Фронт диффузионного горения

I — фронт горения готовой горючей смеси при недостатке воздуха II — фронт диффузионного горения недожженный газ горит в окружающем воздухе, откуда поступает к фронту горения воздушный кислород. [c.127]

При диффузионном горении в турбулентном потоке (в том числе и в турбулентном пограничном слое) максимальная средняя во времени температура продуктов горения на начальных участках факела всегда будет меньше равновесной температуры горения при а = 1,0 (даже ив тех случаях, когда влиянием химической кинетики можно пренебречь, т. е. когда горючее и окислитель полностью расходуются во фронте пламени на поверхности с мгновенным значением а = 1). В турбулентном потоке фронт пламени беспорядочно перемеш,ается во времени и пространстве. Поэтому средняя во времени температура определяется вероятностью нахождения в данной точке объемов газа с данной мгновенной температурой. Поскольку вероятность нахождения фронта пламени с равновесной температурой Гр в данной точке Рф < 1, то и максимальная средняя во времени температура газа Гг.тах будет меньше Гр. В тех случаях, когда существенна роль химической кинетики, на поверхности с а = 1 не происходит полного сгорания топлива, при той же вероятности Рф максимальная температура газа будет еще более низкой. По мере увеличения длины канала сгорает все больше топлива, градиент температур в окрестности поверхности с а = 1 уменьшается и вероятность Рф на этой поверхности стремится к единице, а Гг.тах —> Тр. [c.38]

Фронт диффузионного горения [c.91]

Фронт диффузионного горения. Исследование чисто диффузионного горения проведено Бурке и Шуманом [Л. 26,41,90]. Их теоретические расчеты находятся в полном качественном и удовлетворительном количественном согласии с полученными ими опытными данными. Исследование велось для цилиндрического и плоского пламени и экспериментально поверялось на приборе, схема которого показана на фиг. 9-15. [c.91]

Кинетические и диффузионные пламена. Сжигание жидких углеводородов осуществляется с обязательным предшествующим испарением и, следовательно, с образованием диффузионного пламени, которое по своему характеру может быть турбулентным и светящимся, а сжигание газообразных углеводородов может осуществляться в двух совершенно отличных друг от друга типах горелочных устройств. При сжигании с предварительным смешением в устройствах осуществляется предварительная (до воспламенения) подготовка смеси первичного воздуха с топливным газом. Степень перемешивания различна от нескольких процентов до 100 % сте-хиометрической смеси. Диффузионное горение возникает при взаимодействии струи газа с окружающей атмосферой, когда весь необходимый воздух поступает непосредственно во фронт горения пламени до перемешивания с газом. Горючие газы и кислород должны диффундировать в противоположных направлениях из зоны горения и в нее. Вполне понятно, что устойчивость такого пламени будет тем выше, чем дольше сохраняется неизменным соотношение газ—окислитель, а сжигание в нем тем полнее, чем больше в топливе легких углеводородов (в этом случае необходимое соотношение газ—воздух достигается быстрее и легче, чем при сжигании углеводородов с более сложными и тяжелыми молекулами). На практике в атмосферном воздухе по этой схеме могут сжигаться только водород и метан. Во всех других случаях, если не осуществлять предварительной подготовки, будут наблюдаться интенсивная турбулентность в пламени, шум и неполное горение с образованием углерода. [c.100]

Образование сажи при турбулентном горении происходит в специальных печах. Природный газ или жидкое сырье (в парообразном или распыленном состоянии) и воздух подаются в печь отдельными потоками и смешиваются в печи путем турбулентной диффузии. При этом, как и при ламинарном диффузионном горении, сажа образуется в объеме углеводорода, непосредственно примыкающем к фронту горения. Поэтому при предварительном молекулярном смешении углеводородного сырья с воздухом сажа вообще не получается, а при турбулентном смешении в печи выходы и дисперсность получающейся сажи существенно зависят от условий этого смешения. [c.546]

Обсуждение результатов. Значительные концентрации окиси углерода в газовой смеси указывают на то, что диффузионное горение пропана, вдуваемого через проницаемую стенку в турбулентный поток воздуха, в среднем не завершается целиком во фронте пламени — поверхности, на которой в результате взаимной диффузии устанавливается стехиометрическое соотношение [c.35]

Сжигание термически неустойчивых газов по диффузионному принципу сопряжено с большой химической неполнотой горения. Горючая смесь до поступления в зону горения подвергается нагреву как за счет излучения, так и за счет диффузии продуктов горения из фронта пламени. Продукты распада углеводородов — сажа и тяжелые углеводороды — трудно сжигаемы, поэтому часть этих продуктов не успевает сгореть в пламени, что приводит к химическому недожогу. Вследствие взаимодействия углерода сажи с углекислотой в продуктах сгорания может появиться и СО. Наличие сажистых частиц вызывает яркое свечение пламени это присуще только диффузионному горению. [c.112]

Прежде всего следует разобраться в том, как ведет себя от-де.пьно взятая частица твердого топлива, тем или иным путем прогреваемая и одновременно окруженная воздухом. Если представить себе для простоты, что такой пропрев сферической частицы происходит в неподвижном воздухе, то, как это представлено на фиг. 65,а, сильно прогретая частица начнет выделять в окружающую атмосферу газы разложения, которые отстраняют от ее поверхности воздух. Вокруг такой частицы возникнет молекулярное (диффузионное) смесеобразование, подобное тому, которое было описано в гл. 7. Молекулы кислорода воздуха будут стремиться проникнуть (продиффундировать) в зону газовыделения, непосредственно окружающую поверхность частицы, а молекулы топливного газа ( летучих веществ ) будут рассеиваться навстречу им в окружающую атмосферу. На какой-то сферической поверхности окружающих частицу газовоздушных слоев будет достигнуто расчетное соотношение между газифицированным топливом и воздухом. Если температура образовавшейся горючей смеси окажется достаточной, эта сферическая поверхность станет фронтом ее горения. [c.165]

При достаточно высокой температуре окисления кокса фронт горения будет постепенно продвигаться от наружной поверхности гранул к центру и в данном случае будет наблюдаться послойно диффузионное горение кокса. [c.51]

Механизм ускорения горения под действием турбулентности можно понимать двояким образом. С одной стороны, можно считать, что. турбулентность увеличивает интенсивность передачи тепла во фронте пламени, не оказывая влияния на протекание самих химических реакций горения. Такое представление является единственно возможным, если мы считаем, что процесс горения происходит в совершенно однородной, предварительно идеально перемешанной смеси, как это обычно принимается в литературе по турбулентному горению [8, 9]. На практике мы чаще встречаемся со случаями, когда процесс горения происходит одновременно с процессами смешения горючего и воздуха. Если горючее и воздух разделены сплошной поверхностью раздела, то мы будем наблюдать обычное диффузионное горение, происходящее по обычным законам диффузии, или смешения струй. Теория такого процесса рассматривалась в литературе [10]. [c.369]

Таким образом, можно представить, что ламинарное диффузионное-горение соверщается следующим образом. Газ, вытекая из горелки, молекулярной диффузией смешивается с кислородом воздуха, полученная горючая смесь при поджигании образует достаточно резко очерченный конусообразный светящийся факел. Фронт пламени устанавливается по поверхности, где смесь образуется в пропорции, теоретически необходимой для горения. В зону горения изнутри поступает газовое топливо в виде различных основных и промежуточных продуктов, а снаружи — кислород. Образующаяся горючая смесь воспламеняется за счет тепла,, распространяющегося от фронта пламени. Химическое превращение совершается в узкой светящейся зоне фронта горения в смеси, которая значительно разбавлена горячими продуктами сгорания и тем самым сильно нагрета, но в которой концентрации горючих элементов и окислителя малы. В таких условиях химическое реагирование протекает наиболее интенсивно. Толщина зоны горения мала — не превышает 1 мм. Образующиеся продукты сгорания диффундируют как в окружающее пространство, так и внутрь факела. Поверхность пламени отделяет окислительную область вне факела, в которой имеются кислород и продукты сгорания и нет горючего, от восстановительной области внутри факела, в которой нет кислорода, но есть газ и продукты сгорания. [c.156]

Исходя из того, что скорость диффузионного горения не зависит от химической кинетики и определяется условиями смешения, можно аналитически рассчитать размер и форму фронта пламени как геометрическую поверхность, где скорость диффузии газа наружу и скорость диффузии кислорода внутрь таковы, что здесь количества газа и кислорода находятся в стехиометрическом соотношении для полного сгорания. [c.156]

Длина зоны горения однородной газовоздушной смеси и зоны диффузионного горения зависит от содержания воздуха в первоначальной смеси, поступающей в горелку. С уменьшением содержания воздуха длина зоны горения однородной смеси уменьшается, а длина зоны диффузионного горения увеличивается до предельного значения, соответствующего чисто диффузионному горению, когда первый фронт пламени исчезает. Напротив, с увеличением содержания воздуха в смеси зона 162 [c.162]

Основное отличие диффузионного пламени от гомогенного заключается в том, что в первом случае скорость процесса горения определяется только диффузией кислорода в нанравлении зоны реакции. Внутри области фронта диффузионного пламени нет кислорода, а вне ее нет водорода. Поэтому в диффузионном пламени топливо подвергается термическому разложению прежде, чем вступает в реакцию. [c.417]

Во второй главе приведены основные данные аэродинамической теории горения в применении к расчету факела неперемешанных газов. Первый раздел посвящен расчету длины такого факела, второй и третий — подробному расчету конфигурации фронта пламени и распределения температуры, скорости и концентраций. В том и в другом случае речь идет о диффузионном горении в предположении бесконечно большой скорости реакций. [c.23]

В соответствии с общей для диффузионного горения постановкой задачи примем, что скорость реакции бесконечно велика, а фронт пламени представляет собой математическую поверхность. При расчете не будем учитывать диссоциации и изменения молекулярной массы в процессе реакции. Примем также, что струя истекает с малой скоростью (число Маха М<С1), вязкость газов (топлива, окислителя и продуктов сгорания) линейно зависит от температуры, а число Льюиса равно единице. Последнее позволяет ограничиться рассмотрением только динамической и диффузионной задач, так как распределение температуры в пренебрежении излучением может быть найдено из условия подобия полей температуры и концентрации. С учетом принятых допущений задача сводится к интегрированию уравнений движения и диффузии, записанных для приведенной концентрации [c.40]

Если прекратить доступ первичного воздуха к бунзеновской горелке, то при установившемся горении контакт молекул горючего газа и молекул кислорода, диффундирующих из окружающего воздуха внутрь струи, будет происходить по поверхности, на которой образуется очень тонкий светящийся фронт пламени (толщиной в несколько десятых долей миллиметра), называемый пламенной оболочкой. Основным процессом в этом случае является молекулярная диффузия, почему и весь процесс называется диффузионные горением. На практике иногда возникает необходимость растянуть процесс сгорания газа (с тем чтобы до биться равномерного прогрева материала в печи) тогда вводят газ и воздух в печное пространство раздельными потоками (струями). Пламя при этом может быть особенно длинным. [c.109]

Специфические особенности диффузионного горения в турбулентном потоке были впервые исследованы в работе Гауссорна, Уиделла и Хоттела [1949]. Основная проблема, которая возникает в рассматриваемом случае, связана с тем, что, как следует из (5.3), концентрация горючего f нелинейно связана с концентрацией инертной примеси. Поэтому при нахождении полноты сгорания приходится осреднять нелинейную зависимость f z), для чего необходимо знать распределение вероятностей концентрации инертной примеси 2, Необходимость такого осреднения ясна из чисто физических соображений. Дело в том, что выводы, сделанные в работе Бурке и Шумана [1928], справедливы и при описании горения в турбулентном потоке, т.е. можно считать, что зона реакции является очень тонкой. Из-за случайных колебаний скорости фронт пламени также случайно колеб лется. Следовательно, в каждой точке потока будет наблюдаться то избыток горючего, то избыток окислителя. По этой причине при одном и том же значении <2 > с увеличением амплитуды пульсаций концентрации амплитуда пульсаций фронта пламени также возрастает, что приводит к снижению средней полноты сгорания. Отсюда следует что для описания эффектив ности процесса горения необходимо иметь информацию о распределении вероятностей концентрации. [c.167]

Принятая постановка задачи, необычная для горения газа, нуждается в некоторых пояснениях. Известно, что срыв диффузионного горения происходит так, что процесс из поверхностного (реакция на фронте пламени) переходит в объемный (кинетическое горение). Этот переход, происходящий весьма быстро при уходе от значении параметров (скорость течения, состав смесп и пр.), отвечающих устойчивому диффузионному горению, практически означает потухание, срыв факела. Действительно, кинети- [c.170]

Заметим, что решение (численное) первой, гомогенной задачи для сильно экзотермической реакции дает два возможных режима протекания процесса — интенсивное горение с весьма узкой, близкой к математической поверхности, зоной реакции и малоинтенсивный процесс при широкой, размытой на весь факел реакционной зоне. Приближенная схема решения (будем называть ее квазигетерогенной ) позволяет указать пределы устойчивого диффузионного горения факела, т. е. условия воспламенения и потухания фронта пламени и влияние на них параметров процесса. [c.171]

Таким образом, рассматриваемая схема стабилизированного воспламенения образующейся при диффузионном горении смеси предусматривает наличие начальной чисто кинетической зоны, которая сама должна возникать в заторможенной гидродинамическими средствами части турбулентного потока. В этом случае действительно становится возможной прямая стабилизация необходимой части фронта горения, обешечивающая поддержание в стабилизированном состоянии неустойчивого фронта диффузионного горения. При этом границы устойчивости могут быть раздвинуты расширением концентрационных пределов воспламеняемости И увеличением нормальной скорости воспламенения за счет предварительного регулируемого подогрева всей начальной смеси или ее отдельных компонентов. Обычно особенно существенным оказывается подогрев воздуха как компонента, количественно преобладающего, т. е. наиболее теплоемкого. [c.233]

Рис. 4. Распределение концентрации окислителя (/), горючего 2 продуктов реашии (3) и т-ры смеси (4) во фронте диффузионного горения л-простран-ствеиная координата, Тр-адиабатич. т-ра горения.

Здесь Н — эффективная теплота пспарения, включающая теплоту испарения топлива плюс тепло, необходимое для нагрева единицы массы испаряющегося горючего. Решение представлено в таком виде, при котором наблюдаются предельные переходы как к чистому испарению а = О, (уравнение (12) сводится к уравнению (10) прп условии Р1Д = Х,/ср1), так и к горению, когда Хщ = 0. Последнее предположенне верно, когда фронт пламени узкий л все горючее в нем превращается. В более простых моделях, удобных для анализа [23, 36], предполагается, что Н = Ь. При исследовании диффузионного горения многокомпонентной капли [38] используются в основном те же подходы, что и для однокомпонентной, несмотря на некоторое различие в методах анализа. [c.72]

Переход от кинетического горения к-диффузионному. Кинетическое горение может быть постепенно переведено в диффузионное, для чего достаточно начать уменьшение первичного избытка воздуха в горючей смеси. При недостатке воздуха фронт кинетического горения (/) (фиг. 9-12) будет сжигать лишь ту часть топлива в горючей смеси, которая соответствует стехиометрическому соотношению, т. е. пока не израсходуется наличный кислоро т. Оставшиеся несгоревшими горючие газы смешаются с продуктами полного сгорания, представляя собой газообразное топливо, соответственно забалластированное инертными газами, т. е. топливо с пониженной теплоплотностью X, но способное гореть при смешении его с добавочным воздухом. Если кинетическое горение ведется в воздушной атмосфере, необходимый воздух будет диффундировать во втекающую струю из окруж ощей ее среды и возникнет подожженный с корня новый фронт горения по образующейся стехиометрической поверхности// в зоне смесеобразования /—III. При ламинарном движении потока образующиеся на этом вторичном фронте новые инертные продукты сгорания будут с помощью молекулярной диффузии диффундировать в обе стороны в межфронтальную зону /—II, т. е. зону смесеобразования вторичного газообразного топлива с продуктами сгорания фронта II и в зону, образуемую границами фронта II и втекающего в атмосферу потока III, представляющую собой зону взаимной диффузии продуктов полного сгорания фронта II и воздуха. Это иллюстрируется схемами 3, 4, 5, 6 на фиг. 9-12. Дальнейшее уменьшение первичного избытка воздуха в горючей смеси равносильно забалластированию последней избыточным топливом, что согласно предыдущему приводит к уменьшению и к удлинению [c.90]

Оба фронта легко могут быть искусственно отдалены друг от друга с помощью неслол<-ного прибора для расчлененного пламени, применяемого для устранения влияния диффузионного горения на конфигурацию кинетического конуса. На этом же приборе исследование [Л. 78] показало, что химическое равновесие наступает непосредственно за первым фронтом, т. е. в межфронтальной зоне прекращаются химические реакции и не могут возникать явления хемилюминисценции (свечение при протекании некоторых химических реакций). [c.90]

При диффузионном сжиганш газа интенсивная химическая реакция возникает в тех местах, где молекулы реагентов встречаются друг с другом при высокой температуре. Фронт, пламени устанавливается в тех точках горящей струи, где движущиеся (диффундирующие) навстречу друг другу потоки реагентов находятся в стехиометрическом соотнощении [Л. 8—10]. Наиболее простым видом диффузионного горения является свободный факел, представляющий собой струю газа, горящую в пространстве, заполненном окисляющей средой (воздухом). Прп этих условиях смешение газа с воздухом осуществляется не в отдельном смесителе, а в том же пространстве, где происходит процесс горения. [c.9]

В зависимости от места подготовки горючей газовоздушноп смеси различают кинетическое и диффузионное горение. При кинетическом горении смесь с минимально необходимым или избыточным количеством воздуха приготовляется вне топки, обычно в смесителе горелки. Такое смесеобразование идет без внешнего теплового воздействия на процесс. В пределах тонки происходят лишь процессы нагрева и воспламенения смеси и стабилизация фронта пламени. При диффузионном горении газ и воздух подводятся к месту сгорания (тонке) раздельно i где и образуется горючая смесь. [c.120]

Следующий шаг в развитии теории диффузионного горения сделан Зельдовичем [1949], который учел влияние скорости химических реакций на структуру шшмени. Им было установлено, что, как правило, толщина зоны реакций существенно меньше характерных размеров задачи. Это связано с тем, что химические реакции, встречающиеся в процессах горения, идут с большой скоростью только при высоких температурах. Поэтому при удалении от фронта пламени, т.е. от поверхности г =7 , скорость реакций сильно уменьшается. Указанное обстоятельство позволяет рассматривать зону реактхий как своеобразный пограничный слой, толщина которого много меньше, чем радиус его кривизны. Анализ характеристик такого пограничного слоя показывает, что при большой энергии активации ведущих реакций распределения температуры и концентраций во фронте пламени достаточно слабо отличаются от распределений, которые получают- [c.168]

Другое упрощение указано в работе Зельдовича [1949], в которой установлено, что процесс диффузионного горения является устойчивым, если поток горючего Qf к фронту пламени меньше некоторого критического значения 0/ , а б/с по порядку совпадает с потоком горючего к нормальному фронту пламени, распространяющемуся по стехиометрической смеси. Как будет видно далее, сравнение величин <2/ и Qf позволит оценить параметр [c.198]

При таком спокойном горении вокруг капли образуется сферический фронт диффузионного пламени. Температура поверхности капли определяется равновесием между подводом тепла от пламени и расходованием его на испарение. Скорость испарения может быть найдена аналогично формулам главы 1П, с учетом сферичности. Роль толщины приведенной пленки играет при этом расстояние фронта пламени от поверхности капли, определяемое, в свою очередь, стехиометрией потоков. Процесс спокойного горения капли относится, таким образом, к квазигетерогенному диффузионному горению. Скорость этого процесса рассчитывал Варшавский [121 и измерял экспериментально Клячко с сотрудниками [131. Наблюдение спокойного горения требует специальных условий эксперимента. В технических условиях обычно приходится иметь дело с интенсивным горением капель. Капли, выброшенные из форсущси, движутся вначале по баллистическим траекториям. Силы трения тормозят относительное движение капель в газовом потоке постоянной скорости в пределе должен осуществляться случай спокойного горения. Однако в канале переменного сечения или при обтекании препятствий (стабилизаторы пламени) сам газовый поток движется с ускорением. В силу большого различия в плотности между каплей и газом, ускорение приводит к большим относительным скоростям и, следовательно, к интенсивному горению. При интенсивном горении индивидуальная зона пламени, окружающая каждую каплю, сдувается с нее. Процессы испарения капель и горения паров происходят после этого независимо. Процесс горения паров имеет в этом случае микродиффузионный характер [111. Скорость испарения капель описывается непосредственно формулами главы III. Время, требуемое для полного сгорания, складывается из времени испарения капель, времени смешения паров с воздухом и времени сгорания образовавшейся смеси. Общая скорость горения определяется наиболее медленной стадией. Фактически смешение пара с воздухом и горение смеси, как правило, совмещаются. Испарение капель часто также заканчивается уже в зоне горения. [c.267]

Горение авиабензина с поверхности. Горение жидкости с поверхности фактически представляет собой горение паров в воздухе. Поток паров бензина поддерживается непрерывно идущйм его испарением. Кислород, необходимый для горения, поступает из окружающей среды. Следовательно, процесс горения бензина или другой жидкости с поверхности является так называемым диффузионным горением, при к-ром размеры фронта пламени и скорости горения определяются не хим. свойствами горючего, а процессами образования топливно-воздушной смеси. [c.162]

Эти два типа факелов принято называть также гомогенным и диффузионным. Наряду с этим диффузионное горение противопоставляется кинетическому горению и по другому признаку — лимитирующему в сложном процессе явлению — транспорту (диффузии) реагентов к месту сгорания или кинетике химических реакций. При этом первый тип горения — диффузионный — наблюдается и при горении неперемещанных газов (здесь лимитирует смесеобразование, а скорость реакций на фронте пламени практически бесконечно велика), и при горении однородной смеси (диффундирующей к фронту пламени). В обоих случаях из-за быстрого, теоретически мгновенного сгорания концентрация компонент горючей смеси на поверхности фронта близка к нулю. В противоположном случае — кинетического горения — скорости реакций низки, а диффузии относительно высоки. Поэтому в объеме факела при раздельной подаче топлива и окислителя реагирующие компоненты успевают перемешаться. В результате независимо от способа подачи реагентов кинетическое горение осуществляется во всем объеме факела. Однако интенсивность такого горения, как правило, весьма низка. Поэтому переход от кинетического горения к диффузионному (и одновременно от объемного горения к поверхностному, фронтальному) отождествляют с воспламенением, а обратный переход — с потуханием. Подробнее об этом будет сказано в 1-3, посвященном тепловому режиму горения. Что же касается терминологии, то будем в дальнейшем преимущественно называть диффузионными фронтальные факелы, не отказываясь впрочем (там, где это не может вызвать недоразумений) и от противопоставления диффузионного факела непере-мешднных газов гомогенному факелу однородной смеси. [c.11]

В ряде случаев более эффективным является иной метод решения задачи о горении неперемешанных газов. Речь идет о методе расчета, предложенном в свое время Бурке и Шуманом и развитом в обшем виде Я. В. Зельдовичем. В работе [44] показано, что при введении некоторой линейной комбинации концентраций реагирующих компонент можно получить одно дифференциальное уравнение диффузии, не содержащее источников. При заданном распределении скорости расчет профилей концентрации и температуры может быть выполнен на основе решения задачи о распространении газовой струи [1, 27, 84]. В этом случае местоположение зоны горения определяется из условия равенства нулю концентраций реагирующих веществ на фронте пламени. Такой метод позволяет получить решение широкого класса задач о диффузионном горении в струйных течениях неперемешанных газов [89]. [c.31]

На самом фронте концентрация горючего равна нулю при-текаюнще к фронту диффузионные потоки компонентов (при горении ненеремешанных газов) находятся в стехиометрическом соотношении. Это условие определяет местоположение фронта при горении смеси оно удовлетворяется тривиально, так как к фронту поступает стехиометрическая смесь. Поэтому нри горении смеси для определения положения фронта требуется дополнительное условие (см. ниже). [c.158]

Заметим, что наличие поверхностей фронта пламени и практическое отсутствие реакции в объеме факела роднит последний по протеканию процессов переноса (движение, тенло- и массообмен) с турбулентной струей, а по организации горения — с гетерогенным процессом. В последнем (горение угля, или газовая реакция на катализаторе) задана поверхность горения в газах местоположение ее является одной из главных задач расчета. Существенно, что диффузия может протекать не только с двух противоположных сторон фронта пламени, а и с одной стороны его. Последний случай аналогичен газовой реакции на твердом катализаторе, к поверхности которого диффундируют неперемешан-ные вдали газы. Он характерен, в частности, для камер сгорания газовых турбин. В центре камеры обычно расположена созданная завихрителем (или стабилизатором) зона рециркуляции, заполненная продуктами сгорания. К расположенному вблизи поверхности зоны фронту диффундируют оба компонента — нене-ремешанные между собой пары топлива и кислород воздуха. Хотя смешение компонентов происходит в процессе диффузии, молекулярное смешение достигается, как и всегда нри диффузионном горении ненеремешанных газов, лишь на самом фронте. [c.158]

Поскольку соотношение притекающих к фронту диффузионных потоков компонентов равно стехиометрическому, а концентрация их на фронте равна нулю, факел с односторонней диффузией относится к общему случаю горения ненеремешанных газов. Ана- [c.158]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология