Пеннинг

Реакции (14.2-7) и (14.2-8) представляют собой хорошо известные процессы ионизации Пеннинга. Имеют значение также реакции возбуждения/диссоциации, например [c.615]

Трение в газе Теплопроводность газа Ионизация газа с холодным катодом пеннинг магнетрон [c.81]

В основном выделяют два вида ионизации атомов пробы — электронным ударом М -Ь е М" + 2е и ионизацией Пеннинга (соударения с метастабильными атомами аргона) М + Аг М" + Аг -ь е. [c.850]

Та Ю-Ву рассчитал также ход сечения возбуждения оптически активных колебаний молекул с изменением энергии возбуждающих электронов. Полученная им функция возбуждения для случая = 0,1 эе (v 800 m i) представлена на рис. 108 (сечение — в произвольных единицах), из которого следует быстрый рост сечения с уменьшением энергии электронов (от нескольких электрон-вольт). Увеличение вероятности возбуждения колебаний с уменьшением энергии электронов следует также из расчетов Пеннинга [1024]. По-видимому, близкий к вычисленному Та Ю-Ву ход вероятности возбуждения колебаний молекулы СОг с энергией электронов был получен Н. Я- Додоновой [63], измерившей интенсивность излучения полосы СОг А,=4,65 ц,, возбуждаемой в электрическом разряде при различных давлениях н силе тока. Добавим, что,согласно оценке Та Ю-Ву, результаты его расчетов находятся в удовлетворительном согласии с экспериментальными данными Гарриеса [724] (см. выше), относящимися к возбуждению колебательного кванта молекулы СО. [c.413]

В результате ионизации Пеннинга метастабильным Не (2 Si) наблюдалось [212] возбуждение молекулярных ионов, таких, как [c.347]

Этот аспект подробно рассмотрели Пеннинг и Тернер [52] и отметили, что при использовании программ для расчетных целей главное заключается в надежности, поэтому результат вычисле- [c.45]

Из многочисленных способов измерения давления, основанных на ионизации, чувствительность которых достигает 10 мм рт. ст., для химической лаборатории пригоден, пожалуй, только альфатрон (ионизационная камера с а-излучателем), имеющий линейную область измерения 10 —100 мм рт. ст. [137], которая, правда, зависит от вида газа. Следует упомянуть также разрядный манометр Пеннинга [138], который позволяет измерять давления в области 10 —10 мм рт. ст., и простой газовый разряд в сосуде, снабженном двумя вплавленными электродами. Поскольку разряд сильно зависит не только от давления, но и от состава газа и условий электрического возбуждения, этот способ допускает только приблизительную оценку давления . Флуоресценция стекла прекращается при давлениях в интервале 10 —10 мм рт. ст. Небольшая Н-образная раз- [c.420]

Ввод для манометра Пеннинга открытого типа. [c.293]

Основы работы аргоновых детекторов составляют процессы возбуждения атомов аргона до метастабильного состояния и ионизации молекул анализируемого вещества метастабильными атомами (эффект Пеннинга). Детекторы представляют собой [c.132]

Аргоновые детекторы не могут осуществлять прямое детектирование веществ с потенциалами ионизации, превышающими 11.6 В. К этим веществам прежде всего относятся постоянные газы. Этот недостаток аргоновых детекторов может быть устранен путем использования эффекта Пеннинга в гелии, так как потенциал возбуждения метастабильного гелия весьма высок (19,8 В) и превосходит потенциалы ионизации практически всех веществ (исключение составляет лишь неон). [c.135]

Для быстрых электронов з 30 эз на пару ионов и, так 15 эз, то около половины энергии электрона затрачивается на возбуждение. Измерения е в Не с примесями малых количеств других инертных газов (с меньшими У ), по-видимому, подтверждают эту точку зрения. В этом случае значение Е оказывается меньше вследствие ионизации примесей ме-тастабильными атомами Не (эффект Пеннинга). [c.71]

Полиэтилен = 8000, = 130 ООО. Методом термического анализа исследовали образцы, полученные охлаждением расплава. Приведены температуры плавления, экстраполированные к нулевой скорости нагревания (температуры конца плавления). Температура плавления эвтектики 118° С. Весовая доля полиэтилена в эвтектике 0,6. См. также данные Смита и Пеннинг- [c.151]

Предположим, что фоновый ток ионизации в чистом газе-носителе при напряженности иоля в ионизационной камере Е равен I. С увеличением концентрации постороннего (анализируемого) газа от О до Стах в результате ионизации по механизму Пеннинга сила тока также увеличивается. Однако при дальнейшем повышении концентрации посторонних молекул растет число столкновений электронов с молекулами постороннего [c.453]

Чувствительность и тип детектирования (увеличение или уменьшение тока) зависят от потенциала ионизации анализируемого соединения. В связи с этим можно назвать следующие области применения Аг-ИД анализ микроколичеств компонентов с потенциалом ионизации менее 11,6 эВ, прежде всего углеводородов (повышение тока в соответствии с механизмом Пеннинга) анализ компонентов с потенциалом ионизации выше 11,6 эВ, прежде всего неорганических соединений (снижение тока) из-за уменьшения концентрации метастабильных возбужденных атомов аргона. [c.461]

На основании экспериментальных данных о высоких интенсивностях атомных и особенно ионных линий многих элементов можно сделать вывод, что в индукционной связанной плазме происходят также не термические процессы возбуждения, которые в ряде случаев доминируют над термическими. Было экспериментально установлено, что отношение интенсивностей ионных и атомных линий некоторых элементов в плазме высокочастотного факела превышает в 10—1000 раз значения рассчитанных в предположении существования термодинамического равновесия [207]. Был предложен, в частности, механизм ионизации и возбуждения элементов через ионизацию Пеннинга с участием метастабильных атомов аргона [197, 203, 204, 207]. Количество метастабильных атомов аргона в 10 раз больше, чем [c.63]

МОЖНО было предположить для данного источника, и составляет 6-10 —3-10 2 см-з в центре плазмы [197, 203], в то время как для равновесных условий— 6-10 ом- . Теоретические предположения дают несколько большую концентрацию метастабильных атомов аргона порядка 10 см , необходимую для реализации реакции Пеннинга [207]. Однако установлено, что большие концентрации щелочных солей сильно влияют на многие параметры плазмы, в том числе вызывают тушение метастабильных состояний атомов аргона [110]. Следует отметить, что выбор экспериментальных условий, таких, как зона наблюдения, частота и мощность высокой частоты, скорость потока газа, тип распылительной системы, может обеспечить одновременно низкие пределы обнаружения многих элементов и высокую степень свободы от мешающих влияний. Схема промышленной установки приведена на рис. 2.15. [c.64]

При столкновениях атомов инертных газов, находящихся в возбужденном метастабильном состоянии, с другими атомами сначала образуются квазимолекулы, как бывает при тушащих ударах второго рода [253]. При этом облегчается передача энергии возбуждения другому атому вероятность такого процесса увеличивается с уменьшением разницы энергетических уровней соударяющихся частиц. Однако возможна ионизация атома, находящегося в основном состоянии, когда его потенциал ионизации значительно меньше энергии возбужденного метаста--бильного атома (эффект Пеннинга) по схеме А + В - А + (В) +е-. [c.81]

В магнитно-электроразрядных насосах используется откачивающее действие газового разряда в магнитном поле (разряд Пеннинга). [c.105]

Впервые магнитный манометр был предложен Пеннингом в 1937 г. [68, 69]. Схема преобразователя манометра приведена на рис. 5. 1. В стеклянной трубке, подключенной к вакуумной системе, расположены кольцевой анод 2 и два дисковых катода 1. Система электродов находится в осевом магнитном поле, создаваемом постоянным магнитом 3. Напряжение на аноде равно 2000 в, магнитное поле 400 гс, катоды заземлены. При давлении 10" ч-10 мм рт. ст. между электродами возникает газовый разряд, [c.124]

Распределение потенциалов в манометрическом преобразователе типа Пеннинга для двух анодных напряжений [70] показано на рис. 5. 2. Нулевой точке соответствует точка пересечения осей симметрии манометрического преобразователя. Влево от нулевой точки показано распределение потенциалов по направлению к катоду, т. е. но оси анода, а вправо— по радиусу анода. На рисунке отчетливо видны потенциальные ямы , образующиеся в пространстве ионизации манометра вследствие появления объемного заряда электронов. [c.126]

Рис. 5. 2. Распределение потенциалов в преобразователе типа Пеннинга [70] слева — по оси манометра, справа — по радиусу анода

При давлении 10" мм рт. ст. разряд в манометре Пеннинга становился неустойчивым, а при давлении 10" мм рт. ст. совсем исчезал разрядный ток в манометре был нестабилен, и наблюдалось случайное изменение его значения в пределах 5%. [c.127]

Работа галиевого детектора основывается на эффекте Пеннинга. В камере находится источник р-излучения. Электроны атома гелия (газа-носителя) в результате столкновения с р-частицами переходят на более высокий энергетический уровень. Энергия возбуждения больше энергии ионизации молекул примеси, поэтому при столкновении возбуждаемых атомов гелия с этими молекулами происходит их ионизация. Величина ионизационного тока характеризует количество примесей. Важной особенностью гелиевого детектора, является то, что он позволяет определять такие примеси постоянных газов, как азот, кислород, водород и т. п. Чувствительность гелиевого детектора достигает объемной концентрации 10" %. [c.402]

Ионизация при соударениях тяжелых частиц. Зависимость сечения процессов типа А-1-В- А-1-В -1--(-е А -(-В->А -1-В -1-е от энергии Е относит, движения частиц А и В имеет такой же характер, как и при ионизации электронным ударо.м. Однако энергетич. масштаб существенно иной сечение ионизации достигает максимума в области энергий порядка десятков кэВ и остается большим до энергий 1 МэВ. Как и при электронном ударе, в максимуме зависимости сечение ионизации <у(Е) сравнимо с газокинетич. сечением соударения, а скорость относит, движения частиц сравни.ма со скоростью орбитального движения электронов в атоме или молекуле. Ионизация может происходить и за счет энергии возбуждения сталкивающихся частиц либо энергии хим. р-ции. Примером является ионизация Пеннинга А -I-В-> А-I--I- В + е с участием возбужденных частиц А, энергия к-рых превышает потенциал ионизации частиц В. Энергия хим. р-ции может эффективно приводить к ионизации час- [c.269]

Манометр с холодным катодам. Принцип работы манометров с холодным 1сатодом (иногда их называют также ионизационными манометрами Филлипса или манометрами Пеннинга) связан с процессами, возникающими при наложении высоковольтного напряжения между электродами в газоразрядных лампах. Помещая такую лампу в поле сильного постоянного магнита, можно легко добшъся, чтобы электроны двигались от катода к аноду по спирали, что значительно усиливает вероятность ионизации молекул электронами и позволяет измерять усиленный ток ионизации при низких давлен1 ях вплоть до 10" торр. [c.79]

В другом источнике с высокой интенсивностью используется принцип ионизационного прибора Пеннинга [1587],который впервые был дюдифицирован в ионный источник Бакусом [96]. Этот источник, использующий холодный разряд в магнитном поле, достаточно надежен, так как в нем нет нити, которая может сгореть и обеспечивает высокую чувствительность. Он пригоден для течеискателей [2126]. [c.135]

Поперечные сечения образования положительных нонов были измерены для большого числа молекул. В общем следует отметить, что максимальные сечения образования положительных ионов не так сильно изменяются от газа к газу, как сечения прилипания электронов. Пеннинг [4], Гебалле и сотрудники [5, 61 и другие показали важную роль процесса прилипания электронов в обеспечении электрической прочности газа. Они проводили свои эксперименты в диапазоне давлений около 10 мм рт. ст. При пробое в системе с высоким давлением механизм образования отрицательных ионов может в корне отличаться от механизма, имеющего место при низком давлении, таком, как в масс-спектрометре. Интересно, однако, оценить данные, полученные при низких давлениях, с точки зрения их связи с электрической прочностью. [c.459]

Подобными столкновениями второго рода (рис. 39), приводящими к ионизации, являются столкновения между метастабильным атомом N6 (1 Еозо атомом Аг (У = 15,7 эв) в нормальном состоянии. Энергия возбуждения расходуется на ионизацию Аг и на ускорение электрона (эффект Пеннинга). Вероятность ионизации порядка единицы. Она уменьшается, когда разность —1 воэб велика (см. Приложение 2). [c.82]

Взаимодействие всех этих процессов обусловливает характерную для таких детекторов чувствительность и пределы обнаружения. В целом доминирует механизм Пеннинга, вследствие чего ток ионизации в отсутствие посторонних молекул увеличивается если потенциал ионизации посторонних компонентов выше энергии метастабильного уровня, ток ионизации снижается. Таким образом, ионизационный детектор с инертными газами работает как так называемый косвенный (ele tron mobility dete tor) детектор электронной подвижности, принцип действия и характеристики которого будут рассмотрены ниже при описании Аг-ИД. [c.451]

Магнитный электроразрядный манометр. В1937 г. Пеннинг [49] описал манометр для измерения низких давлений, действие которого было основано на тлеюш,ем разряде в магнитном поле. По некоторым причинам в США до войны этот манометр не получил общей известности, хотя в Англии уже применялись промышленные образцы этого прибора. [c.136]

Кроме описанных, существует еще несколько способов определения высокого вакуума. Так, вакуумметр Пи рани основан на зависимости теплопроводности газов от давления. В ионизационных вакуумметрах Пеннинга использовано образование ионов при столкновении молекул газа с электронами. Мольный вакуумметр Геде основан на измерении силы удара молекул газа. Все эти приборы позволяют измерять давление до 10- мм рт. ст. Работа с этими вакуумметрами подробно описана в инструкциях, приложенных к приборам. [c.328]

Извлечение вторичных электронов ионами из поверхности металла за счёт энергии ионизации иона подтверждается, например, опытами Пеннинга [582], результаты которых изображены на рисунке 85, относящемся к выделению ударами ионов неона вторичных электронов из меди. По оси абсцисс на этом рисунке отложено в вольтах ускоряющее ионы напряжение О, по оси ординат — число освобождённых из металла электронов, приходящихся на один ион. Экстраполяция графика Пеннинга к 7 == О показывает, что при поле [/ = О, когда ударяющийся о поверхность металла ион обладает лищь энергией ионизации, эмиссия электронов из меди при ударе ионов неона не равна нулю, а лежит в пределах от 0,02 до 0,025 электрона на один ион. Согласно кривой Пеннинга эмиссия электронов в пределах между 100 и 400 в зависит линейно от разности потенциалов И, пройденной ионами. Подобные же кривые получал и Олифант [596, 597]. В других исследованиях установлено, что число ионов, отражённых от поверхности металла без их нейтрализации, невелико (4—7%) 583, 584]. [c.190]