Коэффициент вязкости начальный

Графическое представление этой зависимости, называемое реологической кривой (или кривой течения), приведено на рис. 11.1 (кривая 4). В равенство (11.3), кроме коэффициента вязкости г входит также постоянная Тд, называемая начальным (или предельным) напряжением сдвига. Считается, что при т < Тц жидкость ведет себя как твердое тело, 336 [c.336]

Состояние сплошной движущейся среды описывается системой дифференциальных уравнений (включающей уравнения неразрывности, движения, энергии и диффузии) при определенных начальных и граничных условиях. Для каналов мембранных элементов граничные условия, помимо геометрических факторов, характеризуют входные профили скорости, концентрации и температуры, а также условия массопереноса через мембрану и пористую подложку. Кроме перечисленных соотношений, используют термическое уравнение состояния газовой смеси, а также дополнительные соотношения, позволяющие рассчитать коэффициенты вязкости, теплопроводности и диффузии как функции температуры, давления и состава смеси. [c.121]

По этому методу определяем высоту единицы переноса ЫНз (ВЕП) и число единиц переноса 2 по формулам, аналогичным (VI. 10) — (VI.22). С этой целью находим физико-химические константы исходной и конечной газовой смеси — плотности рг (кг/м ), динамические коэффициенты вязкости Цг [кг/(м-ч)1, коэффициенты диффузии 0(см /с). Значения плотностей и вязкостей компонентов смесей при начальной температуре и температуре в зоне реакции приведены в таблице [c.129]

В уравнениях (5.41), (5.42) рт и рп — плотности сухого материала и пара о—начальное влагосодержание материала к — паропроницаемость сухого материала, (Хц — динамический коэффициент вязкости пара, [c.257]

Существование квадратичной зависимости о от т предопределяет характер отклонения коэффициентов вязкости и нормальных на.-пряжений Т1 и С от их начальных значений соответственно т о и о-Пример зависимостей (т]/т1о) и ( / о) от у показан на рис. 4.10, причем график функции (у) (проведен на рисунке пунктиром) практически точно отвечает квадрату функции Т) (у). В силу существующей связи между функциями (у) и т) (у) отклонения коэффициента [c.350]

В приведенных формулах л. — динамический коэффициент вязкости фильтруемой воды d — эквивалентный диаметр частиц взвеси Ф — коэффициент, учитывающий форму частиц р — пористость образующегося из них фильтру-ющё го слоя Нц и — начальная и конечная потеря напора в фильтре [c.622]

Проанализируем полученные значения начальных коэффициентов вязкости. Рассмотрим значения, полученные для различных времен течения [c.257]

Начальный коэффициент вязкости [c.258]

Обращаясь к данным для других молекулярных весов, видим, что и там начальный коэффициент вязкости не зависит от длительности течения (см., например, опыты 43 и 44 или 5—8). [c.258]

Деформации следует рассчитывать по отношению к начальной длине. Опыты 41 и 42, в отличие от всех остальных, произведены при утроенной начальной длине (1о = 3 см). Как мы видим, и в этом случае получается совпадающее значение начального коэффициента вязкости, если только отнести остаточное удлинение к начальной длине. Таким образом, в этом отношении закон течения полимеров выполняется. [c.258]

Проверим отсутствие влияния напряжения на значение начальной вязкости. Опыты 15 и 16, относящиеся к различным напряжениям нри прочих равных условиях, показывают, что начальная вязкость не зависит от напряжения. К сожалению, мы не имеем более широкого интервала напряжений и не можем поэтому непосредственно показать, что этот вывод полностью подтверждается. Однако косвенное доказательство имеется. Действительно в случае переменных напряжений из предполагаемого закона течения полимеров вытекает требование, чтобы начальные коэффициенты вязкости были не за- [c.258]

Начальный коэффициент вязкости Пн-Ю , г см-сек [c.259]

Следовательно, можно утверждать, что начальный коэффициент вязкости действительно является константой материала, т. е. не зависит от длительности течения нри постоянном начальном напряжении, от величины напряже- [c.259]

Рис. 3. Зависимость начального коэффициента вязкости полимеров (11 ) от температуры 1 —мол, вес 5,3-10 2 —мол. вес 3,5.10 3 —мол. вес 1,6.10

Зависимость начального коэффициента вязкости (т].,) полиизобутилена от молекулярного веса и температуры [c.261]

П ]) II м е ч а н И С. т JJ — начальный коэффициент вязкости в г гл1-сек-1П- 2. [c.261]

Если рассмотреть длительное действие малых сил на образцы полиизобутиленов различных молекулярных весов (5,3-10 3,5-10 1,6-10 ), то получается, что полная деформация развивается тем раньше, чем ниже молекулярный вес (рис. 7), что связано, по нашему мнению, с тем, что значения начального коэффициента вязкости уменьшаются при понижении молекулярного веса. [c.264]

Нам представляется, что одно из возможных решений этого вопроса — это отдельное рассмотрение обратимых и необратимых частей полной деформации. В этом случае, как мы показали, необратимая часть деформации подчиняется простому соотношению, и входящая в это соотношение константа, названная нами начальным коэффициентом вязкости, действительно является характеристикой необратимого течения полимеров. [c.266]

Таким образом, приведенные здесь результаты показывают, что величина и направление поля существенно влияют на значение вязкости. В зависимости от направления поля и формы частиц коэффициент вязкости может быть меньше или больше начального значения вязкости. Изменение коэффициента вязкости в поле связано с двумя факторами. Первый — заторможенность вращения частиц в поле — всегда приводит к увеличению коэффициента вязкости, а второй — ориентирующее влияние поля на взвешенные частицы — в зависимости от направления поля уменьшает или увеличивает коэффициент вязкости. Например, в поле, приложенном вдоль направления течения, вязкость суспензии вытянутых эллипсоидов уменьшается, а вязкость суспензии сплюснутых эллипсоидов увеличивается. [c.102]

Уравнение (111.74) позволяет определить начальный коэффициент вязкости tih по экспериментальным данным этот расчет не намного сложнее расчета по уравнению (111.69). [c.229]

Чтобы убедиться в справедливости закона течения, выраженного дифференциальным уравнением (И 1.63) или интегральным уравнением (III.64), нужно вычислить начальный коэффициент вязкости ti на основании экспериментальных данных, широко варьируя величину напряжения и длительность его действия. Обширные опыты, проведенные В. А. Каргиным и Т. И. Соголовой подтвердили независимость параметра т) от условий нагружения, формы образцов и т. д. [c.230]

Каждый полимерный материал имеет свою константу т] , зависящую от молекулярного веса полимера и температуры. Закон течения в форме уравнений (III.63) или (III.64) отражает необходимость отнесения истинной остаточной деформации к начальной длине образца, если мы хотим получить коэффициент вязкости в виде константы. В противном случае, используя другие выражения для деформации, мы будем получать коэффициенты вязкости, меняющиеся от опыта к опыту. В табл. II 1.2 приведены некоторые значения начальных коэффициентов вязкости [c.230]

Т а б л и ц а III.2. Начальные коэффициенты вязкости полиизобутилена различных молекулярных весов [c.230]

Кристаллизация, развивающаяся в процессе деформирования полиизобутилена, приводит к отклонениям от закона течения, выраженного уравнением (П1.64). Начальный коэффициент вязкости перестает быть константой материала, если деформация зашла слишком далеко (второй или третий участок — см. рис. П1.22). [c.239]

Посмотрим, как изменяется начальный коэффициент вязкости т]н в зависимости от того, на каком участке деформирования остановить эксперимент, т. е. как зависит величина т] от полной и остаточной деформации. Для этого на одном рисунке построим экспериментальные и расчетные зависимости (рис. П1.26). Поскольку расчет проводится по уравнению (П1.64), совпадение расчетных и экспериментальных значений е будет свидетельствовать о выполнимости закона [c.239]

Полученные результаты позволяют представить общий ход зависимости коэффициента нормальных напряжений от градиента скорости при простом сдвиговом течении полимерных систем. При малых у величина Оц и поэтому существует ограниченный предел функции Ziy) при у 0. Это предельное значение функции (у) может быть названо — по аналогии с начальным коэффициентом вязкости — начальным коэффициентом нормальных напряжений Величина выражается через релаксационный спектр системы с помощью второго момента спектра, поэтому интеграл (4.13) должен быть сходящимся. При возрастании у коэффициент нормальных напряжений уменьшается по срайнению с и этому отвечает более медленный, нежели квадратичный, рост нормальных напряжений с увеличением скорости сдвига. [c.339]

В табл. 4 приведены средние значения коэффициентов вязкости для каждого молекулярного веса и температуры. Из представленных данных видно, что вязкость существенно зависит от молекулярного веса и может быть при данной температуре однозначно с ним связана. Чем выше молекулярный вес полиизобутилепа, тем больше значения начальных коэффициентов вязкости. У полимера с мол. весом 5,3 10 начальный коэффициент вязкости при 15° имеет величину порядка 0,3 10 г см-сек. Такие высокие значения начальной вязкости обусловливают чрезвычайно малую подвижность цепных мо.лекул в целом. Поэтому текучесть крайне мала, и можно сказать, что полимер по этому признаку (по текучести) приближается к стеклообразному состоянию. [c.260]

Математическая модель процессов улыра- и микрофильтрации включает уравнения материального баланса раствора, пермеата и одного из компонентов смеси, а также уравнения сохранения энергии исходной смеси и пермеата. Математическая модель должна включать зависимости коэффициентов вязкости и диффузии от температуры и состава смеси ц(7 . С), 0 Т, С) сведения о проницаемости и селективности мембраны в зависимости от толщины слоя осадка А С(А), ср(А) уравнения состояния исходной смеси и пермеата р(Г, С). Замыкают математическую модель граничные и начальные условия. [c.401]

Из факта независимости температурного коэффициента вязкости и энергии активации течения от длины цепи еще не следует, что сама вязкость также не зависит от длины цепи. Это далеко не так. Вязкость определяется как результирующая величина движения полимерной молекулы в целом. Это результирующее движение зависит не только от скорости перескока отдельных сегментов, но также и от того, как связаны направления этих перескоков. Вследствие сложной пространственной формы макромолекул и множественных зацеплений, рассмотренных в гл. 3, не все отдельные перескоки вносят равный вклад в результирующее перемещение молекулы. Рассмотрим, например, положение, представленное на рис. 11.10 молекула АБВ переплелась в точке Г с другой молекулой, которая в свою очередь временно удерживается в том положении, которое она занимает за счет зацеплений в точках Я и Д. Допустим, что вследствие приложенного напряжения сдвига f сегмент БВ перемещается в положение БВ. Это вызовет перемещение центра масс молекулы вправо. Влияние этого перемещения скалсется на возникновении напряжения в сегменте цепи ГБВ (см. гл. 3), которое будет стремиться протащить оставшийся отрезок молекулы АГ через петлю. В результате сегмент АГ будет двигаться в направлении, противоположном начальному [c.227]

Начальный коэффициент вязкости (или просто начальная вязкость) закономерно растет с понижением температуры и повышением молекулярного веса. При очень большом молекулярном весе (5,3-10 ) и низкой температуре (15° С) вязкость полиизобутилена очень велика, она составляет 0,3-10 г1см-сек). Текучесть полимера с такой вязкостью выражена очень слабо, и по этому признаку высокомолеку лярный полиизобутилен близок к полимерам, находящимся в стеклообразном состоянии. Это не означает, конечно, что утрачивается подвижность отдельных сегментов. Она полностью сохраняется, и полимер проявляет все свойства эластомера в области высокоэластичности. Влияние роста молекулярного веса можно лишь уподобить эффекту вулканизации, т. е. сшиванию химическими связями. [c.230]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология