как дополнение к другим традиционным методам. Наиболее подходящими по свойствам считаются альфа-излучатели, благодаря более высокой линейной передаче энергии ( 80 кэВ/мкм) и очень маленькой длине пробега частиц (50-90 мкм), по сравнению с бета-излучателями. Подсчитано, что количество альфа-рас-падов на единицу массы ткани, необходимое для достижения одного и того же терапевтического эффекта, примерно на 3 порядка меньше, чем число бета-распадов, т. е. для полного уничтожения опухолевой клетки достаточно 1-3 прохождений альфа-частицы через ядро клетки. Данные свойства делают альфа-излучающие радионуклиды пригодными для терапии злокачественных опухолей. Исследования показали, что альфа-излучатели успешно можно применять для лечения микрометастазов в начальной стадии развития, лейкемии, рака лёгких. Они также позволяют бороться с такой болезнью как СПИД на стадии, не превышающей образования нескольких клеток. [c.552]

Экспериментальное определение массовых характеристик нейтрино путём изучения двойного бета-распада и исследования потоков нейтрино по методике и технике эксперимента близко примыкает к поискам проявлений так называемой тёмной материи — dark matter . Как отмечалось в разделе 2, из анализа современных астрофизических данных по распределению гравитирующей материи в нашей Галактике, а также из данных по крупномасштабной структуре Вселенной, следует, что около 90% материи во Вселенной находится в форме, которая не наблюдается обычными методами, а проявляется только в гравитационных эффектах — эту скрытую массу называют тёмной материей . [c.40]

Развитие фундаментальной физики слабых взаимодействий опирается на экспериментальные исследования нейтрино, двойного бета-распада ядер и поиски слабовзаимодействующих частиц тёмной материи . Обнаружены и измеряются эффекты осцилляции нейтрино, которые проявляются в изменении флейвора этих частиц. Эти факты невозможно описать в рамках стандартной теории слабых взаимодействий, что доказывает необходимость построения новой теории. Количественная верификация новых теоретических моделей и, в частности, выяснение массовой структуры нейтрино должны быть проведены на основании новых экспериментальных данных. Поэтому экспериментальная физика слабых взаимодействий, в частности, физика этих явлений при низких и средних энергиях — о чём в основном шла речь в настоящем обзоре — сегодня активно развивается. [c.43]

Эти значения не дают хорошего приближения для среднего местоположения синглетного и триплетного термов, так как мы пренебрегли поляризацией. Когда существует внешний электрон, то его поле действует на внутренний электрон, возмущает его волновую функцию и вызывает появление индуцированного дипольного момента, что, в свою очередь, приводит к дополнительному взаимодействию между двумя электронами. Этот поляризационный эффект может быть в принципе подсчитан при помощи теории возмущения второго порядка. Наиболее точными вычислениями поляризационного эффекта являются вычисления Бете ). [c.340]

Швингер сделал попытку построить схему вычитания бесконечностей, основанную на многовременном формализме Дирака (при котором для каждой точки пространства вводится формально своя временная переменная). При этом он получает выражение Бете для смещения 5-терма (с дополнительными членами 1/2—1п 2) и, кроме того, выражение для аномального магнитного момента электрона (см. ниже). Однако подробности этих вычислений до сих пор не опубликованы -). Такой же эффект смещения 5-терма наблюдался Фаулером в спектре ионизованного гелия (Не II) ). Смещение терма 25 оказалось равным [c.408]

Задача нахождения атомных состояний под влиянием внешних полей различной симметрии (т. е. различного расположения лигандов) решена Бете [69]. Основной эффект влияния лигандов на состояния центрального иона — расщепление его термов. Происхождение этого расщепления хорошо известно в квантовой механике под названием Штарк-эффекта. [c.69]

Задача нахождения атомных состояний под влиянием внешних полей различной симметрии (т. е. различного расположения лигандов) решена Бете [50]. Основным эффектом влияния лигандов на состояния центрального иона является расщепление его термов. Происхождение этого расщепления хорошо известно в квантовой механике под названием Штарк-эффекта. В настоящем разделе мы предлагаем простую и наглядную интерпретацию этого явления (более подробно этот вопрос рассмотоен в разделах УП1.2, УШ. З и 1Х.4). [c.36]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология