Плотности изобарические

Давление над одним молем твердой меди при температуре 25 С увеличили от 1 до 1000 атм. Найти Д<7, ДЯ, Д. , АР. Медь считать несжимаемой, плотность 8.96 г-см , изобарический коэффици- [c.63]

Отношение плотностей в изобарической струе с помощью уравнения состояния заменяется отношением температур [c.376]

Адиабатические и изобарические флуктуации плотности [c.139]

До сих пор мы рассматривали флуктуации плотности как единое целое. Но в действительности в жидкой фазе наблюдаются два типа флуктуаций плотности — адиабатические и изобарические. [c.139]

Таким образом, средний квадрат флуктуаций плотности слагается из среднего квадрата адиабатических флуктуаций плотности < (Ар) >-5 и среднего квадрата изобарических флуктуаций плотности < А(р) >-р. Можно показать [321, что [c.139]

Среднее время жизни изобарических флуктуаций плотности определяется коэффициентом температуропроводности у [c.143]

Где X — коэффициент теплопроводности. Минимальные средние времена жизни адиабатических и изобарических флуктуаций плотности, при которых термодинамическая теория флуктуаций еще пригодна, можно оценить с помощью неравенства (УИ.б). [c.143]

Коэффициент температуропроводности бензола составляет около 10 м /с. Если радиус области V равен 1 нм, то ее поверхность будет порядка 4л/ , т. е. около 10 м . Из уравнения (УИ.29) следует, что среднее время жизни изобарической флуктуации плотности бензола в такой области будет всего 10 с. Неравенство (УП.б) не выполняется. Чтобы оно было удовлетворено, область и должна иметь радиус порядка [c.143]

В указанной работе приводятся также данные по молярной скорости звука, данные ио скорости ультразвука и адиабатической сжимаемости в жидкой фазе углеводородов для случая изотермического, изохорического и изобарического процессов, значения скорости ультразвука и адиабатической сжимаемости в критической области углеводородов, в насыщенных парах углеводородов и перегретых парах углеводородов (при постоянном давлении, плотности и температуре). [c.406]

Расчетная погрешность в определении плотности фреона с учетом погрешности в определении объема, ошибки Езвешиванш, проводимого по методу Менделеева, поправки на остаточное количество вещества в пьезометре после вы-щ ска и поправок на изобарическое и изотермическое расширение, составила 0,08 . [c.173]

Далее были сопоставлены интегральные интенсивности центральной компоненты /ц и компонент Мандельштама — Бриллюэна 1см- На рис. 4 и 5 представлены кривые, изображающие зависимость отношения /ц/2/см от состава раствора. Для анализа этих кривых необходимо учитывать зависимость показателя преломления Пх от концентрации. Графики X = х) также представлены на этих рисунках. В растворах центральная компонента релеевского триплета обусловлена не только изобарическими флюктуациями плотности, но и флюктуациями концентрации, причем интенсивность рассеяния на флюктуациях концентрации [c.79]

Так как движущиеся потоки имеют разные илотности и в пределах каждого потока плотность может изменяться, поскольку она является функцией концентраций и температур (что особенно характерно для процессов массообмена), то на границе раздела двухфазного потока будет наблюдаться пересечение изобарических и изостерических поверхностей или образование поверхностей раздела, приводящее, как это следует из теории вихрей, к интенсивному образованию вихрей. [c.8]

Флуктуации плотности — случайные локальные сгущения и разрежения вещества. Различают два вида флуктуаций плотности адиабатические и изобарические. Адиабатические флуктуации плотности в жидких фазах по своей физической природе эквивалентны адиабатическим сгущениям и разрежениям, возникающим при распространении в жидкостях продольных звуковых волн. В сущности, адиабатические флуктуации плотности есть затухающие звуковые колебания, перемещающиеся в жидкости со скоростью звука во всех направлениях от области возникновения флуктуации. Возникают адиабатические флуктуации плотности, например, в тех случаях, когда векторы скорости движения нескольких молекул случайно направлены либо к центру малого элемента объема жидкости, тогда локальное давление возрастает и образуется адиабатическое сгущение, либо от центра— тогда давление падает и происходит адиабатическое расширение. При адиабатическом расширении в жидкости может возникнуть полость или дырка . Молекулярные механизмы образования флуктуаций плотности связаны с появлением дефектов в квазикристаллической структуре жидкой фазы. [c.28]

В отличие от адиабатических флуктуаций изобарические флуктуации плотности с течением времени в равновесной системе не перемещаются. Они зависят от флуктуаций энтропии и производной плотности жидкости по ее энтропии при постоянном давлении. [c.30]

Флуктуации энтропии в данном случае сопровождаются локальными изменениями температуры — температурными волнами. Локальные изменения температуры могут вызывать локальные изменения структуры, степени заселенности возбужденных состояний и другие отклонения от равновесия, которые приводят к локальному изменению энтропии и связанным с ней локальным изменением плотности системы. Иначе говоря, изобарические флуктуации плотности означают флуктуации концентрации ассоциатов и комплексов, их конформеров, а также возбужденных молекул. В растворах эти флуктуации не сопровождаются изменением концентраций независимых компонентов системы. Их не следует смешивать с флуктуациями концентрации независимых компонентов. [c.30]

Возможен, например, следующий молекулярный механизм возникновения изобарической флуктуации плотности. Избыток энергии колебательного движения сложной молекулы, ассоциата или комплекса, перераспределяясь по степеням свободы внутримолекулярных колебаний, спонтанно переходит в кинетическую энергию трансляционного движения молекул жидкости. Возникает локальный разогрев системы, сопровождающийся возникновением температурных волн и изобарических флуктуаций плотности. [c.30]

Спектры молекулярного рассеяния света, обусловленные временным изменением показателя преломления вследствие адиабатических и изобарических флуктуаций плотности и флуктуаций анизотропии, несут в себе обширные и разнообразные сведения о кинетике различных процессов, разыгрывающихся в материальной среде [1]. [c.174]

Для выбора наиболее целесообразного пути конверсионного процесса необходимо провести сравнение перечисленных показателей различных конверсионных циклов. Расчеты циклов осуществляются на основе приведенных выше рассуждений и схемы (рис. 1). Для определения параметров кипящих упаренных растворов целесообразно использовать изобарические сечения диаграмм растворимости [Ч, температур кипения [ ] и плотностей [ 1 четверной системы. Параметры растворов, образовавшихся на второй стадии конверсии, могут быть найдены с помощью изотермического сечения диаграммы при 75° [ ] и построенных на основе обработки литературных данных разных авторов изотермических сечений [c.180]

Зависимость изменения плотности, энтальпии и диэлектрической постоянной воды от температуры по изобаре приведена на рис. 9.1 для давления 23,6 МПа. Из рис. 9.1 видно, что, хотя в изобарическом процессе повышения температуры при сверхкритических давлениях изменение всех свойств воды происходит непрерывно, можно выделить три условные температурные зоны. [c.117]

Для нормального газа в таком движении должно быть р = р(5) (заданная функция) и потому плотность должна сохраняться в частице. Следовательно, система дифференциальных уравнений изобарического движения имеет вид [c.87]

Предположения (1) и (2) в условиях рассматриваемой задачи оказываются противоречивыми. Скорости набегающих потоков во внешней и внутренней трубках будут параллельны оси (предположение (1)) и газ в потоках будет иметь постоянную плотность, но начальное распределение скоростей не будет постоянным (если в эксперименте не будут приняты специальные меры), потому что скорость должна обращаться в нуль на стенках. Распределение скоростей в полностью развитом течении в трубе точно соответствовало бы распределению скоростей в набегающем потоке, однако тогда оказалось бы неверным предположение (2). Далее, благодаря тепловыделению в пламени увеличивается температура, а следовательно, уменьшается плотность изобарического потока. Это в соответствии с формулой (2) в свою очередь вызывает увеличение скорости. Кроме того, интенсивность тепловыделения не постоянна по сечениям трубы. Это приведет к неравномерному увеличению плотности газа и вызовет неравномерное расширение потока, так что линии тока будут расходиться из нагретых областей (ср. рис. 5 из главы 2). Таким образом, наличие пламени приводит к неодномерности течения и нарушению предположения (1). Предположения (1) и [c.71]

Плотность нефтяных фракций зависит от давления. Эта зависимость выражена для дистиллятных фракций более четко, чем для остаточных. В интервале температур до 340 °С изменение давления от 0,1 до 10 МПа приводит к увеличению плотности прямогониых нефтяных остатков не более чем на 2,5 % [43]. В небольших пределах изменений давлений зависимости плотности реактивных топлив от давления носит линейный характер [44]. Влияние химического состава масел на зависимость плотности от давления изучалось на примере отдельных групп углеводородов легких масляных фракций в изотермических и изобарических условиях [45]. [c.19]

Уравнение (XIII. 40) служит также для анализа реакций в растворах. Они протекают при изотермо-изобарических условиях. Когда концентрации веществ малы, плотность почти не меняется. Свойства раствора близки к свойствам идеального. Определим характеристическую функцию [c.744]

Изобарические флуктуации плотности. Гросс обнаружил, что кроме компонент, предсказанных Бриллюэном и Мандельштамом, в спектре рассеянного излучения имеется несмещенная (центральная) компонента. Ее максимум соответствует частоте возбуждающего излучения (рис. 32). Чтобы объяснить этот экспериментальный факт, Л. Д. Ландау и Г. Плачек ввели представление об изобарических флуктуациях [c.142]

Релеевский триплет. Итак, спектр тонкой структуры релеевского рассеяния света (релеевский триплет) в чистых жидкостях обусловлен адиабатическими и изобарическими флуктуациями плотности. В растворах центральная компонента релеевского триплета, будем называть ее компонентой Гросса (по имени открывшего ее в 1930 г. Е. Ф. Гросса), зависит не только от изобарических флуктуаций плотности, но и от флуктуаций концентрации. Изучая спектр центральной компоненты релеевского триплета, изображенного на рис. 32, можно определить коэффициент те.мпературопроводности х и, если известно Ср, —коэффициент теплопроводности %. Изучая спектр компонент Мандельштама—Бриллюэна, получают сведения о скорости распространения и коэффициенте поглощения звуковых волн [36]. Точность этих измерений резко возросла с появлением газовых лазеров. Измерения проводятся при углах рассеяния 0, обычно превышающих 20—30°. В этих условиях спектр компонент Мандельштама — Бриллюэна позволяет изучать лишь гиперзвуковые волны, имеющие частоту порядка 10 Гц. При очень малых углах рассеяния в принципе можно было бы исследовать скорость и поглощение звука в более широком диапазоне частот и оптическим методом получать сведения о дисперсии скорости звука, т. е. о зависимости скорости звука от частоты колебаний звуковых волн [37]. [c.144]

Первый член этого соотношения определяет коэффициент рассеяния света на адиабатических флуктуациях плотности, а второй —на изобарических флуктуациях плотности. Поляризованный свет, рассеянный на этих флуктуациях, остается полностью поляризованным. Гинзбург (1945) разделил Де на две составляюшие Де(р, 5) и Де [c.150]

Уже в первой работе [271] было обнаружено, что при изобарическом (1 атм) нагревании воды от О до 100° С максимум полосы ее валентных колебаний смеш,ается в сторону больших частот. Изучение поведения vod-полосы при постоянной пло1ности исследовавшегося раствора молекул HDO в DjO и Н2О [261, 273, 429] показывает, что с ростом температуры полоса действительно смещ,ается в сторону меньших частот (0,68 см град — для vqh и 0,38 см град — для vqd), а ее абсолютная интенсивность уменьшается (рис. 54). Ещ,е более резко эти изменения происходят при измерении плотности воды, когда температура остается постоянной (рис. 55) [273]. Эти измерения объясняют два очень важных обстоятельства. Во-первых, во всех случаях, пока не появляются вращательные ветви колебательной полосы изолированных молекул, voD-полоса поглощения остается одиночной и симметричной. Во-вторых, ни при каких измерениях не было отмечено плавного перехода от спектра жидкой воды к спектру изолированных молекул. Непрерывное изменение параметров voh-полосы происходит [c.141]

Чтобы экспериментально разделить суммарное рассеяние на его составные части, необходимо исследование его спектра. Тонкая структура линии рассеянного света представляет собой триплет с центральной линией частоты падающего света и с двумя смещенными компонентами Бриллюэна — Мандельштама. Это поляризованная часть рассеяния. Центральная компонента обусловлена изобарическими флюктуациями плотности и концентрации, смещенные компоненты — адиабатическими флюктуациями плотности. На этот триплет накладывается сплошной спектр, максимум которого совпадает по положению с максимумом центральной компоненты. Сплошной спектр представляет собой деполяризованную часть рассеяния, он обусловлен рассеянием на флюктуациях ориентации. Зная, что деполя- [c.77]

В структуре струи можно выделить характерные области свободного расширения I, систему ударных волн II, переходный участок///,пограничный слой/Fи изобарическое вязкое течение7. Структура струи, истекающей в вакуум, характеризуется полем параметров в области /, которая состоит из волн разрежения и течения тина сверхзвукового источника. Для расчета течения в области / в работах [1, 6, 8] разработан приближенный метод, согласно которому линии равных параметров в струе имеют вид, приведенный на рис. 1, распределение плотности описывается следующими формулами [c.193]

Спектр Izzun состоит из трех линий ( релеевский триплет , рис. 26). Центральная, т. е. несмещенная, линия, или компонента Гросса, в индивидуальных жидкостях обусловлена изобарическими флуктуациями плотности (см. 4 и [1]), которые пропорциональны флуктуациям энтропии. В отличие от адиабатических флуктуаций изобарические флуктуации с течением времени не изменяют своего положения в пространстве. Поэтому максимум компоненты Г росса соответствует частоте V( возбуждающего излучения. Изучая спектр компоненты Гросса, можно определять коэффициенты температуропроводности и теплопроводности жидкости. Исследования спектра компоненты Гросса в растворах позволяют находить коэффициент диффузии [441. Симметрично расположенные по отношению к центральной компоненте боковые компоненты релеевского триплета, или компоненты "Мандельштама — Бриллюэна, обусловлены адиабатическими флуктуациями плотности. Изучая положение и спектр компонент Мандельштама Бриллюэна, можно определять скорость распространения гиперзвуковых волн и [c.86]

Поверхности раздела, порождающие вихри, могут образоваться за счет изменения давления и плотности (или удельного объема) жидкости при ее течении, так как при этом постоянная в уравнении Бернулли не сохраняет своего значения. В теории вихревых движений это известно под названием теоремы Бьеркнеса, согласно которой пересечение изобарических (р = onst) и изостерических удельный объем v = onst) поверхностей порождает циркуляцию жидкости, меняющуюся во времени, т. е. создает вихревое движение. [c.95]

Здесь 5 — энтропия, (5 — адиабатический коэффициент сжимаемости жидкости, Ср — удельная теплоемкость жидкости при постоянном давлении. Первый член в (2,7) определяет коэффициент рассеяния света на адиабатических флуктуациях плотности, второй член определяет коэффициент рассеяния света на изобарических флуктуациях плотности. Формула (2,7) полезна тем, что позволяет разделить эти два вида рассеяния света на флуктуациях плотности. Приближенно оценивая величину ошибки, связанной с пренебрежением членом, зависящим от Г ), Фабелинский приходит к выводу, дГ Ур [c.30]

Открытие тонкой структуры линии рассеяния, которое связано с именем Е. Ф. Гросса, показало, что в жидкостях необходимо различать два вида флуктуации плотности — при постоянном давлении и постоянной энтропии. Центральная линия обязана изобарически. флуктуациям, а боковые спутники адиабатическим флуктуациям. Поэтому общую интенсивность можно изобразить в виде суммы двух слагаемых [c.82]

Статистическая независимость адиабатических и изобарических флуктуаций плотности, флуктуаций концентрации и флуктуаций анизотропии позволяет считать, что иптеисивность молекулярного рассеяния света пропорциональна сумме квадратов флуктуаций диэлектрической проницаемости, вызванных флуктуациями давления р, энтропии 5, тензора анизотропии 5,- и, если речь идет о растворах, концентрации С [c.175]

Как известно, флюктуации плотности можно разделить на адиабатические и изобарические ). Флюктуации первого типа рас пространяются в жидкости со скоростью звука. Рассеяние на этих флюктуациях приводит к расщеплению линии рассеяния на так называемый дублет Мандельштама-Бриллюэна с относительным [c.422]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология