Анизотропия показателя преломления

Здесь не рассматриваются физические причины возникновения анизотропии показателей преломления при деформации полимерных систем и соотношения между внутренней структурой системы и ее оптическими свойствами. Для целей настоящего рассмотрения важно только, что эффект двойного лучепреломления наблюдается как [c.369]

Для двуосных кристаллов также возможно выполнение фазового синхронизма. Однако и для тех и для других кристаллов само по себе наличие анизотропии показателя преломления недостаточно. Необходимо, чтобы соответствующие поверхности показателей преломления для исходной длины волны и ее гармоники по крайней мере касались друг друга, т. е. чтобы анизотропия была достаточно большой. [c.780]

Для полного описания дихроичного поведения образца достаточно трех параметров, а именно интенсивностей для трех фиксированных направлений в образце. Обычно при использовании плоско-поляризованного света две величины из трех получают, поворачивая на 90 поляризатор или образец при постоянном угле падения света источника на образец. Третья компонента м. б. получена исследованием по методу наклона образца, когда регистрируют спектры образца при различных углах наклона его к световому пучку. При количественных измерениях Д. в полимерах следует учитывать систематические ошибки, связанные с несовершенством поляризатора, приборной поляризацией, анизотропией показателя преломления образца, сходимостью светового пучка, рассеянием света на образце и т. п., учет к-рых обязателен при колич. обработке результатов особенно при Лк1. [c.367]

Двойным лучепреломлением называют двойное преломление, обусловленное анизотропией показателя преломления. В общем случае показатель преломления является функцией направления поляризации света, что может быть изображено графически (рис. 77). Существуют три взаимно перпендикулярных направления поляризации луча света, при которых луч не расщепляется на обыкновенный и необыкновенный. Главные показатели преломления относятся именно к этим направлениям поляризации и обозначаются щ, Па и Пз. Значение двойного лучепреломления равно разности между этими показателями преломления [c.145]

Ориентация, одно из наиболее характерных свойств полимеров, является следствием высокой анизотропии макромолекул. Благодаря анизотропии молекулярных размеров в процессе вытягивания или течения длин-,ные оси макроцепей стремятся расположиться параллельно друг другу- Молекулы полимеров обладают анизотропией показателя преломления, вследствие чего большие вынужденные деформации приводят к появлению заметного двулучепреломления. И, наконец, полимеры анизотропны по механической прочности химические связи вдоль макромолекул гораздо устойчивее к деформациям и разрыву, чем поперечные, межмолекулярные связи, что обусловливает волокнообразующие свойства полимеров. [c.175]

Стишовит — самая плотная модификация кремнезема. Плотность его — 4,35-10 кг/м показатель преломления — 1,812. Механические свойства характеризуются ярко выраженной анизотропией [c.35]

Длины волн белого света имеют значения приблизительно (400—800)-10 мкм. Получающаяся в кристалле разность хода для лучей одних волн равна четному, для других — нечетному числу полуволн. Поэтому волны одной длины (одного цвета), входящие в состав белого света, при интерференции уничтожаются, другие, наоборот, усиливаются В результате отношение интенсивностей различных цветов становится иным, чем в белом свете, и кристалл кажется окрашенным. Каждой разности хода соответствует определенная интерференционная окраска, по которой определяют оптическую индикатрису кристалла. Индикатриса характеризует оптическую анизотропию кристалла и представляет собой вспомогательную поверхность, каждый радиус-вектор которой соответствует показателю преломления кристалла для световой волны, распространяющейся в направлении этого вектора. В общем случае эта поверхность имеет форму эллипсоида. Условно кристаллы называют положительными, если индикатриса имеет форму вытянутого эллипсоида (рис. VI. 14, а) и отрицательным, если индикатриса сплюснута (рие. VI. 14, б). При последовательном прохождении луча через стандартный кристалл с известным знаком двулучепреломления и сферолит наблюдается измене- [c.176]

Некоторые жидкости при течении обнаруживают-оптическую анизотропию, выражающуюся в появлении эффекта двойного лучепреломления, или двупреломления. Как известно из физики, эффект двупреломления заключается в том, что луч света, падающий на одноосный кристалл, разделяется на два луча, идущие по выходе из кристалла параллельно первоначальному направлению. Один из этих лучей, называемый обыкновенным, следует обычным законам преломления света. Для- Другого, необыкновенного луча показатель преломления в зависимости от угла, составляемого с оптической осью кристалла, может иметь различные значения. . [c.43]

Чтобы различить две составляющие двулучепреломления и тем самым получить определенные сведения о форме частиц, измеряют зависимость двулучепреломления п,—от показателя преломления среды. При этом при некотором значении показателя преломления среды для палочкообразных частиц обнаруживается минимальное двулучепреломление (рис. VI—10), а для плоских — максимальное. Величина двулучепреломления в точке экстремума обусловлена лишь собственной анизотропией частиц. [c.168]

Анизотропия — это неодинаковость физических свойств кристалла в разных направлениях. Такие свойства, как механическая прочность, теплопроводность, электропроводность, показатель преломления, измеренные у кристаллов по разным осям, могут быть различными. У аморфных же тел (так же, как и у жидкостей и газов) анизотропии нет. [c.29]

Черри и Чэпмен [103] предположили, что аномально низкая величина показателя преломления лецитин-декановых пленок, получаемая из измерений угла Брюстера в соответствии с однослойной изотропной оптической моделью пленки, объясняется их оптической анизотропией. Действительно, стержневидные молекулы ПАВ (липида) обычно ориентированы перпендикулярно поверхности бислоя, что неизбежно должно приводить к анизотропии оптических свойств черной пленки. Поэтому более правильно представлять черную пленку в виде пластинки из одноосного кристалла, оптическая ось которой нормальна к ее поверхности. [c.113]

Величина Anf зависит от анизотропии формы границы между фазами и от разности средних показателей преломления двух фаз. Поскольку показатели преломления кристаллической и аморфной фаз полимера мало отличаются друг от друга, то Д/гf обычно очень мала и этим членом можно пренебречь. Оценить его можно путем исследования набухания ориентированного полимера в растворителях с отличающимися показателями преломления. Растворитель проникает только в аморфную фазу, изменяя ее показатель преломления. В результате этого становится возможным регулирование разности показателей преломления кристаллической и набухшей аморфной фаз. [c.205]

Практически, однако, оптическая анизотропия коллоидных систем может определяться одновременно обоими факторами тогда при уравнивании показателей преломления частиц и среды двойное лучепреломление полностью не исчезнет и лишь уменьшится до некоторой минимальной величины, которая и будет характеризовать собственную анизотропию частиц. [c.64]

Анизотропия формы отлична от нуля, если частица как целое, не обладающая сферической симметрией, имеет показатель преломления п, отличный от показателя преломления растворителя По. Как показал еще Максвелл, для эллипсоида вращения величина Да/ равна [c.165]

Если частица, кроме того, имеет внутреннюю анизотропию, то ее показатели преломления вдоль и поперек главной оси эллипсоида П] и П2 отличны друг от друга. Следовательно, [c.165]

Ссли показатели преломления полимера и растворителя равны н градиент скорости стремится к нулю (у->0), то двойное лучепреломление раствора определяется только собственной анизотропией растворенного полимера и связано с сегментальной анизотропией соотношением лвп кТ [c.485]

Для того чтобы разделить эффекты собственной анизотропии и формы, также имеется определенный способ — нужно подобрать растворитель, в котором проводится исследование, так, чтобы его показатель преломления равнялся показателю преломления полимера. При условии а—Од=0 эффект формы элиминируется и остается в силе только эффект собственной анизотропии. Следовательно, эксперимент позволяет разделить все три величины, из которых состоит эффект Максвелла, и изучить каждую из них в отдельности. [c.173]

Рис. 53. Разделение эффектов формы и собственной анизотропии путем измерения зависимости эффекта Максвелла от показателя преломления среды.

Соотношения, аналогичные (3.11), имеют место и для других характеристик нематических лиотропных жидких кристаллов для показателя преломления, диэлектрической проницаемости, вязкостей. Экспериментальный материал, относящийся к этим свойствам нематических лиотропных жидкокристаллических фаз, относительно невелик. Подробный обзор вопросов, связанных с анизотропией свойств термотропных жидкокристаллических фаз, приведен в монографии [3]. [c.43]

Так как все направления одинаково вероятны, то в отсутствии пол эта анизотропия отдельных молекул в общей среде незаметна. Среда изотропна, отношение постоянных Ai , определяющих интенсивность поглощения, во всех направлениях одно и то же. Только при действии, внешнего электрического поля вся среда становится анизотропной. Молекулы, как обладающие дипольным моментом, так и не обладающие им, приобретают направленность не имеющие дипольного момента вследствие анизотропии поляризуемости — по оси наибольшей поляризуемости, а диполи, существовавшие заранее, — в направлении поля. Вследствие такой ориентации отношение интенсивностей поглощения становится различным в различных направлениях. На световой луч, колебания электрического вектора которого происходят параллельно полю, оказывают влияние главным образом те колебания, которые характеризуются величиной А.. На световой луч, колебания которого происходят в перпендикулярном к полю направлении, влияют частоты, определяемые Aj и Aj. Если направить линейно поляризованный световой луч перпендикулярно к наложенному однородному электрическому полю, то в зависимости от того, происходят ли колебания его электрического вектора параллельно или перпендикулярно к полю, скорость распространения света в среде будет различной. Следовательно, будут различными и соответствующие показатели преломления Пр и Пв- Мы имеем [c.98]

Полимерные материалы нашли широюе применение в поляризационно-оптическом методе исследования напряжений. Этот метод основан на обнаруженном Д.Брюстером явлении двулу чепреломления, возникаюшем в прозрачных оптически изотропных материалах при деформировании и обусловленным анизотропией показателя преломления в двух взаимно перпендикулярных направлениях, [c.236]

Полагая е о i, Т = 400 К, Ха = 10 , К = 10 и Я = 10 Э, получаем поправочное слагаемое порядка 4 10 , соответствующее измепенпю анизотропии показателя преломления порядка 10". Независимо Алькантара [70] предсказал аномальное слагаемое, пропорциональное i , для аналогичной задачи в магнитных системах. Однако следует подчеркнуть, что это решение только приближенное. Но во всяком случае было бы интересно наблюдать этот эффект, возможно в импульсном магнитном поле. [c.130]

В световоде осев1ая анизотропия, возникающая в процессе его изготовления при вытяжке из заготовок, довольно слаба. Продольная составляющая поля моды весьма мала по сравнению с поперечными составляющими. Поэтому влияние продольной анизотропии показателя преломления на постоянные распространения мод в ОВ слабее, чем влияние поперечной анизотропии показателя преломления или анизотропии формы, и этим влиянием можно пренебречь [36]. [c.92]

Б. В. Дерягин и Грин-Келли [40, 70] обнаружили явление двойного лучепреломления в граничных слоях воды и, следовательно, оптическую анизотропию тонких слоев воды, содержащихся в набухающем водном растворе Ма-замещенном монтмориллоните. Разность показателей преломления была значителньо больше, чем мог бы дать эффект Керра. Впоследствии удалось обнаружить двойное лучепреломление в граничных слоях нитробензола вблизи активированной поверхности стекла. [c.72]

Выше отмечалось, что интенсивность света, рассеянного анизометрической частицей, сильно зависит от ее ориентации. Эффект ориентации наиболее отчетливо выражен в случае стержнеббразных частиц и менее заметен для частиц пластинчатой формы. Например, если стержнеобразная частица ориентирована перпендикулярно плоскости, образуемой падающим лучом и линией наблюдения, то рассеяние будет более интенсивным, чем в отсутствие ее ориентации (т. е. при хаотическом ее вращении). Если же такая частица ориентирована вдоль направления наблюдения, то интенсивность рассеяния света будет намного слабее, чем в отсутствие ее ориентации [см. (2.8) и (2.9) ]. При ориентации частиц возникает в какой-то мере упорядоченная структура, напоминающая кристаллическую. При этом даже если каждая частица, показатель пре ломления которой отличается от показателя преломления среды, в отдельности и не обладает собственной оптической анизотропией, система в целом становится анизотропной и проявляет двойное лучепреломление. Если же, кроме того, вещество частиц само обладает анизотропией, то вызванный этим эффект накладывается на предыдущий. [c.30]

Общим признаком кристаллических тел служит присущее им явление анизотропии, т. е. зависимость величины свойств от направления (кроме кристаллов кубической сингонии). Такие свойства кристаллов, как спайность, показатель преломления, теплопроводность, электропроводность, механическая прочность, скорость роста, скорость растворения и т. д., неодинаковы для разных направлений. Известно, что слюда легко разделяется на пластинки по плоскостям, параллельным третьему пинакойду (001), но разделение на части в направлениях, перпендикулярных или наклонных к этой поверхности, требует затраты значительно больших усилий. [c.47]

Непосредственное сравненне показателей преломления может оказаться полезным не только в вопросах определения КЧ атомов в кристаллических структурах или стеклах. Очень вал<ную структурную информацию исследователь может получить из изучения анизотропии ПП. [c.272]

Одновременно с этим можно йыяснить, является ли двойное лучепреломление следствием собственной оптической анизотропии частиц н.ти обусловлено только эффектом формы. Для этого следует воспользоваться формулой Винера, выведе1[1[0й для частиц пал очкообразно 11 формы с показате,тсм прело.млення /г, взвешен-[[ых Б жидкости, показатель преломления которой щ [c.483]

Единственная попытка построения микроскопической теории диэлектрической проницаемости и показателя преломления липидных бислоев принадлежит Оуки [98], который представил пленку как однородный слой строго упорядоченных метильных групп. Расчет показал, что такая модель характеризуется значительной анизотропией диэлектрической проницаемости и показателя преломления, хотя порядок этих величин был тем же, что и при макроскопическом подходе. Однако представление черной пленки в виде кристаллоподобного тела не совсем корректно, поэтому вопрос о построении микроскопической теории с учетом ее реальной структуры остается открытым. [c.109]

При отсутствии анизотропии (п = п ) tgОвр = п/пд (0вр>45°). При и II > X > о 0Бр может быть даже меньше 45° и стремится к нулю при о Согласно данным Чэрри и Чэпмена [103], угол Брюстера черных лецитин-декановых пленок с ростом показателя преломления водной среды уменьшается [c.114]

Мерой степени ориентации полипропиленового волокна может лужить разность показателей преломления, измеренных в двух ззаимно перпендикулярных направлениях, т. е. величина так называемого двойного лучепреломления. Метод основан на возник-гювении у ориентированных полимеров оптической анизотропии и, как уже упоминалось выше, устанавливает среднюю степень ори-гнтации цепных молекул. [c.89]

Расстояния между частицами в кристаллах имеют порядок размеров самих частиц. Потенциальная энергия частиц больше их кинетической энергии, и единственная форма их движения — колебания около положения равновесия. Частицы размещены в узлах решетки, т. е. в определенных точках пространства. Поэтому говорят, что здесь наблюдается дальний порядок. Благодаря наличию кристаллической решетки твердые тела обладают анизотропией свойств, т. е. их свойства зависят от выбранного направления. К тгиким свойствам относятся тепло- и электропроводность, напряжение сдвига, показатель преломления, двойное лучепреломление и др. [c.286]

Одновременно с этим можно выяснить, является ли двойное лучепреломление следствием собственной оптической анизотропии частиц нли обусловлено толы о эффектом формы. Для этого следует воспользоваться формулой Винера, выведенной для частиц палочкообразной формы с пока.зателсм преломления п, взвешенных Б жидкости, показатель преломления которой По [c.483]

Как отмечалось выше, связанное с дислокациями поле напряженш в оптических монокристаллах вызывает изменение показателя преломления. По характеру поля просветления легко определяется плоскость скольжения дислокаций. В табл. 5 приведены направления дислокационных линий и индексы плоскостей скольжения дислокацш , наблюдавшихся в монокристаллах иттрий-алюминиевого граната, выращенных в направлении [100]. Для наиболее прямолинейных дислокаций, расположенных в направлении оси роста [110], определены знак и величина вектора Бюргерса Ъ. Таким образом, для класса симметрии О/г, (к которому относится иттрий-алюминиевый гранат) и дислокаций, параллельных направлению [ПО] с вектором Бюргерса Ь вдоль [110] и [001 ], основная зависимость с учетом упругой и фотоупругой анизотропии выглядит следующим образом [c.69]

В последние годы, однако, обнаружено и исследовано большое число растворов, которые можно назвать микрогетерогенными (микронеодно-родными). В таких растворах фаза, являющаяся макроскопически однородной, характеризуется некоторым микроскопическим пространственным масштабом /, который может быть различным - от десятков ангстрем до нескольких микрометров. Существование этого характерного масштаба проявляется, в частности, в том, что на кривых рентгеновской дифракции от такого раствора видны четкие рефлексы, соответствующие отражениям от брегговских плоскостей, отстоящих друг от друга на расстояние /. Многие микрогетерогенные растворы обладают модулями упругости (и в этом отношении они похожи на твердые тела) для них, кроме того, характерно существование анизотропии ряда физических свойств (показателя преломления, магнитной проницаемости, вязкостей и др.). Такие микронеодно-родные растворы называют лиотропными жидкими кристаллами (см. гл.З) [c.7]

Квадратичный электрооптический эффект, или эф. фект Керра — появление двойного лучепреломления у изотропного вещества в однородном электрическом поле. Внешнее электрическое поле Е ориентирует молекулы, обладающие электрическим моментом (дипольным, квадрупольным и т. п.), в результате возникает анизотропия и показатели преломления п (вдоль поля) и п.1, (перпендикулярно полю) становятся различными п II — = КпЕ , разность хода необыкновенного и обыкновенного лучей равна А = Кп1Е , здесь К — постоянная Керра, п — показатель преломления в отсутствии поля, / — длина оптического пути. [c.775]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология