Показатель поглощения интегральный

В табл. 3 приведены примеры расчетов ПИ и СЭ отдельных сераорганических соединений. Как видно из табл. 3, при определении ПИ и СЭ были использованы различные растворители, оптически прозрачные в области исследования веществ и не оказывающие сильного химического воздействия на эти вещества. Таким образом, можно сказать, что значения интегрального удельного показателя поглощения исследуемого сераорганического соединения практически (в пределах ошибки определения) не зависят от применяемого растворителя, удовлетворяющего приведенным выше условиям. [c.127]

Наряду с положением полос поглощения существенной характеристикой веществ является интенсивность полос поглощения, которая может быть охарактеризована в спектрах величиной показателя поглощения (ч) или величиной интегральной интенсивности поглощения (А), равной площади огибаемой кривой поглощения. [c.39]

Рис. 6.33. Зависимость интегральной степени черноты эталонного слоя сажистых частиц факела от показателей поглощения (хХ (а), б) и температуры Т Л/. Ф — область е для мазутного факела Р.Ф — то же, для реформированного факела природного газа [6.1,6.8]

С помощью этой формулы подсчитаны спектральные степени черноты слоя сажи пламени е , распределение энергии излучения по длинам волн (расчеты по формуле Планка с учетом (рис. 6.32), определены интегральные степени черноты слоя (рис. 6.33) в функции показателя поглощения [ц — концентрация сажистых частиц, г/м 5 — длина луча (толщина слоя), м]. [c.551]

С применением метода эффективной длины волны [6.28] и использованием формулы (6.116), была получена для сажистых частиц пламени приближенная формула для интегрального показателя поглощения [6.1] [c.551]

Интегральный показатель поглощения мелких сажистых частиц пламени рассматривали в функции приведенного показателя поглощения [6.1,6.8] (здесь — концентрация сажистого углерода, приведенная к нормальным условиям). Коэффициент при этом находили по формуле Бугера - Бера из значений степени черноты е , рассчитанных по формулам (6.116)-(6.118). [c.552]

Из рис. 6.35 видно, что интегральная степень черноты слоя сажистых частиц сравнительно быстро возрастает при увеличении показателя поглощения до (х5 = 1,5+2,0 г/м [ц, = 10+15 г/м ], после чего с увеличением рост е . в значительный степени замедляется. Так как уже при 1x5 = = 0,7+0,8 г/м в области видимых лучей практически достигается излучение абсолютно черного тела (см. рис, 6.32 и 6.35), то дальнейший рост с увеличением ixS происходит за счет подтягивания излучения в инфракрасной области спектра. [c.553]

КОЭФФИЦИЕНТЫ ЭЙНШТЕЙНА [1] И ИНТЕГРАЛЬНЫЕ ПОКАЗАТЕЛИ ПОГЛОЩЕНИЯ [c.28]

Интегральные показатели поглощения и силы осцилляторов некоторых колебательно-вращательных полос [3] [c.33]

В приведенных формулах символ S обозначает интегральный показатель поглощения а со — волновое число o j в центре линии. Полная светимость изолированной спектральной линии равна [c.48]

Предполагая правильность значений интегральных показателей поглощения и ширины линии, приведенных на фиг. 4.7 и 4.8, проверьте графики спектральных коэффициентов поглощения и вычислите интегральные светимости линий для / Х=100. [c.65]

Таким образом, когда оптическая плотность X приближается к нулю, предельный угловой коэффициент графика зависимости Кь/Нщ от оптической плотности равен интегральному показателю поглощения. Экспериментальные условия, при которых применяется (6.3), соответствуют, очевидно, линейным частям кривых роста (см. фиг. 4.6), где сходятся кривые, рассчитанные для различных параметров формы линий а. [c.78]

Ясно, конечно, что при значениях а либо очень болт.ших (например,>10), либо близких к нулю, для определения интегрального коэффициента поглощения с помощью кривых роста снова достаточно простой оценки интегрального показателя поглощения. [c.81]

Ha фиг. 6.10 графически представлены результаты примерных расчетов с помощью формулы (6.12) показателя для основной колебательновращательной полосы СО при давлении рт = 49 ата. Каждый график, использованный для получения зависимости от со, является строго линейным по крайней мере при средних значениях X. Утверждение, что величины Р , нанесенные на этой фигуре, точны, может быть проверено ссылкой на первоначальное определение интегрального показателя поглощения для основной колебательно-вращательной полосы, а именно [c.95]

Так как парциальные давления СО при измерениях интегрального показателя поглощения в первом обертоне СО обычно велики, то адсорбционно-десорбционные явления не вносят измеримых ошибок. [c.98]

Обширные перспективы в этом плане открывает метод интегральной электронной спектроскопии. На основе обойцения обширного эмпирического и теоретического материала М.Ю.Доломатовым установлена квазилинейная связь физико-химических, зависящих от электронной структуры инградиентов, характеристик многокомпонентных химических систем с удельными показателями поглощения в видимой и/или ультрафиолетовой области [46,47]. Закон квазилинейной связи имеет вид [c.16]

Энергия эффективных молекулярных орбиталей,охватывающих множество комплексов ЖС линейно связана с интегральными удельными показателями поглощения Г 2 J. Все три свойства отражены на рисунка. Ниже цроанализцруам эти моменты более детально. [c.105]

С целью усфанения этих недостатков для дальнейшего использования разработанных моделей спекфов в зональных расчетах В. Г. Лисиенко совместно с Ю. А. Журавлевым [6.1, 6.2] был предложен метод коррекции по интефальным характеристикам (метод Лисиенко - Журавлева — ЛЖ-метод). Вначале с использованием интегрального показателя поглощения полосы z а , и ширины полосы Асо находится расчетная спекфальная (усредненная в пределах каждой полосы) е и интефальная 8 степени черноты газов [c.545]

От вероятности наблюдения частоты между —и v-yy i A-dy всегда моншо перейти к спектральному показателю поглощения, выраженному в соответствующих единицах, так как показатель поглощения должен быть прямо пропорционален /(IV —у ц ). Коэффициент иропорцио-нальиости можно опреде,лить, проинтегрировав показатель поглощения по всей спектральной линии и отождествив этот интеграл с интегральным показателем поглощения. [c.39]

Пусть /щ —спектральная плотность падающего потока, /и —снек-тральная плотность прошедшего потока, спектральный показатель поглощения и X— оптическая плотность. Интегральный коэффициент про-нускахгия определяется тогда выражением [c.67]

Численное определение абсолютных значений наблюдаемых спектральных показателей поглощения было выполнено рядом авторов [5—8]. В частности, максимальные значения наблюдаемых показателей поглощения и ширина спектральных линий с дисиерсионным или допплеровским контуром были рассчитаны [8] как функции отношения аппаратной ширины щели к полуширине линии и максимального значения истинного показателя поглощения. Аппаратная функция предполагалась гауссовой или дисперсиоппой формы. В дополнение к искажению контуров линий рассматривались также малые (5% и менее) абсолютные ошибки П1)и измерениях интегральных показателей поглощения [8]. Хотя ошибки при оценках интегральной интенсивности понятны только применительно к расчетам, включающим онределенный допуск для инструментальных потерь, следует помнить, что для гауссовой или дисперсионной аппаратной функции и реальных показателей поглощения интервал сканироваиия, требуемый для удовлетворения условий, установленных в разд. 5.1, бесконечно широк. [c.75]

Следовательно, интегральный показатель поглощения 15 можно определить из кол1хчественных измерений коэффициента поглощения нри условиях, когда применимо выражение (5.8). [c.78]

Интегральный показатель поглощения [4,5] можно получить, определяя сначала параметр 8, который равен интегралу от натурального логарифма отношения наблюдаемой спектрально1г интенсивности 1° иадаюи его излучения к наблюдаемой спектральной интенсивности /2, прошедшего из-лучепия, а затем наклон графика зависимости 58 от величины оптггческого пути X. Применяя снова методику и обозначения, использованные в гл. 5,. получим [c.78]

Эксперименты no исслодованшо уширения за счет даилопия вьшолняются в предположении, что интегральный показатель поглощения ire зависит от полного давления. Это предположение jfo оправдывается для некоторых полярных молекул. Количественные данные, иллюстрирующие влияние давления на показатели поглощения, приведены в разд. 6.11. [c.78]

Для СО при температуре 300° К интегральный показатель поглощения вращательной линии /=6—> = 7, принадлежащей основной колебательно-вращательной полосе (я=0—>и=1), им еет значение 6 ==9,98 см -атлГ при стандартных температуре и давлении [5, [c.82]

Так как целью исследований попгощения в инфракрасной области является измерение полного поглощения, а не селективной адсорбции газов металлами, то обоснованность предло кенного механизма изменения состава газа несущественна. Важно, одпако, так исправить или исключить ошибки, связанные с изменением концентрации, чтобы достичь совпадения между значениями концентрации, измеренными непосредственно (на масс-спектрометре) и вычисленными по парциальным давлениям. Так как основной проблемой является подбор изолирующего материала, пригодного для полного предотвращения адсорбции, то, вообще говоря, целесообразно отказаться от попыток измерения интегрального показателя поглощения путем экстраполяции к пулевой оптической плотности. Вместо этого следовало бы использовать методику, связанную с применением больших полных давлений. Это дало бы возможность провести измерение абсолютной интенсивности при оптических плотностях, достаточно больших для того, чтобы можно было пренебречь изменениями концентрации, обусловленными адсорбционно-десорбционными явлениями. [c.92]

Значение Оо1, полученное графическим интегрированием из фиг. 6.10, равно 230 см -атм . Этот результат находится в удовлетворительном сог.ласии с оценкой ащ==237 см - атм , сделанной с помощью графиков, приведенных на фиг. 6.6—6.8. Непосредственное определение интегрального показателя поглощения как интеграла от спектрального показателя поглощения представляет до некоторой степени трудоемкую операцию. Обнаруженное изменение с частотой со может быть объяснено с помощью аналитического метода, описанного в разд. 11.8. [c.95]

Сводка измерении интегральных показателей поглощения инфракрасных колебательно-вращатольиых полос некоторых молекул [c.101]

Молекула Центр полосы, С.Ч-1 Интегральный показатель поглощеттия, С.Н--2. атпл1-1 Источник Молекула Центр полосы, СЛ1-1 Интегральный показатель поглощения, СЛ1-2 атл1-1 Источник [c.101]

Главный источник ошибок в данных исследованиях обусловлен погрешностью оценки малых длин камеры. При более высоких давлениях (соответствующих большим значениям р1 для данной длины камеры) наблюдаемые значения 99/2,303 с ростом р1 увеличиваются, как видно, несколько быстрее, чем линейно, вероятно, потому, что эффективная длина камеры с повышением давления слегка возрастает. Мы оцениваем вероятные пределы точности для исиользованных д,1[ип камер как 10% от приведенных значений тогда соответствующие р 1зультаты для интегрального показателя поглощения должны быть действительны с точностью +20%. [c.105]

Выше предполагалось, что интегральные показатели ноглощения колебательно-вращательных полос пе зависят от полного давления (инертного газа) и роль давления проявляется только в упшренни спектральных линий, приводящего к изменению их профиля. Это иредноложение, но-видимому, с хорошим прибли/кеипем оправдано для неполярных молекул вплоть до давлений, достаточно больших для того, чтобы дать полное перекрытие топкой вращательной структуры. С другой стороны, для полярных молекул нри изменении полного давлештя интегральный показатель поглощения может заметно меняться [32—37]. [c.105]

Экспериментальные результаты, полученные для полосы метана, лежащей в области 3,3 лкж, показали, что при избыточных давлениях порядка 50 атм интегральный иоказатель поглощения линейно увеличивался с ростом парциального давления неактивного разбавителя (аргон, гелий или азот). Если в качестве уширяющего газа применялся азот, то при давлении бОО атм значение интенсивности примерно на 20 % превышало интенсивность для свободной молекулы метана, которая оценивалась по продельному значению абсолютной интенсивности, полученному путем экстраполяции к нулевому давлению кривой зависимости измеренных значений интегралыюго показателя поглощения от давления. [c.106]

В.работе [32] обнаруженное увеличение интегрального показателя поглощения в инфракрасной области иринисывается влиянию искажения распределения электронов в поглощающей молекуле нри ее соударениях с молекулами неактивного в инфракрасной области газа, который обычно при- [c.106]

Ранние экспериментальные исследования интенсивности полос ОН. Абсолютные интенсивности спектральных линий ОН, принадлежащих электронному переходу 2— >41, были измерены в работе [7], где определялись интенсивности отдельных линий в поглощении равновесным источником ОН служил нагретый водяной пар. Спектр наблюдался во втором порядке дифракционного спектрографа с фокусным расстоянием 6,4 м. Значение константы равновесия для диссоциации водяного пара, имеющее существенное влияние на предполагаемое число молекул ОН на нути светового луча и, следовательно, на измеряемый интегральный показатель поглощения, взято из [38, 39]. Позднее константа равновесия была найдена в работе [7], где для определения температурного коэффициента диссоциации воды использовалась сила линий поглощения ОН. Новое значение энергии диссоциации для процесса НдО—>11Н-0Н было найдено равным 118,2 4 0,7 ккал1моль, что примерно на 3 ккал1молъ выше, чем в более ранних измерениях. Это изменение константы равновесия соответствует уменьшению в 4,2 раза величины концентрации ОН, использованной нри количественных определениях интенсивности. Ранние оценки значений / для линий ОН должны быть соответственно увеличены в 4,2 раза [7]. [c.107]

В работе [8] определен интегральный показатель поглощения некоторых линий ОН в предположении, что термохимическпе данные, приведенные в [7], верпы. Эта работа служит хорошей иллюстрацией трудностей, присущих количественным спектроскопическим исследованиям свободных радикалов, подобных ОН. [c.107]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология