Закон теплоотдачи Ньютона

Количество теплоты dQ (кВт), отдаваемое стенкой в жидкость, рассчитывают по закону теплоотдачи Ньютона [c.720]

Это уравнение, известное в основном как закон теплоотдачи Ньютона, используется при анализе всех форм конвективного теплообмена. Для ламинарного течения жидкости в слое ограниченной толщины вблизи поверхности твердого тела теплопередача может быть выражена через температурный градиент теплоносителя в непосредственной близости от поверхности [c.12]

ЗАКОН ТЕПЛООТДАЧИ НЬЮТОНА [c.22]

При выполнении работы [325] на стенде моделировались условия охлаждения вытягиваемых изделий с помощью нихромовой пластины, нагреваемой электрическим током. Температура поверхности пластины измерялась радиационным пирометром. Коэффициент теплоотдачи определялся из кривых распределения температуры по высоте пластины. Зависимость а от температуры в интервале 400—700° С оказалась небольшой, и поэтому возможно применение закона теплоотдачи Ньютона =аГ. [c.197]

Закон Ньютона. Основным законом теплоотдачи является закон Ньютона, согласно которому количество тепла dQ, переданное от теплообменной поверхности к окружающей среде или, наоборот, от окружающей среды к теплообменной поверхности, прямо пропорционально поверхности теплообмена Р, разности температур поверхности и окружающей среды и времени х, в течение которого осуществлялся теплообмен, т. е. [c.133]

Со сложным механизмом конвективного теплообмена связаны трудности расчета процессов теплоотдачи. Точное решение задачи о количестве тепла, передаваемого от стенки к среде (или от среды к стенке), связано с необходимостью знать температурный градиент у стенки и профиль изменения температур теплоносителя вдоль поверхности теплообмена, определение которых весьма затруднительно. Поэтому для удобства расчета теплоотдачи в основу его кладут уравнение относительно простого вида, известное под названием закона теплоотдачи, или закона охлаждения Ньютона [c.277]

Закон теплоотдачи. Вследствие сложности точного расчета теплоотдачи ее определяют по упрощенному закону. В качестве основного закона теплоотдачи принимают закон охлаждения Ньютона, по которому количество тепла с1С , отданное элементом поверхности тела с1Р с температурой в окружающую среду с температурой 1- з а время й-., прямо пропорционально разности температур ж) и величинам <1Р и с1х [c.300]

Выше, при рассмотрении конвективного теплообмена, тепловой поток, в целях упрош,ения, бы.о выражен через простое уравнение теплоотдачи (закон охлаждения Ньютона), и сложность задачи заключалась в отыскании для каждого частного случая числовых значений коэффициентов теплоотдачи а. Аналогично при рассмотрении массопередачи количество вещества, переносимого из одной фазы системы в другую, мы выразили простым обшим уравнением массообмена таким образом с (ожность решения задачи массообмена осталась для нахождения числовых значений коэффициентов массопередачи Ку и [c.473]

Обычно расчет скорости процесса теплоотдачи осуществляют с помощью эмпирического закона охлаждения Ньютона, который в дальнейшем будем называть уравнением теплоотдачи [c.278]

По аналогии с эмпирическим законом охлаждения Ньютона (или уравнением теплоотдачи) уравнение массоотдачи имеет следующий вид [c.17]

Это выражение часто называют законом теплопередачи Ньютона. В действительности его следует рассматривать не как выражение какого-либо закона природы, но просто как определение коэффициента теплоотдачи. [c.29]

Основным законом теплоотдачи является закон охлаждения Ньютона, согласно которому количество теплоты Q, переданное (или полученное) от теплообменной поверхности к окружающей среде, прямо пропорционально поверхности теплообмена Р, разности температуры поверхности /ст и температуры окружающей среды tl, а такл< е времени х, в течение которого идет теплообмен [c.187]

Соотношение (9.2) обычно называют законом охлаждения Ньютона . В действительности, конечно, это не закон, а всего лишь определение величины а, которая носит название коэффициента теплоотдачи. [c.244]

Совершенно очевидно, что то же самое определение коэффициента теплоотдачи могло быть использовано и в случае, если бы поток отдавал свое тепло твердой стенке. Соотношение (13.1) иногда называют законом охлаждения Ньютона (см. также стр. 244 и 263). Однако такую терминологию вряд ли можно считать удачной, поскольку в действительности выражение (13.1) не отражает никакого [c.364]

Для описания теплообмена между жидкостью (газом) и поверхностью твердого тела применяется закон теплоотдачи [см. (1,31)] Ньютона — Рихмана, который может быть записан в виде [c.125]

Интенсивность отвода теплоты от рассматриваемого объема топлива, ограниченного поверхностью 5", зависит от температуры по закону теплоотдачи (закону Ньютона) [c.101]

Коэффициент теплоотдачи а зависит от режима движения среды, ее скорости, температуры и теплофизических свойств, формы и размеров элементов поверхности теплообмена. Если температуры среды и стенки, а также коэффициент теплоотдачи изменяются вдоль поверхности, то используют дифференциальную форму записи закона Ньютона в виде уравнения (IX,3), в котором коэффициент а носит локальный характер. Поскольку вынужденная и свободная конвекции всегда сопутствуют друг другу, коэффициент теплоотдачи а отражает влияние на передачу тепла конвекцией обоих этих факторов. С увеличением скорости среды и уменьшением разности температур отдельных участков среды роль вынужденной конвекции в теплопереносе возрастает. При прочих равных условиях увеличение разности температур стенки и среды позволяет передать большее количество тепла. [c.162]

Кинетика переноса теплоты от жидкости к стенке или от стенки к жидкости (теплоотдачи) выражается так называемым законом Ньютона, согласно которому [c.277]

Конвективная теплоотдача является основной формой переноса тепла от ТПЭ и, согласно закону Ньютона — Рихмана, может быть представлена в следующей форме [c.678]

Определим конвективную составляющую теплового потока, отводимого через токоподвод. Согласно закону Ньютона — Рихмана, процесс конвективной теплоотдачи описывается выражением [c.681]

При конвективном теплообмене между стенкой и теплоносителем, удельный тепловой поток по закону Ньютона пропорционален коэффициенту теплоотдачи и разности температур стенки и теплоносителя [c.125]

Основной характеристикой интенсивности теплообмена, подлежащей опытному исследованию, при конвективной теплоотдаче в щелевидных каналах является коэффициент теплоотдачи. Для определения коэффициента теплоотдачи наиболее надежным и самы.м распространенным является метод стационарного теплового потока с использованием закона Ньютона — Рихмана [c.130]

Граничные плоскости продукта отдают тепло в замораживающую среду по закону Ньютона. Это видно из дифференциального уравнения теплообмена, характеризующего процесс теплоотдачи на границе продукта при одновременном внутреннем переносе тепла [c.115]

При конвекции носитель энергии — движущаяся среда (теплоноситель). Различают выкужденную конвекцию, обусловленную действием внеш. силы (напр., создаваемой насосом, вентилятором), и естественную, движущая сйла.к-рой — различие между плотностями теплоносителя, обусловленное Изменением т-ры в объеме среды. Конвективный Т. заключается в теплоотдаче, т. е. в переносе теплоты из объема подвижной средй к граничащей с ней стенке (или в противоположном направлении) или к другой, не смешивающейся подвижной среде. Кинетика конвективного Т. описывается законом охлаждения Ньютона О = aFAi, где а — коэф. Теплоотдачи [в Вт/(м К)], Дi — разность т-р жидкости в ее объеме и на пов-сти стенкн (в К). Кинетич. характеристика-,процесса а зависит от теплофиз. св-в среды, условий ее движения и мощности внутр. источников (хим. или ядерные р-ции). [c.563]

Закон охлаждения Ньютона. Вследствие сложности точного рас- чета теплоотдачи желательно принять для расчетов возможно более простой закон. В настоящее время в качестве основы тепловых расчетОз принимают закон охлаждения Ньютона, согласно которому количество Тепла йО, отданное элементом поверхности тела йР с температурой /,,т. в окружающую среду стемпературой за время т, прямо пронор)цио [c.259]

Закон теплоотдачи. Вследствие сложности точного расчета теплоотдачи ее определяют по упрощенному закону. В настоящее время в качестве основного закона теплоотдачи принимают закон охлаждения Ньютона, по которому количество тепла dQ, отданно е эле-м е н т о м п о в е р X н о с т и т е л а с т е м п е р а т у р о й ст. в о к р у-жающую среду с температурой за время йГт, п р я м о пропорционально разности температур ( т. — ж) и в е л и ч и н а м и йт [c.293]

Существующая методика расчета теплообменников построена на предположении линейной зависимости левду величинами(Ш.15).На этом основании считают,что чем больше площадь теплоотдачи/ , тел1 больше производительность т. Рис.Гй.Ю наглядно опровергает такое утверждение.На рис.Ш.4 показана опытная кривая т Она показывает, что изменение т не пропорционально К- . Так,при переводе аппарата ПТУ-5 с водяного обогрева (А"у =4,12) на паровой()( т =1) т увеличилась в 130 раз соответственно А изменился в 32 раза.Отсюда следует, что зависимость меаду величинами(1И.15) в поточных аппаратах не линейная,а степенная.Представление о линейной зависимости заимствовано из закона охлавдения Ньютона.На основе охлаждения нагретой железной болванки Ньютон написал уравнение йО. =. [c.54]

В качестве простейшего примера сложного теплообмена можно указать а теплоотдачу станки, омываемой потоком жидкости или газа. В зависимости от соотношения температур стенки и жидкости тепловой поток может быть направлен от стенки к жидкости или наоборот ( рис. 2-1). В данном случае отдача тепла стенкой совершается всеми тремя опособам-и — теплопроводностью, конвекцией и излучением, закон, ее весьма сложен и зависит ОТ многих факторов. Однако его можно сформачуровать и весьма коротко, аналогично закону охлаждения Ньютона [c.14]

Процесс неизотермического вытеснения нефти горячей водой с учетом теплообмена с окружающей средой рассмотрен в [И] в предположении вьшолнения закона Ньютона для интенсивности теплообмена. Система записана в инвариантах Римана. Найдены законы движения фронтов вытеснения. Получены автомодельные асимптотики решения при конечном коэффициенте теплоотдачи. Получен первый интеграл движения фронтов вытеснения с использованием закона сохранения массы. Показано, что с увеличением темпа нагнетания теплоносителя нефтеотдача возрастает. Эта же задача рассмотрена в [36], где методом характеристик рассчитаны [c.181]

Физическая модель этой схемы следующая движущийся со скоростью кусковой материал, имеющий одинаковую температуру и высоту Н , вступает в теплообмен с газом, температура которого на входе в слой равна Скорость газового потока на свободное сечение оценивается величиной , а его толщина При упрощенном рассмотрении процессов теплообмена в слое кусковых материалов используют двумерную схему расчета (см. кн. 1, гл. 5, п. 5.2) и исходят из следующих допущений слой кусковых материалов однороден по своему фракционному составу тепловой поток от газа к кускам в любой точке слоя пропорционален разности температур между газом и поверхностью кусков, т.е. определяется законом Ньютона коэффициент теплоотдачи от гдаа к кускам одинаков не только для всех точек поверхности куска, но и по всей высоте и сечению слоя теплофизические свойства кусков слоя и газа не зависят от температуры и принимаются средними передача тепла в газе и в слое от куска к куску путем теплопроводности отсутствует изменения в объеме газа и слоя, связанные с изменениями температуры, невелики, что позволяет пренебречь ими потоки газа и кусковых материалов равномерно распределены по сечению аппарата и расходы их неизменны стенки аппарата, где размещается слой, непроницаемы для газа и идеально теплоизолированы. [c.162]

В первом случае при пренебрежимо малом изменении температуры греющей жидкости и малом термическом сопротивлении между ней и стенкой можно считать, что температура поверхности приблизительно [постоянна (4т = onst), т. е. заданы граничные условия I рода. Изменяя температуру теплоносителя, мы будем менять величину температурного напора 0 = — to- Козффит циент теплоотдачи для данной жидкости при определенных давлении и площади поверхности будет зависеть только от 0, а плотность теплового потока — определяться из закона Ньютона q = = а0. [c.35]

При электрсобогреве независимо заданной является плотность теплового потока от нагревателя к жидкости (граничные условия П рода), температурный напор 0 будет определяться условиями теплообмена, а коэффициент теплоотдачи— также законом Ньютона. [c.35]

Анализ системы, состоящей из уравнения (2.44) и кинетического уравнения реакции первого порядка, проведен в работах [96, 97]. Такой подход удобно использовать для моделирования процессов получения крупногабаритных блоков, так как часто из-за низкой теплопроводности режим их получения близок к адиабатическому (число БиоСО, ). Более полная постановка задачи моделирования процесса химического формования в форме дается анализом режимов работы периодического реактора без смешения при нестационарно протекающих химических процессах и кондуктивном теплопереносе. Один из вариантов расчета может быть выполнен при следующих допущениях [98] реакция, протекающая в рассматриваемой области, является одностадийной и необратимой теплопередача в зоне реакции осуществляется путем теплопроводности движение реагирующего вещества и связанный с ним конвективный механизм передачи тепла отсутствуют исходное вещество и продукты реакции находятся в одном фазовом состоянии, т. е. протекание реакции не сопровождается фазовыми превращениями лраиица рассматриваемой области непроницаема для вещества теплообмен на границе раздела происходит по закону Ньютона величины, характеризующие физические свойства вещества (теплопроводность, теплоемкость, плотность), химическую реакцию (энергия активации, предэкспоненциальный фактор, тепловой эффект) и условия протекания процесса (давление, температура окружающей среды, форма и размеры области, коэффициент теплоотдачи), в ходе процесса не изменяются. [c.54]

Некоторые вопросы сложного теплообмена между поверхностью твер-1.0Г0 тела и омывающей внешней средой могут быть сведены к реше-шям задач нестационарной теплопроводности внутри тела при гранич-1ЫХ условиях третьего рода с переменными эффективными коэффици- нтами теплоотдачи, зависящими от времени. Если рассмотреть радиа-1ИЮ и конвекцию, то тепловой поток, идущий с охлаждаемой поверх-1ости теплообмена, формируется в соответствии с законами Ньютона я 1]тефана—Больцмана двумя слагаемыми [c.161]