Состояния частиц

Первым на возможность медленного протекания такой электрохимической стадии указал Р. А. Колли (1880). Большое значение для понимания причин, обусловливающих конечную скорость этого акта, имели работы Леблана (1910) и Н. А. Изгарышева (1915), привлекшие внимание электрохимиков к той важной роли, которую играют явления гидратации и д( гидратации нонов в кинетике электродных процессов. Н. И. Кобозев и Н. И. Некрасов (1930) на примере реакции катодного выделения водорода впервые показали, что состояние частиц, в котором они находятся непосредственно после акта разряда, мол ет существенно отличаться от состояния конечных продуктов электродной реакции. Скорость актов раз- [c.344]

Далее произведение к .Кх следует выразить через суммы по состояниям частиц А, В,. .. и X, а коэффициенты активности /а, /в- — вычислить на основании различных теорий растворов или определить экспериментально. [c.431]

Для только что разобранной реакции между атомами суммы состояний частиц, находящихся в равновесии, равны [c.152]

На рис. П1-28 показано влияние начальной температуры газа на стационарные профили температур газа и катализатора для случая единственного стационарного состояния частицы катализатора. [c.271]

При одних и тех же начальных температурах и концентрациях газа возможность существования различных профилей зависит от существования нескольких стационарных состояний частиц. [c.273]

Набор целых чисел п , Пу, однозначно определяет поступательное движение частицы, набор колебательных квантовых чисел VI, VI,. .., Оз 5 определяет колебание атомов в частице, т. е. колебательное состояние частицы. Квантовое число / не определяет однозначно вращательное состояние частицы. Это ясно уже из того, что одно квантовое число не может описывать движение по ДЕ ум независимым степеням свободы. Частицы с одним и тем же квантовым числом / могут различаться ориентацией в пространстве вектора момента количества движения. [c.415]

Если принять за равновесное состояние частицы размера (объема) г, которая когда-то раньще возникла, то движущая сила, определяемая соотнощением (1.256), характеризует мгновенное отклонение от равновесия частицы размера г, образовавшейся в настоящий момент за счет слияния частиц размером (объемом) г—II яц. [c.83]

С химическим составом пыли непосредственно связан ее гранулометрический состав, а от него зависит способность пыли находиться в атмосфере во взвешенном состоянии. Частицы размером менее 5 мкм могут находиться в атмосфере достаточно долго, а для более крупных частиц время пребывания их во взвешенном состоянии уменьшается с увеличением размера и зависит также от скорости и направления воздушных потоков. [c.10]

В этом разделе мы введем понятие фазового пространства частиц и составим уравнение Лиувилля для плотности группы частиц в фазовом пространстве. Определим состояние частицы в технологической системе величинами ряда координат 2, , 1 и введем вектор состояния [c.131]

Единственное ограничение на координаты состоит в том, что они описывают состояние частицы достаточно полно и определяются системой уравнений [c.131]

Возвращаясь к основным уравнениям (1.505), представим как обыкновенные координаты в многомерном пространстве, а сами уравнения (1.505)—как определяющие семейства кривых (траекторий). По аналогии со статистической физикой назовем это пространство фазовым пространством частицы, g —фазовыми координатами, а уравнения (1.505) — уравнениями движения фазовых координат. Подмножество координат х и назовем внешними и внутренними фазовыми координатами. Теперь точка, зафиксированная в фазовом пространстве, представляет в общем случае мгновенное состояние частицы. Через каждую такую точку мы можем (решив (1.505)) провести траекторию, которая показывает, как это состояние меняется во времени. Если взять все частицы в технологической системе и зафиксировать их состояние в некоторый момент, то определится группа точек в фазовом пространстве. Представим группу частиц достаточно большой, такой, что можно считать их состояние в любой момент времени как континуум, заполняющий часть фазового пространства и текущий со скоростью поля, определяемой функциями Wi. Введем плотность этого потока, протекающего через фазовое пространство, как групповую плотность/( , t) частиц в фазовом пространстве, так что [c.132]

Более важным, однако, является различие не в агрегатном состоянии частиц, а в характере и интенсивности взаимодействия их с молекулами дисперсионной среды. Многие основные свойства коллоидных систем в значительной степени зависят от этого взаимодействия. [c.507]

При восходящем потоке газа (паров или жидкости) через плотный слой зернистого материала при увеличении скорости потока растет сопротивление слоя и ослабляется взаимное давление частиц. При достижении некоторого критического значения скорости сопротивление слоя становится равным его весу, частицы перестают оказывать взаимное давление, слой переходит во взвешенное состояние, частицы получают возможность перемещаться в пределах слоя. При дальнейшем увеличении скорости потока IV > расстояние между частицами увеличивается, порозность слоя е возрастает, вызывая тем самым снижение скорости потока в поровом канале (УИд = УК/е), а следовательно, и силы, действующей на частицу, до значения, равного ее весу. Тогда восстанавливаются условия состояния взвешенного слоя, но уже при новом, большем значении его пороз-ности Е. [c.462]

Так, для одной частицы вероятность того, что в стационарном состоянии частица имеет координаты, лежащие в интервале от х до л dx, от г/ до г/ + dy, от 2 до 2 + dz, т. е. частица находится внутри параллелепипеда объемом dx dy dz, расположенного вблизи точки с координатами х, у, г, будет равна (см. 1) [c.16]

Сумма по состояниям частицы [c.297]

Вычисление Z в общем случае оказывается делом весьма сложным. Простое выражение для 2 получается для сравнительно несложных систем, например осцилляторов или идеального газа при не очень низких температурах н не очень высоких плотностях. Тогда сумму по состояниям системы 2 можно выразить через так называемую сумму по состояниям частицы. Энергия таких простых систем будет складываться из энергии отдельных частиц [c.297]

Сумма по состояниям частицы (одномерного осциллятора) будет [c.303]

Выражение (96.8) есть сумма по состояниям частицы (молекулы). Из (96.4) следует [c.306]

Полученные зависимости вида 5Н = СНе Зс не учитывают состояние твердых частиц в жидкой фазе, т. е. не учитывают изменение процесса массообмена при неполном и полном взвешенном состоянии частиц. Степень взвешенности частиц в жидкой фазе учитывает, как известно, критерий Архимеда Аг [c.33]

Для расчета выжига кокса достаточно дополнить систему уравнений (4.25) системой (4.11). Система уравнений (4.25) с дополнительным уравнением, учитывающим скорость удаления кокса, и уравнением состояния частиц катализатора использовалась в работе [170] при расчете реакторно-регенераторного блока. В предположении диффузионного характера движения частиц катализатора среднее состояние частиц в каждом сечении аппарата определяется с помощью уравнения для плотности распределения частиц по состояниям, вид которого аналогичен первому уравнению (4.25). При расчете собственно регенератора основные результаты моделирования процесса следующие. При уменьшении скорости межфазного обмена между плотной и разреженной фазами (Рм < 0,1) состояние частиц катализатора на выходе из регенератора практически не зависит от режима движения частиц. При Рм > 0,1 среднее содержание кокса на выходящем из регенератора катализаторе уменьшается тем значительнее, чем меньше перемешивание его частиц (при Ре > 30). Однако в области, представляющей практический интерес - Рм 0,5 и Ре < 5,-характер движения частиц катализатора существенно меняет поле его состояния в аппарате. [c.92]

Таким образом, учет внутренних уровней приводит в случае равновесия к больцмановской заселенности. В классической работе [41] эта модель рекомендуется для изучения химических реакций в газах. При ее использовании необходимо, однако, учитывать, что в ней "истинно аддитивными" инвариантами являются полный импульс и полная энергия сталкивающихся частиц, а масса рассматривается как константа. Кроме того, она описывает очень специфическую систему, в которой отсутствуют упругие столкновения и каждое столкновение приводит к изменению внутреннего состояния частиц. [c.24]

СОСТОЯНИИ. Частицы сами по себе могут быть использованы в исходном виде, но чаще их формуют в гранулы размером отЛ/16 до 1 дюйма (1,59—25,4 мм), что сопровождается небольшим уменьшением поверхности. Соотношение между 5 и диаметром частицы д, для простой кубической упаковки одинаковых непористых гладких шаров (или отдельных кубиков с ребром д.) дается следующим уравнением [c.17]

Таким образом, в то время как сама величина стерического фактора определяется в основном ротационными состояниями молекулы и ее переходного состояния, его зависимость от температуры определяется колебательными состояниями частицы и комплекса. [c.177]

Как известно, трансляционные, ротационные и колебательные суммы состояний частиц вычисляются по формулам 1238) [c.180]

Аналитические зависимости между напряжениями и углом внутреннего трения для ряда сыпучих материалов приведены в работах [20—23]. Следует отметить псследования [24], где показано, что ве.т1пчипа угла внутреннего трения в диапазоне давлений 0,125—0,42 МПа изменяется незначительно, в большей степени зависит от способа загрузки частиц и в меньшей — от приложенного давления. В [25] показано, что при нагреве сыпучего материала с 20°С до 500—600°С значение коэффициента внутреннего трения практически не меняется (если при этом не происходит изменение физического состояния частиц в местах их контакта). Сонротивление сыпучих материалов при контакте с другими телами, например с вертикальной стенкой емкости, подчиняется тем же закономерностям, что и внутреннее сопротивление частиц сдвигу, В большинстве случаев угол внешнего трения всегда меньше угла внутреннего трения между частицами. Показано [18], что для ряда материалов углы внешнего трения не зависят от способов укладки частиц. В [26] приведен анализ многих результатов и сделан вывод, что угол естественного откоса всегда меньше угла внутреннего трения материала. Значения рассмотренных параметров зависят от многих факторов — гранулометрического состава, формы и размера частиц, плотности их укладки, состояния поверхностей на границах слоя и др. Эти характеристики определяются индивидуально для каждого материала по стандартной методике на приборах [27, 28], В [29] показано, что эти приборы пригодны и для определения экспериментальных характеристик катализаторов, [c.26]

Неоднородными системами называют жидкости и газы, в которых содержатся во взвешенном состоянии твердые частицы, капельки других жидкостей или пузырьки газа. Примерами неоднородных систем могут служить сырая нефть, содержащая во взвешенном состоянии частицы воды и грязи дистиллят масла, подвергаемый контактной или кислотной очистке воздух, применяемый для пневмотранспорта сыпучих веществ, и др. [c.236]

Чтобы задать вращательное состояние линейной частицы, необходимо, следовательно, задать два квантовых числа и — число, характеризующее значение проекции вектора момента количества движения на ось г. Полное состояние частицы, состоящей из п атомов, может быть однозначно характеризовано набором Зп квантовых чисел. [c.415]

Некоторое увеличение осевого потока жидкости достигается при наклоне лопастей под углом 30—45° к оси вала. Такая мешалка способна удерживать во взвешенном состоянии частицы, скорость осаждения которых невелика. Лопастные мешалки с наклонными лопастями используют при проведении медленных химических реакций, для которых [c.254]

Если электрохимический акт ограничивает скорость всего электродного процесса, то наблюдающееся смещение потенциала под током называется часто либо перенапряокением замедленного разряда (замедленной ионизации), либо, особенно в последнее время, перенапряжением переноса заряда. Однако сущность собственно электрохимической стадии не сводится только к изменению валентного состояния частиц (акты разряда и ионизации) или только к переносу заряда через границу раздела электрод — электролит. Приобретение (или потеря) частицей электрона ириводит одновременно к изменению ее физико-химического и энергетического состояния. Так, например, в ходе реакции [c.345]

До последнего времени консистентные смазки представляли собой нефтяные масла, загущенные мылами жирных кислот исключение представляли смазки для колесных осей, которые получали загущением мылами абиетиновой кислоты. Сейчас получают широкое применение и другие загустители. По общепринятым представлениям консистентная смазка — это структура, в ко торой жидкая фаза удерживается в полутвердом состоянии частицами загустителя благодаря силам притяжения твердых частиц [c.501]

На рис. И1-39 представлена зависимость производной (Ич1йт, рассчитанной по уравнению (П1,219), от температуры катализатора /ч- Получены три точки пересечения кривой с осью абсцисс — йо, Ьо, Со. Эти точки отвечают температурам стационарных состояний частиц и согласуются с температурами, указанными на рис. П1-34. Крайние точки ао и Ьо представляют устойчивые состояния, а точка Со —неустойчивое. Из рис. И1-39 видно, что если начальные температуры частиц катализатора лежат в области 1 (Гчн<670°К), то произ- [c.277]

Собственные значения энергий могут- образовывать либо дискретную последовательность уровней анергии, либо непрерывную последовательность (сплошной спектр), либо и то и другое вместе. Это — первая особенность квантовой статистики по сравнению с классической механикой, в которой величина II, являясь непрерывной, всегда образует сплошной спектр. Вторая особенность состоит в том, что каждому уровйю энергии может соответствовать не одна, а несколько собственных функций. В этом случае число собственных состояний частиц, связанных с данным значением энергии, характеризует вырождение уровня. Если кратность вырождения, соответствующая некоторой энергии например, равна gi, то и число собственных состояний, соответствующих этой энергии, равно и в этом случае говорят о --кратном вырождении -го энергетического уровня. Для невырожденного состояния, естественно, число собственных состояний g = I. Поскольку каждое собственное состояние (первый постулат) имеет одинаковую вероятность реализации, то вырождение 1 нагзывается также априорной вероятностью или статистическим весом данного энергетического уровня. [c.59]

При испарении (кипении) жидкое вещество переходит в газообразное состояние. В этом состоянии частицы находятся на расстояниях значительно превышающих их размеры, поэтому силы взаимодействия между ними очень малы и частицы могут свободно перемещаться. Если в кристалле все частицы образуют единый агрегат, а в жидкости много крупных агрегатов, то в газах могут встречаться лишь частицы, состоящие из 2—5 молекул, причем их число обычно сравнительно невелико. Средняя кинетическая энергия частиц газа значительно больше их средней потенциальной энepг ш. Поэтому силы притяжения между ними недостаточны для. того, чтобы удержать их друг возле друга. [c.135]

Кд+Кй)/. Слагаемое, соответствующее излучаемой энергии, при наличии локального термодинамического равновесия находят, используя закон Кирхгофа. Если термодинамическое состояние частиц или молекул можно характеризовать температурой Т, то для излучаемой энергии получим Кд/ь(х, Т). При полном термодинамическом равновесии /=/ь и потери —к 1 в точности компенсируются испусканием излучения Уравнение переноса для нерассеивающей среды в состоянии локального термодинамического равновесия нредегавим в виде [c.485]

Аронов и Светлорусова [16] использовали при исследовании спекания угольных смесей метод меченых атомов и установили, что в пластическом состоянии частицы различных углей проникают одна в другую на расстояние 10—15 мм. Следовательно, спекание можно рассматривать как своеобразный диффузионный процесс. Диффузия для всех видов углей оказывается тем слабее, чем больше их поверхность. [c.234]

Up = V/S. В стационарном слое с ростом Up растет и сопротивление, так что зависимость Арсл = / (Up) будет монотонно возрастающей. В псевдоожиженном же состоянии частицы расходятся, возрастает порозность слоя г, скорость скольжения газа относительно частиц Ые = м/е растет медленнее, чем е, а подъемная сила со стороны потока в этих условиях должна уравновешивать вес частиц, т. е. Др = onst, как это изображено на рис. 1.7. [c.26]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология