Жидкость невязкая идеальная

При безвихревом движении невязкой (идеальной) жидкости rot V = 0. Тогда [c.33]

Как показали расчеты, основанные на экспериментальных данных, уравнение количества движения для вязкой жидкости будет таким же, как и для невязкой (идеальной) жидкости. Будет справедливо и преобразованное уравнение (35). [c.32]

Уравнение Бернулли для невязкой (идеальной) несжимаемой жидкости [c.16]

Такой идеализированный реактор предполагает движение невязкой (идеальной) жидкости. [c.103]

Многие технически важные задачи связаны с исследованием движения сред, обладающих незначительной, но всегда конечной вязкостью. В отличие от этого представление об идеальной жидкости основано на полном исключении всех проявлений вязкости. Идеальная жидкость — это жидкость невязкая. [c.14]

Тогда для некоторого объема невязкой (идеальной) жидкости, движущейся без трения, выделенного сечениями I и II в потоке (рис. 22), удельная энергия жидкости сохраняет свою величину, и согласно уравнению (30) [c.45]

Как уже отмечалось (см. гл. 4) потерями давления в сечениях перед решеткой и за ней можно пренебречь по сравнению с потерями в решетке, т. е. жидкость в этих областях можно считать идеальной (невязкой) и учитывать только потерн давления и нарушения потока, обусловленные решеткой. Безразмерная потеря давления в решетке в данном случае выражается через нормальную составляющую скорости [c.122]

Любой из перечисленных признаков мог бы служить критерием осуществимости процесса. В частности, можно было бы использовать для этой цели энергию данного вида или ее фактор интенсивности и утверждать следующее самопроизвольные процессы идут в сторону уменьшения энергии и выравнивания фактора интенсивности в разных частях системы. Достижение минимума энергии и одинакового значения фактора интенсивности служит признаком конца процесса, т. е. условием равновесия. Однако разнообразие факторов интенсивности затрудняет общее рассмотрение проблемы возможности процесса и равновесия. Без специального анализа неясно также, какая величина является фактором интенсивности для химических превращений. Что касается энергии, то она может быть искомым критерием только для чисто механических процессов, в которых превращение энергии в работу (и обратно) происходит без участия теплоты (свободное падение тела, течение невязкой жидкости, сжатие растянутой стальной пружины и т. д.). Кроме того, имеются процессы, которые идут самопроизвольно, хотя не сопровождаются изменением энергии (расширение идеального газа в пустоту, диффузионное смешение газов, растворение полиизобутилена в изооктане, реакция изотопного замещения Юа + и др.). В таких процес- [c.90]

Опыт показывает, что при Ке > 10 влияние сил вязкостного трения на коэффициенты истечения практически отсутствует (квадратичная зона истечения). В этой зоне неравномерность скоростей в сжатом сечении очень мала и вызывается главным образом тем, что тонкий поверхностный слой струи подторможен в результате образования пограничного слоя у стенок вблизи отверстия. Почти во всем сжатом сечении струи скорости частиц имеют величину, равную скорости истечения идеальной (невязкой) жидкости [c.173]

Рассмотрим несколько примеров расчета коротких трубопроводов, для простоты считая, что в них течет идеальная несжимаемая и невязкая жидкость, плотность которой не зависит от давления. [c.139]

Теория потенциальных течений (см. 1.2) относится к идеальным (невязким), жидкостям и газам, которые служат одной из моделей реальных сред. [c.42]

Уравнение энергии для струйки идеальной жидкости (уравнение Д. Бернулли). Закон сохранения энергии применительно к движению жидкостей и газов записывается в виде уравнения энергии. Получим это уравнение вначале для струйки невязкой жидкости, а затем распространим его на поток вязкой жидкости. [c.42]

В дальнейшем уравнения Л. Эйлера, полученные для модели идеальной (невязкой) жидкости, не могли удовлетворить требованиям бурно развивающейся техники, так как не давали возможности получить решения многих сложных инженерных задач. [c.1146]

Рис. 7. Движение идеальной (невязкой) жидкости около пузыря с лобовой частью сферической формы [95].

Для простых геометрических конфигураций потока идеальной жидкости возможно [2] интегрирование уравнений движения, что позволяет получать распределение статических давлений и скоростей при обтекании тел простой формы и при течении невязких жидкостей в каналах. [c.8]

Общепринятой является схема невязкой жидкости, т. е. между частичками жидкости отсутствуют силы трения (идеальная жидкость), и стационарного (установившегося) течения, т. е, в любой точке живого сечения потока направление и величина скорости не изменяется во времени. [c.68]

Наконец, в гл. VI мы попытаемся показать, что теория групп лежит также в основе классических уравнений движения твердого тела в идеальной (т. е. несжимаемой невязкой) жидкости. [c.195]

Рассмотрим сферу массы т и радиуса а, движущуюся со скоростью V в несжимаемой невязкой жидкости плотности р (на протяжении всей этой главы мы будем рассматривать лишь безвихревые течения такой идеальной жидкости ). Не ограничивая общности, мы можем считать, что движение направлено по оси сферической системы координат. Потенциал скоростей для жидкости, покоящейся на бесконечности, совпадает с потенциалом диполя, который в сферических координатах имеет вйД [c.196]

Идеальная невязкая) жидкость — жидкость, в которой напряжения и при движении остаются нормальными. [c.11]

Уравнение Бернулли для невязкой жидкости, перемещающейся без трения, формулируется следующим образом для любого сечения трубопровода, при установившемся движении идеальной жидкости, -сумма скоростного и статического напоров и нивелирной высоты есть величина постоянная. [c.45]

Это выражение называется уравнением Д. Бернулли для идеальной (невязкой) жидкости. [c.19]

Гидравлические параметры центробежной форсунки (коэффициент расхода и угол факела) для идеальной жидкости однозначно определяются геометрической характеристикой. Следовательно, геометрическая характеристика является критерием гидравлического подобия центробежных форсунок при течении невязкой жидкости. [c.44]

В некоторых случаях для упроп1,ения решений задач гидродинамики вводится понятие идеальной (невязкой) жидкости. Под идеальной жидкостью в отличие от реальной подразумевают такую условную жидкость, при движении которой не возникает напряжений внутреннего трения. Идеальная жидкость перемещается по трубам и каналам без сопротивлений (без потери энергии на трение). [c.5]

В случае идеальной невязкой жидкости рассматриваемое течение является плоским. Это означает, что по всей высоте лопатки, в том числе и по плоскостям, ограни 1ивающим решетку, имеется один и тот же двумерный поток, не зависящий от величины уд- [c.103]

Рассмотрим сначала движение так называемой идеальной жидкости, т. е. такой воображаемой жидкости, которая совершенно лишена вязкости, и лишь потом перейдем к изучёни,ю реальных потоков. В такой невязкой жидкости, так же как и в неподвижных реальных жидкостях, возможен лишь один вид напряжений — нормальные напряжения сжатия, т. е. гидромеханическое давление, или просто давление. [c.40]

Поскольку в исследуемых течениях большие изменения параметров течения обычно происходят на очень коротких расстояниях (почти всегда меньших нескольких сантиметров см. пункт б, 2 главы 5 и 2 главы 6), во многих случаях волны детонации и горения могут рассматриваться как поверхности разрыва, на которых выделяется тепло и нарушается непрерывность решений уравнений, описывающих течение идеальной (невязкой, нетеплопроводящей, нереагирующей, без диффузии) жидкости. В этих случаях выведенные в этой главе уравнения дают полную информацию о всех характеристиках этих волн, за исключением скорости распространения. [c.38]

Движение газа в цилиндре обладает потенциалом скорости вихреисточникн сосредоточены в пограничном слое (ПС). Применяя обычные в теории ламинарного пограничного слоя оценки, можно показать, что толщина скоростного (и температурного) пограничного слоя составляет 10 —10 от характерного линейного масштаба (радиуса цилиндра R или его диаметра D). Следовательно, процессы переноса (количества движения и теплоты) локализуются в узких областях вблизи поверхностей камеры. В остальной же части надпоршневого пространства, или ядра, кинематические характеристию движения газа мало отличаются от таковых для идеальной, лишенной вязкости, модели жидкости. Поэтому, применяя терминологию из [4], газ в цилиндре можно считать эффективно невязкой жидкостью. [c.95]

Концепция двойного континуума, по-видимому, впервые использовалась в теории фильтрации при описании движения жидкости в пористой среде. Дальнейшее суш,ественное развитие этой концепции содержится в работе Био [1], предложившего в 1941 г. модель континуума вязкая жидкость—упругое тело как обоб-ш ение классической теории фильтрации на случай упругого скелета. В 1944 г. Л. Д. Ландау предложил феноменологическую теорию сверхтекучего гелия [2], основанную на модели идеальная жидкость—вязкая жидкость (за эту теорию, в частности, он получил впоследствии Нобелевскую премию). В 1956 г. X. А. Рахматулин разработал теорию многокомпонентной сплошной среды, состояш,ей из любого числа взаимопроникаюш,их взаимодей-ствуюш,их невязких газов [3]. Различные варианты модели вязкая жидкость—вязкая жидкость применительно к анализу движения смесей жидкости с твердыми частицами были предложены в работах Джексона [4], Марри [5], Пигфорда и Байрона [6], Андерсона и Джексона [7] и других авторов (обзор этих работ можно найти в книге [8]). [c.26]

Одно из важных свойств циркуляции заключается в том, что ее величина не зависит от формы контура, охватывающего профиль. Строго говоря, это условир справедливо только для течения идеальной (невязкой) жидкости, однако если контур выбрать так, чтобы он пересекал аэродинамический след за профилем нормально к следу, то свойство сохранения циркуляции остается справедливым и для реальной жидкости. [c.100]

Наконец, из парадокса обратимости следует возможность того, что область мертвого воздуха, или след , может образоваться впереди цилиндра. Наличие такой области сделало бы возможным обтекание конечного цилиндра таким же потоком, как и известное обтекание Тейлора — Маккола ( 85) для конического снаряда. Такое течение характеризуется тем, что на боковой поверхности конуса всюду постоянное давление. Согласно теории следов (гл. III), твердый конус можно было бы, не нарушая равновесия, заменить идеальным невязким воздухом при постоянном избыточном давлении. Математически это означает, что в идеальной жидкости возможно обтекание плоского диска сверхзвуковым потоком, при котором невидимый конический воздушный барьер защищает диск от давления воздуха, намного уменьшая лобовое сопротивление. [c.46]

Кроме изложенного, можно сделать еще одно теоретико-груп-повое замечание. Стационарным движением в динамике называют движение, которое, если рассматривать его по отношению к осям, связанным с телом, не зависит от времени. Как и в формуле (13), ускорение q стационарного движения увеличивает значение Qi = diTifqj)ldt - dT /dqi)q q на величину Tij qj. Следовательно, для того чтобы получить силы при произвольном движении, мы просто можем сложить силы, соответствующие ускорению q из начального состояния покоя, рассмотренные в 100—102, и силы, действующие при стационарном движении. Так, если мы хотим определить силы, действующие на твердое тело при его стационарном движении в идеальной (т. е. несжимаемой невязкой) жидкости, то мы можем определить силы и при любом движении. Поэтому мы ограничимся задачей определения сил, действующих при стационарном движении. [c.220]

Механическое распыление центробежными форсунками. Центробежные форсунки широко используют в распылительных сушилках. Тангенциальные входные отверстия, ось которых смещена относительно оси сопла, позволяют закручивать поток жидкости при входе в камеру форсунки. На выходе из сопла действие центростремительных сил на поток прекращается, и капли жидкости разлетаются по прямолинейным траекториям, образуя конусообразный факел. Теория центробежных форсунок для идеальных (невязких) жидкостей разработана Г. Н. Абрамовичем [13]. На основании закона сохранения момента количества движения, закона сохранения механической энергии (уравнения Бернулли) и разработанного им принципа максимального расхода Г. Н. Абрамович показал, что коэффициент расхода форсунки ц и угол раскрытия факела ф зависят только от геометрических параметров форсунки, т. е. от диаметра вихревой камеры Лк, количества п и диаметра йвх входных отверстий, диаметра сопла йс. Важной особенностью работы центробежной форсунки является также образование в центре сопла и вихревой камеры воздушного вихря. Поэтому истечение жидкости происходит через кольцевое сечение. Коэффициент заполнения сопла равен отно-игению площади, заполненной жидкостью, к общей площади сопла. Коэффициент расхода форсунки представляет собой отношение действительной производительности форсунки Удейств К максимально возможной (теоретической) Утеор, т. . [c.10]